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(1.中國運(yùn)載火箭技術(shù)研究院研究發(fā)展中心, 北京 100191;2.北京遙測技術(shù)研究所, 北京 100191)
流體回路技術(shù)是復(fù)雜環(huán)境條件下進(jìn)行航天器熱控設(shè)計(jì)重要的技術(shù)途徑,可以大范圍進(jìn)行能量交換,實(shí)時(shí)調(diào)節(jié)能力強(qiáng),回路布局方便,并且具有熱源換熱器、空間熱輻射器布局條件限制小等特點(diǎn),目前長期在軌運(yùn)行的大型航天器均采用此技術(shù)[1]。
然而,航天器在軌運(yùn)行要經(jīng)受空間環(huán)境的長時(shí)間考驗(yàn),飛行任務(wù)復(fù)雜度高、運(yùn)行環(huán)境惡劣,艙體和密封結(jié)構(gòu)可能產(chǎn)生松動(dòng)、變形、表面氧化、腐蝕、損傷甚至穿孔等現(xiàn)象進(jìn)而引發(fā)泄漏事故[2]。 NASA 的國際空間站長久運(yùn)行計(jì)劃曾指出微流星和空間碎片是影響國際空間站、航天飛機(jī)和其他航天器長久運(yùn)行的首要問題[3]。2007年,奮進(jìn)號(hào)航天飛機(jī)在執(zhí)行STS-118號(hào)任務(wù)時(shí),受到空間碎片撞擊??臻g碎片徹底擊穿散熱器面板及其下面的熱控系統(tǒng)外殼,引起航天飛機(jī)的嚴(yán)重泄漏[4]。
泄漏檢測技術(shù)在燃?xì)夤芫W(wǎng)和供水管網(wǎng)方面的研究比較多[5-8],常用的方法包括:壓力下降法[9]、泄漏物質(zhì)檢測法[10-11]、超聲法[12-13]等。其中壓力下降法能夠判斷出管路有泄漏發(fā)生,但很難對泄漏位置進(jìn)行定位。而泄漏物質(zhì)檢測法和超聲法一般需要人使用傳感器探頭對管路進(jìn)行掃描,找出泄漏位置,盡管該兩種方法靈敏度高,但是效率低,而且對于無人航天器以及航天器的外回路管道很難使用。因此需要研究一種能夠用于長期在軌航天器管路泄漏實(shí)時(shí)監(jiān)測、快速定位的技術(shù)。空間流體回路泄漏實(shí)時(shí)監(jiān)測及故障定位方面的研究幾乎沒有,當(dāng)航天器流體回路尤其是外回路管道遭受流星或空間碎片的撞擊而產(chǎn)生泄漏故障時(shí),管道內(nèi)工質(zhì)的質(zhì)量流量會(huì)發(fā)生變化,從而引起管道內(nèi)工質(zhì)的壓力、流速和溫度等熱工特性發(fā)生變化。在分析航天器流體外回路壓力、溫度等熱工特性的基礎(chǔ)上,采用基于RBF神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)溫度、壓力信號(hào)特征識(shí)別技術(shù),能夠?qū)崿F(xiàn)檢測泄漏并對泄漏孔進(jìn)行定位。
航天器常用單相流體回路由內(nèi)外兩個(gè)回路組成[14-15]。其中內(nèi)回路通過泵驅(qū)動(dòng)工質(zhì)循環(huán)流動(dòng),當(dāng)工質(zhì)流過冷板時(shí)將冷板上的熱吸收,流過與外回路的交叉換熱器時(shí),將熱輸出給外回路。外回路工質(zhì)從換熱器吸收熱后,在外回路泵的驅(qū)動(dòng)下,流到輻射器,再輸出給外界環(huán)境。簡化模型如圖1所示。
圖1 泵驅(qū)動(dòng)單相流體回路簡化圖
回路中流體工質(zhì)的溫度變化較大時(shí),會(huì)引起體積的變化,從而影響流速的穩(wěn)定,最終影響到換熱效果?;芈啡舭l(fā)生泄漏故障也會(huì)影響到換熱效果,設(shè)置補(bǔ)償器隨時(shí)對回路工質(zhì)進(jìn)行必要的補(bǔ)償,保證正常的換熱效果。補(bǔ)償器在回路泄漏過程中,由于氣囊的存在,先提供恒定壓力和恒定溫度的流體補(bǔ)償,隨后由于氣囊體積的變化,只能提供恒定溫度而變壓力的流體補(bǔ)償,直至無法提供補(bǔ)償,補(bǔ)償器閥門自動(dòng)關(guān)閉。
穩(wěn)態(tài)泄漏過程中,由于補(bǔ)償器的存在,出口處管道中流體工質(zhì)的壓力、溫度等參數(shù)恒定不變,即泄漏孔口的泄漏率不隨時(shí)間改變。當(dāng)泄漏發(fā)生在管道上時(shí),熱輻射器和換熱器處的能量計(jì)算式基本不變,可以通過連續(xù)性方程、動(dòng)量方程和能量方程分析管路內(nèi)流體的速度、壓力和溫度分布情況。而且,泄漏的存在將使得管道泄漏孔口上、下游的流體質(zhì)量流量發(fā)生變化,從而影響整個(gè)回路的熱工特性,所以有必要對管道的泄漏區(qū)和非泄漏區(qū)分別進(jìn)行研究,建立微分方程如式(1)-式(4)所示[16]。
1)非泄漏區(qū):
(1)
(2)
2)泄漏區(qū):
(3)
(4)
其中:T為流體工質(zhì)溫度;P為流體工質(zhì)壓力;x為管路長度;Ta為深冷空間溫度,f為摩擦阻力系數(shù);D為管道內(nèi)徑;ρ為工質(zhì)密度;V為工質(zhì)流速;h為對流換熱系數(shù);cp為工質(zhì)比熱容;A為管道橫截面積;Q0為泄漏孔口的質(zhì)量泄漏率。
設(shè)流體回路為鋁合金管(LF10),工質(zhì)為全氟三乙胺,外回路管子為φ20 mm×1.5 mm,工質(zhì)質(zhì)量流量為0.233 kg/s,內(nèi)外回路間換熱器的實(shí)際熱交換量為485 W。外回路管路各段長度如圖2。
圖2 外回路管路長度示意圖
設(shè)泄漏位置為2.5 m,泄漏孔徑為0.001 m,經(jīng)計(jì)算,結(jié)果如圖3所示。
圖3 仿真計(jì)算結(jié)果(泄漏位置2.5 m,泄漏孔徑0.001 m)
從圖3(a)中可以看出,有泄漏情況下與無泄漏情況下壓力分布差異較大。其中泄漏點(diǎn)處,會(huì)有微小的壓力上升。而泵的壓力升高量比無泄漏時(shí)明顯減少,這是由于泄漏點(diǎn)在泵之前,導(dǎo)致進(jìn)入泵的流量減少,則泵所提供的揚(yáng)程降低,從而使得泵后的流體壓力值均減小。從圖3(b)中可以看出,泄漏處的溫度與非泄漏時(shí)幾乎沒有變化,但是在中間熱交換器之后,有泄漏的情況下管路溫度比無泄漏時(shí)高,這是由于流入泵的體積流量下降,在保證內(nèi)回路換熱的情況下,泄漏時(shí)換熱器出口流體的溫度較無泄漏時(shí)的高些,而由于補(bǔ)償器的存在換熱器入口流體溫度基本不變。
圖4為泄漏位置11 m,泄漏孔徑為0.001 m的壓力和溫度分布曲線。
圖4 仿真計(jì)算結(jié)果(泄漏位置11 m,泄漏孔徑0.001 m)
從圖4可以看出,雖然泄漏位置不同,但是壓力分布規(guī)律與圖4相同,均是泄漏點(diǎn)之前的壓力分布與無泄漏相同,泄漏點(diǎn)處仍會(huì)有微小的壓力上升,而溫度變化差異。當(dāng)泄漏位置位于中間熱交換器之后的區(qū)域時(shí),泄漏位置處的溫度會(huì)有明顯下降,這是由于泄漏點(diǎn)處存在熱交換,同時(shí),由于泄漏導(dǎo)致進(jìn)入輻射器進(jìn)行熱交換的流體流量減少。
通過上述分析可知,通過測量管路壓力和溫度的分布是可以反演出泄漏位置的。但是在實(shí)際情況下,由于功耗、重量等因素的限制,以現(xiàn)有技術(shù)很難將壓力和溫度分布精確測量出來,而只能將部分關(guān)鍵節(jié)點(diǎn)處的溫度和壓力值測量出來。壓力的關(guān)鍵點(diǎn)為參考點(diǎn)、換熱器前后、泵前后、輻射器前后等7個(gè)點(diǎn),溫度關(guān)鍵點(diǎn)為換熱器前后、輻射器前后等4個(gè)點(diǎn)。由于數(shù)據(jù)量少,要反演出泄漏點(diǎn)位置和泄漏孔徑大小,需要采用人工神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)進(jìn)行反演計(jì)算。
RBF神經(jīng)網(wǎng)絡(luò),即徑向基神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)[17]。它由三層構(gòu)成:輸入層、隱含層和輸出層。采用徑向基函數(shù)作為隱含層單元。隱含層對輸入矢量進(jìn)行變換,將低維的輸入數(shù)據(jù)變換到高維空間內(nèi),使得在低維空間內(nèi)的線性不可分問題在高維空間內(nèi)線性可分。結(jié)構(gòu)簡單、訓(xùn)練簡潔、學(xué)習(xí)收斂速度快、能夠逼近任意非線性函數(shù),克服局部極小值問題[18]。因此RBF神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)特別適合于參數(shù)反演和模型預(yù)測[19]。圖5是徑向基神經(jīng)元模型。
圖5 徑向基神經(jīng)元模型
基函數(shù)最常用的是高斯函數(shù):
(5)
RBF神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)的輸出是Ri(Χ)到y(tǒng)i的線性映射,即:
(6)
i=1,2,...,m,其中Wi為輸出層權(quán)值。
為建立神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)學(xué)習(xí)的樣本數(shù)據(jù),通過仿真計(jì)算出不同泄漏位置孔徑的壓力和溫度分布曲線,選擇前文所述的壓力和溫度關(guān)鍵點(diǎn)處的參數(shù)值為輸入層數(shù)據(jù)(11維向量),泄漏位置和泄漏孔徑作為輸出層數(shù)據(jù)(2維向量),不同泄漏位置與泄漏孔徑組合共生成2540組樣本數(shù)據(jù)??紤]到實(shí)際情況下的壓力和溫度精度,對仿真生成的樣本數(shù)據(jù)精度進(jìn)行處理,使得壓力的精度為10 Pa,溫度的精度為0.01 K。訓(xùn)練結(jié)果如圖6所示。
圖6 訓(xùn)練收斂曲線
圖8 泄漏位置反演誤差分布
將仿真數(shù)據(jù)輸入訓(xùn)練結(jié)束后的神經(jīng)網(wǎng)絡(luò),得到反演的泄漏孔徑和泄漏位置。經(jīng)計(jì)算,其誤差大小隨泄漏孔徑和泄漏位置分布以及誤差概率分布曲線如圖7和圖8所示。從圖7(a)可以看出,當(dāng)泄漏孔徑小于1.5 mm且泄漏位置在中間換熱器(6 m)附近時(shí),孔徑反演誤差較大,最大誤差為0.25 mm。這是由于影響泄漏孔徑的反演的主要因素是溫度。而在換熱器附近其溫升較高,泄漏導(dǎo)致的溫度變化相對于換熱器影響非常微弱,因而使泄漏孔徑反演誤差增大。從圖7(b)可以看出95%以上的泄漏孔徑反演誤差小于0.05 mm,表明通過本文訓(xùn)練的RBF神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)可以有效反演泄漏孔徑。從圖8(a)可以看出,當(dāng)泄漏孔徑小于0.5 mm時(shí),泄漏定位誤差均比較大;而當(dāng)泄漏孔徑大于0.5 mm時(shí),泄漏定位誤差均比較小。這是由于,壓力是影響泄漏位置反演的主要因素,而當(dāng)泄漏孔徑很小時(shí),泄漏流量小,對壓力分布的影響也很小,進(jìn)而使得對泄漏位置的定位誤差較大。從圖8(b)中可以看出對于0.5 mm以下得漏孔,僅有45%以上的泄漏位置反演誤差小于0.3 m,而對于漏孔直徑大于0.5 mm時(shí),95%以上的泄漏位置反演誤差小于0.3 m。綜上所述,工程應(yīng)用時(shí),需要先根據(jù)反演的泄漏孔徑大小進(jìn)行分析,若漏孔直徑小于0.5 mm,則對于泄漏位置的定位結(jié)果可靠性是比較低的。而對于漏孔直徑大于0.5 mm時(shí),對于泄漏位置的定位結(jié)果可靠性比較高。
本文對航天器熱控系統(tǒng)流體回路管路泄漏的壓力和溫度分布進(jìn)行理論和仿真分析,獲得了不同泄漏位置和泄漏孔徑情況下的壓力和溫度分布數(shù)據(jù)。以其中部分關(guān)鍵點(diǎn)的壓力和溫度值為輸入?yún)?shù),以泄漏位置和泄漏孔徑為輸出參數(shù),建立了RBF神經(jīng)網(wǎng)絡(luò),可以有效反演出泄漏孔徑的大小。通過分析可以得到,對于泄漏孔徑小于0.5 mm的微小泄漏,其位置的反演誤差較大,還需要補(bǔ)充其他手段輔助進(jìn)行泄漏定位;當(dāng)泄漏孔徑大于0.5 mm時(shí),以95%的概率定位誤差小于0.3 m。
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