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        聚焦漫輻射光線方法探究

        2011-01-25 00:55:04羅玄徐聰
        物理通報(bào) 2011年11期
        關(guān)鍵詞:放大率折射角拋物面

        羅玄 徐聰

        (華中師范大學(xué)第一附屬中學(xué) 湖北 武漢 430223)

        羅志平

        1 引言

        隨著化石能源的日益短缺,充分開發(fā)利用太陽能是人類在地球上賴以生存的必然發(fā)展趨勢[1].射到地球上的太陽光可認(rèn)為是平行光線,可以通過凹面鏡反射聚焦[2~3],提高能流密度,達(dá)到有效利用的目的.我國正在八達(dá)嶺建設(shè)的兆瓦級塔式太陽能發(fā)電站[4],就是基于這一基本原理設(shè)計(jì)的;即太陽光照射到自動跟蹤太陽的定日鏡,經(jīng)定日鏡凹面反射聚焦到一座高塔的塔頂吸熱器表面,形成800 ℃以上的高溫.再由傳熱介質(zhì)把熱量帶到塔底,產(chǎn)生500 ℃以上的蒸汽,由蒸汽推動蒸汽輪機(jī)發(fā)電.顯然,在沒有太陽直接照射的場地,空間彌漫的是不同方向的漫輻射光線,這種靠凹面鏡反射聚焦而獲得能流的方法就顯得無能為力了.因此,探究聚焦漫輻射光線的方法,具有重要的應(yīng)用價(jià)值和科學(xué)意義.

        2 結(jié)構(gòu)與功能

        如圖1所示,聚焦裝置由增透膜、拋物線回轉(zhuǎn)體、拋物面反射鏡、光線吸收球四部分組成.其中增透膜作用是讓入射到其表面的光線,盡可能透射進(jìn)入透明拋物回轉(zhuǎn)體內(nèi)部,為了達(dá)到更高的透射率,增透膜可由多層構(gòu)成[5].拋物回轉(zhuǎn)體是由折射率較大的光學(xué)透明材料制成,讓進(jìn)入其內(nèi)部的光線盡可能向平面的法線方向靠攏.拋物面反射鏡是在拋物面上涂了全反射膜,讓內(nèi)部的光線反射回內(nèi)部,外部的光線不能進(jìn)入內(nèi)部.光線吸收球安置在拋物面的焦點(diǎn)處,用來吸收投射到其表面的光線.

        圖1 聚焦裝置結(jié)構(gòu)圖

        3 工作原理

        如圖2所示,空氣中光線AO從界面O點(diǎn)進(jìn)入折射率為n的光密媒質(zhì)時(shí),按幾何光學(xué)折射定理,折射光線OC的折射角γ與入射角α滿足如下關(guān)系

        (1)

        上式表明,若光密介質(zhì)折射率足夠大,則折射角γ將很小.本漫輻射光線聚焦裝置正是按這一基本原理設(shè)計(jì)的.

        圖2 界面光線方向變化

        如圖3所示,來自空氣中漫輻射光線,通過增透膜進(jìn)入折射率較大的回轉(zhuǎn)拋物體,折射角小于入射角,光線將向法線方向靠攏.當(dāng)回轉(zhuǎn)體的折射率足夠大,無論漫輻射光線入射角多少,折射角都很小,折射光線幾乎平行,這些準(zhǔn)平行光線達(dá)到拋物回轉(zhuǎn)體的拋物面時(shí),只要拋物面參數(shù)選擇合理,光線就會反射達(dá)到安置在焦點(diǎn)的光線吸收球F,從而達(dá)到了聚焦漫輻射光線的目的.

        圖3 聚焦裝置光路圖

        4 數(shù)據(jù)分析

        理想模型假設(shè):

        (1)增透膜可以使全部光線透過;

        (2)拋物回轉(zhuǎn)體不吸收光線;

        (3)拋物面反射鏡發(fā)生全反射;

        (4)光線吸收球能吸收投射到其表面的全部光線.

        同時(shí)為了簡化問題,只對經(jīng)過回轉(zhuǎn)體中心軸截平面內(nèi)的光線進(jìn)行分析.

        4.1 最大折射角

        按照公式(1)可知,自空氣進(jìn)入折射率為n的拋物回轉(zhuǎn)體時(shí),入射角越大,折射角也越大,當(dāng)入射角最大等于90°時(shí),折射角最大,最大折射角δ其值由下式?jīng)Q定

        (2)

        上式表明,來自空氣的漫輻射光線,進(jìn)入拋物回轉(zhuǎn)體后光線偏離法線方向不會超過最大折射角δ.

        4.2 吸收球最小半徑

        光線吸收球的目的是吸收拋物面反射來的光線.由于拋物體的折射率并不是無盡大,因此光線不會全部聚焦在焦點(diǎn)F上, 球半徑必須達(dá)到一定值,才能將光線全部收集.如圖4所示,設(shè)拋物線的焦距FO=P,則拋物線方程可以表示為

        x2=4Py

        (3)

        垂直界面射入的光線IJ經(jīng)點(diǎn)M(x,y)反射到焦點(diǎn)F, 平行于表面的光線AM和BM在拋物體內(nèi)的最大偏折角δ,經(jīng)點(diǎn)M(x,y)反射到光線吸收球的A′和B′.由幾何關(guān)系得吸收球最小半徑r為

        r=A′F=FMsinδ

        (4)

        按拋物線基本規(guī)律可知,F(xiàn)M=y+P, 并結(jié)合式(2)和式(3),化簡得

        (5)

        圖4 吸收球半徑與折射角間幾何關(guān)系

        4.3 能流密度放大率

        本方法聚焦的目的是放大能流密度.在理想模型假設(shè)下,根據(jù)能量守恒定律,推得平均能流密度放大率可表示為

        (6)

        將式(5)帶入上式得能流密度放大率表達(dá)式為

        (7)

        5 總結(jié)

        綜上所述,漫輻射光線可以通過拋物線回轉(zhuǎn)體內(nèi)部來聚焦.聚焦的程度不僅與材料的透明度和折射率密切相關(guān),而且與拋物面的大小、形狀有關(guān).材料越透明且折射率越高,能流密度的聚焦率越大.在理想模型下,當(dāng)拋物面焦距為拋物體底半徑的一半時(shí),平均能流密度放大率最大,且為材料折射率的平方.

        參考文獻(xiàn)

        1 張曉霞,侯競偉,殷攀攀,張國.太陽能發(fā)電系統(tǒng)現(xiàn)狀及發(fā)展趨勢. 機(jī)電產(chǎn)品開發(fā)與創(chuàng)新,2007(05)

        2 陳曉夫,高援朝,任宏琛.我國太陽灶技術(shù)進(jìn)展和應(yīng)用. 可再生能源,2002(03)

        3 成珂,韓迪.旋轉(zhuǎn)拋物面誤差對聚光性能的影響.太陽能學(xué)報(bào),2009(04)

        4 于麗爽, 王文蘭.八達(dá)嶺太陽能電站定日鏡安裝完畢.北京日報(bào),2010(12)

        5 趙凱華.新概念物理教程光學(xué).北京:高等教育出版社,2004

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