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        淺海中穩(wěn)恒環(huán)形電流源電場數(shù)值仿真

        2010-08-10 02:57:18劉擘卞強(qiáng)
        船電技術(shù) 2010年3期
        關(guān)鍵詞:海床電場海水

        劉擘 卞強(qiáng)

        (1. 海軍駐武漢七一二所軍事代表室,武漢430064,2. 海軍工程大學(xué),武漢430033)

        1 引言

        為了防止海水的腐蝕,船體都裝有陰極保護(hù)系統(tǒng),使之在船體周圍的海水中產(chǎn)生電場[1,2]。而陰極保護(hù)系統(tǒng)的輸出端都近似等于凸出的環(huán)形陽極,這樣計算環(huán)形電流源產(chǎn)生的電場強(qiáng)度就可以得到陰極保護(hù)系統(tǒng)產(chǎn)生的電場強(qiáng)度。

        海水是一種導(dǎo)電媒質(zhì),海水深度較大時,假定海水的電導(dǎo)率恒定不變,可將深海等效為空氣-海水兩層模型[3,4];對于淺海,需要考慮海床,若海水及海床的電導(dǎo)率各自為常數(shù),則淺海區(qū)域可看作空氣—海水—海床三層模型。本文主要對三層模型進(jìn)行研究。

        2 點(diǎn)電極穩(wěn)恒電流源模型

        深海區(qū)域可以等效為空氣—海水兩層模型,而淺海區(qū)域則應(yīng)等效為空氣—海水—海床三層模型,設(shè)點(diǎn)電極A位于水面(見圖 1)。海水的所有電磁參數(shù)均以下標(biāo)1標(biāo)示,空氣的電磁參數(shù)均以下標(biāo)2標(biāo)示,而海床的電磁參數(shù)則以下標(biāo)3標(biāo)示,以空氣—海水界面作為z=0的平面,空氣占據(jù)z <0的上半空間,海水和海床則占據(jù)下半空間,海水深度為h。

        圖1 空氣—海水—海床三層模型

        設(shè)想介質(zhì)界面的影響用實際電荷的像電荷等效,使其滿足同樣的邊界條件,這樣不改變求解結(jié)果。點(diǎn)電荷在無窮介質(zhì)中的電場是人們熟悉的,采用鏡像法后,只需利用它們進(jìn)行簡單迭加,即可得到存在介質(zhì)界面時的結(jié)果,這正是此法的優(yōu)點(diǎn)。鏡像法適用于無窮大平面、球面等簡單界面情況。

        圖2 點(diǎn)電極的單界面鏡像模型

        介質(zhì)1、2為各充滿半無窮空間的均勻介質(zhì),界面為一無窮大平面。在介質(zhì)1中(x0,0,0)處置點(diǎn)電荷 q,介質(zhì)界面上束縛點(diǎn)電荷的影響可用(-,0,0)處的一個像電荷 q’來代替(見圖 2),在滿足同樣方程式和邊界條件下,像電荷與真電荷之間的關(guān)系為:

        兩介質(zhì)中的電位分別為:

        從物理意義上來講,q′=k12·q代表從界面反向回原介質(zhì)的電力線部分,稱k12為反射系數(shù)。(1-k12)q代表從界面透射到第二種介質(zhì)中的電力線部分,稱(1-k12)為透射系數(shù)。

        對于兩平行界面,點(diǎn)電荷放在中間介質(zhì)1中,其電力線在兩個平行平面間來回反射、透射無窮多次,而每一次反射透射均可看作從相應(yīng)的像電荷發(fā)出的電力線作用的結(jié)果,無窮多次則可看作無窮多個鏡像作用的迭加,電位?將表示為一個無窮級數(shù)的和。兩個界面上的反射系數(shù)分別為:

        這樣,三種介質(zhì)中的電位表達(dá)式為:

        式中:=(x- x0)2+ (y- y0)2,而 (x0, y0,d )為點(diǎn)電荷A的坐標(biāo)。無疑,電位φ1、φ2、φ3均滿足拉普拉斯方程和邊界條件。

        按類比關(guān)系在上式中分別以I代替q,以σ1、σ2、σ3代替 ε1、ε2、ε3,可得出點(diǎn)電極穩(wěn)恒電流場在海水中的電位分布。

        若點(diǎn)電極位于海平面(d=0),空氣電導(dǎo)率σ2=0,則 k12= 1,此時海水中的電位為:

        r

        3 環(huán)形電流源計算

        根據(jù)上面點(diǎn)電極模型,可進(jìn)一步求得環(huán)形電流源數(shù)值表達(dá)式如下:

        式中:

        4 實例計算

        建立環(huán)形電流源在海水中產(chǎn)生的電場強(qiáng)度計算模型:環(huán)形電流源與海水平面平行,設(shè)海水平面為XY平面,Z軸正方向為垂直海水平面向下,環(huán)形電流源半徑為12.5 cm,電流大小為10 A,海水電導(dǎo)率為 4 S/m,當(dāng)環(huán)形電流源圓心位置分別為(0,0,2)時,在海水中8 m深處的平面上產(chǎn)生的電場強(qiáng)度三分量分布如圖3示。

        5 結(jié)論

        對空氣—海水—海床三層模型,應(yīng)用數(shù)值方法和矢量疊加方法,給出了海水中極低頻時諧環(huán)形電流源的電場強(qiáng)度表達(dá)式。應(yīng)用文中所得的表達(dá)式,不但極大地提高了計算效率,縮短計算時間,而且能保證其計算精度[5]。而且通過計算,結(jié)果表明船體上安裝的陰極保護(hù)系統(tǒng)會產(chǎn)生明顯的電場。但在實際的船體陰極保護(hù)系統(tǒng)由多個分布不均勻的環(huán)形電流源組成,此時可將多個電極產(chǎn)生的電場強(qiáng)度進(jìn)行疊加。

        [1]喻浩. 艦船電場和低頻電磁場防護(hù)措施[J]. 艦船科學(xué)技術(shù), 2000, (3): 37~39.

        [2]Holiham P, Jeffrey I. Electromagnetic signature modelling and reduction[A]defense Reserch Eatsblish[C]. Atlantic: UDT, 2001.

        圖3 單個補(bǔ)償陽極電場強(qiáng)度分布

        [3]盧新城, 龔沈光, 周俊, 劉勝道. 極低頻時諧垂直電偶極子電磁場的解析解. 武漢: 武漢理工大學(xué)學(xué)報(交通科學(xué)與工程版), 2003:746~749.

        [4]劉勝道. 并矢格林函數(shù)法求解海水中電偶極子電場.電波科學(xué)學(xué)報, 2002: 373~377.

        [5]Krainchman Martin B. Handbook of electromagnetic propagation in conducting media. Washington: U.S.GPO., 1976,3~27.

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