杜倩倩，郭 云

（廣西師范大學物理科學與技術學院，廣西 桂林 541004)

夸克膠子等離子體的有效勢能

杜倩倩?，郭 云

（廣西師范大學物理科學與技術學院，廣西 桂林 541004)

夸克膠子等離子體（QGP）的熱動力學行為可以通過其有效勢能函數(shù)來進行研究。在高溫極限下，我們可以通過微擾展開的方法來計算QGP的有效勢能。另一方面，描述從普通強子相到夸克膠子等離子體相的退禁閉相變的序參量，即Polyakov圈的期望值可以由描述背景場的矩陣元給出。本文計算了在背景場中費米子有效勢能的領頭階貢獻，重點討論了背景場的引入以及費米子的質(zhì)量、化學勢對有效勢能的影響。

背景場；質(zhì)量；化學勢；有效勢能

1 引言

在由哈密頓量H和由粒子數(shù)算符Ni描述的系統(tǒng)里，密度矩陣是平衡統(tǒng)計力學的基本研究對象，其中β=1/T。除此之外，巨正則配分函數(shù)Z= Z( V, T,μ1,μ2,)是熱力學當中最重要的物理量，通過這一物理量，我們可以得到系統(tǒng)在無限大體積極限下的所有熱力學性質(zhì)，形式為其中，P為壓強，N為粒子數(shù)，S為熵。在漸近自由的極限下，人們可以通過第一原理計算夸克膠子等離子體（QGP）這一系統(tǒng)的巨正則配分函數(shù)，本文主要討論QGP的熱力學性質(zhì)在領頭階的貢獻，即費曼圖展開中來自一圈圖的貢獻。

2 回顧夸克膠子等離子體在背景場為零下的有效勢能函數(shù)

已知玻色子的配分函數(shù) [1]

其中，n為整數(shù)，p→為動量向量，1ω為能量，滿足=p 1ω，ωn1為能量，滿足

積分后，消去獨立于溫度和體積的項，可得玻色子的配分函數(shù)

最終玻色子的配分函數(shù)可以寫為

若考慮規(guī)范場中膠子的自由度，則玻色子在背景場為零時的有效勢能為

其中，N 為常數(shù)，對于SU(3)群，N =3。

由于費米子具有質(zhì)量和化學勢，根據(jù)費曼規(guī)則加入質(zhì)量和化學勢，其配分函數(shù)由下式給出

用類似的方法可得費米子的配分函數(shù)

若考慮費米子的自由度，則費米子在背景場為零下的有效勢能為

其中, Nf代表夸克的味道數(shù)。式（8）積分的結果可由第二類修正貝塞爾函數(shù)Kn(z)表示，結果為

綜上，夸克膠子等離子在背景場為零時的有效勢能的領頭階貢獻可以寫為

3 夸克膠子等離子體在背景場中的有效勢能函數(shù)

根據(jù)背景場中的費曼規(guī)則[2]，在背景場不為零的情況下，費米子的配分函數(shù)為

其中，d S是背景場。同樣地，舍去不含2ω的項，配分函數(shù)可寫為

利用以下求和公式

將（13）式代入（12）式后積分，舍去零點能以及不含ω2的貢獻后，配分函數(shù)最終變?yōu)?/p>

特別地，在背景場消失的極限下，對色指標d的求和結果給出一個額外的因子N=3，因此和前面討論的結果完全一致。為了進行上式中的積分運算，首先將被積函數(shù)變形如下

對于玻色子的貢獻，當背景場不為零時，其配分函數(shù)為

這里dbS表示背景場。 通過與前面類似的計算，得到玻色子在背景場中的有效勢能為

因此，在背景場存在的情況下，夸克膠子等離子的有效勢能可以表示為

4 背景場、質(zhì)量、化學勢對有效勢能的影響

圖1、圖2和圖3分別表示在質(zhì)量、化學勢、背景場為特定值情況下，夸克膠子等離子體的有效勢能隨溫度變化的數(shù)值曲線圖，圖中橫坐標表示溫度（T/MeV），縱坐標表示有效勢能。其中，BF表示背景場，其取值依賴于溫度，具體形式可參考文獻[3]得到；假設Nf=2。

圖1

圖2

圖3

由圖1可知，質(zhì)量的引入壓低了有效勢能，并且隨著溫度的升高壓低程度逐步降低。圖2的結果表明，化學勢的引入則會提升有效勢能，同樣隨著溫度的升高，這一效應逐步降低。圖3考慮了在質(zhì)量、化學勢取特定值的情況下，背景場對有效勢能的影響?？梢钥吹剑尘皥龅囊雺旱土擞行菽?，特別是在溫度較低的區(qū)間內(nèi)，這一效應是相對顯著的。

5 結論

費米子的質(zhì)量和化學勢對相變點附近的熱力學行為有比較顯著的影響，對于量子色動力學的相變問題，利用文獻[3]的模型研究方法，在引入費米子的貢獻時，應考慮其質(zhì)量以及化學勢對相變過程的影響。

[1] JosephI. Kapusta, Charles Gale，F(xiàn)inite-Temperature Field Theory Principles and Applications,1989.

[2] Y.Hidaka and R.D. Pisarski, Hard thermal loops, to quadratic order, in the background of a spatial't Hooft loop, Phys. Rev. D 80 (2009) 036004 [arXiv:0906.1751[hep-ph]].

[3] Yun Guo. Matrix Models for Deconfinement and There Pertubative Corrections, JHEP 1411 (2014) 111 [arXiv:1409.6539v2 [hep-ph]].

O572.2

：A

：1003-7551(2016)02-0001-04

2016-05-10

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