李芳菊
(渭南師范學(xué)院物理與電氣工程學(xué)院,陜西渭南714099)
當(dāng)超聲波通過透明介質(zhì),引起介質(zhì)折射率周期性的變化,使通過介質(zhì)的光波發(fā)生衍射時,這就是聲光衍射效應(yīng),折射率的周期性變化起著光柵的作用.這個折射率光柵使得衍射光的強度、衍射光的方向和衍射光的頻率都隨著聲場而發(fā)生變化,衍射光方向隨聲場的變化稱為聲光偏轉(zhuǎn),衍射光強隨聲場的變化稱為聲光調(diào)制.根據(jù)聲光衍射效應(yīng)制作的聲光調(diào)制器件、聲光偏轉(zhuǎn)器件在光信號處理和光通訊中有廣泛的應(yīng)用.[1-3]像LiNbO3、TeO2、PbMnO4等聲光介質(zhì)的特性參數(shù)對調(diào)制器的質(zhì)量有著直接的影響,在聲光技術(shù)的研究中,對于超聲波引起的聲光介質(zhì)折射率的變化情況很少有討論,正是因為如此,本文通過聲光衍射實驗,利用CCD和計算機處理衍射圖像,觀察和測定衍射譜的光強分布,對折射率光柵的光柵參數(shù)-介質(zhì)折射率變化作了進一步討論.
在聲光衍射效應(yīng)中,根據(jù)聲光相互作用距離,將聲光衍射分為拉曼-納斯衍射和布拉格衍射兩種類型.在聲光相互作用距離較短時發(fā)生拉曼-納斯衍射,設(shè)介質(zhì)中的聲平面波的傳播方向沿x方向,它的角頻率為ωs,波長為λs,波矢量為ks;入射光為沿z方向傳播的平行波,它的角頻率為ω,在真空中的波長為λ,波矢量為 k.
在介質(zhì)中,聲場引起的折射率變化為[4-5]:
其中:n0為無超聲場時介質(zhì)的折射率,Δn是有超聲場時引起介質(zhì)折射率變化的幅度.當(dāng)光通過厚度為L的介質(zhì)時,位相延遲可以表示為[4-5]:
其中:Δφ0為無超聲波時,光波通過介質(zhì)的相位差,Δφ=κΔn0L為超聲場所引起的相位延遲變化幅度.
其中:b為光波的有效寬度,θ為衍射角.利用與貝塞耳函數(shù)有關(guān)的恒等式[6]:
其中:Jm(a)為(第一類)m階貝塞耳函數(shù),將(3)式展開并積分得到
其中:Δφ =k0Δn(x,y)L,m是衍射的級次.相應(yīng)的第m級衍射極大值的光強為[4]
實驗中用到的儀器和裝置有:正弦聲光調(diào)制器驅(qū)動電源、分光器、CCD、光功率測試儀、二氧化碲介質(zhì)和He-Ne激光器.
采用正弦聲光調(diào)制器驅(qū)動儀,調(diào)整好儀器,使平行光垂直入射,且方向垂直于超聲波的傳播方向.超聲頻率為150 MHz,觀察到清晰的二級衍射光譜,如圖1所示.
根據(jù)圖1的衍射光強分布圖樣,并經(jīng)過數(shù)學(xué)軟件MATLAB對圖1進行掃描分析,可以得到光強度分布圖像如圖2所示,在圖2上得到各級次衍射光相對于零級衍射光的強度值,其值如表1所示.
圖1 聲光拉曼納斯衍射圖樣
圖2 強度分析曲線
表1 衍射光級次和相對光強分析數(shù)據(jù)
在聲光衍射實驗中,通過高頻信號發(fā)生器調(diào)節(jié)超聲頻率,利用CCD或光強儀可以得到不同超聲頻率下的衍射圖像和各級衍射強度,通過數(shù)據(jù)處理得到一級衍射光對于零級衍射光的相對強度,數(shù)據(jù)及處理結(jié)果如表2所示.
表2 不同超聲頻率時的分析數(shù)據(jù)
依據(jù)表2中的數(shù)據(jù)得出二氧化碲介質(zhì)聲致折射率變化量與超聲場頻率的關(guān)系曲線,如圖3所示.通過表2和圖3的結(jié)果可以看到,當(dāng)超聲波的頻率為150 MHz時,二氧化碲介質(zhì)聲光相位延遲和聲致折射率的變化量是最大的,當(dāng)超聲波的頻率在150 MHz之間,聲致折射率的變化量是較大的且更穩(wěn)定的,當(dāng)遠(yuǎn)離此間隔頻率時,則聲致折射率變化量快速減小.
圖3 聲致折射率變化量與超聲頻率關(guān)系曲線
聲光衍射效應(yīng)實驗是物理學(xué)專業(yè)的一個近代物理實驗,該實驗結(jié)合了聲光相互作用、光學(xué)、聲學(xué)、激光原理等內(nèi)容,是一項極有特色的實驗項目.本文分析了衍射光的光譜強度,通過計算得出了聲光相位延遲量以及聲致折射率變化量,在此實驗的基礎(chǔ)上,進一步研究了電聲換能器的機電耦合效率與超聲場頻率的關(guān)系,實驗得出在150 MHz時,其耦合效率為最高,其介質(zhì)中聲致折射率的變化量也最大.
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