楊 玲, 黨 博, 劉 容, 陳嘉輝
(西安石油大學(xué) 電子工程學(xué)院 光電油氣測(cè)井與檢測(cè)教育部重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,陜西 西安 710065)
目前,鉆救援井是解決井噴事故[1]的有效方法,但如何提高救援井中電磁傳感器的探測(cè)性能[2],使其能更精確地探測(cè)定位事故井以實(shí)現(xiàn)鉆進(jìn)連通,是實(shí)施救援的首要問(wèn)題之一。由于事故井井口一般無(wú)法靠近,傳統(tǒng)的旋轉(zhuǎn)磁場(chǎng)測(cè)距導(dǎo)向系統(tǒng)的探測(cè)工具無(wú)法置入事故井中,為了解決這一問(wèn)題,國(guó)外通常在救援井中采用Wellspot導(dǎo)向工具直接探測(cè)其與事故井的相對(duì)位置,進(jìn)而實(shí)現(xiàn)救援井與事故井的鉆進(jìn)連通。但此技術(shù)屬核心保密技術(shù),我國(guó)在這方面缺乏深入研究。文獻(xiàn)[3]采用井地電流注入法,構(gòu)建了基于點(diǎn)源的事故井套管的匯聚電流模型,并對(duì)影響匯聚電流密度的因素進(jìn)行了分析。文獻(xiàn)[4,5]提出了一種基于三電極系的救援井與事故井連通方法,通過(guò)分析低頻交變電流在地層及事故井套管中的傳播與衰減規(guī)律,利用探管所探測(cè)的磁場(chǎng)強(qiáng)度來(lái)計(jì)算救援井與事故井的間距和方位。
本文在已有工作基礎(chǔ)上,將瞬變電磁法應(yīng)用于救援井與事故井的方位探測(cè)中,利用瞬變電磁傳感器在救援井中發(fā)射瞬變電磁激勵(lì)信號(hào),探測(cè)地層中隨介質(zhì)電阻率變化的二次渦流場(chǎng),通過(guò)二次場(chǎng)信息反演事故井套管的距離和方位,并利用Comsol Multiphysics 仿真軟件對(duì)瞬變電磁傳感器探測(cè)性能的影響因素進(jìn)行了分析,可為事故井的精確探測(cè)提供理論依據(jù)。
救援井瞬變電磁探測(cè)模型如圖1所示,采用收發(fā)一體的瞬變電磁探頭收發(fā)裝置,介質(zhì)由內(nèi)到外分別為鐵芯、空氣、地層和事故井套管(或鉆桿),對(duì)應(yīng)的電參量分別為(μj,εj,σj),半徑分別為rj。
根據(jù)麥克斯韋方程組,引入無(wú)源區(qū)矢量A,可得發(fā)射線圈在空間中產(chǎn)生的一次場(chǎng)矢量勢(shì)滿足
(1)
將發(fā)射線圈等效成電流環(huán),利用修正貝塞爾函數(shù)的加法公式以及三角函數(shù)的正交性求解,可得各層介質(zhì)中二次場(chǎng)產(chǎn)生的矢量位Aφ大小為[6]
(2)
(3)
(4)
式中M和Kn分別為G-S方法的階數(shù)和濾波系數(shù)。
通過(guò)對(duì)電磁探頭的發(fā)射線圈施加雙極性階躍或斜階躍激勵(lì)信號(hào),產(chǎn)生與介質(zhì)電阻率相關(guān)且呈指數(shù)規(guī)律衰減的二次渦流場(chǎng)[8]。由于事故井金屬套管(或鉆桿)與地層之間電導(dǎo)率差異極大,二次渦流場(chǎng)主要受到事故井的影響,因此,通過(guò)判斷接收線圈中感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)U(t)就可以反演出救援井與事故井套管之間的距離r3,則事故井套管位于以救援井中儀器探頭為中心,r3為半徑的圓周上。圖2(a)為救援井與事故井套管的探測(cè)示意圖。儀器下井過(guò)程中,如果接收線圈晚期感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的幅值逐漸增大,則說(shuō)明瞬變電磁傳感器與事故井套管之間的距離越來(lái)越小,儀器正不斷靠近事故井,如圖2(b)所示。
圖2 事故井套管空間幾何定位方法
當(dāng)測(cè)井儀器位于救援井中A位置時(shí),由接收線圈感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)反演的事故井與救援井的距離為rA,將儀器下放距離L至N位置,由接收線圈感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)反演的事故井與救援井之間的距離為rN。以A′為原點(diǎn),A′B′為x軸,A′D′為y軸,A′A為z軸,建立直角坐標(biāo)系。由先驗(yàn)信息可知救援井井斜角為α,且rA和rN在面A′B′C′D′的投影分別為rA和rN,L在面A′B′C′D′的投影為A′O,則事故井套管與救援井的方位角為A′D′和OD之間的夾角β[9]。
由幾何關(guān)系可知,當(dāng)瞬變電磁傳感器位于救援井中A,N位置處時(shí),事故井套管與救援井的位置關(guān)系在△A′D′C′中滿足勾股定理,其方位角為
(5)
在救援井中逐漸下放測(cè)井儀器,采用上述定位方法,直至實(shí)現(xiàn)救援井與事故井套管的鉆進(jìn)連通。當(dāng)由接收線圈感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)反演的事故井套管的距離多次不變時(shí),則表示救援井與事故井平行,則只需根據(jù)方位信息來(lái)估計(jì)事故井套管相對(duì)救援井的位置即可。
采用Comsol Multiphysics 仿真軟件,建立救援井瞬變電磁探測(cè)的等效模型如圖3所示。設(shè)定鐵芯半徑30 mm,長(zhǎng)度為600 mm;發(fā)射線圈匝數(shù)為600匝,發(fā)射電流為5 A;接收線圈匝數(shù)為1 200匝;事故井套管的壁厚為9.19 mm,電導(dǎo)率為1×106;地層電導(dǎo)率為0.02 S/m。
圖3 救援井瞬變電磁探測(cè)等效模型
發(fā)射電流的大小直接影響救援井中瞬變電磁傳感器的探測(cè)能力,令救援井與事故井套管的間距為30 m,其他參數(shù)不變,僅改變發(fā)射電流的大小,設(shè)定發(fā)射電流分別為1,10,20 A,根據(jù)事故井套管上的渦流場(chǎng)對(duì)傳感器探測(cè)性能進(jìn)行分析。仿真結(jié)果如圖4所示。可知,事故井套管上的二次渦流場(chǎng)與發(fā)射電流大小成正比,電流越大,瞬變電磁傳感器探測(cè)到的信號(hào)強(qiáng)度越大。因此,為了提高救援井中電磁探頭的探測(cè)能力,改善瞬變電磁傳感器的探測(cè)信噪比,在功率允許范圍內(nèi),應(yīng)盡可能地增大發(fā)射電流。
圖4 發(fā)射電流對(duì)電磁傳感器探測(cè)性能的影響
在不改變救援井中瞬變電磁傳感器發(fā)射電流的前提下,將發(fā)射線圈的匝數(shù)分別設(shè)置為300,900,1 200匝,觀察事故井套管上的二次渦流場(chǎng)分布,由此分析發(fā)射線圈匝數(shù)對(duì)瞬變電磁傳感器探測(cè)性能的影響。事故井套管上的二次渦流場(chǎng)分布如圖5所示。
圖5 發(fā)射線圈匝數(shù)對(duì)電磁傳感器探測(cè)性能的影響
可以看出,事故井套管上的二次渦流場(chǎng)強(qiáng)度隨著發(fā)射線圈匝數(shù)的增大而增大。發(fā)射線圈匝數(shù)越多,接收線圈接收到的二次場(chǎng)信號(hào)就越強(qiáng),瞬變電磁傳感器的探測(cè)性能就越好。在實(shí)際應(yīng)用中,應(yīng)盡可能地增大發(fā)射線圈匝數(shù),以提高瞬變電磁探測(cè)精度,實(shí)現(xiàn)事故井套管的精確定位。
保持發(fā)射電流和發(fā)射線圈匝數(shù)不變,將救援井與事故井套管間距分別設(shè)置為20,30,40 m,并對(duì)事故井套管上的二次渦流場(chǎng)進(jìn)行仿真。仿真結(jié)果如圖6所示。
圖6 救援井與事故井間距對(duì)電磁傳感器探測(cè)性能的影響
由圖6可知,救援井與事故井套管間距越大,接收線圈接收到的二次場(chǎng)信號(hào)越小,電磁傳感器對(duì)事故井套管的探測(cè)定位能力越弱;救援井與事故井套管之間距離越小,事故井套管上的二次渦流場(chǎng)信號(hào)越強(qiáng)。換言之,在激勵(lì)電流和發(fā)射線圈匝數(shù)一定的情況下,同一個(gè)接收線圈接收到的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)幅值越大,則表示救援井與事故井之間的間距越小。因此,利用這一性質(zhì),通過(guò)檢測(cè)接收線圈上感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的幅值就可以反演出事故井與救援井之間的相對(duì)距離。以此為基礎(chǔ),利用前述定位方法即可確定事故井相對(duì)于救援井中瞬變電磁傳感器的方位角,從而實(shí)現(xiàn)事故井的定位。
1)在功率允許的情況下,發(fā)射電流越大,發(fā)射線圈匝數(shù)越多,事故井套管上的二次渦流場(chǎng)信號(hào)越大,救援井中電磁探頭的探測(cè)性能越好;
2)瞬變電磁傳感器與事故井套管之間的距離越小,接收線圈接收到的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)幅值越大,救援井瞬變電磁探測(cè)系統(tǒng)的探測(cè)性能越好,對(duì)事故井套管的探測(cè)定位越準(zhǔn)確。