郭連軍 楊躍輝 張大寧 李 林

(遼寧科技大學(xué)礦業(yè)工程學(xué)院，遼寧 鞍山 114051)

·采礦工程·

沖擊荷載作用下磁鐵石英巖破碎能耗分析

郭連軍 楊躍輝 張大寧 李 林

(遼寧科技大學(xué)礦業(yè)工程學(xué)院，遼寧 鞍山 114051)

應(yīng)用SHPB試驗(yàn)設(shè)備對(duì)磁鐵石英巖進(jìn)行不同速度條件下的沖擊試驗(yàn)，基于試驗(yàn)結(jié)果，分析了巖石類材料在沖擊荷載的作用下其能量的耗散規(guī)律和塊度分布情況，建立了磁鐵石英巖破碎塊度與能耗關(guān)系模型，提出了巖石應(yīng)變率強(qiáng)度指數(shù)和能時(shí)密度概念，揭示了巖石破碎有效能耗不僅與能量輸入大小有關(guān)，而且與能量的時(shí)間強(qiáng)度密切相關(guān)。通過(guò)對(duì)沖擊試驗(yàn)中不同輸入能量條件下的磁鐵石英巖的破碎粒度統(tǒng)計(jì)分析，對(duì)比采集到的反射應(yīng)力波作用時(shí)間和強(qiáng)度，初步建立了巖石動(dòng)態(tài)強(qiáng)度的應(yīng)變率關(guān)系模型和能時(shí)密度模型，將炸藥能量輸出結(jié)構(gòu)這一概念通過(guò)具體指標(biāo)作了定量表述，建立起了炸藥能量輸出與巖石破碎能耗間的內(nèi)在聯(lián)系，為研究炸藥與巖石能量耦合提出了新的研究思路。

應(yīng)變率 沖擊破碎 有效能耗 能時(shí)密度

在沖擊條件下，應(yīng)力波激活了巖石材料自身存在的很多不同尺寸的裂紋、空隙、缺陷等，致使巖石的破碎形成、巖石的動(dòng)態(tài)破碎機(jī)理及炸藥與巖石的耦合作用規(guī)律對(duì)于控制炸藥能耗和改善爆破破碎效果具有決定性影響。因此研究如何既能夠最大限度地有效利用爆炸沖擊過(guò)程中產(chǎn)生的能量，又可以減少有效能量的消散就具有理論意義和實(shí)踐價(jià)值。針對(duì)這一課題，國(guó)內(nèi)外進(jìn)行了大量的研究。從巖石破壞過(guò)程的能量耗散與釋放理論分析[1-2]，到數(shù)值模擬和試驗(yàn)研究2種手段相結(jié)合的動(dòng)態(tài)實(shí)驗(yàn)研究[3-5]均取得了有效成果。本研究利用SHPB試驗(yàn)裝置，針對(duì)采自大孤山鐵礦的磁鐵石英巖進(jìn)行單軸沖擊壓縮試驗(yàn)，揭示在不同的沖擊速度條件下巖石破壞過(guò)程中的能量耗散特點(diǎn)，在此基礎(chǔ)上建立以能時(shí)密度為基礎(chǔ)的巖石動(dòng)態(tài)破碎能耗模型，從而為在爆破工程中炸藥與巖石的能量耦合作用研究提供新的思路。

1 SHPB試驗(yàn)

SHPB裝置由主體設(shè)備、能源系統(tǒng)、采集系統(tǒng)3大模塊構(gòu)成。設(shè)計(jì)的壓桿直徑為50 mm和75 mm，入射桿與透射桿長(zhǎng)均為1 200 mm，射彈長(zhǎng)200 mm和300 mm。射彈及壓桿材料相同，彈性模量為210 GPa，泊松比0.3，密度為7 800 kg/m3。

試驗(yàn)中選取尺寸為50 mm×25 mm的磁鐵石英巖試樣開展不同沖擊速度條件下的試驗(yàn)，每組試驗(yàn)重復(fù)3次，共計(jì)5組。具體實(shí)驗(yàn)步驟如下：

(1)試驗(yàn)開始前，檢查試驗(yàn)裝置是否處于良好的工作狀態(tài)，將提前制作好的標(biāo)準(zhǔn)磁鐵石英巖試件兩個(gè)端面均勻涂抹黃油，放置于入射桿和透射桿之間，三者間形成緊密接觸，并將波形整形器貼于入射桿前端。

(2)啟動(dòng)加載裝置，用不同沖擊氣壓，來(lái)獲取在不同的沖擊速度條件下的巖石破壞試驗(yàn)數(shù)據(jù)，將這些數(shù)據(jù)利用爆速儀及動(dòng)態(tài)應(yīng)變測(cè)試系統(tǒng)記錄與存儲(chǔ)起來(lái)。

(3)依據(jù)數(shù)據(jù)處理的有關(guān)系統(tǒng)與程序，將記錄與存儲(chǔ)下來(lái)的試驗(yàn)數(shù)據(jù)進(jìn)行分析，得出相關(guān)的力學(xué)參量，從而獲取各組對(duì)應(yīng)的破碎能耗、應(yīng)變率、平均塊度等，并以這些指標(biāo)為基礎(chǔ)，來(lái)評(píng)價(jià)巖石的破壞效果，為后續(xù)的研究做鋪墊。

試驗(yàn)結(jié)束后，利用計(jì)算機(jī)進(jìn)行數(shù)據(jù)處理與分析，測(cè)試計(jì)算結(jié)果如表1所示。

表1 磁鐵石英巖試樣SHPB沖擊荷載試驗(yàn)結(jié)果

2 試驗(yàn)分析

2.1 巖石沖擊破壞能量耗散

SHPB試驗(yàn)過(guò)程中，在不考慮其他能量損耗的前提條件下，假設(shè)沖頭的動(dòng)能完全轉(zhuǎn)化為入射波所攜帶的能量。則巖石的能量耗散主要與入射波、反射波、透射波所攜帶的能量有關(guān)，巖石破碎中吸收的能量

(1)

式中，WL為巖石破碎能耗，WI、WR、WT分別為入射波、反射波、透射波所攜帶的能量，可以通過(guò)壓桿中應(yīng)力與時(shí)間的關(guān)系計(jì)算出來(lái)。

(2)

式中，i∈{I,R,T},A1為壓桿的橫截面積；C1為壓桿縱波速度；E1為壓桿彈性模量；σI(t)為t時(shí)刻入射應(yīng)力；σR(t)為t時(shí)刻反射應(yīng)力；σT(t)為t時(shí)刻透射應(yīng)力。

在沖擊試驗(yàn)條件下，巖石在破碎過(guò)程中所消耗的能量除采用破碎能耗這個(gè)絕對(duì)指標(biāo)外，還有另外一個(gè)相對(duì)衡量指標(biāo)，也就是單位體積的巖樣所消耗的能量，在此可以采用破碎能耗密度ρL來(lái)表示。

(3)

式中，ρL為破碎能耗密度；V為巖樣的體積，單位根據(jù)情況選定。

2.2 破碎能耗與平均應(yīng)變率

根據(jù)試驗(yàn)結(jié)果，圖1為磁鐵石英巖在5組不同沖擊速度下的平均應(yīng)變率與破碎能耗關(guān)系分布圖。

圖1 平均應(yīng)變率與破碎能耗關(guān)系

從圖1可以看出，破碎能耗隨平均應(yīng)變率的升高呈上升趨勢(shì)，大致為多項(xiàng)式關(guān)系，當(dāng)平均應(yīng)變率為102.87 s-1時(shí)，破碎能耗為33.04 J，當(dāng)平均應(yīng)變率增大為176.05 s-1時(shí)，破碎能耗增加到238.93 J。這表明巖石的應(yīng)變率越大，破碎能耗值就越高，究其原因，隨著沖擊速度的不斷升高，巖石內(nèi)部的損傷也在持續(xù)增加，就巖石的波阻抗而言，其數(shù)值在不斷減小，而反射應(yīng)力波越來(lái)越大，就會(huì)造成平均應(yīng)變率不斷增加。在這一過(guò)程中巖石損傷程度越來(lái)越大，也就是處于磁鐵石英巖內(nèi)部的微裂紋逐漸起裂與擴(kuò)展，最后形成貫通的截面，造成巖石的破裂；在該沖擊試驗(yàn)中，磁鐵石英巖以沿軸向方向的拉伸劈裂破壞為主，從微裂紋的起裂、擴(kuò)展乃至最后形成貫通，不免要出現(xiàn)劈裂平面，隨著劈裂平面的變大，必定會(huì)消耗越來(lái)越多的能量來(lái)克服摩擦。

2.3 能耗密度與入射能

利用曲線擬合的方法，將磁鐵石英巖破碎過(guò)程中的能耗密度與沖擊入射能進(jìn)行擬合求解，可以繪制成如圖2所示曲線。

圖2 能耗密度與入射能關(guān)系

從圖2可見，磁鐵石英巖的破碎能耗密度和入射能之間呈多項(xiàng)式關(guān)系，并且擬合程度較好，能耗密度隨入射能的增加而增加。巖石材料在沖擊過(guò)程中所消耗的能量大小是受諸多因素影響的，譬如材料本身的特性、孔隙率、巖石內(nèi)部顆粒的大小等，在巖石試樣尺寸相同的條件下，入射能增加，對(duì)應(yīng)的破碎能耗也隨之增加，其內(nèi)部微裂紋擴(kuò)展的數(shù)量就越多，從而就導(dǎo)致巖石試樣破碎的塊度變小。

2.4 破碎塊度與能耗密度

在沖擊荷載的作用下，巖樣被粉碎成不同大小的塊體，試驗(yàn)結(jié)束后，收集這些碎塊，并進(jìn)行顆粒分布的統(tǒng)計(jì)。

在本次進(jìn)行顆粒分布的統(tǒng)計(jì)過(guò)程中，選用的分析篩孔直徑依次為2.36，4.75，9.5，13.2，16，19，26.5 mm共7個(gè)篩級(jí)。將抽選巖樣分別從粗到細(xì)依次過(guò)篩，然后用天平稱量留存在各篩上的巖樣質(zhì)量。繪制成顆粒級(jí)配分布曲線，如圖3所示，從中可以看出，磁鐵石英巖在沖擊速度為7.40 m/s的條件下，處在大于16 mm篩孔尺寸上的試樣累計(jì)篩余百分比是54.20%，伴隨著沖擊速度的提高，子彈所攜帶的動(dòng)能增大，巖石試樣破碎后塊度逐漸變小，巖石樣品的大尺寸塊體的百分比含量在不斷降低。

根據(jù)圖3所示顆粒級(jí)配分布曲線，求出篩下累計(jì)百分比為50%時(shí)所對(duì)應(yīng)的篩孔尺寸，作為巖塊的平均尺寸，如表2所示。

圖4分別給出了磁鐵石英巖處于不同的沖擊速度之下破碎后的試樣平均尺寸與能耗密度之間的變化情況。從擬合情況來(lái)看，磁鐵石英巖試樣破碎后的平均尺寸與能耗密度是乘冪關(guān)系，二者相關(guān)系數(shù)為0.96。這表明，隨著能耗密度的增加，巖樣破碎后的平均尺寸在不斷的減小當(dāng)中，二者之間并非是簡(jiǎn)單的線性關(guān)系。能耗密度越大，巖石的破碎程度就越高，這是由于單位體積的巖石所消耗的能量越多，在巖石的變形和破壞中就會(huì)有越多的能量用于巖石的損傷，從而加劇微觀裂紋的發(fā)育、擴(kuò)展和貫通，從而生成更多的破裂面，導(dǎo)致出現(xiàn)更多不同尺寸的碎塊。

圖3 磁鐵石英巖顆粒級(jí)配分布曲線

表2 磁鐵石英巖平均尺寸統(tǒng)計(jì)

圖4 平均尺寸與能耗密度分布曲線

3 能時(shí)密度分析

3.1 應(yīng)變率強(qiáng)度和能時(shí)密度

前面討論了磁鐵石英巖破碎塊度與能耗的關(guān)系，同時(shí)也討論了能耗與應(yīng)變率關(guān)系，圖5是在不同的沖擊速度下，磁鐵石英巖的應(yīng)變率及所對(duì)應(yīng)的動(dòng)態(tài)抗壓強(qiáng)度試驗(yàn)結(jié)果變化關(guān)系。從圖5可以看出：試樣的動(dòng)態(tài)抗壓強(qiáng)度隨著應(yīng)變率的提高而變大，二者之間是乘冪關(guān)系，曲線擬合程度相對(duì)較高。

因?yàn)閹r石材料內(nèi)部充滿了不同尺寸的微裂紋、空隙、缺陷等，巖石試樣的破壞過(guò)程從本質(zhì)上來(lái)講就是各種缺陷的擴(kuò)展過(guò)程，隨著巖石材料的應(yīng)變率的提高，其內(nèi)部的裂紋數(shù)量增多，相對(duì)應(yīng)的就需要更多的能量?？墒窃嚇釉跇O其短暫的時(shí)間段內(nèi)，受到?jīng)_擊荷載的作用下，本身并不能夠積累到充裕的能量，只有通過(guò)借助于提高應(yīng)力，來(lái)達(dá)到平衡外界的能量，也就出現(xiàn)了試樣的動(dòng)態(tài)抗壓強(qiáng)度隨著應(yīng)變率的提高而變大。

圖5 巖石動(dòng)態(tài)強(qiáng)度與應(yīng)變率關(guān)系

巖石在沖擊荷載作用下，強(qiáng)度隨外部荷載的變化而改變，因此其動(dòng)態(tài)特征是個(gè)變化量，無(wú)論其變應(yīng)力、應(yīng)變還是破碎效果均隨著應(yīng)變率的變化而變化，通過(guò)歸納分析，可以建立磁鐵石英巖的動(dòng)態(tài)強(qiáng)度與應(yīng)變率關(guān)系模型。

(4)

式中，K1，K2表示巖石應(yīng)變率強(qiáng)度系數(shù)。

這里K1,K2反映的是巖石的動(dòng)態(tài)強(qiáng)度與變形特性。在不同沖擊強(qiáng)度下，巖石表現(xiàn)出不同的變形速率，也顯示出不同的動(dòng)態(tài)強(qiáng)度，不同巖石強(qiáng)度隨應(yīng)變率有規(guī)律變化，這個(gè)指數(shù)關(guān)系可以刻畫巖石的動(dòng)態(tài)受力變形特征；從另一方面來(lái)講，影響巖石應(yīng)變率的不僅是巖石本身的性質(zhì)，入射能的結(jié)構(gòu)特征也是重要因素。入射能的結(jié)過(guò)特征不僅包括能量的大小，也包括能量的作用時(shí)間，這種帶有時(shí)間強(qiáng)度的能量結(jié)構(gòu)被定義為能時(shí)密度，不同能時(shí)密度的能量輸入到巖石中會(huì)得到一系列耦合關(guān)系，這種關(guān)系可以揭示炸藥與巖石破碎間的有效能量耦合作用規(guī)律。

在沖擊實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)中，能時(shí)密度K3是沖擊桿單位時(shí)間內(nèi)輸入到單位體積試件中的能量。

(5)

式中，T為反射波作用時(shí)間；V為試件體積；ρ為試件密度。

圖6是在不同的沖擊速度下，磁鐵石英巖的應(yīng)變率與能時(shí)密度關(guān)系。從圖6可以看出：當(dāng)平均應(yīng)變率較低時(shí)，能時(shí)密度值相對(duì)較小，破碎塊度大；反之，能時(shí)密度大，破碎塊度小，試樣的能時(shí)密度隨著平均應(yīng)變率的增大而增大，試樣的破碎塊度則越來(lái)越小。從巖石材料斷裂來(lái)看，巖石的破壞過(guò)程就是內(nèi)部損傷加劇，導(dǎo)致裂紋的產(chǎn)生、擴(kuò)展乃至形成貫通，而產(chǎn)生裂紋需要的能量遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于其擴(kuò)展的能量需求。在考慮沖擊荷載作用時(shí)長(zhǎng)的情況下，引入能時(shí)密度，在需求較少的能量可以使得某些裂紋貫通前，有更多的能量用于巖石裂紋的產(chǎn)生，在同一時(shí)間內(nèi)，巖石材料吸收的能量越多，就會(huì)出現(xiàn)更多的裂紋、空隙、缺陷等參與到巖石的內(nèi)部損傷中，導(dǎo)致試樣破壞程度嚴(yán)重。

圖6 應(yīng)變率與能時(shí)密度關(guān)系

在實(shí)際工程爆破中，能時(shí)密度K3反映的是炸藥的性能，對(duì)于爆破，巖石應(yīng)變率強(qiáng)度系數(shù)可以認(rèn)為與室內(nèi)試驗(yàn)是相近的，但能時(shí)密度與室內(nèi)試驗(yàn)是不一樣的，其能量輸入形式不同，爆破的能量輸入是直徑為D0的炮孔中裝填單位高度，密度為ρ0的藥柱向所爆破的巖體中釋放的能量。

(6)

式中，D0為炮孔直徑，m；Q為炸藥的爆熱，J/kg；ρ0為裝藥密度；D為炸藥爆速，m/s；S為炮孔負(fù)擔(dān)面積；ρ1為巖石密度，kg/m3。

根據(jù)實(shí)驗(yàn)可以建立能時(shí)密度與應(yīng)變率之間的通用關(guān)系式如式(9)，其中α1,α2,α3定義為入射能應(yīng)變率指數(shù)。

(7)

對(duì)于磁鐵石英巖，

3.2 能時(shí)密度與破碎效果

根據(jù)經(jīng)驗(yàn)，選取R-R分布函數(shù)分析試件破碎效果，即

(8)

式中，y為篩下重量累計(jì)百分比，%；x為巖塊尺寸，mm；x0為特征尺寸，mm；n為巖塊的均勻系數(shù)。

對(duì)歷次實(shí)驗(yàn)后的試件破碎塊度進(jìn)行篩分統(tǒng)計(jì)，并進(jìn)行擬合分析，獲得試驗(yàn)后磁鐵石英巖在不同沖擊速度下的的粒度分布的特征參數(shù)如表3所示。

表3 磁鐵石英巖塊度分布擬合曲線參數(shù)

從圖7特征尺寸與能時(shí)密度關(guān)系中看出，特征尺寸隨著能時(shí)密度的不斷增大而減小，也就是說(shuō)單位時(shí)間內(nèi)磁鐵石英巖消耗的能量越多，試樣破碎就越嚴(yán)重，特征尺寸也就越小。這是由于隨著破碎能耗的增加，對(duì)同一規(guī)格的巖石試件而言，作用其上的能量越來(lái)越多，導(dǎo)致內(nèi)部存在的各種尺度的裂紋擴(kuò)展越充分，碎塊越多，破碎程度愈加嚴(yán)重，特征尺寸值也就越小。沖擊荷載的作用下，巖石碎塊的特征尺寸在一定程度上也是破壞形態(tài)的反映，更可以顯示出能量的消耗情況。

圖7 特征尺寸與能時(shí)密度的關(guān)系

能時(shí)密度作為刻畫炸藥能量輸出結(jié)構(gòu)特征的指標(biāo)，反映出能量輸入或消耗的動(dòng)態(tài)特征，具有清晰的物理意義。針對(duì)不同巖石破碎有效能耗與能時(shí)密度關(guān)系研究以及能量耦合規(guī)律研究期望獲得新進(jìn)展。

4 結(jié) 論

(1)在SHPB沖擊試驗(yàn)中，磁鐵石英巖的破碎能耗隨平均應(yīng)變率的升高呈上升趨勢(shì)，大致為多項(xiàng)式關(guān)系，兩者呈現(xiàn)出相關(guān)性，巖石的應(yīng)變率越大，破碎能耗值就越高；破碎能耗密度和入射能之間亦呈多項(xiàng)式關(guān)系，并且擬合程度較好，能耗密度隨入射能的增加而增加。

(2)從擬合情況來(lái)看，磁鐵石英巖試樣破碎后的平均尺寸與能耗密度是乘冪關(guān)系，二者相關(guān)系數(shù)為0.96，能耗密度越大，巖石的破碎程度就越高，篩下累計(jì)百分比含量變化幅度在不同的速度條件下基本保持一致。

(3)巖石應(yīng)變率強(qiáng)度系數(shù)和能時(shí)密度概念能夠清楚而簡(jiǎn)潔地揭示巖石的動(dòng)態(tài)特性及其與能量輸出特性間的關(guān)系，而巖石破碎效果與巖石應(yīng)變率強(qiáng)度系數(shù)和破碎能時(shí)密度等參數(shù)的關(guān)系研究可有效指導(dǎo)炸藥與巖石的有效耦合作用規(guī)律探討。

[1] 謝和平，彭瑞東，鞠 楊，等.巖石破壞的能量分析初探[J].巖石力學(xué)與工程學(xué)報(bào)，2005(15)：2603-2608. Xie Heping，Peng Ruidong，Ju Yang，et al.On energy analysis of rock failure[J].Chinese Journal of Rock Mechanics and Engineering，2005(15):2603-2608.

[2] 高文學(xué)，劉運(yùn)通.沖擊載荷作用下巖石損傷的能量耗散[J].巖石力學(xué)與工程學(xué)報(bào)，2003(11)：1777-1780. Gao Wenxue,Liu Yuntong.Energy dissipation of rock damage under impact loading[J].Chinese Journal of Rock Mechanics and Engineering， 2003(11):1777-1780.

[3] 謝世勇，王艷霞，趙伏軍.沖擊載荷作用下巖石破碎數(shù)值模擬及試驗(yàn)研究[J].中國(guó)鎢業(yè)，2007(5)：5-9. Xie Shiyong,Wang Yanxia,Zhao Fujun.Numerical simulation and experimental research on rock fragmentation under impact loading[J].China Tungsten Industry，2007(5):5-9.

[4] 楊圣奇，徐衛(wèi)亞，蘇承東.巖樣單軸壓縮變形破壞與能量特征研究[J].固體力學(xué)學(xué)報(bào)，2006(2):213-216. Yang Shengqi,Xu Weiya,Su Chengdong.Study on the deformation failure and energy properties of rock specimen in uniaxial compression[J].Chinese Journal of Solid Mechanics，2006(2):213-216.

[5] 郭連軍，楊躍輝，華悅含，等.沖擊荷載作用下花崗巖動(dòng)力特性試驗(yàn)分析[J].工程爆破，2014(1)：1-4. Guo Lianjun,Yang Yuehui,Hua Yuehan,et al.Experimental study of dynamic characteristics of granite under impact loading[J].Egineering Blasting,2014(1):1-4.

(責(zé)任編輯 石海林)

Analysis on the Fragmentation Energy Consumption of Magnetite Quartzite under Impact Loads

Guo Lianjun Yang Yuehui Zhang Daning Li Lin

(SchoolofMiningEngineering,UniversityofScienceandTechnologyLiaoning,Anshan114051,China)

Impact tests are conducted on magnetite quartzite samples by using SHPB apparatus with different impacting velocities.Based on the test results,the law of energy dissipation and fragment-size distribution of rocky materials under impacting loads was analyzed,and then the relation models of the fragmentation energy consumption of magnetite quartzite were setup.The concepts of strain rate intensity index and energy-time density were suggested.The concepts reveal that the effective energy consumption is not only associated with the totally input energy,but also is closely related to the energy-time density.By analyzing the samples fragmentation and compared with sustains time and strength of reflect stress waves,the relationship models of dynamic strength of rock related to strain rate and energy-time density were established initially.From this,the notion of energy output structure was described quantitatively,and the bridge of explosives energy output to energy consumption of rock fragment was set up,and a new idea of energy coupling between rocks and explosives was proposed as well.

Strain rate,Impact breaking,Effective energy consumption,Energy density per unit time

2014-05-09

國(guó)家自然科學(xué)基金項(xiàng)目(編號(hào)：51174110)。

郭連軍(1963—)，男，教授，博士，碩士研究生導(dǎo)師。

TD313，TD315

A

1001-1250(2014)-08-001-05