曾清平

（空軍（雷達）預警學院，湖北 武漢 430010）

在法拉第和麥克斯韋的年代里，人們沒有發(fā)現(xiàn)電子、沒有洛倫茲電子論，也就沒有洛倫茲磁力。雖然愛因斯坦與洛倫茲同年代，但愛因斯坦忙于改造空間和另造宇宙，忽視了洛倫茲磁力。現(xiàn)在，重新歸納總結(jié)自然科學原理，論證指出：電場是電荷攜帶的，如果某空間沒有電荷，那么該空間就沒有電場；如果某空間沒有電荷的流動，那么該空間就沒有磁場。因此，當磁鐵運動且磁力線切割真空環(huán)時，該環(huán)就沒有電場。即，變化的磁場不直接產(chǎn)生電場。當且僅當磁場切割金屬環(huán)時，金屬電子在廣義洛倫茲磁力的作用下，使得電荷聚集才能形成電場。這是因為電場是電荷攜帶的（或定義的），如果某空間沒有電荷，那么該空間就沒有電場。因此，這就表明：法拉第的旋度電場和愛因斯坦的協(xié)變場都是虛構(gòu)的。即，當磁鐵運動時，其變動磁場不直接產(chǎn)生電場，也沒有愛因斯坦的協(xié)變場。

按照經(jīng)典電磁學，當磁鐵靜止而線圈運動時，導體或金屬線圈上的金屬電子切割磁力線，受洛倫茲磁力F，使得金屬電子沿著導線漂移，形成感應電流。然而另一方面，當線圈靜止而磁鐵運動時，目前理論物理書籍上卻沒有定義。對此，本項目定義廣義洛倫茲磁力并用實驗來證明廣義洛倫茲磁力的正確性和準確性。

經(jīng)典電磁學是，當磁力線靜止而線圈運動時，則運動的金屬電子（或電荷）切割磁力線，金屬電子在洛倫茲磁力F＝qv×B的作用下，金屬電子在導體內(nèi)漂移而形成感應電流[4－9]。

為了避免混淆，特別是避免相對論的胡攪蠻纏，用左右手方向給出導體與磁場（或磁鐵）之間的四種運動狀態(tài)：

“運動狀態(tài)1”——磁場相對靜止，導體向右邊運動。即定義F1。

“運動狀態(tài)2”——導體相對靜止，磁場向左邊運動。即定義F2。

“運動狀態(tài)3”——磁場相對靜止，導體向左邊運動。即定義F3。

“運動狀態(tài)4”——導體相對靜止，磁場向右邊運動。即定義F4

根據(jù)伽利略相對性原理，磁場與導體之間的切割事件，不外乎以上四種運動狀態(tài)。

下面請回顧叉積運算中的單位矢量運算定則（i×j＝k；j×k＝i；k×i＝j）。

定義1 對于“運動狀態(tài)1”，即當磁力線（或磁鐵）相對靜止，設導體線圈向右邊運動時，則運動的電荷（或金屬電子）切割磁力線，電荷（或金屬電子）在經(jīng)典洛倫茲磁力

的作用下，電荷（金屬電子）在導體內(nèi)漂移而形成感應電流。這個定義與經(jīng)典物理學的定義完全一樣，但在公式（1）中指明了誰在運動[10]。所以公式（1）指明了正電荷q以vq速度運動而切割了靜止的磁力線，受經(jīng)典洛倫茲磁力。式（1）就是洛倫茲磁力，標注下標是為了避免混淆。需要注意的是：矢量叉積運算的右手定則：四指指向vq的方向，然后四指倒90°指向B的方向，結(jié)果就是拇指指向正電荷受力的F1方向。即在歐式空間的單位矢量里，k＝i×j；i＝j×k；j＝k×i。同理，對于“運動狀態(tài)3”，由于vq反向，則F3＝ -F1，敘述從略。

定義2 對于“運動狀態(tài)2”，基于伽利略相對性原理，當導體相對靜止，設磁場向左邊運動時，則運動的磁力線同樣切割了導體，導體上金屬電子（或電荷）在廣義洛倫茲磁力

的作用，使得金屬電子等價地沿著導線漂移而形成感應電流[10]。這里公式（2）的磁場（或磁鐵）速度是vB指明了此切割事件是磁場B在運動。即表明：磁力線因運動切割電荷時，正電荷受廣義洛倫茲磁力F2＝qB×vB的作用。需要注意的是：矢量叉積運算的右手定則：四指指向B的方向，然后四指倒90°指向磁力切割導體的vB方向，結(jié)果就是拇指指向正電荷受力F2的方向。注意到單位矢量叉積運算的k＝i×j；i＝j×k；j＝k×i）。同理，對于“運動狀態(tài)4”，由于vB反向，則F4＝ -F2，敘述從略。

因此完整洛倫茲磁力的定義是：F＝qvq×B⊕qB×vB（符號⊕表示“或”）。其正明參見文[1]。

1 非均勻磁力線切割彎曲導體時，金屬電子在廣義洛倫茲磁力作用下使得電荷聚集而形成電場

基于洛倫茲電子論，電場是電荷攜帶的，再回顧文[1]的結(jié)論：①導體運動切割磁力線時，電場既不是動磁場直接產(chǎn)生的也不是變磁場產(chǎn)生的，金屬電子切割磁力線，受經(jīng)典洛倫茲磁力的作用而產(chǎn)生感應電流，使得電荷聚集而形成電場。②磁力線運動切割導體時，電場既不是動磁場直接產(chǎn)生的也不是變磁場產(chǎn)生的，磁力線切割導體，金屬電子受廣義洛倫茲磁力的作用而產(chǎn)生感應電流，使得電荷聚集而形成電場。③開口環(huán)形導體運動而切割彎曲磁力線時，電場不是動磁場直接產(chǎn)生的，電動勢 ε和逆時針方向電場是法拉第虛構(gòu)的；金屬電子受經(jīng)典洛倫茲磁力的作用而產(chǎn)生逆時針方向電流和順時針方向電場及電動勢Uab＞0。④彎曲磁力線切割開口金屬環(huán)時，電場不是動磁場直接產(chǎn)生的，電動勢-ε和逆時針電場是法拉第虛構(gòu)的；金屬電子受廣義洛倫茲磁力的作用而產(chǎn)生逆時針方向電流和順時針方向電場及Uab＞0。

現(xiàn)在，直導體彎曲成圖1這樣的帶有縫隙的L，以便分析物理過程及看出在平衡態(tài)時電荷的位置。根據(jù)以上文[1]的分析，廣義洛倫滋力F2＝qB×vB（參見矢量叉積運算的右手定則，線圈四周都使用F2）。注意：喇叭狀彎曲磁場矢量方向，并注意磁場強度是圓對稱分布的（即像喇叭一樣圓面分布）。在圖1中喇叭狀彎曲磁力線向左邊運動而切割彎曲導體，一樣都受廣義洛倫茲磁力。（沿著彎曲導體使用右手）圖1中B×vB之叉積是逆時針方向（需要注意的是：矢量叉積運算的右手定則：第一矢量（B）是四指方向，然后四指轉(zhuǎn)90°是第二矢量（vB）的方向，結(jié)果就是拇指指向正電荷受力的F2方向。即k＝i×j；i＝j×k；j＝k×i），又因電子的電量是負值，所以電子這個物體在力F2＝eB×vB的作用下作順時針方向漂移，使得金屬電子沿著弧形導體向b端漂移，也即電流向a端作逆時針方向流動，從而使a端出現(xiàn)過剩的正電荷）；正因為在廣義洛倫茲磁力的作用下使得電荷聚集，在平衡態(tài)之前就已經(jīng)出現(xiàn)電場力qEab（如果在金屬環(huán)上定義電場，則電場是順時針方向，因電子是負值，被電場吸引，所以導體環(huán)上的電場力eEab是逆時針方向）。注意，這里有兩個力，首先是廣義洛倫茲磁力使得正電荷向a端流動之時，出現(xiàn)了電場力。當這兩個力（反向）相等時，金屬電子不再移動，此時為平衡態(tài)。這正是縫隙口自由空間的電動勢Uab＞0及Eab＞0。

圖1與直導體的唯一差別是，把導體ab做成了猶如線圈形狀的弧形導體a⌒b。因此按照廣義洛倫茲磁力分析：金屬電子在廣義洛倫茲磁力F2＝qB×vB（導體環(huán)四周都使用右手定則）的作用下，金屬電子沿著環(huán)形導體作順時針方向漂移，b端聚集了負電荷e，相當于正電荷作逆時針方向流動，即形成逆時針方向的電流，使得a端出現(xiàn)了過剩的正電荷（電流是正電荷的流動，即金屬電子漂移的反方向）。因此在圖1縫口處的自由空間里Uab＞0卻不是法拉第虛構(gòu)的 Uab；以及Eab＞0?；诼鍌惼濍娮诱摚弘妶鍪请姾蓴y帶的（或定義的）；磁場是電流產(chǎn)生的。

圖1 喇叭狀彎曲磁力線切割靜止金屬環(huán)，導體四周的金屬電子受廣義洛倫茲磁力而形成了逆時針方向的電流i

因此，彎曲磁力線切割開口金屬環(huán)時，電場不是動磁場直接產(chǎn)生的，電動勢 ε和逆時針電場是法拉第虛構(gòu)的；金屬電子受廣義洛倫茲磁力的作用而產(chǎn)生逆時針方向電流和順時針方向電場及Uab＞0。即使在縫隙口測量開口電壓也是Uab＞0，卻不是法拉第的圖3之-Uab。

即使在圖1彎曲導體L上定義環(huán)形電場，其環(huán)形電場也是順時針方向的電場，卻不是法拉第的逆時針方向電場；在平衡態(tài)之前，金屬電子在廣義洛倫茲磁力的作用下作順時針方向漂移，相當于電流作逆時針方向流動，形成i。（電流是正電荷之流動，即金屬電子漂移的反方向）

這就表明電場不是變化磁場產(chǎn)生的也不是動磁場直接產(chǎn)生的，圖1的電動勢Uab及電場Eab＞0是金屬電子在電荷流動之后才得以形成的。如果沒有廣義洛倫茲磁力使得金屬電子沿著金屬環(huán)向b端漂移的話，那么a端就沒有過剩的正電荷，從而也就沒有電場Eab及電動勢Uab。因此，感應電場既不是動磁場直接產(chǎn)生的也不是變磁場產(chǎn)生的，而是廣義洛倫茲磁力使得電荷聚集后才形成的。（磁力線是彎曲的）法拉第為了迎合愣茨的逆時針方向電流，在圖2中虛構(gòu)了負電動勢-Uab，即虛構(gòu)了 ε。他是在未發(fā)現(xiàn)電子的時代里（只知道伏打電池），于是只好虛構(gòu) Uab，以便迎合愣茨電流的逆時針方向。然而在閉合線圈上測不著電動勢。因為在良導體線圈上沒有電荷聚集，因此 Uab＝0，-ε＝0。見圖2。閉合線圈上根本沒有電動勢（電壓）。

從這個意義上講，愣茨電流定律接近真理，法拉第電動勢定律是虛構(gòu)。線圈L上根本就沒有-ε。其電動勢和渦旋電場都是虛構(gòu)的。假如沒有完整洛倫茲磁力使得電荷聚集的話，就沒有電場所言。因此完整洛倫茲磁力使得電荷聚集，由其電荷形成電場才是物理本質(zhì)。不是變磁場產(chǎn)生的，而是廣義洛倫茲磁力使得電荷聚集后，才由電荷形成了電場。

圖2 廣義洛倫茲磁力切割線圈四周金屬電子，形成閉合的環(huán)形電流i，-ε＝0

圖3 法拉第為了迎合愣茨電流方向在閉合線圈上虛構(gòu)了電動勢 ε，以便迎合愣茨電流i

因此，在閉合線圈上的良導體上根本就沒有電動勢，其旋度場是法拉第虛構(gòu)的。

事實上，在良導體的閉合線圈上根本就測不著電動勢（電壓）-ε。即使在彎曲導體上虛構(gòu)漩渦場也是順時針方向，卻不是法拉第的逆時針方向，參見圖1。感應電場既不是動磁場直接產(chǎn)生的也

2 非均勻磁力線切割真空環(huán)時既無旋度場也無協(xié)變場，當且僅當切彎曲磁力線割金屬圈時才有感應電流

假如按照法拉第漩渦電場或者按照愛因斯坦的協(xié)變場，那么圖4和圖5都承受了時變的運動的磁場，從而使得，即有麥克斯韋定義的位移電流（密度假如果真如此，應該有反向的磁場B′M。然而事與愿違。實際測量，沒有B′ ，從而判斷位移電流虛構(gòu)的。

這里的關(guān)鍵實驗是比較對照圖4的實驗與圖5的實驗之比較結(jié)果。

在反向磁場的形成中，涉及反向磁場的形成原理問題。假如考慮麥克斯韋總結(jié)法拉第定律而認為：當磁鐵運動時，空間的磁狀態(tài)發(fā)生改變，在自由空間產(chǎn)生了位移電流iD（即變化的電場），如圖4所示（此圖的真空環(huán)是禁止的，沒有金屬線圈），假如時變磁場產(chǎn)生電場（真空位移電流iD）。又按照麥克斯韋電動力學，這個iD又產(chǎn)生了反方向的磁場B′M（麥克斯韋旋度理論）。但是，事與愿違。注意到：圖4是非均勻磁力線切割真空環(huán)，圖5是非均勻磁力線切割金屬環(huán)。

注意圖4，此圖的真空環(huán)是禁止的，沒有金屬線圈。在反向磁場的形成中，假如按照考慮麥克斯韋總結(jié)法拉第定律而認為的：當磁鐵運動時，空間的磁狀態(tài)發(fā)生改變，在自由空間產(chǎn)生了位移電流iD，即，時變磁場產(chǎn)生時變電場（真空位移電流iD）。按照麥克斯韋電動力學，這個iD又產(chǎn)生了反方向的磁場B′M（麥克斯韋旋度理論）?；蛘甙凑諈f(xié)變場的“動磁場產(chǎn)生電場”E（t），E（t）形成位移電流iD的話，那么磁力線切割真空環(huán)將產(chǎn)生感應電流。但是，他們（法拉第、愛因斯坦及麥克斯韋）事與愿違。

一方面，雖然圖4里的真空環(huán)里磁場是時變的、相對論協(xié)變場是時變的，麥克斯韋位移電流也是時變的，但實驗表明真空環(huán)上沒有B′M，這就表明真空環(huán)中沒有iD。事實上，磁鐵在自由空間里運動，但在自由空間里卻沒有位移電流iD。原因是彎曲磁力線沒有切割金屬電子。因此反向磁場的物理過程需從別的理論來解釋。其實，圖4實驗表明真空環(huán)上沒有B′M，這就表明真空環(huán)（或自由空間）中沒有iD。這里，雖然真空環(huán)存在變化的磁場B（t）≠0，卻不產(chǎn)生電場，即E（t）＝0。這表明真空環(huán)法上不產(chǎn)生法拉第電場也沒有愛因斯坦協(xié)變場，從而無位移電流。由此易見，非均勻磁力線切割真空環(huán)時。雖然真空環(huán)上的B（t）≠0，但B′M＝0，從而表明iD及E法拉第（t）＝ 0 和E愛因斯坦（t）＝0。因此需要用準確的實驗來證明廣義洛倫茲磁力的真理性，解決相對論協(xié)變場的虛構(gòu)問題。

圖4 時變磁場產(chǎn)生時變電場，即產(chǎn)生了時變位移電流iD，iD產(chǎn)生反向的磁場B′M

圖5 彎曲的運動磁力線切割金屬線圈在廣義洛侖茲磁力作用下而形成感應電流iC，iC產(chǎn)生反向的磁場B′L

另一方面，見圖5。參見圖1、圖2，可以用本項目定義的廣義洛倫茲磁力來解釋。其渦電流的形成原理用廣義洛倫茲磁力解釋為：運動磁力線切割了靜止的金屬導體，金屬電子受廣義洛倫茲磁力F2＝qB×vB作用，產(chǎn)生了傳導電流iC（感應電流），從而iC產(chǎn)生了反方向的磁場B′L，參見圖1和圖3的分析，用F2＝qB×vB能解釋形成反向磁場的物理過程。對照圖4和5的實驗，可以證明：法拉第漩渦電場及愛因斯坦協(xié)變場都是虛構(gòu)，所以真空位移電流不能產(chǎn)生B′M；但是彎曲磁力線切割金屬環(huán)時產(chǎn)生傳導電流iC，iC又產(chǎn)生反向的磁場，從而形成反向磁場。如前所述，所謂“磁生電”的關(guān)鍵條件是電荷要受力—廣義洛倫茲磁力。

也許有的專家可能把圖5說成相對論的協(xié)變場，但圖4呢？真空環(huán)與磁場也是相對運動，雖然B（t）≠0，即使虛構(gòu)漩渦電場、即使虛構(gòu)協(xié)變場，但B′ ＝ 0 說明從而表明愛因斯坦（t）＝0。也就是說：當非均勻磁力線切割真空環(huán)時，因B′M＝0，從而說明了協(xié)變場是虛構(gòu)的。

其實，在文[1]～ [3]中已經(jīng)證明：電場不是動磁場直接產(chǎn)生的，也不是變磁場產(chǎn)生的。所謂＂磁生電＂的關(guān)鍵條件是電荷要受力，電荷在廣義洛倫茲磁力的作用下使得電荷聚集，才能由電荷形成電場。

比較兩種觀點，對照分析如下：

法拉第愛因斯坦—場論派認為：在法拉第時代里沒人發(fā)現(xiàn)電子，于是法拉第不服愣茨電流定律而提出場論觀點；同年代的愛因斯坦對數(shù)學游戲很感興趣，把洛倫茲本人就反對的數(shù)學變換賦予相對論內(nèi)涵以及根據(jù)法拉第場論而提出協(xié)變場。因此他們兩人都認為對于圖4和圖5，由于磁鐵運動使得真空環(huán)和金屬環(huán)上各自都承受了時變磁場B（t）≠0，兩圖各自都產(chǎn)生了時變電場E（t）≠0（E法拉第＝ E愛因斯坦僅相差高階無窮小量），兩圖都產(chǎn)生了電流I≠0（ID＝IC）（銅線上的ε＝ε0，μ＝μ0），從而兩圖都產(chǎn)生了反向磁場B′M＝B′L（麥克斯韋支持法拉第場論并認為變化的磁場激勵以太媒質(zhì)產(chǎn)生渦旋電場，并指出逆時針方向的漩渦電場是Φ是進入積分路徑l（真空環(huán)）圓面里的磁通量。愛因斯坦協(xié)變場是E（t）＝γv×B，其v是動磁場進入真空環(huán)的速度，即沿著真空環(huán)四周的動磁場產(chǎn)生了渦旋電場。愛因斯坦還鼓吹變化電場E（t）形成位移電流ID，即有B′M＝B′L。）即，圖4和圖5都產(chǎn)生了反向磁場。這是法拉第 －愛因斯坦派的結(jié)論。

洛倫茲磁力—電子論派認為：在法拉第時代里沒人發(fā)現(xiàn)電子，于是法拉第不服愣茨電流定律而提出場論觀點；雖然1897年J·J湯姆遜發(fā)現(xiàn)了電子，但在那個年代里被愛因斯坦忽悠狹義相對論，把科學界引入到了另類，所以無人發(fā)展廣義洛倫茲磁力?，F(xiàn)在必須根據(jù)洛倫茲電子論來分析。即，在圖4中非均勻磁力線切割真空環(huán)，雖然真空環(huán)承受的時變磁場B0（t）≠0，但動磁場不直接產(chǎn)生電場、變磁場不產(chǎn)生電場，法拉第漩渦電場和愛因斯坦協(xié)變場都是虛構(gòu)的，因此E（t）＝0，即E法拉第（t）＝E愛因斯坦（t）＝0，所以位移電流ID＝0從而B′M＝0。當且僅當磁力線切割金屬環(huán)時，金屬電子在廣義洛倫茲磁力的作用下才形成感應電流IC≠0，從而B′L≠0。見圖1、圖2的分析。喇叭狀彎曲磁力線切割線圈四周，金屬電子在廣義洛倫茲磁力F＝qB×vB的作用下形成閉合的環(huán)形電流。于是IC，從而B′L≠0可測，真實可靠。也就是說，所謂“電生磁”與“磁生電”的關(guān)鍵條件是電荷必須受力：洛倫茲電場力和洛倫茲磁場力。洛倫茲電場力F＝qE使得電荷流動而產(chǎn)生磁場，在圖5中，廣義洛倫茲磁力F2＝qB×vB使得金屬電子漂移形成電流，才由電流產(chǎn)生了磁場B′L≠0。

關(guān)鍵是：雖然圖4中真空環(huán)上有變化的磁場和協(xié)變場B（t）≠0，但是測量反向磁場時，靜止的紅色真空環(huán)（自由空間）沒有產(chǎn)生反向的B′M，從而證明ID＝0及E（t）＝0。然而在圖5中靜止的金屬環(huán)上存在iC，可測出B′L，從而證明廣義洛倫茲磁力的真理性。實驗的關(guān)鍵是比較對照分析兩個實驗，一個是非均勻磁力線切割真空環(huán)，一個是非均勻磁力線切割金屬環(huán)，比較結(jié)果證明了廣義洛倫茲磁力的真理性。對比圖4與圖5的分析，可從實驗中證明法拉第漩渦場及相對論協(xié)變場是虛構(gòu)的。

檢驗方法是：設磁鐵的磁感應強度為B0，圖4

初步測試結(jié)果是：

①圖4中靜止的紅色真空環(huán)上沒有反向的B′M。表明：雖然B（t）≠0，即使虛構(gòu)磁生電的電場，即使虛構(gòu)位移電流，但因B4＝B0（即B′M＝0），從而證明ID及E（t）＝0，或E法拉第＝0、E愛因斯坦＝0。這就表明：真空環(huán)上雖然B（t）≠0，但E（t）＝0。所以法拉第和愛因斯坦的電場是虛構(gòu)的。

②但在圖5中磁力線切割了靜止的金屬環(huán)，在廣義洛倫茲磁力的作用下產(chǎn)生了傳導電流（感應電流），測出了從而表明廣義洛倫茲磁力是真理。

備注：第一，對于圖4的真空環(huán)，由于實驗經(jīng)費的限制，而且為了避免玻璃殼的影響，這里構(gòu)想的真空環(huán)，實際上用的是聚四氟乙烯塑料管的自由空間環(huán)，但這并不影響問題的討論，因為聚四氟乙烯的ε＝ε0且μ≈μ0。第二，對于圖5，如前所述：彎曲磁力線切割金屬環(huán)的特殊情況也可用法拉第定律解釋，但她僅僅是個別特殊情況的粗略計算而已，廣義洛倫茲磁力的式（2）才是物理本質(zhì)。

對照分析以上兩個圖表明：所謂“磁生電”的關(guān)鍵條件是電荷要受力。圖4沒有電荷受力，所以即使虛構(gòu)漩渦電場或虛構(gòu)協(xié)變場甚至虛構(gòu)位移電流，但無電荷受力，所以測不著B′M。但是圖5存在電荷受力，金屬電子在廣義洛倫茲磁力的作用下產(chǎn)生了感應電流，從而測得了B′L。對比圖4與圖5的兩圖分析，可從實驗中即證明了法拉第漩渦電場是虛構(gòu)，也證明了愛因斯坦協(xié)變場不存在。

總之，以上兩圖能比較對照性證明：法拉第旋度場和愛因斯坦協(xié)變場不存在，因反向磁場B′M＝0從而證明ID，從而E愛因斯坦＝E法拉第＝0。廣義洛倫茲磁力F2＝qB×vB是“磁生電”的真諦。即，廣義洛倫茲磁力使得金屬電子漂移，形成了電流（由于歷史原因，電流IC定義為正電荷的流動（電子漂移的反方向），這一點不影響上述討論）。

3 結(jié)束語

由于法拉第及麥克斯韋時代，沒有發(fā)現(xiàn)電子，也沒有發(fā)現(xiàn)洛倫茲電子論和洛倫茲磁力，那時的“磁生電”被描述為“變磁場激勵以太而產(chǎn)生電場”；雖然愛因斯坦時代已有洛倫茲磁力了，但他忙于改造空間和另造宇宙，延誤了廣義洛倫茲磁力的全面揭示，甚至在錯誤的概念上虛構(gòu)協(xié)變場?，F(xiàn)在，基于真理性的洛倫茲電子論和真理性的完整洛倫茲磁力，本文用兩實驗對照證明了法拉第旋度場和愛因斯坦協(xié)變場是虛構(gòu)的。至于麥克斯韋旋度場理論存在的問題，正如洛倫茲所指出的那樣：“赫茲鏟除麥克斯韋的勢是正確的……，麥克斯韋從不相信電荷體，總是以他的電位移代替電荷，人們也很難理解他指的電荷是什么，他也從不問及電磁場是怎么產(chǎn)生的，在他的理論中，似乎電磁場來自無窮遠處，一種不需要源的場，……”。這一系列問題的回答有待續(xù)文介紹。

[1]曾清平.基于洛倫茲電子論和洛倫茲磁力否定法拉第定律和相對論電磁學暨揭示廣義洛倫茲磁力的科學研究之一：廣義洛倫茲磁力的定義及證明[J].2012（4）：14－22.

[2]曾清平.基于洛倫茲電子論和洛倫茲磁力否定法拉第定律和相對論電磁學暨揭示廣義洛倫茲磁力的科學研究之二：感應電流的產(chǎn)生與磁通量變化率無關(guān)[J].2012（5）.

[3]曾清平.自然科學原理總結(jié)[M].湖北：湖北省科學技術(shù)出版社，2009（6）.

[4]曾清平.有關(guān)物理學定律的總結(jié)[C].全國近代物理研究會論文集，泰安，2008（7）.

[5]Zeng Qingping.Summarization of Question on EM Theory[C].Proceedings of ILLMC’2001.

[6]Zeng Qingping.Summarization of Negative to Maxwell＇s EM Theory[C]，Proceedings of ILLMC’2001.

[7]Zeng Qingping.Problems on Demonstration of the Electric Field Producing the Magnetic Field[C].Proceedings of ICMMT’98.（ISTP）.

[8]Zeng Qingping.Problems on Demonstration of the Magnetic Field Producing the Electric Field[C].Proceedings of ICMMT’98.

[9]Zeng Qingping.Questions on Maxwell＇s Electromagnetic Field Theory[C].Proceed－ings of ICEEA，94.

[10]Zeng Qingping.Negative Viewpoints to Maxwell＇s Electromagnetic Field The－ory[C].Chinese Journal of Radio Science，or Proceedings of ICRS’95：127－132.

[11]Zeng Qingping.On Theory of Relativity in Mass Spectrometer[C].Proceedings of CMSC’99，in China.

[12]曾清平.電磁場理論問題及電磁場獨立輻射的觀點[J].空軍雷達學院學報，1996（1）.

[13]Zeng Qingping.Summarization of Question on EM Theory[C]，Proceedings of ILLMC’2001.

[14]Zeng Qingping.Summarization of Negative to Maxwell＇s EM Theory，Proceedings of ILLMC’2001[C].

[15]曾清平.對麥克斯韋理論的不同觀點[C].全國微波學術(shù)會議，2001年8月于電子科技大學。