張宏偉, 鄧 燕
PTT粘彈流體屬于非牛頓流體的范疇,是解決復(fù)雜流體動力學(xué)中經(jīng)典且著名的模型之一.像日常生活中的沐浴露、潤滑油、表面活性劑等;同時(shí)人體的血液、地層內(nèi)的石油等都是復(fù)雜流體.PTT流體模型[1]就是解決此類復(fù)雜流體動力學(xué)中著名且經(jīng)典的模型之一.同時(shí)此類流體模型問題一直都是有限元研究的一個(gè)熱點(diǎn).本文將應(yīng)用v循環(huán)多層網(wǎng)格方法求解一種不考慮扭曲張量的PTT流體流動問題.
PTT粘彈流體模型的控制方程為[2]:
Ω為R2中邊界為Γ的多邊形區(qū)域,σ是粘彈應(yīng)力張量,它是對稱的,T為偏應(yīng)力張量,u是流速,p是流體壓強(qiáng),f為單位體積力.偏應(yīng)力張量 T 可分解為彈性部分和粘彈性部分,即 T=2(1-α)D(u)+σ,這里 α(0<α<1)為粘度比常數(shù),D(u)=(▽u+▽uT)/2 是應(yīng)變率張量.此外,粘彈應(yīng)力張量 τ需要滿足下面的本構(gòu)方程:-g(ασ,▽u)=2αD(u),其中 λ 是流體的We數(shù),g是雙線性泛函,定義如下:
要研究完全的PTT型流體流動問題的數(shù)值方法存在很大的困難,因此我們僅研究不考慮扭曲張量的較簡單形式的PTT型流體流動問題,即:
假設(shè)流體流經(jīng)的是有界聯(lián)通的區(qū)域Ω?Rd(d=2,3),其邊界ΓLipschitz連續(xù)
假設(shè)H(div;Ω)是所有元素和散度都平方可積的向量函數(shù)組成的函數(shù)空間,即H(div;Ω)={v∈L2(Ω)d∶▽·v∈L2(Ω)}
該函數(shù)空間是Hilbert空間,并定義空間中元素的范數(shù)如下:
為了將非線性的本構(gòu)方程進(jìn)行線性化處理,我們假設(shè)粘彈應(yīng)力張量σ有近似值σ1,即σ≈σ1,并假設(shè)該近似值具有如下性質(zhì):
因此有如下近似公式[3]:
將上述關(guān)系式帶入PTT流體模型(2.6),可得到如下線性化的PTT模型:
下面我們討論用v循環(huán)多層網(wǎng)格法解決PTT粘彈流體的流動問題,具體步驟如下:
步驟一:(前光滑)在細(xì)網(wǎng)格Γh2上,對于任意的計(jì)算使得它們滿足下列方程組:
步驟二:(殘量轉(zhuǎn)移)將(4.1-4.3)式與(3.1-3.3)式聯(lián)合,得到:
然后利用L2投影算子Ql-1將殘量轉(zhuǎn)移到粗網(wǎng)格
定理1(存在唯一性):PTT型流體流動的簡單形式(3.1-3.3)的v循環(huán)多重網(wǎng)格法存在唯一解
類似于文獻(xiàn)[4]中的證明.
定理2:設(shè)問題(3.1-3.3)的解(σn,un,pn)∈Hk+(1Ω)4×Hk+(2Ω)2×Hk+(1Ω),步驟1的迭代解×Xh2×Qh2,那么對于一直三角剖分Γh2,存在常數(shù)C,使得:
我們又令
對于上式,利用Poincare不等式,我們有:
具體推導(dǎo)過程可參考文獻(xiàn)[4].
定理4:設(shè)問題(3.1-3.3)的解(σn,un,pn)∈Hk+1(Ω)4×Hk+2(Ω)2×Hk+1(Ω)且問題(4.4-4.6)的迭代解),則這時(shí)存在與h2無關(guān)的正常數(shù)C使得v循環(huán)多層網(wǎng)格法的迭代解
證明:根據(jù)定理2,有:
又由相應(yīng)雙線性形式A的范數(shù)的定義,可知:
于是我們得到:
所以,我們有:
利用逼近性質(zhì)和定理3,我們得到:
于是定理得證.
[1]王烈衡,許學(xué)軍.有限元方法的數(shù)學(xué)基礎(chǔ)[M].北京:科學(xué)出版社,2004:2-15.
[2]周少玲.非牛頓流體模型的最小二乘有限元方法[M].上海:上海交通大學(xué),2015:12-15.
[3]李開泰,黃艾香,黃慶懷.有限元方法及其應(yīng)用[M].西安:西安交通大學(xué)出版社,1992:12-15.
[4]張宏偉,魯祖亮,粘彈性流體流動的V循環(huán)多層網(wǎng)格法[J].延安大學(xué)學(xué)報(bào),2007,26(2):15-19.
[5]張宏偉,魯祖亮,粘彈性流體流動的混合有限元法[J].長沙電力學(xué)院學(xué)報(bào),2006,21(4):25-28.
[6]魯祖亮,黃曉.OldroydB型流體的有限元解的存在唯一性[J].湖北名族學(xué)院學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版),2008,26(1):1-5.