摘要 科學(xué)界目前對于黑洞形成的原因尚不明確。文章介紹了新發(fā)現(xiàn)的非對稱弧折效應(yīng)以及它的計(jì)算方法和延展方向。非對稱弧折效應(yīng)是指將扇環(huán)平面金屬片變換成剖面為夾角的立體金屬圓環(huán)、圓弧的過程中，夾角度與弧度、半徑值的互換現(xiàn)象。實(shí)驗(yàn)利用這個原理通過對扇環(huán)平面金屬片的弧折，得到的立體圓環(huán)與黑洞形狀及黑洞模型的尺寸吻合。因此利用這個原理也可以計(jì)算科學(xué)家推測出的黑洞表面展開在平面的形狀及尺寸。由此可能幫助揭開黑洞的形成之謎。關(guān)于時空曲率，科學(xué)界對它的理解還停留在唯像階段。即只知道它的作用，而不知道它的表現(xiàn)形式和精確計(jì)算方法。筆者通過作用在水介質(zhì)中產(chǎn)生的動量場結(jié)合非對稱弧折效應(yīng)原理，推導(dǎo)出時空曲率的模型和其對應(yīng)的動量-能量大小及時空加速度快慢的計(jì)算方法。

關(guān)鍵詞 非對稱弧折效應(yīng)；黑洞；時空曲率

中圖分類號 04 文獻(xiàn)標(biāo)識碼 A 文章編號 2095-6363（2016）14-0028-06

筆者從事古陶瓷收藏，有許多破損瓷器需要用古代鑲口工藝修復(fù)。然而請教了很多人竟都不知道確切的下料方法，且多數(shù)認(rèn)為古人的精湛工藝僅僅是工匠的“手藝不錯”，沒有意識到其中的科學(xué)作用。經(jīng)過3年左右思考和100多次實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)：剖面為夾角的立體金屬圓環(huán)或圓?。ㄏ潞喎Q立體圓環(huán)和立體圓弧）可以通過計(jì)算在平面金屬片上畫出圖，然后剪下并采用非對稱弧折得到。而要順利完成這個過程的關(guān)鍵點(diǎn)在于：1）要知道弧折線兩側(cè)寬度的非對稱最精確比例。否則立體圓弧在弧折時就會出現(xiàn)褶皺和變形；2）要知道立體圓弧在弧折過程中其夾角度與弧度，半徑值的精確變換比值。也就是說在弧折時，隨著夾角度的改變，立體圓弧的弧度和半徑值相應(yīng)的改變了多少。而這些數(shù)據(jù)都需要通過實(shí)驗(yàn)采集，再根據(jù)物理變化規(guī)律結(jié)合數(shù)學(xué)工具推導(dǎo)出通用的計(jì)算方法。當(dāng)筆者把平整的立體圓環(huán)做出來后，又不明白其成型原理及形狀與現(xiàn)實(shí)世界有什么對應(yīng)。當(dāng)看到黑洞的圖片后，發(fā)現(xiàn)兩者的形狀很相似，覺得兩者有存在關(guān)聯(lián)的可能。而后又發(fā)現(xiàn)物質(zhì)在時空中運(yùn)動產(chǎn)生的動量能量場的波紋都具有夾角狀，讓我意識到這種現(xiàn)象與非對稱弧折效應(yīng)也有很深的關(guān)聯(lián)。

1非對稱弧折效應(yīng)，扇環(huán)平面與立體圓環(huán)圓弧的變換關(guān)系和類黑洞形狀的含義

1.1什么是非對稱弧折效應(yīng)

本實(shí)驗(yàn)中的非對稱弧折效應(yīng)是指將厚度、密度、結(jié)構(gòu)相同，而弧分界線兩側(cè)材質(zhì)弧寬度值比例為1：3的扇環(huán)平面金屬片沿著刻劃好的弧分界線作弧線對折，使之變成類黑洞形狀的圓環(huán)。在弧折過程中，立體圓弧的弧度和半徑值隨著夾角度的改變而改變。實(shí)質(zhì)就是立體圓弧的弧度、半徑值與夾角度的交換過程。鑒于非對稱弧折出現(xiàn)的獨(dú)有現(xiàn)象，該現(xiàn)象定義為非對稱弧折效應(yīng)。而將弧折的物質(zhì)視為弧折體，弧折線兩側(cè)物質(zhì)的弧面對應(yīng)圓心的寬度值視為弧寬值，其面積視為弧面積?；≌圩髡吆喗椋和鯑|輝，研究員，研究方向?yàn)橛钪鎸W(xué)天體物理學(xué)。線兩側(cè)物質(zhì)的關(guān)系視為弧折關(guān)系。

1.2扇環(huán)平面與立體圓環(huán)圓弧的變換關(guān)系

因?yàn)榘焉拳h(huán)金屬平面弧折成立體圓環(huán)或圓弧的過程中，只是弧度、半徑值與夾角度進(jìn)行了交換。除了因弧度的變化和弧折線部位因弧折時夾角度的變小引起弧折體外部的延展。理論上在弧折后的立體圓環(huán)或圓弧的內(nèi)部空間面積仍與弧折前的扇環(huán)平面面積相等。從這個角度衡量，這是扇環(huán)平面與立體圓環(huán)圓弧的對應(yīng)數(shù)量關(guān)系。

1.3如何得出與黑洞有關(guān)聯(lián)

通過實(shí)驗(yàn)得到的立體圓環(huán)和黑洞模型圖片進(jìn)行比較后發(fā)現(xiàn)，兩者直觀上非常相似。關(guān)聯(lián)度有多大，可通過測量黑洞夾角兩側(cè)對應(yīng)黑洞圓心方向的寬度，并將兩側(cè)寬度進(jìn)行對比，得出的比例再對比本實(shí)驗(yàn)中的立體圓環(huán)弧折線兩側(cè)的弧寬之間的弧寬值比例是否相同而得出結(jié)論。

2.1組圖標(biāo)示的含義

1）弧折線：弧折線是弧寬A、B的弧分界線，也是立體圓環(huán)夾角的頂部。它無限小，在弧折時受力是弧寬A、B之和。

2）弧寬A：弧寬A在立體圓環(huán)剖面較窄的一邊。它的弧寬值是弧寬B的1/3。

3）弧寬B：弧寬B在立體圓環(huán)剖面較寬的一邊。它的弧寬值是弧寬A的3倍。

4）圖3和圖4的區(qū)別在于弧寬的位置相反。但弧寬之間的弧寬值不對稱比例相同。

3不可折臨界夾角度及具體值

通過實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，這種立體圓環(huán)是兩個反向梯形圓環(huán)的連體結(jié)構(gòu)。而這種結(jié)構(gòu)，必定會留有夾角形空隙。為了側(cè)面印證這個結(jié)論，筆者將扇環(huán)平面進(jìn)行卷曲。結(jié)果是不管朝哪個方向卷，卷的弧度有多大，其仍呈梯形圓筒狀。實(shí)驗(yàn)中觀察到，當(dāng)立體圓弧被弧折到小于30°夾角時就會變形。因此30°夾角是立體圓弧的不可折臨界夾角度。

4實(shí)驗(yàn)方法

選一塊厚薄適中，結(jié)構(gòu)勻稱，有一定塑性和延展性的平面金屬薄片。將其放平和固定后，根據(jù)所要加工的立體圓環(huán)或圓弧變換到平面的尺寸。標(biāo)示出圓心、弧折線和弧寬A、B的半徑邊界線和三條弧線兩端端點(diǎn)的位置，并在端點(diǎn)之間畫出連接線。然后用帶切割瓷磚滾輪的特制圓規(guī)根據(jù)標(biāo)示的位置，將弧折線和弧寬A、B的邊界線壓出凹痕，弧折線的凹痕要稍深點(diǎn)。最后沿刻畫的邊界線剪下扇環(huán)平面。變換的方法是：一手用平鉗夾住弧寬A，另一手握住弧寬B。沿著弧折線小幅度來回的折。待接近目標(biāo)半徑值和弧度后，把立體圓弧套在所求尺寸，剖面為夾角的立體金屬圓環(huán)（黑洞模型）上拓平即可。

5立體圓環(huán)或圓弧變換在平面的尺寸

要計(jì)算立體圓弧拓?fù)湓谄矫娴某叽纾P(guān)鍵需要了解其夾角度與弧度、半徑值的變動關(guān)系。即需要知道圓弧夾角度變化了多少值，相應(yīng)的弧折線的弧度和半徑又會變化多少值。

筆者通過對實(shí)驗(yàn)得出的數(shù)據(jù)驗(yàn)證后發(fā)現(xiàn)：弧折前的扇環(huán)平面和其弧折后的立體圓弧，它們的弧折線弧度和半徑的乘積相同。顯示圓弧在弧折時，弧折線的弧度和半徑值的變化呈反比。因此得出這樣一條弧線變換定律，可以這樣表述：任弧線的弧度和半徑如何變化或所有弧長相等的弧線，它們的弧度和半徑的乘積一定相等。那么想要知道圓弧在夾角變動后的弧折線弧度或半徑值，就可以通過圓弧在夾角變動前的弧折線弧度和半徑的乘積除以夾角變動后的弧折線弧度或半徑的其中一個值，得出另一個值。

但這個定律，只能說明立體圓弧在夾角度變動下，弧折線所變化出的不同弧度和半徑值的乘積都相等。并不能得出立體圓弧在特定夾角度下，它變換在平面的弧折線弧度和半徑值分別是多少。但它的發(fā)現(xiàn)，拓展了筆者的思路。使筆者嘗試通過立體圓弧夾角度和平面弧折線半徑值的乘積規(guī)律去找出立體圓弧變換在平面的弧折線半徑值和弧度。

通過對實(shí)驗(yàn)得出的數(shù)據(jù)驗(yàn)證后發(fā)現(xiàn)：相同半徑值，夾角在60°～30°區(qū)間的立體圓環(huán)。它們弧折前的扇環(huán)平面的弧折線半徑值與弧折后的立體圓環(huán)夾角度的乘積（以下簡稱：平夾乘積）都相同。

而后又通過一系列實(shí)驗(yàn)、推導(dǎo)和簡化得出：立體圓環(huán)在180°～60°夾角度區(qū)間的平夾乘積需要從180°夾角度與立體圓環(huán)半徑值的乘積（以下簡稱：立夾乘積）基礎(chǔ)上遞減求得。

其遞減規(guī)律是立體圓環(huán)夾角從180°起至150°止，每小1°夾角度即遞減立夾乘積的0.004444..倍值作為它們的平夾乘積。

（設(shè)變換在平面的弧折線半徑值為H.Ra。立體圓環(huán)的弧折線半徑值為H.Rb。設(shè)理論上的平面夾角度為L°。立體圓環(huán)夾角度為Hb.L°。說明：方程中的度量單位只是出于表達(dá)需要，計(jì)算結(jié)果以半徑的單位為準(zhǔn)。立體圓環(huán)和圓弧的符號為同一個。把立體圓環(huán)弧折線半徑值和夾角度代入方程，就能算出該立體圓環(huán)變換在平面的弧折線半徑值）。

那么求立體圓環(huán)夾角在180°～150°區(qū)間變換在平面的弧折線半徑值H.Ra={180L°XH.Rb-180L°XH.Rb×0.004444..×（180L°-Hb.L°））÷Hb.L°

而圓環(huán)夾角在150°～120°區(qū)間時，它們的平夾乘積是在立夾乘積86.66..%值的基礎(chǔ)上。從150°起，至120°止。每小1°夾角度再減去立夾乘積的0.003333..倍值。

那么求立體圓環(huán)夾角在150°～120°區(qū)間變換在平面的弧折線半徑值H.R={180L°×H.RbX0.8666..-180L°×H.Rb×0.003333..×（150L°-Hb.L°）}÷Hb.L°。

當(dāng)立體圓環(huán)夾角在120°～90°區(qū)間時，它們的平夾乘積是在立夾乘積76.66..%值的基礎(chǔ)上。從120°起，至90°止。每小1°夾角度減去立夾乘積的0.002222..倍值。

那么求立體圓環(huán)夾角在120°～90°區(qū)間變換在平面的弧折線半徑值H.Ra={180L°×H.Rb×0.7666..-180L°×H.Rb×0.002222..×（120L°-Hb.L°）}÷Hb.L°。

當(dāng)立體圓環(huán)夾角在90°～60°區(qū)間時，它們的平夾乘積是在立夾乘積70%值的基礎(chǔ)上。從90°起，至60°止。每小1°夾角度減去立夾乘積的0.001111..倍值。

那么求立體圓環(huán)夾角在90°～60°區(qū)間變換在平面的弧折線半徑值H.Ra={180L°XH.UbX0.7-180L°×H.Rb×0.001111..×（90L°-Hb.L°）}÷Hb.L°。

當(dāng)立體圓環(huán)夾角在60°～30°區(qū)間時，它們所有的平夾乘積都為立夾乘積的2/3值。為了方便計(jì)算，這個值也可以理解成立夾乘積的66.66..%值。

那么求立體圓環(huán)夾角在60°～30°區(qū)間變換在平面的弧折線半徑值H.Ra=（180L°×H.Rb×0.6666..）÷Hb.L°。

在求得立體圓環(huán)變換在平面弧折線半徑值后，再根據(jù)弧長相等，半徑值和弧度的乘積也相等定律，求出其變換在平面的弧折線弧度。

即：求變換在平面的弧折線弧度=立體圓環(huán)弧折線弧度×立體圓環(huán)弧折線半徑÷變換在平面的弧折線半徑。

（設(shè)變換在平面弧折線弧度為Ha.rad，半徑為H.Ra。立體圓環(huán)弧折線弧度為Hb.rad，半徑為H.rib）。

簡化為Ha.rad=Hb.rad×H.Rb÷H.Ra

接下來還要算出弧寬A、B的弧邊界線在平面的半徑值。方法是根據(jù)它們的弧寬值從平面弧折線半徑值的基礎(chǔ)上加或減求得。外側(cè)弧寬采用加法，內(nèi)側(cè)弧寬采用減法。

設(shè)弧寬A在外側(cè)的值為Ha，其平面邊界至圓心的半徑值為Ha.Ra

設(shè)弧寬A在內(nèi)側(cè)的值為Ha2，其平面邊界至圓心的半徑值為Ha2.Ra

設(shè)弧寬B在外側(cè)的值為Hb，其平面邊界至圓心的半徑值為Hb.Ra

設(shè)弧寬B在內(nèi)側(cè)的值為Hb2，其平面邊界至圓心的半徑值為Hb2.Ra

即：求弧寬A在外側(cè)時的平面邊界線半徑值=平面弧折線半徑值+弧寬A的弧寬值。

簡化為：Ha.Ra=H.Ra+Ha

求弧寬A在內(nèi)側(cè)時的平面邊界線半徑值=平面弧折線半徑值一弧寬A的弧寬值

簡化為：Ha2.Ra=H.Ra-Ha2

求弧寬B在外側(cè)時的平面邊界線半徑值=平面弧折線半徑值+弧寬B的弧寬值

簡化為：Hb.Ra=H.Ra+Ub

求弧寬B在內(nèi)側(cè)時的平面邊界線半徑值=平面弧折線半徑值一弧寬B的弧寬值

簡化為：Hb2.Ra=H.Ra-Hb2

而它們的弧度和平面弧折線弧度一樣，不用再求。

6夾角在動態(tài)下的立體圓弧或圓環(huán)的弧折線弧度和半徑值

1）如果我們要計(jì)算夾角在動態(tài)下的立體圓弧的弧折線弧度和半徑的變化值。或者用于立體圓弧與扇環(huán)平面互相變換時的換算，則可以用一種簡化的計(jì)算方法。即預(yù)先算出不同夾角度的立體圓弧變換在平面的弧折線半徑值是變換前的半徑值多少倍的值（以下簡稱：夾角度對應(yīng)的平立倍率）。而這也是不同夾角度的立體圓弧弧度是其變換在平面的弧度多少倍的值。

即立體圓弧通過平夾乘積求得的變換在平面弧折線的半徑值÷該立體圓環(huán)弧折線的半徑值得出。然后通過不同夾角度對應(yīng)的平立倍率相互之間及與夾角度變動前的立體圓弧或扇環(huán)平面的弧折線弧度和半徑值進(jìn)行計(jì)算，得出夾角度變動后的弧折線弧度和半徑值。

（設(shè)夾角度對應(yīng)的平立倍率為a.a..。說明一下：經(jīng)運(yùn)算發(fā)現(xiàn)在求平夾倍率的方程中代入任何自然數(shù)作為立體圓弧的半徑值，求得的倍率都一樣。因此下列方程中的n.H.Rb表示任意立體圓弧半徑值，但每組方程中的任意立體圓弧半徑值必須相同）。

即求立體圓弧夾角在180°～150°區(qū)間所對應(yīng)的平立倍率a.a..={180L°×n.H.Rb-180L°×n.H.Rb×0.004444..×（180L°-Hb.L°）}÷Hb.L°÷n.H.Rb

求立體圓弧夾角在150°～120°區(qū)間所對應(yīng)的平立倍率a.a..={180L°×n.H.Rb×0.8666..-180L°×n.H.Rb×0.003333..×（150L°-Hb.L°）}÷Hh.L°÷n.H.Rb

求立體圓弧夾角在120°～90°區(qū)間所對應(yīng)的平立倍率a.a..={180L°×n.H.Rb×0.7666..-180L°×n.H.Rb×0.002222..×（120L°-Hb.L°）}÷Hb.L°÷n.H.Rb

求立體圓弧夾角在90°～60°區(qū)間所對應(yīng)的平立倍率a.a..={180L°×n.H.Rb×0.7-180L°×n.H.Rb×0.001111..×（90L°-Hb.L°）}÷Hb.L°÷n.H.Rb

求立體圓弧夾角在60°～30°區(qū)間所對應(yīng)的平立倍率a.a..=（180L°×n.H.Rb×0.6666..）÷Hb.L°÷n.H.Rb

（再設(shè)立體圓弧夾角度變大后對應(yīng)的弧折線半徑值為H.Rb↑，弧度為Hb.rad↑，平立倍率為a.a..↑。設(shè)立體圓弧夾角度變小后對應(yīng)的弧折線半徑值為H.Rb↓，弧度為Hb.rad↓，平立倍率為a.a..↓）。

那么求立體圓弧夾角度變大后的弧折線半徑值=夾角度變大前弧折線半徑值×（夾角度變大前對應(yīng)的平立倍率÷夾角度變大后對應(yīng)的平立倍率）

簡化為：H.Rb↑=H.Rb×（a.a..÷a.a..↑）

求立體圓弧夾角度變大后的弧折線弧度=夾角度變大前弧折線弧度÷（夾角度變大前對應(yīng)的平立倍率÷夾角度變大后對應(yīng)的平立倍率）

簡化為：Hb.rad ↑=Hb.rad÷（a.a..÷a.a..↑）

求立體圓弧夾角度變小后的弧折線半徑值=夾角度變小前弧折線半徑值×（夾角度變小前對應(yīng)的平立倍率÷夾角度變小后對應(yīng)的平立倍率）

簡化為：H.Rb ↓=H.Rb×（a.a..÷a.a..↓）

求立體圓弧夾角度變小后的弧折線弧度=夾角度變小前弧折線弧度÷（夾角度變小前對應(yīng)的平立倍率÷夾角度變小后對應(yīng)的平立倍率）

簡化為：Hb.rad ↓=Hb.rad÷（a.a..÷a.a..↓）

2）夾角度對應(yīng)的平立倍率也能用于計(jì)算立體圓環(huán)或圓弧和扇環(huán)平面的相互轉(zhuǎn)換值。

即：求變換后的扇環(huán)平面弧折線半徑值=立體圓環(huán)弧折線半徑值×其夾角度對應(yīng)的平立倍率。

簡化為：H.Ra=H.Rb×a.a..

求變換后的扇環(huán)平面弧折線弧度=立體圓環(huán)弧折線弧度÷其夾角度對應(yīng)的平立倍率。

簡化為：Ha.rad=Hb.rad÷a.a..

求變換后的立體圓環(huán)弧折線半徑值=扇環(huán)平面弧折線半徑值÷其夾角度對應(yīng)的平立倍率

簡化為：H.Rb=H.Ra÷a.a..

求變換后的立體圓環(huán)弧折線弧度=扇環(huán)平面弧折線弧度×其夾角度對應(yīng)的平立倍率

簡化為：Hb.rad=Ha.rad×a.a..

3）平面弧寬A、B的弧邊界線半徑值求法參照前述。立體圓弧弧寬A、B底部半徑值的求法可以在立體圓弧弧折線半徑值的基礎(chǔ)上。把圓弧夾角看成內(nèi)外兩個等邊倒三角，內(nèi)三角邊長按內(nèi)側(cè)弧寬算，外三角邊長按外側(cè)弧寬算。通過計(jì)算三角邊長的方法算出各自底長。內(nèi)側(cè)弧寬底部半徑=立體圓弧弧折線半徑值-內(nèi)三角底長。外側(cè)弧寬底部半徑=立體圓弧弧折線半徑值+外三角底長。

7立體圓環(huán)對扣結(jié)構(gòu)與時空場結(jié)構(gòu)的關(guān)聯(lián)

在立體圓環(huán)做成后發(fā)現(xiàn)，扭量位置相反的兩個立體圓環(huán)，只要尺寸合適，可以拼接成一個對應(yīng)體。而這種形狀如何定義尚不確定，但其跟《論G復(fù)時空模型與G粒子——復(fù)時空解析幾何》一文描述的時空模擬圖類似，因此提供給讀者參考。而要做成這樣一個對應(yīng)體，兩個立體圓環(huán)的弧寬值和夾角度都必須相等。所要計(jì)算的是兩個立體圓環(huán)內(nèi)外下口之間的直徑如何做到一致。（具體算法省略）

8動量-能量大小，時空加速度快慢與引力波的夾角度關(guān)系

從圖9、10、11、12中可以看出：水波夾角兩邊的寬度呈明顯的不相等，與實(shí)驗(yàn)取得的立體圓環(huán)形狀類似。如果自然界剖面為夾角的立體圓環(huán)，其夾角兩邊對應(yīng)圓心的弧寬之間非對稱精確比值只有一個，那么所有波的夾角兩側(cè)對應(yīng)波中心寬度的非對稱精確比值也應(yīng)是1：3。且觀察發(fā)現(xiàn)：落在水中的動量越大，產(chǎn)生的水波夾角度越小。這一點(diǎn)可以從水波的運(yùn)動過程中看出來。即：水波在運(yùn)動過程中，隨著動量的減弱，波的夾角度也逐漸變大。而根據(jù)非對稱弧折效應(yīng)原理，從扇環(huán)平面變換到立體圓環(huán)的夾角度越小，也是該扇環(huán)平面半徑縮小的倍率越大。根據(jù)曲率半徑值越小，曲率越大的定義。說明扇環(huán)平面半徑的縮小過程，就是圓環(huán)曲率的增大過程。因此水波的夾角度越小，說明動量引起的時空曲率越大。

如果把這樣的推導(dǎo)思路應(yīng)用到空間。那么也可以得出：動量-能量越大，產(chǎn)生的引力波夾角度越小，也就是該動量-能量引起的時空曲率越大。同時空間場對動量-能量的壓力也如水場一樣表現(xiàn)為：動量-能量越大，場反饋的擠壓力就越大。而擠壓力類似推力，會造成動量周圍空間的加速度現(xiàn)象。

因此可以這樣理解：動量-能量的大小=引力波夾角度的小大=動量能量承受場壓力的大小=時空加速度快慢。

那么可否通過引力波的夾角度來計(jì)算其對應(yīng)的動量一能量大小和時空加速度快慢呢。我們知道，水波的夾角是動量和水場以弧線路徑擠壓出來的。而立體圓環(huán)的夾角也是弧度和半徑以弧線路徑交換出來的。因此動量的大小作用于水波夾角和圓環(huán)增加的弧度大小作用于圓環(huán)夾角成對應(yīng)關(guān)系。所以水波不同夾角度對應(yīng)的動量之間的比值和立體圓環(huán)不同夾角度對應(yīng)的弧度增加倍率之間的比值也相同。（立體圓環(huán)不同夾角度對應(yīng)的弧度增加倍率是指由扇環(huán)平面變換成的不同夾角度的立體圓環(huán)的弧度比變換前扇環(huán)平面的弧度增加多少倍的值。

由于所有波都是物質(zhì)在時空運(yùn)動中與場的擠壓而產(chǎn)生，因此引力波夾角和水波夾角的形成機(jī)理相同。而引力波的夾角度變化也可以理解成動量一能量場的壓力值變化。因此可以把立體圓環(huán)各夾角度對應(yīng)的弧度增加倍率作為動量能量場壓力對應(yīng)的動量大小和時空加速度快慢的度量值。

即得出：

引力波夾角在180°～150°區(qū)間所對應(yīng)的動量一能量場壓力度量值=立體圓環(huán)夾角在180°～150°區(qū)間對應(yīng)的弧度增加倍率（設(shè)符號為+a.a..）+a.a..={180L°×n.H.Rb-180L°×n.H.Rb×0.004444..×（180L°-Hb.L°）}÷Hb.L°÷n.H.Rb-1

引力波夾角在150°～120°區(qū)間所對應(yīng)的動量一能量場壓力度量值=立體圓環(huán)夾角在150°～120°區(qū)間對應(yīng)的弧度增加倍率+a.a..={180L°×n.H.Rb×0.8666..-180L°×n.H.Rb×0.003333..×（150L°-Hb.L°）}÷Hb.L°÷n.H.Rb-1

引力波夾角在120°～90°區(qū)間所對應(yīng)的動量

能量場壓力度量值=立體圓環(huán)夾角在120°～90°區(qū)間對應(yīng)的弧度增加倍率+a.a..={180L°×n.H.Rb×0.7666..-180L°×n.H.Rb×0.002222..×（120L°-Hb.L°）}÷Hb.L°÷n.H.Rb-1

引力波夾角在90°～60°區(qū)間所對應(yīng)的動量一能量場壓力度量值=立體圓環(huán)夾角在90°～60°區(qū)間對應(yīng)的弧度增加倍率+a.a..={180L°×n.H.Rb×0.7666..-180L°×n.H.Rb×0.002222..×（120L°-Hb.L°）}÷Hb.L°÷n.H.Rb-1

引力波夾角在60°～30°區(qū)間所對應(yīng)的動量能量場壓力度量值=立體圓環(huán)夾角在60°～30°區(qū)間對應(yīng)平面的弧度增加倍率+a.a..=（180L°×n.H.Rb×0.6666..）÷Hb.L°÷n.H.Rb-1

最后再通過對某個已知動量的大質(zhì)量天體的引力波夾角進(jìn)行測量，把所得夾角度換算成它的動量場壓力值。然后把該天體的動量和時空加速度與它的場壓力值的比值作為參照值。在計(jì)算其他物質(zhì)的動量和時空加速度時，可以先對其動量場的引力波夾角進(jìn)行測量，把所得夾角度轉(zhuǎn)換成對應(yīng)的場壓力值。然后把這個場壓力值和參照系場壓力值進(jìn)行對比。得出的比值再和參照系場壓力值對應(yīng)的動量一能量和時空加速度進(jìn)行計(jì)算，最后得出該物體的動量一能量的大小和時空加速度快慢。注：引力波夾角度需要在物體表面測量。否則要考慮到引力波在運(yùn)動中夾角度變大的情況（可參考水波運(yùn)動效應(yīng)）。

即：求物體的動量=物體表面引力波的夾角度對應(yīng)的場壓力值÷參照系場壓力值×參照系場壓力值對應(yīng)的動量

求物體的時空加速度=物體表面引力波夾角度對應(yīng)的場壓力值÷參照系場壓力值×參照系場壓力值對應(yīng)的時空加速度

9結(jié)論

非對稱弧折效應(yīng)揭示的圓環(huán)弧度、半徑和夾角度的互換現(xiàn)象，使我們對“廣義相對論”中關(guān)于時空曲率的模型有了形象的理解。由此明確了自然界所有動量一能量的值都可以通過它的場壓力值的來計(jì)算。同時這個現(xiàn)象對研究空間形狀及演變原理也提供了新的視角。

此物理現(xiàn)象可能跟黎曼假設(shè)（RiemannHypothesis）有一定的關(guān)聯(lián)性。得出的結(jié)論是看不懂這個假設(shè)的很多內(nèi)容，但其描述的建立在特殊直線上的非平凡零點(diǎn)又與本實(shí)驗(yàn)中扇環(huán)平面弧寬A.B對應(yīng)圓心的直線及通過它們精確的非對稱弧寬比值，再通過弧折得出的夾角度對應(yīng)的平立倍率值有一定對應(yīng)之處。