梅鳳翔
(北京理工大學宇航學院力學系,北京100081)
動軸理論及其應用1)
--理論力學札記之十
梅鳳翔2)
(北京理工大學宇航學院力學系,北京100081)
動軸理論是指用相對動軸系的運動來列寫質(zhì)點或剛體的動力學方程的理論.動軸系可以固連于剛體上,也可以不固連于剛體上.動軸理論給出的方程,有時是方便的.
動軸理論,質(zhì)心運動定理,相對質(zhì)心的動量矩定理
研究剛體的一般運動.令 C為剛體的質(zhì)心,Cx′y′z′為正交的動軸系.令 u,v,w 為質(zhì)心速度在這些軸上的投影;θ1,θ2,θ3為動軸系 Cx′y′z′的角速度在這些軸上的投影;令ω1,ω2,ω3是剛體絕對角速度在這些軸上的投影;F′x,F′y,F′z是作用在剛體上的外力的投影;M′x,M′y,M′z為外力對質(zhì)心的矩在這些軸上的投影.運動方程有形式[1]
其中T為剛體的動能,有
其中m為剛體質(zhì)量,A,B,C,F,G,H為剛體對質(zhì)心的慣性矩和慣性積.
由矢量相對導數(shù)和絕對導數(shù)的關系,對任意矢量A有
其中 ω 為動系角速度.令 A 為動量,A =(mu,mv,mw), ω =(θ1,θ2,θ3),由質(zhì)心運動定理可導出方程(1)的前3個方程;令A為對質(zhì)心的動量矩
則由相對質(zhì)心的動量矩定理可導出方程(1)的后3個方程.方程(1)雖用動能表示,但實際上是質(zhì)心運動定理和相對質(zhì)心的動量矩定理給出的方程.
如果動軸系與剛體固連,則有
而方程(1)成為
方程(2)的后3個方程即為剛體定點運動的Euler動力學方程.
方程 (1)實際上是準坐標下的 Lagrange方程[1],其中 u,v,w,ω1,ω2,ω3是準速度.方程 (2)的前3個可用來研究質(zhì)點相對地球的運動.
動軸理論可應用于建立質(zhì)點和剛體的運動方程.
例1 質(zhì)點的運動微分方程
首先,列寫質(zhì)量為m的質(zhì)點在極坐標(ρ,?)中的方程.取動軸 Cx′沿經(jīng)向,Cy′沿橫向,Cz′垂直于平面,C為質(zhì)點所在位置,動系角速度為θ1=θ2=0,θ3=,則有
方程(1)的前3個給出
即
其次,列寫質(zhì)點在自然軸系中的微分方程.取動軸系 Cx′y′z′,其中 C 為質(zhì)點所在位置,Cx′沿切向,Cy′沿主法向,Cz′沿副法向,則動系角速度為θ1=θ2=0,θ3=.點的速度為
方程(1)的前3個給出
即
這樣用動軸理論列寫了質(zhì)點的運動微分方程.
例2 剛體平面運動動力學方程
在剛體質(zhì)心C上選一動系Cx′y′z′與剛體固連.剛體平面運動的運動學條件為
將其代入方程(2),得到
平面運動加力的限制為
代入式(4d)和式(4e),得到
這表明軸 Cz′是主軸,即中心主軸.式(6)是對剛體質(zhì)量分布的限制.剛體平面運動的動力學方程為
在一些理論力學教材,也包括我們編寫的教材中,通常將動力學方程寫成形式其中動系Cx1y1z1是平行于定系的動系,而很少討論平面運動對剛體的質(zhì)量分布的限制.近年與洪嘉振教授、王琪教授討論,方知除運動學條件(3),力的條件 (5),還應有質(zhì)量分布條件 (6).當然,條件(6)是由條件(3)和條件(5)導出的.
例3 一剛體在平面Π上有3個接觸點A,B,D,其中A,D是兩腿在平面Π上的支點,可自由滑動,B是固連于剛體上的刀片.試列寫剛體的運動微分方程.
解:首先,用動軸理論.假設外力向點E簡化為一個力F,它垂直于刀片,距刀片為a和一個力偶矩M?,如圖1所示.約束力FN垂直于刀片,限制剛體橫滑.設剛體質(zhì)心在平面Π上的投影為C,而CB垂直于刀片方向,在點C處取與剛體固連的動軸系 Cx′y′z′,其中 Cx′平行于刀片,Cy′在BC方向上,Cz′垂直于平面Π,Cz′為剛體的主軸.動軸系的角速度為 θ1=θ2=0,θ3=?˙.質(zhì)心C的速度在動軸系上的投影為
其中(x,y)為點B的坐標.方程(1)給出
圖1
因Fx′=0,由第一個方程得到積分
即
表示不允許橫滑的非完整約束方程為
代入積分得
這個積分的物理意義是剛體對動軸 Cx′的動量守恒[2].
進而,假設外力的合力FR與過點B的鉛垂軸相交,則方程(4)給出
其中α為合力FR水平投影與Cx′的夾角.由第1,第3個方程消去FR,得到
積分得
它表示剛體對過點B的鉛垂線軸的動量矩守恒[2].其次,用剛體平面運動動力學方程,有
由前兩個方程消去F+FN,得
又
于是有
考慮到非完整約束,上式可寫成形式
由此得到積分
最后,用帶乘子的Lagrange方程.剛體動能為
廣義力為
約束方程為
帶乘子的Lagrange方程給出
比較方程(8)~方程(10),可知動軸理論給出的方程較簡單.
例 4 一半徑為a的勻質(zhì)重球在通過球心C的合力作用下,在完全粗糙水平面Π上滾動.試證球心的運動如同一質(zhì)點在力為5:7作用下的運動.
證明 首先,用動軸理論建立運動方程.在球心 C 處取動軸系 Cx′y′z′,其中平面 Cx′y′水平,軸Cz′鉛垂向上.取定軸系Oxyz,其中平面Oxy在過球心的水平面上,Oz鉛垂向上.點C的坐標為r,θ,如圖2所示.點C的速度為
圖2
動軸系的角速度為
方程(1)給出
其中,F,F′,FN為平面對球體的反力,為合力的分量.
表示球滾動的非完整約束方程為
由方程(11)消去力F,F′,得到
利用約束消去˙ω1,˙ω2,得到
其次,用對固定系的質(zhì)心運動和相對質(zhì)心的運動定理.質(zhì)心運動方程為
因
代入方程(12)前兩個,得到
它們與方程(11)前兩個一致.
最后,用非完整系統(tǒng)的方程,若用Chaplygin方程,需引用 Euler角,列寫方程是很復雜的.若用Boltzmann--Hamel方程也很復雜[3].
文獻[1,3-4]用動軸理論解了一些滾動問題,如一個球在固定球面上的滾動,一個球在動球上的滾動,一個球在鉛垂正圓柱內(nèi)壁上的滾動,平面上的滾盤等.對這些問題,若用非完整動力學的方程反而顯得笨重.20世紀80年代一次會上,呂茂烈先生曾說過,用理論力學方法研究非完整力學有時是方便的.他的話很有道理.
(1)動軸理論給出的方程(1),盡管是用動能表示的,而實際上是由對動軸系的質(zhì)心運動定理和相對質(zhì)心的動量矩定理給出的方程.
(2)動軸理論給出的方程(1)都包含約束力,因此這個理論應屬于理論力學范疇.
(3)動軸理論可用于建立質(zhì)點和剛體,質(zhì)點系和剛體系的動力學方程.
(4)動軸理論在解一些非完整動力學問題,如滾動問題,冰刀問題等,如果動軸系選得適當,會顯示優(yōu)越性.
1 Whittaker ET.A Treatise on the Analytical Dynamics of Particles and Rigid Bodies.4th Ed.Cambridge:Cambridge Univ Press,1937
2 梅鳳翔.關于動量守恒律和動量矩守恒律.力學與實踐,2003,25(1):56-58
3 梅鳳翔.非完整系統(tǒng)力學基礎.北京:北京工業(yè)學院出版社,1985
4 Routh EJ.The Advanced Part of a Treatise on the Dynamics of a System of Rigid Bodies.6th Ed.New York:Dover,1905
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本文于2017-02-23收到.
1)國家自然科學基金資助項目(11272050,11572034).
2)E-mail:meifx@bit.edu.cn
梅鳳翔.動軸理論及其應用--理論力學札記之十.力學與實踐,2017,39(5):479-483
Mei Fengxiang.Moving axes theory and its application.Mechanics in Engineering,2017,39(5):479-483
(責任編輯:胡 漫)