李 軒,方錦江，單桂曄,b，高志華,b

(東北師范大學(xué)a.物理學(xué)院;b.物理學(xué)國家級實驗教學(xué)示范中心(東北師范大學(xué)),吉林 長春 130024)

聲速測量是大學(xué)物理實驗的基本題目，對學(xué)生深入理解振動疊加和駐波的相關(guān)理論知識以及聲音傳播的衰減現(xiàn)象有著重要作用． 駐波法和相位比較法是大學(xué)物理實驗中測量聲速的常用方法[1]. 駐波法是利用聲波在發(fā)射器和接收器之間形成駐波，首先測量相鄰波腹的間距得到波長，進(jìn)而結(jié)合信號頻率得到聲速；相位比較法則將接收器的接收信號視為行波，利用聲波相位隨傳播距離而滯后現(xiàn)象，通過比較接收器接收信號和發(fā)射器的發(fā)射信號的相位，測量出接收器接收信號的相位變化2π時移動的距離得到波長，進(jìn)而得到聲速． 目前，關(guān)于駐波法測量聲速存在的問題已有較多研究，如：由于聲波在傳輸過程中存在衰減使得接收器的接收信號振幅極大值隨著收、發(fā)換能器間距增大而變小，且最小值不為零[2-4]；由于聲波在收、發(fā)換能器間發(fā)生多次反射使得接收到的信號振幅極大值產(chǎn)生強弱交替分布的現(xiàn)象[5-6]；另外，研究還發(fā)現(xiàn)接收器接收到的信號為聲壓信號而不是振動信號[7]． 由于相位比較法利用兩路信號同相或反相時李薩如圖形合成一條直線段，通常被認(rèn)為該方法測量聲速更加準(zhǔn)確[3-4]，目前對于相位比較法測量聲速實驗存在的問題研究較少． 實驗中發(fā)現(xiàn)，得到的李薩如圖形變化規(guī)律與理論預(yù)期并不一致，尤其當(dāng)收、發(fā)換能器間距較小時，兩信號合成的直線段在一個象限內(nèi)會連續(xù)多次出現(xiàn)． 這對判斷兩信號的同相和反相狀態(tài)造成嚴(yán)重影響，使得聲速測量誤差較大． 本文通過理論計算研究了聲波的傳輸衰減、換能器表面反射系數(shù)以及聲波在收、發(fā)換能器之間往復(fù)反射次數(shù)對聲速測量的影響．

1 相位比較法測量聲速原理

利用相位比較法測量聲速裝置如圖1所示．將信號發(fā)生器的信號分別輸入示波器X輸入端和發(fā)射換能器，當(dāng)信號頻率達(dá)到超聲換能器共振頻率時，換能器輻射聲波最強． 接收器接收超聲波聲壓信號并將其轉(zhuǎn)換為電信號輸入示波器的Y通道，在示波器中可以觀察到兩信號合成的李薩如圖形，由于兩信號頻率相同，因而李薩如圖形為橢圓． 通過改變接收器的位置可改變接收器信號的相位，從而得到不同的李薩如圖形． 理論上，當(dāng)兩信號的相位差為2kπ時(同相)，合振動軌跡在一、三象限形成一條直線，當(dāng)兩信號的相位差為(2k+1)π時(反相)，合振動軌跡為二、四象限的一條直線，其中k為整數(shù)，連續(xù)2次同相或反相對應(yīng)接收器的移動距離為1個波長λ．

圖1 相位比較法測量聲速原理圖

n=0,1,2,…

(1)

n=0,1,2,…

(2)

其中，A0為信號最初振幅，λ為聲波波長，ω為角頻率. 聲場中各處的振動為

(3)

根據(jù)聲學(xué)理論可得到各處的聲壓波動方程為[8]

(4)

其中ks為空氣的絕熱體變彈性模量． 李薩如圖形的軌跡為

(5)

2 計算結(jié)果與分析

相位比較法測量聲速,發(fā)射器和接收器信號合成的李薩如圖形為橢圓． 當(dāng)兩信號的相位差為kπ(同相或反相),橢圓的短半軸為0；當(dāng)兩信號相位差為(2k+1)π/2時，橢圓的短半軸最大，式中k取整數(shù)． 隨著兩信號的相位差變化橢圓短半軸經(jīng)歷極大-極小-極大的周期性變化． 為了清楚地描述李薩如圖形隨接收器位置的變化的周期性，采用橢圓短半軸描述兩信號的相位差變化的周期性, 圖2為兩信號振幅相同時橢圓短半軸與兩信號相位差數(shù)值的對應(yīng)關(guān)系，其中,圖2(a)為合成橢圓的短半軸隨接收器位置變化曲線，當(dāng)短半軸為0時，對應(yīng)兩信號同相[圖2(b)]或反相[圖2(c)]; 當(dāng)短半軸取值極大時，對應(yīng)兩信號相位差為π/2的奇數(shù)倍圖2(d)． 圖2中收、發(fā)換能器間距采用實際距離除以波長表示，即D/λ．

圖2 橢圓短半軸與相位差對應(yīng)關(guān)系

2.1 接收器接收的聲壓信號模擬分析

超聲聲速儀的發(fā)射器和接收器由壓電陶瓷制作而成. 發(fā)射器利用壓電材料的逆壓電效應(yīng)，壓電陶瓷環(huán)片在交變電壓作用下，發(fā)生縱向機械振動，在空氣中激發(fā)超聲波，把電信號轉(zhuǎn)變成聲信號. 接收器利用的是壓電材料的壓電效應(yīng)，空氣振動使壓電陶瓷環(huán)片發(fā)生機械形變，從而產(chǎn)生電場，把聲信號轉(zhuǎn)變成電信號. 由于學(xué)生對超聲換能器比較陌生，對聲換能器的接收信號也缺乏了解，很多學(xué)生誤認(rèn)為超聲聲速儀的接收器接收到的空氣分子的振動信號． 當(dāng)不考慮換能器轉(zhuǎn)換信號所造成的延遲，根據(jù)式(4)可知，聲壓信號比振動信號的相位滯后π/2, 為了直觀地表明這種差異，模擬了無傳輸衰減的聲波振動信號、有傳輸衰減振動信號和有傳輸衰減聲壓信號分別相對于發(fā)射信號的相位差隨收、發(fā)換能器間距增加的變化規(guī)律，衰減系數(shù)取為α=0.02 dB/mm[6]，信號頻率設(shè)為40 kHz，結(jié)果如圖3所示． 可見，傳輸衰減不能改變信號的振動周期，雖然接收器處的聲壓信號和空氣分子振動信號存在相位差，但兩信號的周期性完全相同，因而利用聲壓信號測量聲速是合理的．

圖3 聲壓信號與質(zhì)點振動信號對李薩如圖形影響

2.2 信號往復(fù)傳播疊加次數(shù)對李薩如圖形的影響

利用相位比較法測量聲波波長時，示波器X輸入信號為發(fā)射器的輸入信號x(0,t)，Y輸入為接收器的聲壓信號，由于聲波的傳輸衰減，接收器的聲壓信號p(x,t)的振幅隨著接收器與發(fā)射器的距離增大而逐漸減小. 若保持示波器信號各通道的衰減不變，則兩信號同相和反相時觀察到直線段隨著收、發(fā)換能器間距增大，長度將逐漸減小，與水平軸夾角逐漸減小，這些不會引起測量誤差． 然而，實驗發(fā)現(xiàn)，接收器和發(fā)射器間距在λ內(nèi)出現(xiàn)的同相和反相的次數(shù)之和多于2，如圖4所示，其中圖4(a)～(e)為同相，圖4(f)～(i)為反相． 在接收器移動1個波長李薩如圖形接近直線的情況出現(xiàn)9次，這與理論分析矛盾，分析造成這一現(xiàn)象的原因，可使學(xué)生避免實驗測量出現(xiàn)錯誤，加深學(xué)生對波的疊加規(guī)律的理解.

(a) (b)

(c) (d)

(e) (f)

(g) (h)

(i) (j)圖4 相位比較法測量聲速實驗現(xiàn)象

根據(jù)式(3)～(4)可知，當(dāng)n取不同值時，聲壓信號是由振幅不同的正弦和余弦函數(shù)相加得到，其合成的李薩如圖形隨接收器位置移動變化復(fù)雜. 不同往復(fù)疊加次數(shù)n的取值對合成李薩如圖形的影響如圖5所示. 圖5中列出n=0,n=1和n=7時橢圓短半軸隨收、發(fā)換能器間距增加的變化情況． 傳輸衰減系數(shù)取為20 dB/m，反射系數(shù)取0.8.

圖5 反射次數(shù)對李薩如圖形的影響

比較圖5中3條曲線可知，當(dāng)接收器位置一定，隨著n增加，合成橢圓的短半軸極大值逐漸增大，這是由于信號往返次數(shù)越多，到達(dá)接收器的能量越大，而往返次數(shù)越少，到達(dá)接收器的信號能量越少． 另外，當(dāng)計入的往返次數(shù)足夠多時(N=7)，在收、發(fā)換能器間距較小時(小于λ/2)，橢圓短半軸的數(shù)值在極小值附近出現(xiàn)多次反復(fù)，與圖4所示現(xiàn)象相一致. 隨著收、發(fā)換能器間距增大，這種現(xiàn)象逐漸減弱消失． 可見，由于聲波信號在收、發(fā)換能器間多次往返，使得合成的李薩如圖形變化復(fù)雜，反射次數(shù)越多對實驗影響越大． 因此，利用相位比較法測量聲速時，可采取措施減少聲波在收、發(fā)換能器間反射次數(shù)，測量時避開收、發(fā)換能器間距較小的位置．

2.3 換能器表面反射系數(shù)對李薩如圖形的影響

由于超聲換能器的制作材料、使用狀況不同，表面的清潔和光滑程度存在差異，因而對聲波的反射系數(shù)不同． 反射系數(shù)決定了信號多次往復(fù)疊加的能量大小，因而影響李薩如圖形形狀． 圖6列出了換能器反射系數(shù)分別為0.6，0.8和1.0時，橢圓短半軸隨收、發(fā)換能器間距的變化，圖中α=20 dB/m,n=7．

由圖6中可知，隨換能器表面反射系數(shù)增大，接收器接收信號能量增強，橢圓短半軸極大值逐漸增大，這有利于實驗觀測；對于不同換能器表面反射系數(shù)，橢圓短半軸極大值出現(xiàn)的位置相同；當(dāng)收、發(fā)換能器間距較小(小于λ)時，換能器表面反射系數(shù)越大，接收器信號與發(fā)射信號同相或反相狀態(tài)連續(xù)出現(xiàn)的現(xiàn)象越明顯，且維持的空間范圍也越大，隨收、發(fā)換能器間距增大該現(xiàn)象逐漸消失． 可見，換能器表面反射系數(shù)大使得李薩如圖形變得復(fù)雜，不利于實驗測量，為避免同相和反相狀態(tài)連續(xù)出現(xiàn)的現(xiàn)象，可采取措施適當(dāng)減小換能器表面的反射系數(shù)，使其既能有效反射聲波又能避免此現(xiàn)象的影響，另外，避開收、發(fā)換能器間距較小的區(qū)域進(jìn)行測量也是有效方法．

圖6 反射系數(shù)對李薩如圖形的影響

2.4 聲波傳輸衰減對李薩如圖形的影響

聲波在介質(zhì)中的傳輸衰減包括介質(zhì)的吸收衰減和由于聲波發(fā)射產(chǎn)生的幾何衰減，實驗中由于收、發(fā)換能器間距較小，且兩換能器采用正對的方式，因此，可忽略聲波的幾何衰減． 空氣吸收衰減系數(shù)越大，接收器接收的疊加聲波信號幅值越小，在相同的收、發(fā)換能器間距上，反射次數(shù)越多幅值越小，合成的直線段長度極大值和傾角隨著收、發(fā)換能器間距改變而改變． 圖7列出了當(dāng)α分別取1,10,20 dB/m時合成橢圓短半軸隨收、發(fā)換能器間距的變化情況． 為方便比較，將10 dB/m 和20 dB/m曲線做了向上平移．此處β=0.8，n=7．

圖7 反射系數(shù)對李薩如圖形的影響

由圖7可以看出，當(dāng)聲波傳輸衰減系數(shù)較小(1 dB/m)時，兩信號同相或近同相和反相或近反相連續(xù)出現(xiàn)的現(xiàn)象更明顯，且保持的空間范圍更大，這對會造成學(xué)生對實驗現(xiàn)象的誤判. 當(dāng)接收器位置一定時，聲波傳輸衰減系數(shù)越大，合成橢圓短半軸極大值越小，李薩如圖形越小，因此不利于實驗信號觀測，通過調(diào)節(jié)示波器的信號衰減倍數(shù)，可使圖形變大利于觀測． 隨著收、發(fā)換能器間距增加，上述現(xiàn)象逐漸消失，但是由于聲波信號衰減，李薩如圖形會變小，也不利于實驗觀測． 可見，聲波傳輸衰減有利于降低連續(xù)出現(xiàn)的同相和反相現(xiàn)象，但也會造成李薩如圖形變小不利于觀測． 為了獲得適合實驗觀測的李薩如圖形，一方面應(yīng)適當(dāng)選擇對超聲吸收不太強的介質(zhì)，另一方面，避開收、發(fā)換能器間距較小的區(qū)域進(jìn)行觀測．

3 結(jié) 論

通過計算發(fā)射器、接收器信號合成的橢圓短半軸，研究了造成相位比較法測量聲速實驗中，連續(xù)多次出現(xiàn)同相或近同相和反相或近反相現(xiàn)象． 研究表明:收、發(fā)換能器之間的往返疊加次數(shù)越多、聲波在換能器表面的反射系數(shù)越大和傳輸衰減越小，在收、發(fā)換能器間距約小，該現(xiàn)象越明顯，反之越弱． 研究還表明:各因素不影響合成信號的同相和反相出現(xiàn)的周期性． 另外，理論計算證明了利用超聲換能器接收聲壓信號進(jìn)行相位比較法測量聲速的合理性．

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