易學華（嘉應學院 物理與光信息科技學院，梅州 514015）

液態(tài)金屬銅Cu凝固過程中團簇結(jié)構(gòu)的形成以及成核生長特性的模擬

易學華
（嘉應學院 物理與光信息科技學院，梅州 514015）

采用分子動力學方法和Quantum Sutton-Chen多體勢，對2萬個液態(tài)金屬銅（Cu）原子在兩個不同冷速凝固過程中其微觀團簇結(jié)構(gòu)的形成特性以及晶體的成核生長進行模擬。運用雙體分布函數(shù)、Honeycutt-Andersen（HA）鍵型指數(shù)法、原子團類型指數(shù)法（CTIM-2）和可視化分析等方法，對凝固過程中微觀結(jié)構(gòu)轉(zhuǎn)變和原子團簇的微觀結(jié)構(gòu)演變特性進行分析。結(jié)果表明：冷卻速率為4.0×1012K/s和2.0×1012K/s時，系統(tǒng)形成以1421、1422鍵型或由這兩種鍵型構(gòu)成的面心立方（FCC）（12 0 0 0 12 0）和六角密集（HCP）基本原子團（12 0 0 0 6 6）為主體的晶體結(jié)構(gòu)；尤其是由1421鍵型構(gòu)成的面心立方（12 0 0 0 12 0）基本原子團在晶體生長和對微觀結(jié)構(gòu)演變的影響占主導地位。兩種冷卻速度下的結(jié)晶溫度分別為673 K和773 K，即冷卻速度越慢，結(jié)晶溫度越高；系統(tǒng)最終形成了由FCC和HCP組成的混合晶體結(jié)構(gòu)，但以FCC晶體結(jié)構(gòu)為主；FCC（12 0 0 0 12 0）基本原子團在慢速低溫時具有較好的遺傳特性，基本原子團之間很容易連接在一起構(gòu)成較大的納米級大團簇結(jié)構(gòu)。

液態(tài)金屬Cu；分子動力學模擬；Q-SC多體勢；微觀結(jié)構(gòu)演變；成核；生長

受具體實驗條件的限制，對金屬熔體凝固過程中晶體成核生長和微觀結(jié)構(gòu)的精確測定尚比較困難。但近年來，隨著計算機技術的快速發(fā)展，采用分子動力學方法對液態(tài)金屬凝固過程中微觀結(jié)構(gòu)演變機理和轉(zhuǎn)變規(guī)律的模擬研究變得十分活躍[1-3]，可以獲得目前在實驗上尚無法得到的有關微觀結(jié)構(gòu)演變信息，特別是晶化過程中成核生長和納米團簇結(jié)構(gòu)的形成與演變特性，這對尋找材料凝固的最佳工藝以獲得更好的材料性能具有重要的理論和實際指導意義，為材料的合理設計和改性提供科學依據(jù)。

迄今為止，已將分子動力學這一物理概念和物理圖像都十分清晰的方法應用于對液態(tài)金屬凝固過程中微觀結(jié)構(gòu)演變規(guī)律和特性的模擬研究，并取得許多重要的研究成果[4-9]。同時，在晶體生長和團簇結(jié)構(gòu)的形成與演變中的信息已逐漸引起了廣泛的研究和討論[10-16]。研究者采用的模型勢有EAM勢[5-6, 8]、TB 勢[1]和FS勢[9]等，從不同的側(cè)面對500至5000個液態(tài)金屬Cu原子的凝固過程進行微觀結(jié)構(gòu)轉(zhuǎn)變特性研究；ZHOU等[11]采用了由WANG發(fā)展的擴展非局域模型贗勢理論對Pb的原子團簇結(jié)構(gòu)形成和生長的動力學機制進行了相關的研究，這些模擬研究的結(jié)果都有其互補性。但這些都尚未涉及到用Quantum Sutton-Chen多體勢對金屬Cu凝固形成晶態(tài)時原子團簇結(jié)構(gòu)演變特性與規(guī)律及晶體生長的演變機理進行較為詳細的研究。尤其值得注意的是：金屬Cu在慢速凝固成晶體時，系統(tǒng)是以面心立方（FCC）結(jié)構(gòu)為主體，同時夾雜著一定量的六角密集（HCP）結(jié)構(gòu)，而他們都未能用（12 0 0 0 12 0）（FCC）和（12 0 0 0 6 6）（HCP）這兩種基本原子團構(gòu)成的原子團簇來描述和表征金屬Cu的這種晶體結(jié)構(gòu)屬性。

為此，本文作者在原有研究工作[16-18]的基礎上，繼續(xù)采用Quantum Sutton-Chen（Q-SC）多體勢，對2萬個液態(tài)金屬銅（Cu）原子在兩個較慢冷卻速率下的凝固過程進行模擬研究，并采用雙體分布函數(shù)、鍵型指數(shù)法（HA）[19]、原子團類型指數(shù)法（CTIM-2）[2, 20]和可視化分析等方法，對凝固過程中原子的微觀結(jié)構(gòu)演變信息和團簇結(jié)構(gòu)演變特性進行更為深入的研究。

1　模擬計算的條件與方法

原子間相互作用勢是分子動力學模擬的基礎，其準確性直接影響到計算結(jié)果的正確性。本文作者所采用的原子間相互作用勢是與實驗符合得較好的Quantum Sutton-Chen多體勢[21]，模擬計算的條件為：將20000個原子置于一立方體盒中，施加周期性邊界條件，系統(tǒng)的總能量（Utot）按照Quantum Sutton-chen （Q-SC）多體勢[22]有

式中：Ui代表第i個分子的能量；Ci是一個無量綱的參量；Dij和Dii為原子i和j以及i和i的總能量，meV；rij是兩原子i與j之間的距離；V（rij）是原子i與j之間的雙體排斥勢，即

iρ是與i原子相關的局域能量密度，可表示為

式中：ijα為一個任意長度參量。

這個勢的截止距離為22.0 a.u.。模擬計算從1773 K開始（Cu的熔點為1356 K），首先讓系統(tǒng)在1773 K等溫運行500步，使之處于平衡態(tài)（根據(jù)系統(tǒng)的能量變化程度來判斷系統(tǒng)是否處于平衡態(tài)）。然后，再讓系統(tǒng)按4.0×1012K/s和2.0×1012K/s這兩個速率冷卻至所擬定的溫度1673、1573、1473、1373、1273、1173、1073、973、873、773、673、573、473、373、273、173 K，在每個溫度點再讓系統(tǒng)等溫運行400步，以測量該系統(tǒng)的結(jié)構(gòu)組態(tài)。然后再用雙體分布函數(shù)、Honeycutt-Andersen（HA）鍵型指數(shù)法[18]、原子團類型指數(shù)（CTIM-2）[2, 20, 23]、原子平均總能量等方法來進行微觀結(jié)構(gòu)分析，進一步總結(jié)探討及弄清其晶體成核生長和微觀結(jié)構(gòu)的演變機制。

2　模擬結(jié)果與分析

2.1雙體分布函數(shù)分析

由于系統(tǒng)中原子的雙體分布函數(shù)g（r）與X射線衍射實驗得到的結(jié)構(gòu)因子S（q）互為Fourier變換，因而，廣泛用來描述液態(tài)、非晶態(tài)和晶態(tài)結(jié)構(gòu)等體系的結(jié)構(gòu)特征。首先考察由上述模擬所得到兩個冷卻速率下在該系統(tǒng)的雙體分布函數(shù)g（r），發(fā)現(xiàn)這兩個冷速在1573 K溫度時所得到的g（r）模擬結(jié)果與由WASEDA[24]所給出的實驗結(jié)果符合得較好，如圖1所示。這就意味著本文作者所用的Quantum Sutton-Chen多體勢能比較成功地反映了系統(tǒng)在由液態(tài)金屬冷卻形成晶態(tài)微觀結(jié)構(gòu)方面的客觀物理本質(zhì)，因而，由此獲得的其他有關微觀結(jié)構(gòu)信息的模擬結(jié)果也具有相當?shù)目尚哦取?/p>

圖1　液態(tài)金屬Cu在4.0×1012K/s和2.0×1012K/s冷卻速率下的雙體分布函數(shù)Fig.1　Pair distribution function of liquid metal Cu at cooling rate of 4.0×1012K/s（a）and 2.0×1012K/s（b）

從圖1中可發(fā)現(xiàn)：隨著溫度的降低，第一峰逐漸變高變銳，但圖1（b）比圖1（a）變得更加尖銳，這表明隨著冷卻速率的降低，每個原子第一近鄰原子的數(shù)目越來越多，系統(tǒng)內(nèi)部相鄰原子成鍵幾率越來越大，系統(tǒng)的有序度逐漸加強，晶體結(jié)構(gòu)越明顯。從圖1（a）中還可發(fā)現(xiàn)，當溫度降到673 K時，g（r）曲線的第二峰開始出現(xiàn)劈裂，第一峰與第二峰之間及第二峰與第三峰之間開始出現(xiàn)一個小峰，但這個小峰不很明顯，這表明在冷速為4.0×1012K/s時，體系從673 K時開始出現(xiàn)結(jié)晶現(xiàn)象，說明此冷卻速率下的結(jié)晶溫度為673 K；當降到173 K時，第二峰前后出現(xiàn)許多小峰，說明結(jié)晶現(xiàn)象比較明顯，這與本文作者前期研究的5萬個銅原子在相同速率時得到的結(jié)果相一致[6]。而當系統(tǒng)以2.0×1012K/s速率冷卻時，從773 K開始，第二峰和第三峰前后就出現(xiàn)了小峰，隨著溫度的降低，第二峰后面小峰越來越多，越來越明顯，這正是晶體結(jié)構(gòu)的重要特征之一，說明此冷卻速率下的結(jié)晶溫度為773 K。這些結(jié)果與后面的鍵型分析、團簇結(jié)構(gòu)分析結(jié)果相一致。通過對雙體分布函數(shù)g（r）分析，發(fā)現(xiàn)冷卻速率越低，其系統(tǒng)的結(jié)晶溫度越高，表明冷卻速率對金屬凝固過程中微觀結(jié)構(gòu)特性有著顯著的影響。

2.2鍵型指數(shù)分析

由于雙體分布函數(shù)g（r）中只能描述系統(tǒng)中原子的近鄰、遠鄰原子的數(shù)量分布，而不能反映體系中原子短程排布的幾何特點。 HA鍵型指數(shù)法是目前對液態(tài)、非晶態(tài)和晶態(tài)體系原子結(jié)構(gòu)組態(tài)及其相互轉(zhuǎn)變過程中微觀結(jié)構(gòu)演化特點的一種有效方法。當用HA鍵型指數(shù)法來描述局域原子結(jié)構(gòu)組態(tài)時，在典型的液態(tài)或非晶態(tài)中，以1551、1541和1431鍵型的大量存在為特征；而對于相應的各種晶體結(jié)構(gòu)，面心立方（FCC）晶體則以1421（12個）鍵型的存在為特征；六角密集（HCP）晶體則以1421（6個）和1422（6個）鍵型的存在為特征；體心立方（BCC）則以1441（6個）和1661（8個）鍵型的存在為特征；菱面體結(jié)構(gòu)以1331、1321、1311 和1301鍵型的存在為特征。

圖2所示為不同冷卻速率下各鍵型隨溫度的變化。從圖2（a）和（b）可以看出，在1373 K附近，幾種主要鍵型（如1551、1441、1431、1421、1422和1311）有一個較明顯的變化（圖2中1311鍵型所占的比例代表1301、1311、1321及1331鍵型之和），說明系統(tǒng)此時有一個相變，即開始由液態(tài)向過冷態(tài)轉(zhuǎn)變。當系統(tǒng)的溫度降到673 K時，表征晶體結(jié)構(gòu)的1422和1421鍵型突然增加，尤其是表征面心立方（FCC）晶體的1421鍵型增加最為迅猛；到173 K時，1422和1421兩鍵型分別達到15.72％和50.22％，在系統(tǒng)中處于主導地位，如圖2（a）所示。這就說明液態(tài)金屬Cu在以4.0×1012K/s速率冷卻凝固過程中，系統(tǒng)最終形成以面心立方晶體（12個1421鍵型）為主，同時夾雜著一定的六角密集（HCP）晶體；但對于冷卻速率為2.0×1012K/s情況，如圖2（b）所示。當系統(tǒng)溫度降到773 K時，1421和1422兩鍵型開始明顯增加，特別是1421鍵型增加更為顯著，這表明系統(tǒng)從773 K就開始結(jié)晶，并在終態(tài)時，1421鍵型的比例占絕對優(yōu)勢，達48.03％，而1422占16.89％。說明在2.0×1012K/s的冷卻速率下，液態(tài)金屬Cu最終形成了FCC和HCP的混合晶體結(jié)構(gòu)，但FCC晶體結(jié)構(gòu)占主導地位，這個結(jié)果與4.0×1012K/s冷速下所得到的結(jié)果是一致的。但值得注意的是：對于冷卻速率為2.0×1012K/s，在降到573 K 至173 K溫度范圍時，1421和1422鍵對的變化很小，處于一個穩(wěn)定的階段，其他各鍵型在這溫度范圍內(nèi)的變化也是很小。而當冷卻速率為4.0×1012K/s時，在結(jié)晶過程中（673～173 K），系統(tǒng)各鍵型的比例變化較大，尤其是1421鍵型，從673 K的11.71％增加到173 K時的50.22％，這正是兩個冷卻速率的一個明顯不同之處。在這兩個冷卻速率下，表征菱面體結(jié)構(gòu)的1321、1311和1301鍵型相對數(shù)在整個降溫過程中呈減少趨勢，其總數(shù)由1773 K的11.61％分別減為173 K時的5.47％和7.57％。從以上鍵型分析可以得出：對于慢速4.0×1012K/s和2.0×1012K/s冷卻過程中，在結(jié)晶溫度以下，隨溫度的降低，1421和1422兩種鍵型數(shù)目明顯增加，尤其是1421鍵型的增加最為明顯。但在結(jié)晶溫度之上，表征液態(tài)和非晶態(tài)無序結(jié)構(gòu)特征的1551、1541、1532、1431鍵型之和處于絕對優(yōu)勢。另外，所有的鍵型在673 K和773 K發(fā)生突變，說明系統(tǒng)在該溫度范圍下發(fā)生了相變，即由過冷液態(tài)開始向晶態(tài)轉(zhuǎn)變，也就是說這兩個冷卻速度的結(jié)晶溫度分別是673 K和773 K。由此也可以發(fā)現(xiàn)：冷卻速率越慢，結(jié)晶溫度越高，這與作者前面研究500個原子的結(jié)果[17]是一致的，也與準靜冷過程Cu形成FCC結(jié)構(gòu)的實驗事實相一致。

圖2　冷卻速率為4.0×1012K/s和2.0×1012K/s時各鍵型相對數(shù)隨溫度的變化Fig.2　Change of bond-types with temperature at cooling rate of 4.0×1012K/s（a）and 2.0×1012K/s（b）

2.3團簇結(jié)構(gòu)分析

由于HA鍵型指數(shù)法難以清晰地描述各種不同類型的原子團簇結(jié)構(gòu)。為了比較清晰且直觀地表征各種類型的原子團簇結(jié)構(gòu)，這里進一步采用在QI等[25]的基礎上已經(jīng)建立起來的“新的原子團簇指數(shù)法（又稱CTIM-2法）”來分析研究晶體的微觀結(jié)構(gòu)信息。

CTIM法是采用4個指數(shù)（N、n1、n2、n3）來描述每一種基本原子團（基本原子團定義見文獻[26]），其中N表示（與中心原子）組成原子團的原子數(shù)目（又稱配位數(shù)）；n1、n2、n3分別表示成鍵原子與中心原子組成1441、1551和1661鍵型的數(shù)目。CTIM-2法是在CTIM[13, 20, 24]的工作基礎上增加兩個數(shù)碼，依次表示與中心原子形成1421和1422鍵型的數(shù)目，構(gòu)成一個由6個數(shù)碼組成的基本原子團描述體系，從而更好地反映出系統(tǒng)中與1421和1422鍵型有關的原子團簇，尤其是能清晰地表示出FCC和HCP基本原子團，這對于本文作者研究凝固過程形成以面心立方（FCC）和六角立方（HCP）為主體的晶體結(jié)構(gòu)具有非常深遠的意義。根據(jù)模擬計算的結(jié)果，當用CTIM-2來描述時，二十面體（Icosahedron）基本原子團用（12 0 12 0 0 0）表示，即基本原子團是由12個近鄰原子與中心原子組成，這12個近鄰原子與中心原子只形成1551鍵型，與中心原子形成1421和1422鍵的則沒有，如圖3（a）所示，中心原子編號為16008的二十面體基本原子團（12 0 12 0 0 0）；而FCC基本原子團用（12 0 0 0 12 0）表示，如圖3（b）所示，中心原子編號為18205的FCC基本原子團（12 0 0 0 12 0），即FCC基本原子團是由12個近鄰原子與中心原子構(gòu)成，這12個近鄰原子與中心原子只形成1421鍵型。同理，HCP基本原子團則用（12 0 0 0 6 6）表示（如圖3（c）），中心原子編號為19981 的HCP基本原子團（12 0 0 0 6 6），即HCP基本原子團是由12個近鄰原子與中心原子構(gòu)成，其中6個與中心原子構(gòu)成1421鍵，6個與中心原子構(gòu)成1422鍵。

圖4所示為冷卻速率為4.0×1012K/s和2.0× 1012K/s時幾種主要的基本原子團與溫度的變化關系。雖然在整個凝固過程中所出現(xiàn)的基本原子團類型有60種之多，但這里只列出5種主要的基本原子團，因其它基本原子團在凝固過程中出現(xiàn)的數(shù)目較少。從圖4中明顯可見，在這兩個冷卻速率下，在1773～873 K溫度區(qū)間范圍內(nèi)，系統(tǒng)的面心立方（FCC）（12 0 0 0 12 0）和六角密集（HCP）（12 0 0 0 6 6）基本原子團數(shù)目都為零或幾乎為零。對于冷卻速率為4.0×1012K/s情況，從673 K起，系統(tǒng)的FCC和HCP基本原子團開始明顯增加，分別為103個和35個，當降到173 K時，分別增加到4693個和1103個，F(xiàn)CC基本原子團占總原子團的比例達到80.66％，HCP基本原子團占總原子團的比例為19％，這就說明系統(tǒng)此時形成以面心立方（12 0 0 0 12 0）原子團為主，同時夾雜著一定量的六角密集（12 0 0 0 6 6）基本原子團的晶體結(jié)構(gòu)，同時，表明此冷速下的結(jié)晶溫度為673 K。

圖3　系統(tǒng)中基本原子團結(jié)構(gòu)圖Fig.3　Structural schematics of basic clusters in system：（a）Icosahedron cluster （12 0 12 0 0 0）with center atom of 16008；（b）FCC cluster （12 0 0 0 12 0）with center atom of 18205；（c）HCP cluster （12 0 0 0 6 6）with center atom of 19981

圖4　不同冷卻速率下基本原子團數(shù)目隨溫度的變化Fig.4　Change of basic primary clusters number with temperatures at different cooling rtes：（a）4.0×1012K/s；（b）2.0×1012K/s

而對于系統(tǒng)在以2.0×1012K/s速率冷卻時，在773 K以上，描述晶體結(jié)構(gòu)的（12 0 0 0 12 0）、（12 0 0 0 6 6）及（14 6 0 8 0 0）原子團幾乎沒有，如圖4（b）所示。從773 K開始，體系的FCC和HCP基本原子團數(shù)目開始猛增，到573 K時分別達到4184個和1094個，分別占總原子團數(shù)目的79％和20.65％，說明此時系統(tǒng)幾乎全部是由面心立方和六角密集構(gòu)成，但面心立方占主導地位。隨后在473 K至173 K之間，（12 0 0 0 12 0）、（12 0 0 0 6 6）及（14 6 0 8 0 0）基本原子團的數(shù)目基本保持不變，說明在以2.0×1012K/s速率冷卻時，系統(tǒng)從773 K就開始結(jié)晶，到473 K時，系統(tǒng)已全部凝固成穩(wěn)定的晶體結(jié)構(gòu)。綜上分析，以4.0×1012K/s和2.0×1012K/s速率冷卻時，系統(tǒng)最終都凝固成以面心立方（12 0 0 0 12 0）晶體結(jié)構(gòu)為主，同時存在一定量的六角密集（12 0 0 0 6 6）基本原子團的晶體結(jié)構(gòu)，而結(jié)晶溫度分別為673 K和773 K，這與前面的雙體分布函數(shù)與鍵型分析所得到的結(jié)果相一致。

2.4原子團簇結(jié)構(gòu)可視化分析

為了更加直觀地反映液態(tài)金屬Cu凝固過程中形成晶體時原子排布的總體情況，采用可視化方法清晰地展現(xiàn)了冷卻速率為4.0×1012K/s時在173 K溫度下20000個原子在立方體盒子中的排列分布情況和體系原子總體分布2D（1 1 1）截面示意圖，如圖5所示。其中圖5（a）是由4693個面心立方（12 0 0 0 12 0）、1103個六角密集（12 0 0 0 6 6）、14個體心立方（14 6 0 8 0 0）及8個截角十面體（tDh）（12 0 2 0 0 10）基本原子團組成的具有多個納米級原子團簇結(jié)構(gòu)的晶體。由5（b）圖可見，系統(tǒng)在173 K時原子排列得相當致密均勻有序，說明系統(tǒng)已形成了由多塊比較完美的FCC晶體結(jié)構(gòu)與一定量的HCP晶體結(jié)構(gòu)相互緊密結(jié)合的混合晶體。

圖6所示為173 K時包含1564個Cu原子由FCC多面體構(gòu)成的最大納米級團簇結(jié)構(gòu)示意圖。從圖6中可看出，各原子排列得井然有序，呈現(xiàn)出長程有序的層狀結(jié)構(gòu)，且這個團簇全是由面心立方基本原子團構(gòu)成的。從圖中還可看出，幾乎所有原子之間都是雙線或多線相互紐結(jié)連接在一起，因而，原子之間連接得就更為緊密，團簇突出的角隅比較少，這樣的團簇也比較穩(wěn)定，也是典型的晶體結(jié)構(gòu)特征。

每個基本原子團必須有一個原子作為核心，一個大的原子團簇，既可以是以一個基本原子團為核心按一定規(guī)則不斷長大而成，也可以由若干個基本原子團相互結(jié)合而成，這樣就形成一個納米級團簇，以此團簇作為核心，即晶核，構(gòu)成更大的晶胞，這便是晶體成核生長的基本過程與特性[27]。

圖5　體系2萬個原子在173 K時包含5818個基本原子團結(jié)構(gòu)示意圖Fig.5　Schematic diagrams of structural configuration containing 5818 basic clusters for 20000 atoms in system at 173 K：（a）Atoms distribution in cubic box （white represents five fold symmetrical atoms including icosahedron and clusters containing 1551 bond-types, red represents atoms forming FCC polyhedron, green represents atoms forming HCP polyhedron）；（b）2D（1 1 1）cross section for whole atoms （blue represents atoms forming BCC polyhedron, purple represents atoms forming other polyhedron except for five fold symmetrical atoms, FCC, HCP and BCC polyhedron.）

在金屬凝固過程中，團簇的穩(wěn)定性不僅與構(gòu)成團簇的基本原子團類型有關，還與中心原子類型以及中心原子之間的連接方式有關。由于（12 0 0 0 12 0）和（12 0 0 0 6 6）基本原子團能量較低并且在慢冷低溫下具有較好的遺傳特性，基本原子團之間很容易連接在一起形成更大的團簇。從圖4明顯可見，在673 K和773 K以上，（12 0 0 0 12 0）和（12 0 0 0 6 6）以及其他基本原子團數(shù)目都比較少，表明團簇處于不斷解離和再聚集的不穩(wěn)定狀態(tài)；隨著溫度的降低，其它基本原子團逐漸消失，而具有遺傳性的（12 0 0 0 12 0）和（12 0 0 0 6 6）基本原子團數(shù)目急劇增加，這就是在低溫段（12 0 0 0 12 0）和（12 0 0 0 6 6）基本原子團具有較高遺傳性是其具有較大數(shù)目的根源，這也進一步說明了在173 K時能夠形成像如圖6所示包含由1564個Cu原子構(gòu)成的面心立方FCC （12 0 0 0 12 0）納米級大團簇結(jié)構(gòu)的原因。

圖6　173 K時包含1564個Cu原子由FCC多面體構(gòu)成的納米級大團簇結(jié)構(gòu)圖Fig.6　Structural schematics of larger nano-cluster consisting of FCC polyhedron with 1564 Cu atoms at 173 K

3　結(jié)論

1）模擬中得到的雙體分布函數(shù)g（r）曲線在1573 K時與實驗結(jié)果符合得相當好，從而可以說明用Q-SC多體勢能很好地描述液態(tài)金屬Cu凝固過程中的微觀結(jié)構(gòu)變化特性，能客觀地反映系統(tǒng)微觀結(jié)構(gòu)變化的客觀物理本質(zhì)。

2）液態(tài)金屬Cu以冷卻速率為4.0×1012K/s和2.0×1012K/s冷卻時都形成晶體結(jié)構(gòu)。通過對雙體分布函數(shù)、鍵指數(shù)類型和基本原子團簇結(jié)構(gòu)的分析，得出其結(jié)晶轉(zhuǎn)變溫度分別為673 K和773 K左右，且冷卻速率越慢，結(jié)晶轉(zhuǎn)變溫度越高。

3）當系統(tǒng)為慢速冷卻時，對凝固過程中微觀結(jié)構(gòu)演變起關鍵作用的是1421和1422兩種鍵型以及由這兩種鍵型構(gòu)成的面心立方（12 0 0 0 12 0）和六角密集（12 0 0 0 6 6）基本原子團，尤其是1421鍵型和由這鍵型構(gòu)成的面心立方基本原子團在晶體生長和納米團簇結(jié)構(gòu)形成特性的過程中占主導地位。在這兩個冷卻速率下，系統(tǒng)最終都形成以面心立方（FCC）（12 0 0 0 12 0）基本原子團為主，同時存在著一定量的六角密集（HCP）（12 0 0 0 6 6）基本原子團的晶體結(jié)構(gòu)。

4）構(gòu)成納米級大團簇結(jié)構(gòu)的基本原子團之間大多數(shù)是雙線或多線連接，使得團簇突出的角隅較少，因而具有晶體結(jié)構(gòu)的特征。團簇穩(wěn)定性不僅與構(gòu)成團簇的基本原子團類型有關，還與中心原子之間的連接方式有關。FCC（12 0 0 0 12 0）基本原子團在慢速低溫時具有較好的遺傳特性，基本原子團之間很容易連接在一起構(gòu)成較大的納米級大團簇結(jié)構(gòu)。

5）不同冷卻速率對系統(tǒng)的微觀結(jié)構(gòu)的影響在系統(tǒng)處于液態(tài)和過冷態(tài)時并不明顯，但在液-固轉(zhuǎn)變溫度以下，即固化過程中，也就是晶化過程中，這種影響就明顯地表現(xiàn)出來。

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（編輯李艷紅）

Simulation of cluster structures formation and nucleation-growth characteristic during solidification processes of liquid metal Cu

YI Xue-hua
（School of Physics and Optical Information Sciences, Jiaying University, Meizhou 514015, China）

A simulation study was performed on the formation properties of micro-cluster structures and nucleation and growth of crystals during solidification process of 20000 liquid metal Cu atoms at two different cooling rates by adopting the molecular dynamics method and Quantum Sutton-Chen multi-body potential.The pair distribution function, the bond-type index method of Honeycutt-Andersen（HA）, cluster-type index method（CTIM-2）and visualization analysis were used to analyze and study the transition of microstructures and evolution properties of micro-cluster configurations during solidification process.The results show that the crystal structures form mainly with the 1421 and 1422 bond-types or the FCC（12 0 0 0 12 0）basic cluster, and the HCP（12 0 0 0 6 6）basic cluster being composed of the two bond-types at the cooling rates of 4.0×1012K/s and 2.0×1012K/s.Especially, the FCC（12 0 0 0 12 0）basic clusters consisting of 1421 bond-type occupy a dominant position in crystal-growth and the effect of microstructures evolution.Meanwhile, it has been found that the temperatures of crystallization are 673 K and 773 K under two cooling rates, respectively.Namely, the lower the cooling speed is, the higher the crystal temperature is, and finally the system forms the crystal and amorphous mixed coexistence structures of FCC ad HCP, but the FCC crystal structures is major.When the cooling rates and temperature are lower, the FCC（12 0 0 0 12 0）basic cluster posseses better genetic characteristic, and the basic clustersare easier to form bigger nano-cluster structure by bonding together.

liquid metal Cu；molecular dynamics simulation；Q-SC multi-body potential；microstructure evolution；nucleation；growth

TG111.4；O561

A

1004-0609（2015）10-2863-08

廣東省自然科學基金資助項目（S2013010012049）

2015-01-29；

2015-06-18

易學華，副教授，博士；電話：13719955194；E-mail：yixuehua2004@163.com