潘德賢，蔣 剛，王國(guó)林，馬昊軍，劉麗萍，羅 杰

（1.四川大學(xué)原子與分子物理研究所，成都 610065；2.中國(guó)空氣動(dòng)力研究與發(fā)展中心，四川綿陽(yáng) 621000）

靜電探針在高頻等離子體風(fēng)洞中的應(yīng)用

潘德賢1，2，蔣 剛1，王國(guó)林2，馬昊軍2，劉麗萍2，羅 杰1，2

（1.四川大學(xué)原子與分子物理研究所，成都 610065；2.中國(guó)空氣動(dòng)力研究與發(fā)展中心，四川綿陽(yáng) 621000）

為了在高頻等離子體風(fēng)洞上開(kāi)展高超聲速飛行器等離子體鞘層的電磁特性研究，研制了一套適用于高頻等離子體風(fēng)洞測(cè)試環(huán)境的靜電探針診斷系統(tǒng)，這是國(guó)內(nèi)第一次采用靜電探針對(duì)高頻等離子體風(fēng)洞的流場(chǎng)參數(shù)進(jìn)行診斷。該系統(tǒng)具有偏置電壓可調(diào)、抗干擾能力強(qiáng)、探針性能穩(wěn)定、高速數(shù)據(jù)采集等特點(diǎn)。采用該系統(tǒng)對(duì)高頻等離子體風(fēng)洞在不同運(yùn)行功率、不同氣體流量下流場(chǎng)核心區(qū)域的電子數(shù)密度進(jìn)行了診斷，對(duì)相同運(yùn)行功率和相同流量條件下流場(chǎng)電子數(shù)密度沿射流徑向的分布進(jìn)行了測(cè)試，并研究了電子數(shù)密度隨高頻等離子體風(fēng)洞運(yùn)行功率和氣體流量的變化規(guī)律。并將診斷結(jié)果與網(wǎng)絡(luò)分析儀微波測(cè)量法的數(shù)據(jù)進(jìn)行了比對(duì)。結(jié)果表明，該系統(tǒng)可以很好地滿足風(fēng)洞流場(chǎng)參數(shù)的診斷，能夠?yàn)轱L(fēng)洞流場(chǎng)數(shù)值建模以及等離子體鞘層電磁特性研究提供可靠的數(shù)據(jù)支撐。

靜電探針；高頻等離子體風(fēng)洞；電子密度；流場(chǎng)診斷；電磁特性

0 引 言

在高超聲速飛行條件下，飛行器周圍高溫氣體產(chǎn)生了強(qiáng)烈的振動(dòng)、離解和電離，形成了等離子體鞘層［1］。各種測(cè)試、控制、導(dǎo)航、通信電磁信號(hào)穿過(guò)等離子體鞘層時(shí)，由于電子振蕩，電子通過(guò)與等離子體鞘層中的背景粒子碰撞，將動(dòng)能傳給背景粒子，這樣就造成入射電磁波自身能量的衰減；另外，電磁波在等離子體鞘層中會(huì)產(chǎn)生法拉第旋轉(zhuǎn)，從而造成極化失真。正是由于電磁信號(hào)的衰減和失真，從而引起飛行器與外界的通信中斷，即“黑障”問(wèn)題。因此開(kāi)展等離子體鞘層電磁特性研究，對(duì)軍事和民用空間通訊都具有重要的現(xiàn)實(shí)意義。

由于德拜長(zhǎng)度與振蕩頻率是等離子體集體行為的兩個(gè)關(guān)鍵特征參量，而德拜長(zhǎng)度與振蕩頻率又是通過(guò)電子數(shù)密度與電子溫度表征的。所以電子數(shù)密度和電子溫度這兩個(gè)等離子體射流參數(shù)的診斷，是開(kāi)展等離子體鞘層電磁特性研究的基礎(chǔ)。

對(duì)于等離子體射流參數(shù)的診斷，采用靜電探針?lè)ㄊ且环N經(jīng)濟(jì)可行的途徑。在歐美一些傳統(tǒng)的航天強(qiáng)國(guó)，采用靜電探針?lè)▽?duì)等離子體射流參數(shù)的診斷工作開(kāi)展得比較充分。早在1965年，SAMIR和WILLMORE就對(duì)太空運(yùn)行衛(wèi)星的探針性能進(jìn)行了研究［2］；1996年，HARALD和MONIKA對(duì)高焓等離子體射流靜電探針特性進(jìn)行了研究［3］；2001年，MENART等人對(duì)高速等離子體射流的靜電探針診斷工作進(jìn)行了研究［4］。這些研究為靜電探針在航空航天等離子體診斷工作中的運(yùn)用積累了寶貴的數(shù)據(jù)。在國(guó)內(nèi)，曹金祥、張嘉祥等在電弧風(fēng)洞上用靜電探針測(cè)量了電弧射流的等離子體參數(shù)［5-6］，但由于電弧射流中存在金屬銅離子以及其他電極粉末污染，使得射流參數(shù)診斷結(jié)果存在較大誤差，并且由于這種重金屬污染，電弧風(fēng)洞并不適合用于高超聲速飛行器等離子體鞘層電磁特性的研究工作。高頻等離子體風(fēng)洞采用感應(yīng)加熱的方式產(chǎn)生感應(yīng)耦合等離子體（Inductive Coupled Plasma，ICP），能夠提供純凈的、長(zhǎng)時(shí)間穩(wěn)定運(yùn)行的高焓等離子體射流，并且能夠快速地進(jìn)行飛行器軌道模擬，是開(kāi)展高超聲速飛行器等離子體鞘層電磁特性研究的理想設(shè)備。由于高頻等離子體風(fēng)洞設(shè)備在國(guó)內(nèi)的唯一性，其風(fēng)洞流場(chǎng)等離子體參數(shù)的診斷工作并未曾開(kāi)展，本文第一次開(kāi)展這方面的工作。

在高超聲速飛行器等離子體鞘層電磁特性的研究工作中，風(fēng)洞流場(chǎng)的電子數(shù)密度、電子溫度及其空間分布是最重要的影響參數(shù)。針對(duì)這些風(fēng)洞流場(chǎng)關(guān)鍵參數(shù)的診斷，基于高頻等離子體風(fēng)洞，本文設(shè)計(jì)一套朗繆爾靜電探針診斷系統(tǒng)，對(duì)高頻等離子體風(fēng)洞不同運(yùn)行功率、不同氣體流量條件下射流核心區(qū)域的電子數(shù)密度和電子溫度進(jìn)行測(cè)試，研究電子數(shù)密度和電子溫度隨風(fēng)洞運(yùn)行參數(shù)的變化規(guī)律。

1 靜電探針系統(tǒng)

根據(jù)朗繆爾探針原理，研制了一套靜電探針系統(tǒng)，主要由電源系統(tǒng)，探針和采集系統(tǒng)三部分組成［7］。在該系統(tǒng)中，采用波形信號(hào)發(fā)生器輸出鋸齒波形作為探針的掃描電源，掃描電源經(jīng)功率放大電路之后，加載到探針的最大電壓可達(dá)200V，并且掃描頻率和幅值連續(xù)可調(diào)，試驗(yàn)時(shí)，可根據(jù)風(fēng)洞的運(yùn)行狀態(tài)選擇相應(yīng)的探針掃描頻率和偏置電壓。針對(duì)特殊的現(xiàn)場(chǎng)環(huán)境，設(shè)計(jì)了專門的抗干擾電路，這些電路滿足電磁兼容的要求。由于風(fēng)洞現(xiàn)場(chǎng)強(qiáng)大的高頻電磁干擾，并且等離子體懸浮電位會(huì)出現(xiàn)高頻振蕩，在該電源系統(tǒng)中，通過(guò)在輸入端與輸出端分別設(shè)置抗干擾濾波電路，并通過(guò)多次對(duì)電路參數(shù)進(jìn)行調(diào)試，使系統(tǒng)達(dá)到了一個(gè)理想的濾波參數(shù)。另一方面，在試驗(yàn)廠房周圍遠(yuǎn)離高頻電源的地方埋設(shè)接地網(wǎng)絡(luò)，系統(tǒng)采用多點(diǎn)就近接地。通過(guò)這些方法，使得電源系統(tǒng)在高頻環(huán)境下能夠穩(wěn)定可靠運(yùn)行。

在探針設(shè)計(jì)方面，采用了功函數(shù)較大，熔點(diǎn)較高，濺射率較小的金屬鉬作為探針材料［2］。探針材料外面采用三氧化二鋁陶瓷燒結(jié)，工作端長(zhǎng)度為15mm，探針結(jié)構(gòu)圖與實(shí)物圖見(jiàn)圖1。鉬在高溫有氧條件下容易氧化，以至在使用過(guò)程中探針的微觀表面狀況會(huì)發(fā)生變化，由此引起探針的實(shí)際表面積改變。為了改善這一影響因素，使得探針吸收電子的表面積盡量一致，我們?cè)诿看翁结槻杉囼?yàn)之后，都把探針取下來(lái)用細(xì)砂布仔細(xì)打磨，把氧化層研磨掉；另一方面，在探針完成3～4次采集試驗(yàn)之后，及時(shí)更換新探針。

圖1 探針Fig.1 Langmuir probe

在探針數(shù)據(jù)的采集方面，為了高精度的記錄探針電流的變化，配備了高靈敏度的實(shí)時(shí)數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)，試驗(yàn)數(shù)據(jù)可實(shí)時(shí)顯示記錄，數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)的最大采樣頻率可達(dá)2MHz。

試驗(yàn)時(shí)，探針安裝在風(fēng)洞試驗(yàn)段流場(chǎng)中的一套快速掃掠裝置上面，該掃掠運(yùn)動(dòng)裝置有前后和左右兩個(gè)運(yùn)動(dòng)軸，皆由伺服電機(jī)驅(qū)動(dòng)，通過(guò)遠(yuǎn)端人機(jī)控制界面，可以控制兩個(gè)運(yùn)動(dòng)軸向在風(fēng)洞流場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)速度與位移，從而實(shí)現(xiàn)探針的定點(diǎn)測(cè)量。

2 試驗(yàn)設(shè)備

高頻等離子體風(fēng)洞能夠提供純凈的、長(zhǎng)時(shí)間穩(wěn)定運(yùn)行的高焓等離子體射流，是開(kāi)展高超聲速飛行器等離子體鞘層電磁特性研究的理想設(shè)備。高頻等離子體風(fēng)洞如圖2所示，氣體介質(zhì)通過(guò)旋向進(jìn)氣裝置進(jìn)入石英管，載有高頻電流的感應(yīng)線圈纏繞在石英管上形成感應(yīng)放電室，在石英管內(nèi)部產(chǎn)生交變的電磁場(chǎng)并產(chǎn)生次生電流，在歐姆加熱的作用下氣體被加熱至很高的溫度，通過(guò)噴管進(jìn)入真空試驗(yàn)段，從而形成等離子體射流。

圖2 高頻等離子體風(fēng)洞示意圖Fig.2 High frequency plasma wind tunnel

該靜電探針診斷試驗(yàn)在高頻等離子體風(fēng)洞上完成，工作氣體為大氣，等離子體射流為亞聲速流。完成診斷工作的試驗(yàn)狀態(tài)為：電源功率為30～300kW，氣體流量為10～40m3／h，運(yùn)行壓力為2.5～20kPa，氣流總焓為10～32MJ／kg，駐點(diǎn)熱流為700～1800k W／m2，運(yùn)行時(shí)間約為300s。試驗(yàn)時(shí)，根據(jù)診斷的流場(chǎng)形狀以及試驗(yàn)參數(shù)的要求而選擇相應(yīng)的噴管形狀以及噴管出口尺寸，噴管形狀包括矩形噴管和圓形噴管。

在試驗(yàn)前，靜電探針安裝在一個(gè)自動(dòng)控制的快速掃掠裝置上面，最大掃掠速度為1m／s。當(dāng)高頻等離子體風(fēng)洞的等離子體射流建立起來(lái)，并達(dá)到動(dòng)態(tài)穩(wěn)定之后，通過(guò)遠(yuǎn)程的控制界面啟動(dòng)快速掃掠裝置，從而使靜電探針以設(shè)定的速度快速定位于等離子體射流流場(chǎng)的試驗(yàn)需求位置，完成靜電探針?lè)蔡匦缘臏y(cè)試任務(wù)。通過(guò)多次試驗(yàn)數(shù)據(jù)的疊加，可以得到等離子體射流的空間分布情況。試驗(yàn)時(shí)流場(chǎng)中的探針如圖3所示。

圖3 流場(chǎng)中的探針Fig.3 Probe in the wind tunnel

3 數(shù)據(jù)處理

在對(duì)高超飛行器飛行環(huán)境的電磁特性進(jìn)行研究時(shí)，飛行器周圍等離子體的頻率、電子數(shù)密度以及電子溫度等特征參數(shù)是影響飛行器通信控制與透波特性的關(guān)鍵因素，而其中最關(guān)鍵的參數(shù)是電子數(shù)密度和電子溫度。試驗(yàn)中，根據(jù)高頻等離子體風(fēng)洞不同的加熱功率，匹配相應(yīng)的氣體流量，通過(guò)靜電探針測(cè)試系統(tǒng)，從而得出在一定的初始真空度（100Pa）情況下的等離子體特征參數(shù)值。

試驗(yàn)時(shí)，根據(jù)探針原理，探針的偏置電壓是加載到探針和試驗(yàn)段壁兩端的，而探針電流是從探針端的一個(gè)分壓電阻取出來(lái)的。通過(guò)高速數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)，可實(shí)時(shí)采集記錄探針電壓的變化情況。在進(jìn)行的各試驗(yàn)狀態(tài)中，探針的分壓采樣電阻均為200Ω，采樣頻率為500k Hz，采樣方式為瞬態(tài)采集。

當(dāng)風(fēng)洞流場(chǎng)等離子體沒(méi)有建立起來(lái)時(shí)，分壓電阻并沒(méi)有電流流過(guò)，此時(shí)分壓電阻的電壓與探針的偏置電壓相等。一旦當(dāng)流場(chǎng)等離子體建立起來(lái)并穩(wěn)定之后，流場(chǎng)中探針的電壓曲線如圖4所示。在圖4中，V1是探針的偏置電壓，V2是分壓電阻端的電壓，由于等離子體電流的產(chǎn)生，分壓電阻起到了分壓的作用。此時(shí)，同一時(shí)刻的V1和V2的差值除以分壓電阻R即為這一時(shí)刻探針的電流值，即：

圖4 分壓曲線圖Fig.4 Curves with probe current

根據(jù)測(cè)量的探針電流與探針電壓的值，可得到探針的伏安特征曲線，如圖5所示。對(duì)探針電流取對(duì)數(shù)之后的伏安特征曲線如圖6所示。

圖5 伏安特征曲線Fig.5 Curve ofI-Vcharacteristic

圖6 對(duì)數(shù)伏安特征曲線Fig.6 Curve of ln（I）-Vcharacteristic

對(duì)于圖6中的過(guò)渡區(qū)，探針電位低于等離子體空間電位，即V＜VP，這個(gè)區(qū)域的I-V曲線呈指數(shù)函數(shù)關(guān)系，當(dāng)采用與探針電壓的半對(duì)數(shù)關(guān)系時(shí)，I-V曲線是一條直線，該直線的關(guān)系式如下：

式中：Ies為飽和電子流。從式中可見(jiàn)，ln I與V呈線性關(guān)系，其斜率為1／（k Te），因此從斜率可以獲得電子溫度。圖中電子溫度值為2.0361e V。

根據(jù)探針特征曲線，當(dāng)探針電壓V大于等于等離子體空間電位VP時(shí)，即V≥VP，探針電流到達(dá)電子飽和電流；而當(dāng)V＜VP時(shí)，探針電流按指數(shù)函數(shù)衰減。因此在特征曲線上的V＝VP處會(huì)出現(xiàn)一個(gè)拐點(diǎn)，此拐點(diǎn)對(duì)應(yīng)的電壓值即為等離子體空間電位VP。在圖6中，通過(guò)畫出兩條曲線的斜率線的交點(diǎn)，即得到拐點(diǎn)［8-9］，VP＝11.4035V。

通過(guò)特征曲線，在飽和電子電流區(qū)，電子飽和電流Ies的表達(dá)式為：

由此可得電子密度ne為：

式中：A為暴露在等離子體中的探針面積。

另外，在圖5所示的探針特征曲線中，我們發(fā)現(xiàn)在飽和電子電流區(qū)，特征曲線趨于平緩，并沒(méi)有出現(xiàn)突躍現(xiàn)象，這表明探針沒(méi)有在流場(chǎng)中誘發(fā)周圍氣體的電離。所以在進(jìn)行數(shù)據(jù)處理時(shí)，可以不用考慮高速氣流在探針表面滯止誘發(fā)氣體電離所產(chǎn)生的誤差因素。

4 結(jié)果分析

4.1 流場(chǎng)中心測(cè)量情況

在采用矩形噴管的情況下，噴管出口尺寸為250mm×50mm。根據(jù)高頻等離子體風(fēng)洞不同的加熱功率，匹配相應(yīng)的氣體流量，經(jīng)過(guò)多次試驗(yàn)，測(cè)得距離噴管出口80mm處流場(chǎng)中心的等離子體參數(shù)。當(dāng)保持初始真空度不變時(shí)，在不同氣體流量情況下，電源功率對(duì)應(yīng)的電子數(shù)密度如圖7所示。

圖7 電子密度-功率特征曲線Fig.7 Curves of Ne-P characteristic

從試驗(yàn)結(jié)果可以看出，在氣體流量相同的情況下，隨著加熱功率的提升，電子數(shù)密度也會(huì)增加。但是，在加熱功率相同的情況下，隨著流量的增加，電子數(shù)密度并不呈線性增加。這是因?yàn)橐环N電源加熱功率具有一種最佳的流量匹配狀態(tài)，如果沒(méi)有達(dá)到最佳匹配狀態(tài)，在功率相同的情況下增加氣體流量，此時(shí)電子數(shù)密度反而會(huì)降低。另外，通過(guò)試驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，如果真空機(jī)組每次預(yù)抽的真空度不一樣，那么試驗(yàn)平衡時(shí)所達(dá)到的系統(tǒng)真空度也會(huì)不一樣，這也會(huì)對(duì)等離子體參數(shù)造成一定的影響。同樣狀態(tài)下，真空度高時(shí)則等離子體參數(shù)相對(duì)較高。而在電子溫度的測(cè)量上，由于電子溫度是由特征曲線斜率的倒數(shù)求取的，電子數(shù)密度較高時(shí)電子溫度值較小，但測(cè)量結(jié)果均處于一個(gè)量級(jí)，即1eV左右。

靜電探針診斷結(jié)果與相同試驗(yàn)狀態(tài)下等離子體微波診斷系統(tǒng)的測(cè)試結(jié)果進(jìn)行了對(duì)比。微波測(cè)試系統(tǒng)采用矢量網(wǎng)絡(luò)分析儀，測(cè)試一定頻率的電磁波穿過(guò)等離子體之后的幅值衰減和相位變化［10-11］，通過(guò)求解方程組［12］獲得測(cè)試路徑上等離子體的平均電子數(shù)密度和碰撞頻率。在用微波法診斷過(guò)程中，為了盡量獲得等離子體射流核心區(qū)域的電子數(shù)密度，相對(duì)于50mm的噴管出口寬度，我們?cè)O(shè)定測(cè)試路徑上等離子體的厚度為25mm。兩種測(cè)量方法的結(jié)果如表1所示。從表中可以看出，本文靜電探針的診斷結(jié)果雖然在數(shù)值上與微波診斷結(jié)果存在一定差異，但兩者量級(jí)相同?？紤]到目前等離子體電子數(shù)密度各種診斷方法的局限性和誤差，可以認(rèn)為本文的測(cè)試結(jié)果與微波測(cè)試結(jié)果一致。

需要注意的是，在每一種試驗(yàn)狀態(tài)下，等離子體射流的分布厚度是不一樣的。在微波診斷方法中，相比于設(shè)定的等離子體厚度，實(shí)際的等離子體厚度要比這個(gè)值大，比如本次診斷試驗(yàn)采用的矩形噴管出口尺寸為250mm×50mm，在進(jìn)氣流量與加熱功率達(dá)到最佳匹配條件下，等離子體射流的厚度可達(dá)到45mm。當(dāng)按具體的等離子體厚度來(lái)計(jì)算電子數(shù)密度時(shí)，由于微波法求取的是測(cè)試路徑上等離子體的平均電子數(shù)密度，所以其值要比采用探針?lè)ㄇ笕〉入x子體射流核心區(qū)域的電子數(shù)密度值偏小。

表1 探針測(cè)試結(jié)果與微波診斷結(jié)果的對(duì)比Table 1 The test results of Langmuir probe and microwave means

4.2 徑向分布測(cè)量情況

另外，通過(guò)試驗(yàn)，對(duì)相同運(yùn)行功率和相同流量條件下流場(chǎng)電子數(shù)密度沿射流徑向的分布進(jìn)行了測(cè)試。在電源功率為65k W，空氣流量為10m3／h情況下，探針距離噴管出口為80mm時(shí)，采用出口直徑為120mm的圓形噴管對(duì)流場(chǎng)參數(shù)徑向分布的測(cè)試結(jié)果如圖8所示。從圖8中可以看出，圓形噴管的流場(chǎng)具有很好的對(duì)稱性，在流場(chǎng)的中軸線上，由于電離充分，電子數(shù)密度與電子溫度均具有最大值，沿著流場(chǎng)的徑向，電子數(shù)密度與電子溫度的值逐漸降低，在邊緣處趨于零。并且，電子數(shù)密度與電子溫度值的徑向分布區(qū)域比噴管的實(shí)際出口尺寸小，隨著進(jìn)氣流量以及加熱功率等參數(shù)的不同，徑向區(qū)域分布尺寸將有不同的值。

圖8 徑向分布曲線Fig.8 Data distribution of radial field

在用不同的噴管進(jìn)行探針試驗(yàn)時(shí)，我們發(fā)現(xiàn)，噴管的出口形狀以及出口截面積都對(duì)等離子體參數(shù)的測(cè)試結(jié)果有影響。比如對(duì)于相等出口截面積的矩形噴管來(lái)說(shuō)，扁長(zhǎng)狀噴管的等離子體參數(shù)比方形噴管的等離子體參數(shù)較低。

5 結(jié) 論

在高頻等離子體風(fēng)洞上，采用靜電探針完成了射流等離子體參數(shù)的診斷。通過(guò)診斷試驗(yàn)，獲得了高頻等離子體風(fēng)洞的等離子體參數(shù)數(shù)據(jù)，其結(jié)果與運(yùn)用網(wǎng)絡(luò)矢量分析儀微波測(cè)量方法獲得的等離子體參數(shù)基本一致。這些數(shù)據(jù)的獲得，表明研制的靜電探針系統(tǒng)在高頻環(huán)境下能夠可靠穩(wěn)定運(yùn)行，能夠很好地滿足高頻等離子體風(fēng)洞等離子體參數(shù)的診斷工作。同時(shí)，這些數(shù)據(jù)結(jié)果將為風(fēng)洞流場(chǎng)的數(shù)值模擬以及等離子體鞘層電磁特性研究提供可靠的數(shù)據(jù)支撐。

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Application of Langmuir probe in high frequency plasma wind tunnel

Pan Dexian1，2，Jiang Gang1，Wang Guolin2，Ma Haojun2，Liu Liping2，Luo Jie1，2
（1.Institute of Atomic and Molecular Physics，Sichuan University，Chengdu 610065，China；2.China Aerodynamics Research and Development Center，Mianyang Sichuan 621000，China）

In order to study the electromagnetic characteristics of the plasma sheath around hypersonic aircraft in High-Frequency Plasma Wind Tunnel，a new Langmuir probe system has been developed in this paper.High-Frequency Plasma Wind Tunnel is ideal facility for the research of electromagnetic characteristics of the plasma sheath，and electron density，electron temperature and their distribution is very important to the researching test.In this probe system，the high performance molybdenum probe and adjustable power device have been manufactured.By this probe system，the test principle and data processing method are discussed，the electron density and its change rule of core area for wind tunnel with different operating power and different gas flux are measured.At the same time，the electron density radial distribution is measured with the same operating power and gas flux.Moreover，the test results have been compared with the microwave means data.It shows that this electrostatic probe system can meet diagnostics of flow field parameters in high frequency plasma wind tunnel well，and can provide reliable data to support the numerical simulation of wind tunnel flow field and electromagnetic characteristics study of plasma sheath.

Langmuir probe；high frequency plasma wind tunnel；electron density；flow diagnostics；electromagnetic characteristics

O536

：A

1672-9897（2014）03-0072-06doi：10.11729／syltlx20130070

（編輯：楊 娟）

2013-08-26；

：2014-01-05

PanDX，JiangG，WangGL，etal.ApplicationofLangmuirprobeinhighfrequencyplasmawindtunnel.JournalofExperimentsinFluid Mechanics，2014，28（3）：72-77.潘德賢，蔣 剛，王國(guó)林，等.靜電探針在高頻等離子體風(fēng)洞中的應(yīng)用.實(shí)驗(yàn)流體力學(xué)，2014，28（3）：72-77.

潘德賢（1976-），男，貴州天柱人，工程師。研究方向：等離子體診斷技術(shù)研究。通信地址：中國(guó)空氣動(dòng)力研究與發(fā)展中心（621000）。E-mail：pandexon＠163.com