李 麗,王燦召,謝亞峰,董光焰
(中國(guó)電子科技集團(tuán)公司第二十七研究所,河南鄭州450047)
測(cè)風(fēng)激光雷達(dá)可以通過(guò)測(cè)量氣溶膠和分子散射回波信號(hào)得到大氣風(fēng)場(chǎng)的參數(shù)[1],具有測(cè)量精度高、不影響目標(biāo)運(yùn)動(dòng)、信號(hào)穩(wěn)定、非接觸等優(yōu)點(diǎn),而快速、準(zhǔn)確探測(cè)風(fēng)場(chǎng)變化,可為飛行導(dǎo)航等提供安全保障。在激光雷達(dá)的風(fēng)場(chǎng)測(cè)量中,采用3個(gè)獨(dú)立的激光雷達(dá)系統(tǒng)對(duì)同一大氣范圍進(jìn)行測(cè)量,盡管從理論上講可以精確地得到3個(gè)分量值,但是具體實(shí)現(xiàn)有難度,尤其是掃描同步[2-4]。目前多是利用單一的激光雷達(dá)系統(tǒng),通過(guò)掃描技術(shù),采集全部掃描過(guò)程中的徑向風(fēng)速、角度、距離數(shù)據(jù),最后由一些假定反演出三維風(fēng)場(chǎng)結(jié)構(gòu)[5-6]。
為實(shí)現(xiàn)斜上方空域三維風(fēng)場(chǎng)分布的探測(cè),掃描式測(cè)風(fēng)激光雷達(dá)的工作重點(diǎn)是利用掃描過(guò)程中的數(shù)據(jù)反演三維風(fēng)場(chǎng)。20世紀(jì)60年代,有學(xué)者提出了速度方位顯示(Velocity Azimuth Display,VAD)反演法,該方法以一個(gè)恒定的仰角做全方位錐形掃描,探測(cè)激光散射回波信號(hào),可以獲得不同高度層上的水平平均風(fēng)速和風(fēng)向,但由于不能獲得風(fēng)速的垂直分量而無(wú)法直接用于斜上方空域三維風(fēng)場(chǎng)的測(cè)量。針對(duì)上述問(wèn)題,結(jié)合目前正在研制的測(cè)風(fēng)激光雷達(dá)系統(tǒng),作者提出采用多點(diǎn)規(guī)則采集、四波束分組結(jié)算、多區(qū)域融合的方式進(jìn)行觀測(cè)區(qū)域的風(fēng)場(chǎng)反演。首先采用雙振鏡掃描的方式對(duì)觀測(cè)區(qū)域進(jìn)行采樣,獲取采樣點(diǎn)的相對(duì)位置以及徑向風(fēng)速信息。然后,將采樣點(diǎn)進(jìn)行分組,按照四波束合成法計(jì)算各組合成風(fēng)速[7-8]。最后,進(jìn)行多區(qū)域融合,實(shí)現(xiàn)觀測(cè)區(qū)域的風(fēng)場(chǎng)反演。
為了驗(yàn)證該方法的有效性[9-10],首先以速度可控的硬目標(biāo)作為研究對(duì)象,通過(guò)雷達(dá)系統(tǒng)測(cè)量硬目標(biāo)四點(diǎn)徑向多普勒信號(hào),計(jì)算出徑向速度,然后將各分量根據(jù)四波束方式進(jìn)行合成,比較合成后的風(fēng)速大小與控制速度的差異。然后,采用該方法對(duì)觀測(cè)區(qū)域進(jìn)行風(fēng)場(chǎng)測(cè)量,將測(cè)量結(jié)果與三維超聲波風(fēng)速風(fēng)向儀的測(cè)量數(shù)據(jù)進(jìn)行對(duì)比。結(jié)果表明,采用該風(fēng)場(chǎng)反演技術(shù)對(duì)距離400 m內(nèi)的風(fēng)場(chǎng)進(jìn)行推算,風(fēng)向精度優(yōu)于5°,風(fēng)速精度優(yōu)
由于激光光束發(fā)散角較小,在進(jìn)行較大范圍內(nèi)風(fēng)場(chǎng)測(cè)量時(shí),激光光束不可能完全覆蓋所有的探測(cè)空域,要實(shí)現(xiàn)對(duì)全部待測(cè)空域的探測(cè),必須進(jìn)行一定范圍的掃描。掃描范圍與探測(cè)空域有關(guān),掃描步距與系統(tǒng)要求的精細(xì)度及反應(yīng)速度有關(guān),通過(guò)對(duì)全部待測(cè)空域各采樣點(diǎn)徑向風(fēng)速的測(cè)量,實(shí)現(xiàn)各掃描步距方向風(fēng)場(chǎng)的探測(cè),進(jìn)而實(shí)現(xiàn)全部探測(cè)空域風(fēng)場(chǎng)的測(cè)量。激光束掃描過(guò)程中,在某一距離球面上選取一系列規(guī)則分布的采樣點(diǎn),如圖1所示。
圖1 掃描采樣示意圖Fig.1 Schematic diagram of scanning and sampling
測(cè)量各采樣點(diǎn)的徑向風(fēng)速:激光雷達(dá)以某一位置為起始點(diǎn)發(fā)射激光脈沖,發(fā)射光學(xué)系統(tǒng)將脈沖激光投射向該位置的大氣目標(biāo)空間。由于大氣中存在氣溶膠粒子,大氣中的懸浮顆粒將會(huì)對(duì)激光束產(chǎn)生散射,根據(jù)懸浮顆粒的運(yùn)動(dòng)特性,散射光會(huì)疊加一個(gè)多普勒頻移,多普勒頻移的大小與懸浮顆粒的徑向運(yùn)動(dòng)速度有關(guān)[11]。激光雷達(dá)光學(xué)系統(tǒng)將收集到大氣中懸浮粒子的散射回波信號(hào)與本振光在回波光電探測(cè)器光敏面發(fā)生混頻效應(yīng),輸出兩束光的差頻信號(hào),該差頻信號(hào)通過(guò)濾波及放大后送往信息處理單元,信息處理系統(tǒng)通過(guò)檢測(cè)該差頻信號(hào),計(jì)算出風(fēng)場(chǎng)的徑向速度;激光雷達(dá)通過(guò)檢測(cè)發(fā)射信號(hào)與回波信號(hào)的時(shí)間差,確定目標(biāo)的距離。信息處理系統(tǒng)則通過(guò)對(duì)不同距離風(fēng)速的測(cè)量,實(shí)現(xiàn)探測(cè)范圍內(nèi)各距離段上的徑向風(fēng)速測(cè)量,圖2為徑向風(fēng)速測(cè)量示意圖。
圖2 徑向風(fēng)速測(cè)量示意圖Fig.2 Schematic diagram of radial velocity measuring
針對(duì)掃描過(guò)程中的采樣點(diǎn),按照距離段進(jìn)行分組,每組由同一距離球面上的4個(gè)相鄰采樣點(diǎn)組成,如圖3所示。根據(jù)數(shù)學(xué)原理只需3個(gè)點(diǎn)就可以確定一個(gè)空間矢量,但考慮到四點(diǎn)的對(duì)稱性易于計(jì)算,故采用4個(gè)采樣點(diǎn)為一組。
圖3 采樣點(diǎn)分組示意圖Fig.3 Skematic diagram of grouping of sampling points
圖中,A、B、C、D 為相鄰四點(diǎn),組成正方形形狀,同時(shí),激光雷達(dá)到A、B、C、D四點(diǎn)的徑向矢量大小相等且處于同一圓錐的截面上。ABCD區(qū)域的風(fēng)場(chǎng)風(fēng)速矢量解算如圖4所示。
圖4中,AB和CD都平行于地面,掃描圓錐角為2α,圓錐中軸線與地面的夾角為俯仰角β。在光束掃描圓錐界面上建立如圖5所示的觀測(cè)坐標(biāo)系。設(shè)A、B、C、D處的風(fēng)場(chǎng)徑向速度矢量vA,vB,vC,vD正方向指向激光出射點(diǎn),并且假設(shè)ABCD區(qū)域內(nèi)的風(fēng)場(chǎng)是均勻的。
圖4 風(fēng)速矢量解算示意圖Fig.4 Schematic diagram of calculating wind velocity vector
圖5 掃描觀測(cè)坐標(biāo)系Fig.5 Diagram of scanning observation coordinate system
可以推算出在掃描觀測(cè)坐標(biāo)系下ABCD區(qū)域內(nèi)風(fēng)場(chǎng)的群速度矢量分量(vx,vy,vz):
在光束掃描圓錐截面上建立的觀測(cè)坐標(biāo)系中求得觀測(cè)視場(chǎng)中風(fēng)場(chǎng)的群速度矢量分量后,需要將其轉(zhuǎn)換至雷達(dá)坐標(biāo)系。由圖6可以看出,將xyz坐標(biāo)系繞z軸順時(shí)針旋轉(zhuǎn)45°,變換至坐標(biāo)系x'y'z',此時(shí),y'軸平行于底面,可得:
圖6 觀測(cè)坐標(biāo)系與地面坐標(biāo)系關(guān)系圖Fig.6 Diagrams of observation coordinate and ground coordinate
然后,將x'y'z'軸逆時(shí)針旋轉(zhuǎn)90°-β,可變換至雷達(dá)坐標(biāo)系 x″y″z″:
針對(duì)不同的采樣區(qū)域可以在各自相應(yīng)的雷達(dá)坐標(biāo)系下推算出對(duì)應(yīng)區(qū)域的風(fēng)場(chǎng)群速度矢量。將各采樣區(qū)域的群速度矢量轉(zhuǎn)換到同一地面觀測(cè)坐標(biāo)系下,即可獲得探測(cè)區(qū)域的風(fēng)場(chǎng)結(jié)構(gòu)信息。圖7為多采樣區(qū)域風(fēng)速融合解算。
圖7 多采樣區(qū)域風(fēng)速的融合解算示意圖Fig.7 Schematic diagram of fusion solver of wind velocity in different sampling areas
如圖7所示,設(shè)點(diǎn)0在X0Y0Z0坐標(biāo)系下的風(fēng)速為[vX0vY0vZ0]',點(diǎn)1在X1Y1Z1坐標(biāo)系下的風(fēng)速為[vX1vY1vZ1]',點(diǎn)2 在 X2Y2Z2坐標(biāo)系下的風(fēng)速為[vX2vY2vZ2]',點(diǎn)1和點(diǎn)2相對(duì)于點(diǎn)0的方位角為θ,以X0Y0Z0坐標(biāo)系為總的地面觀測(cè)坐標(biāo)系,則點(diǎn)1和點(diǎn)2在該坐標(biāo)系下的風(fēng)速為:
采用多自由度軌道運(yùn)動(dòng)系統(tǒng)進(jìn)行算法驗(yàn)證,如圖8所示。在轉(zhuǎn)臺(tái)上設(shè)置固定目標(biāo),目標(biāo)具有一定的高度且在轉(zhuǎn)臺(tái)滑動(dòng)的過(guò)程中認(rèn)為整個(gè)目標(biāo)具有相同的運(yùn)動(dòng)速度。通過(guò)多自由度軌道運(yùn)動(dòng)系統(tǒng)控制目標(biāo)的運(yùn)動(dòng)速度,以獲取不同的速度分量。為了減小脈沖探測(cè)體制對(duì)試驗(yàn)測(cè)量誤差的影響以及考慮設(shè)備調(diào)節(jié)的方便性,采用連續(xù)體制的激光系統(tǒng)對(duì)目標(biāo)進(jìn)行測(cè)量。由于連續(xù)體制系統(tǒng)探測(cè)時(shí),目標(biāo)反射回波的多普勒處理中受時(shí)間的影響很小,快速傅里葉變換(FFT)變換時(shí)點(diǎn)數(shù)可以足夠多,多普勒信號(hào)也足夠精確。
圖8 多自由度軌道運(yùn)動(dòng)系統(tǒng)示意圖Fig.8 Schematic diagram of orbit motion system with multiple degrees of freedom
試驗(yàn)的測(cè)量模式如圖9所示。通過(guò)雷達(dá)系統(tǒng)對(duì)A、B、C、D 4點(diǎn)徑向多普勒信號(hào)的測(cè)量,計(jì)算出徑向速度,然后將各分量根據(jù)四波束方式進(jìn)行合成,比較合成后的風(fēng)速大小與滑軌控制速度的差異,從而驗(yàn)證反演方式的有效性和正確性。試驗(yàn)時(shí)選取兩種不同的運(yùn)動(dòng)速度進(jìn)行反演情況的解算。
圖9 驗(yàn)證方案示意圖Fig.9 Schematic diagram of verified experiment
激光雷達(dá)瞄準(zhǔn)A點(diǎn),當(dāng)目標(biāo)勻速運(yùn)動(dòng)到AC位置時(shí),獲得了A點(diǎn)的切向速度,然后雷達(dá)調(diào)節(jié)仰角至C點(diǎn)位置,目標(biāo)以同樣速度運(yùn)動(dòng)至AC位置時(shí),獲取到C點(diǎn)的切向速度。同樣方式獲取到B點(diǎn)和D點(diǎn)的切向速度,精確測(cè)量A、B、C、D與雷達(dá)之間的位置關(guān)系以及距離角度關(guān)系后,通過(guò)四波束法推算運(yùn)動(dòng)目標(biāo)的速度和目標(biāo)的運(yùn)動(dòng)方向,并與實(shí)際控制速度的大小和方向進(jìn)行比較。
首先確定A點(diǎn)高度,將激光雷達(dá)放置于光學(xué)調(diào)節(jié)平臺(tái)上,調(diào)整激光雷達(dá)設(shè)備的高度,使激光雷達(dá)發(fā)射機(jī)的窗口高度與A點(diǎn)等高。同時(shí),選取合適的目標(biāo),使AB=BD=CD=AC=1.4 m,調(diào)整滑塊的角度,同時(shí)用手持測(cè)距機(jī)測(cè)定激光雷達(dá)距測(cè)量點(diǎn)的距離,使OA=OC=OB=OD。發(fā)射激光,控制滑塊以某一恒定速度同目標(biāo)測(cè)試區(qū)域,并記錄下通過(guò)目標(biāo)區(qū)域時(shí)的多普勒頻移量,同時(shí)記錄滑塊的控制速度,完成后,開始下一運(yùn)動(dòng)速度的測(cè)量,最后計(jì)算滑塊的合成速度,并將計(jì)算值與控制速度值相比較。試驗(yàn)的相關(guān)幾何尺度如表1所示,試驗(yàn)的測(cè)量結(jié)果如表2所示。
表1 幾何尺度Tab.1 Geometric dimensions
表2 反演方式測(cè)試數(shù)據(jù)Tab.2 Test data by inversion way
將A、B、C、D四點(diǎn)的測(cè)量結(jié)果代入式(3)可求得控制速度為1 m/s時(shí),目標(biāo)的速度為1.013 4 m/s;控制速度為4 m/s時(shí),目標(biāo)的速度為4.108 3 m/s。相對(duì)誤差分別為 1.34% 和2.71%。
上述試驗(yàn)驗(yàn)證表明,四波束反演方式能夠很好地解算出目標(biāo)的真實(shí)速度,驗(yàn)證了四波束反演算法是可行且有效的。
本試驗(yàn)通過(guò)對(duì)雷達(dá)測(cè)量數(shù)據(jù)與三維超聲風(fēng)速風(fēng)向儀測(cè)量數(shù)據(jù)的比較來(lái)驗(yàn)證經(jīng)反演得出的合成風(fēng)速風(fēng)向的測(cè)量精度和可靠性。試驗(yàn)用超聲風(fēng)速儀為英國(guó)Gill公司生產(chǎn)的Wind Master pro三維超聲風(fēng)速風(fēng)向儀,主要參數(shù)如表3所示。
表3 超聲風(fēng)速風(fēng)向儀參數(shù)Tab.3 Parameters of three axis anemometer
三維超聲風(fēng)速風(fēng)向儀產(chǎn)品外形如圖10所示。
圖10 三維超聲風(fēng)速風(fēng)向儀Fig.10 Three-axis anemometer
圖11 風(fēng)速風(fēng)向標(biāo)定場(chǎng)景示意圖Fig.11 Schematic diagram of wind velocity and wind direction demarcating
如圖11所示,在相對(duì)空曠的場(chǎng)所樹立標(biāo)桿,將風(fēng)速風(fēng)向儀安裝到標(biāo)桿某高度處。調(diào)整激光雷達(dá)方位使其測(cè)量范圍覆蓋風(fēng)速風(fēng)向儀空域;分別用激光雷達(dá)和風(fēng)速風(fēng)向儀測(cè)出同一時(shí)間段,同一空域內(nèi)的風(fēng)速風(fēng)向值,并進(jìn)行比對(duì)。通過(guò)調(diào)節(jié)風(fēng)速風(fēng)向儀的安裝高度和激光雷達(dá)與標(biāo)桿之間的距離獲得不同測(cè)量值。試驗(yàn)中測(cè)量的部分平均數(shù)據(jù)見表4。
表4 風(fēng)速風(fēng)向測(cè)量數(shù)據(jù)Tab.4 Results of wind velocity and wind direction
通過(guò)對(duì)比、分析各組試驗(yàn)數(shù)據(jù),發(fā)現(xiàn)測(cè)風(fēng)激光雷達(dá)與超聲波風(fēng)速風(fēng)向儀在同一時(shí)刻同一風(fēng)域內(nèi)測(cè)出的風(fēng)速偏差為-0.6~0.8 m/s,優(yōu)于2 m/s;風(fēng)向偏差為 -3.1°~3.9°,優(yōu)于 5°,經(jīng)上述反演算法得出的風(fēng)速風(fēng)向精度能夠滿足系統(tǒng)使用要求。
針對(duì)掃描式測(cè)風(fēng)激光雷達(dá)斜上方空域三維風(fēng)場(chǎng)分布探測(cè)的難題,創(chuàng)造性地采用多點(diǎn)規(guī)則采集、四波束分組結(jié)算、多區(qū)域融合的方式進(jìn)行觀測(cè)區(qū)域的風(fēng)場(chǎng)反演。給出了采用該方法反演三維矢量風(fēng)場(chǎng)的一般公式,解決了測(cè)量坐標(biāo)系與地面坐標(biāo)系不一致造成的風(fēng)場(chǎng)反演困難。通過(guò)多自由度軌道運(yùn)動(dòng)系統(tǒng)試驗(yàn)驗(yàn)證了該反演算法是可行且有效的。通過(guò)精度試驗(yàn)針對(duì)400 m內(nèi)的風(fēng)場(chǎng)進(jìn)行了反演推算,將反演后的風(fēng)場(chǎng)數(shù)據(jù)與超聲風(fēng)速儀測(cè)量數(shù)據(jù)進(jìn)行對(duì)比顯示:風(fēng)速精度優(yōu)于2 m/s,風(fēng)向精度優(yōu)于5°,表明該反演算法能夠滿足系統(tǒng)準(zhǔn)確探測(cè)特定區(qū)域風(fēng)場(chǎng)信息的要求。
[1] 來(lái)?xiàng)?,陳涌,周鼎富,?激光雷達(dá)光束掃描及改進(jìn)型VAD反演方法的仿真[J].激光技術(shù),2008,32(6):584-586.LAI D,CHEN Y,ZHOU D F,et al..Beam scanning of lidar and the simulation of the improved VAD inversion methods[J].Laser Technology,2008,32(6):584-586.(in Chinese)
[2] 蔣立輝,莊子波,李勇.基于單激光雷達(dá)的低空風(fēng)場(chǎng)反演與精度分析[J].紅外與激光工程,2006,35(增):252-256.JIANG L H,ZHUANG Z B,LI Y.Accuracy analysis for low attitude wind retrieval based on single lidar[J].Infrared and Laser Eng.,2006,35(suppl):252-256.(in Chinese)
[3] 屈恒闊,張清源,阮友田.掃描成像跟蹤激光雷達(dá)[J].中國(guó)光學(xué),2012,5(3):242-247.QU H K,ZHANG Q Y,RUAN Y T.Laser radar based on scanning image tracking[J].Chinese Optics,2012,5(3):242-247.(in Chinese)
[4] 胡峰,胡春生,王省書,等.成像激光雷達(dá)與攝像機(jī)外部位置關(guān)系的標(biāo)定[J].光學(xué) 精密工程,2011,19(4):938-943.HU F,HU CH SH,WANG X SH,et al..Calibration of external relation between imaging laser radar and camera[J].Opt.Precision Eng.,2011,19(4):938-943.(in Chinese)
[5] 胡宏偉,胡企銓.地基激光測(cè)風(fēng)雷達(dá)的光束掃描及風(fēng)場(chǎng)反演[J].強(qiáng)激光與粒子束,2001,13(1):24-26.HU H W,HU Q Q.The beam scanning and inversion method for detecting wind by lidar[J].High Power Laser and Particle Beams,2001,13(1):24-26.(in Chinese)
[6] 郭裕蘭,萬(wàn)建偉,魯敏.激光雷達(dá)目標(biāo)三維姿態(tài)估計(jì)[J].光學(xué) 精密工程,2012,20(4):843-850.GUO Y L,WAN J W,LU M,et al..Three dimensional orientation estimation for ladar target[J].Opt.Precision Eng.,2012,20(4):843-850.(in Chinese)
[7] NEWSOM R K,LIGON D,CALHOON R,et al..Retrieval of micro scale wind and temperature fields from single-and dual-Doppler lidar data[J].J.Appl.Meteorology,2005,44(9):1324-1344.
[8] BANAKH V A,WERNER C.Retrieval of the turbulence parameters from spatial statistics of Doppler estimates[J].SPIE,2004,5575:55-66.
[9] 沈法華,孫東松,王忠純,等.移動(dòng)式多普勒激光雷達(dá)光束掃描及風(fēng)場(chǎng)反演技術(shù)研究[J].光學(xué)學(xué)報(bào),2012,32(3):0312004-1.SHEN F H,SUN D S,WANG ZH CH,et al..Beam scanning and wind inversion technique of a mobile doppler lidar[J].Acta Optica Sinica,2012,32(3):0312004.(in Chinese)
[10] 黃敏,王玉蘭,王娜,等.機(jī)載測(cè)風(fēng)激光雷達(dá)下視VAD反演及算法仿真[J].激光技術(shù),2012,36(1):22-25.HUANG M,WANG Y L,WANG N,et al..Algorithm and simulation of downward velocity azimuth display of airborne wind lidars[J].Laser Technology,2012,36(1):22-25.(in Chinese)
[11] 竹孝鵬,劉繼橋,刁偉峰.相干多普勒測(cè)風(fēng)激光雷達(dá)研究[J].紅外,2012,33(2):8-12.ZHU X P,LIU J Q,DIAO W F,et al..Study of coherent Doppler lidar system[J].Infrared,2012,33(2):8-12.(in Chinese)