張憲旭,王 濤,王樹威

(中煤科工西安研究院(集團(tuán))有限公司,西安 710077)

0 引言

近些年,地震勘探目標(biāo)從大尺度的構(gòu)造解釋,逐步轉(zhuǎn)向了小尺度的巖性識(shí)別。這要求地震資料中的振幅信息能真實(shí)有效地反映巖石特性,其關(guān)鍵在于地震資料處理過程中,對(duì)有效波的振幅信息進(jìn)行保護(hù)與補(bǔ)償[1]。但是在當(dāng)前的數(shù)據(jù)處理過程中,處理效果主要依賴經(jīng)驗(yàn),沒有一個(gè)度量尺度來對(duì)數(shù)據(jù)進(jìn)行評(píng)價(jià),補(bǔ)償效果難以保障[2](如在振幅恢復(fù)前后對(duì)比單炮的面貌和振幅衰減曲線,看振幅是否補(bǔ)償?shù)轿?判別標(biāo)準(zhǔn)比較主觀和片面[3-4])。

為了克服這樣的缺陷,斯倫貝謝公司首先提出了井控地震資料處理技術(shù),利用測(cè)井、VSP等井資料,對(duì)地震數(shù)據(jù)做分析與質(zhì)控,用于彌補(bǔ)數(shù)據(jù)處理中的認(rèn)識(shí)不足,滿足地質(zhì)分析與油氣開發(fā)對(duì)地震資料高精度巖性解釋的需求,隨后國外很多機(jī)構(gòu)和學(xué)者對(duì)該項(xiàng)技術(shù)發(fā)展出了井控振幅補(bǔ)償、井控反褶積、井控反Q補(bǔ)償?shù)燃夹g(shù)[5-7]。在國內(nèi)各大油田也對(duì)該項(xiàng)技術(shù)進(jìn)行了研究,并得到了一定的應(yīng)用效果[8-9]。

但當(dāng)前井控處理技術(shù)主要是利用井信息對(duì)井旁道的數(shù)據(jù)進(jìn)行質(zhì)控,井點(diǎn)與井點(diǎn)的數(shù)據(jù)無法用同一個(gè)標(biāo)準(zhǔn)對(duì)比,遠(yuǎn)離井點(diǎn)的數(shù)據(jù)也無法進(jìn)行質(zhì)控[10]。為了克服這樣的缺陷,我們基于當(dāng)前井質(zhì)控井旁道的方法,利用多井?dāng)?shù)據(jù)建立地質(zhì)模型,實(shí)現(xiàn)對(duì)井間數(shù)據(jù)振幅恢復(fù)效果的質(zhì)控目的。

1 振幅補(bǔ)償及井控方法

1.1 振幅恢復(fù)方法

1.1.1 球面擴(kuò)散補(bǔ)償

地震波被激發(fā)后波前面是一個(gè)以震源為中心的球面,隨著傳播距離不斷擴(kuò)大,波前面單位面積的能量密度不斷減小,這種現(xiàn)象被稱為幾何擴(kuò)散[11]。對(duì)于該現(xiàn)象的研究最初是1973年Newman.P.根據(jù)地質(zhì)模型進(jìn)行分析提出了球面擴(kuò)散補(bǔ)償公式,后來陸續(xù)有眾多學(xué)者在此基礎(chǔ)上做了進(jìn)一步的發(fā)展[12-14]。球面擴(kuò)散補(bǔ)償從方法上主要分為兩類:時(shí)間速度對(duì)補(bǔ)償方式和指數(shù)法球面發(fā)散補(bǔ)償[15]。

1)時(shí)間速度對(duì)補(bǔ)償方法:

(1)

其中:A為振幅值;v0為速度初值或水層速度;v為均方根速度;t為樣點(diǎn)時(shí)間。方法優(yōu)點(diǎn)為,使用了速度為參數(shù),而地震速度是從速度分析而來,因此速度是一個(gè)體數(shù)據(jù),在空間上可變,理論上更為合理一些,但速度一旦確定后恢復(fù)效果將確定無法改變。

2)指數(shù)函數(shù)補(bǔ)償方法:

(2)

其中:A為振幅值;t為樣點(diǎn)時(shí)間;n為定義補(bǔ)償函數(shù)的指數(shù)值。方法優(yōu)點(diǎn)為恢復(fù)效果可以通過參數(shù)n來控制淺中深及近中遠(yuǎn)的振幅相對(duì)關(guān)系,缺點(diǎn)是只能選擇一個(gè)參數(shù)無法應(yīng)對(duì)復(fù)雜的地質(zhì)情況。

1.1.2 區(qū)域振幅補(bǔ)償因子

現(xiàn)實(shí)中因?yàn)槌练e環(huán)境的改變地下巖性在橫向是存在一定的變化。而處理過程中使用的地表一致性振幅補(bǔ)償方法是,基于有效波能量與位置無關(guān)的前提,因此在區(qū)域巖性存在橫向變化時(shí)候,會(huì)出現(xiàn)目的層反射波振幅與巖性出現(xiàn)背離的情況。針對(duì)這樣的情況提出了區(qū)域振幅補(bǔ)償因子的概念,在一個(gè)區(qū)域內(nèi)提取一個(gè)補(bǔ)償因子,對(duì)區(qū)域巖性差異帶來的差異進(jìn)行補(bǔ)償?shù)囊环N方法[16-17]。補(bǔ)償方法為在數(shù)據(jù)中選取一層較為穩(wěn)定的標(biāo)志層,在該層上下開取一個(gè)適合的時(shí)窗,利用振幅能量累加的方法求取能量補(bǔ)償因子,其中能量補(bǔ)償因子求取公式為式(3)。

(3)

其中:Ek為第k個(gè)補(bǔ)償因子;i為旅行時(shí);j為道序號(hào);A為振幅;t為窗口時(shí)間;N為總道數(shù)。

1.2 振幅井控方法

井控振幅技術(shù)是在地震資料處理過程中,將測(cè)井資料、VSP資料與地震資料相結(jié)合,利用井?dāng)?shù)據(jù)得到井點(diǎn)振幅之間相對(duì)大小關(guān)系(波組特征),并以此為標(biāo)尺對(duì)振幅恢復(fù)方法中的參數(shù)的正確性進(jìn)行質(zhì)控與定量評(píng)價(jià),達(dá)到對(duì)處理參數(shù)求取和優(yōu)化的目的[18]。

1.2.1 單井質(zhì)控

單井振幅約束是井約束振幅質(zhì)量控制的第一步,目的是利用井信息對(duì)井點(diǎn)位置處的地震數(shù)據(jù)的淺、中、深振幅趨勢(shì)進(jìn)行比較,約束井旁道垂向振幅恢復(fù)效果。在地震數(shù)據(jù)處理過程中,主要使用兩種補(bǔ)償?shù)卣鸩▊鞑ツ芰克p的方法,①球面擴(kuò)散補(bǔ)償方法中速度一經(jīng)確定恢復(fù)效果也就確定將無法改變;②指數(shù)函數(shù)補(bǔ)償方法是通過公式(2)中的參數(shù)n來控制補(bǔ)償效果。因此選擇使用指數(shù)函數(shù)補(bǔ)償方法來調(diào)整補(bǔ)償效果。

1)井震標(biāo)定。使用目標(biāo)井的縱波速度、密度求取合成地震記錄,根據(jù)井上的地質(zhì)分層和地震數(shù)據(jù)利用合成地震記錄做好時(shí)深轉(zhuǎn)換和和層位標(biāo)定。

2)振幅恢復(fù)。使用球面擴(kuò)散補(bǔ)償方法搭配指數(shù)函數(shù)補(bǔ)償方法,或直接使用指數(shù)函數(shù)補(bǔ)償方法對(duì)數(shù)據(jù)振幅進(jìn)行補(bǔ)償。

3)振幅能量曲線對(duì)比。計(jì)算合成地震記錄道和井旁道的振幅能量曲線,疊合對(duì)比兩條曲線的吻合程度,質(zhì)控能量曲線由淺到深的能量趨勢(shì)是否補(bǔ)償?shù)?。如果井旁道能量趨?shì)與合成地震記錄的能量趨勢(shì)不一致,測(cè)試指數(shù)函數(shù)補(bǔ)償方法中的參數(shù)n,使得井旁道的淺、中、深的振幅能量趨勢(shì)與合成地震記錄的能量趨勢(shì)相吻合。

1.2.2 聯(lián)井質(zhì)控

單井質(zhì)控主要是依據(jù)合成地震記錄的淺、中、深振幅能量趨勢(shì)質(zhì)控井旁道垂向能量趨勢(shì),但是由于井只能控制一點(diǎn)的信息,遠(yuǎn)離井位置的數(shù)據(jù)就無法進(jìn)行質(zhì)控;另外,如果有多口井的時(shí)候,井與井之間的質(zhì)控結(jié)果出現(xiàn)不一致的時(shí)候也無法應(yīng)對(duì)。因此需要在聯(lián)井方式下質(zhì)控多井點(diǎn)和井間的振幅恢復(fù)效果。

1)地質(zhì)層位劃分。單井的標(biāo)定結(jié)果可以將深度域上的地質(zhì)層位轉(zhuǎn)換到井點(diǎn)位置的地震剖面上,依據(jù)井標(biāo)定結(jié)果將遠(yuǎn)離井的地震數(shù)據(jù)中的層位進(jìn)行解釋與追蹤,為提高后續(xù)模型效果,需要適當(dāng)?shù)脑诮忉尩哪繕?biāo)層位之間加密解釋一些輔助層位。

2)地質(zhì)模型建立與模擬。根據(jù)質(zhì)控井位置抽取聯(lián)井質(zhì)控剖面,利用井的速度和時(shí)深關(guān)系將地震剖面上追蹤的層位轉(zhuǎn)換到深度域?；诰乃俣群兔芏惹€,以及轉(zhuǎn)換過來的層位數(shù)據(jù)構(gòu)建數(shù)字模型,對(duì)模型模擬得到與聯(lián)井剖面對(duì)應(yīng)的質(zhì)控模型剖面。

3)波組特征對(duì)比。依據(jù)模擬得到的質(zhì)控模型剖面為標(biāo)尺,對(duì)比地震數(shù)據(jù)的聯(lián)井剖面和模型剖面的波組特征和能量趨勢(shì),質(zhì)控聯(lián)井剖面的振幅恢復(fù)效果。

4)振幅補(bǔ)償。在處理過程中,指數(shù)補(bǔ)償方法的參數(shù)n通常在全區(qū)中使用一個(gè)值。而在多井質(zhì)控時(shí),往往會(huì)出現(xiàn)井與井之間測(cè)試得到的n參數(shù)不一致。如果使用同一個(gè)值對(duì)全工區(qū)數(shù)據(jù)進(jìn)行振幅恢復(fù),將無法保障每口井點(diǎn)位置的恢復(fù)效果,同時(shí)也不符合沉積是橫向變化的實(shí)際地質(zhì)情況。因此依據(jù)單井質(zhì)控的振幅補(bǔ)償參數(shù)值,根據(jù)炮點(diǎn)位置與質(zhì)控井的距離,對(duì)n參數(shù)乘以距離加權(quán)系數(shù)求取遠(yuǎn)離井位置處的振幅補(bǔ)償參數(shù)n值,使n值隨著井位置進(jìn)行空變。

使用空變的補(bǔ)償參數(shù)值對(duì)多井?dāng)?shù)據(jù)的垂向振幅的恢復(fù)具有合理性,但由于參數(shù)的不同會(huì)導(dǎo)致深部的振幅的橫向異常,對(duì)于這樣的橫向異常需要使用區(qū)域振幅補(bǔ)償方法,計(jì)算不同的補(bǔ)償因子使用公式(3)對(duì)目標(biāo)層位進(jìn)行補(bǔ)償消除橫向的不一致性。

1.2.3 井控流程

井控流程圖見圖1。

圖1 井控流程圖

2 應(yīng)用實(shí)例

為了較好地說明多井約束的數(shù)據(jù)質(zhì)量控制過程,選用山西中部某煤層氣勘探區(qū)塊的實(shí)際數(shù)據(jù)為例,對(duì)提出的多井質(zhì)量控制方法進(jìn)行展示。

2.1 工區(qū)概況

勘探區(qū)位于呂梁山脈中段,地表為黃土地貌,地表高程620 m～1 030 m。地下構(gòu)造形態(tài)為西南傾向的單斜構(gòu)造,產(chǎn)狀平緩,局部發(fā)育寬緩的波狀起伏。地層由老至新發(fā)育有古生界、中生界和新生界,區(qū)內(nèi)主要含煤地層為本溪組、太原組和山西組,可采煤層有11層,煤層埋深范圍在1 200 m～1 700 m之間。

2.2 測(cè)井曲線校正

井曲線是作為井控處理過程中的標(biāo)尺對(duì)地震數(shù)據(jù)的處理效果進(jìn)行評(píng)價(jià),因此井?dāng)?shù)據(jù)的正確性是一切質(zhì)控的前提。由于區(qū)內(nèi)的鉆井和測(cè)井的施工時(shí)間都不一致,測(cè)井儀器、施工隊(duì)伍和施工人員也不一致,因此受到儀器、井徑、施工速度等因素的影響,數(shù)據(jù)會(huì)相對(duì)于真實(shí)數(shù)據(jù)有一定的差異,因此在井?dāng)?shù)據(jù)使用前,需要對(duì)數(shù)據(jù)做環(huán)境、異常值和歸一化等校正,消除數(shù)據(jù)因非地質(zhì)因素引起的差異。

2.3 目標(biāo)井優(yōu)選

由于測(cè)井?dāng)?shù)據(jù)質(zhì)量參差不齊,如果將有問題的測(cè)井或不具有代表性的井引入到井控處理過程中,質(zhì)控將會(huì)起反作用。因此能作為質(zhì)量控制的井需要以下三個(gè)條件進(jìn)行優(yōu)選:

1)合成地震記錄與井旁道有較高的相關(guān)系數(shù)。

2)井位于勘探區(qū)內(nèi)部,地震數(shù)據(jù)具有滿覆蓋次數(shù)。

3)井所在位置的地下構(gòu)造簡單且信噪比較好。

根據(jù)井位置、井信息表(表1)、滿覆蓋次數(shù)等基本信息,優(yōu)選J08和J24井為質(zhì)控目標(biāo)井(圖2)。

表1 井信息表

圖2 井位置及覆蓋次數(shù)圖

2.4 單井質(zhì)控效果

觀察J24的能量曲線(圖3)可以看出,根據(jù)測(cè)井?dāng)?shù)據(jù)計(jì)算處的合成地震記錄的能量趨勢(shì)是淺部能量弱,目標(biāo)層(煤層)附近的能量強(qiáng),這是因?yàn)闇\部主要為砂泥巖其反射系數(shù)小,煤層與圍巖的反射系數(shù)大。但井旁道的地震數(shù)據(jù)能量曲線,淺部能量與深部能量差不多,這是因?yàn)樵跀?shù)據(jù)處理過程中沒有一個(gè)客觀的判別依據(jù),通常是主觀的認(rèn)為淺、中、深能量區(qū)域一致就認(rèn)為補(bǔ)償?shù)轿?因此出現(xiàn)了過補(bǔ)償?shù)默F(xiàn)象。通過曲線質(zhì)控結(jié)果,減小指數(shù)函數(shù)補(bǔ)償方法中的參數(shù)n調(diào)整振幅,新的質(zhì)控結(jié)果見圖3,新數(shù)據(jù)的井旁道的能量曲線與合成地震記錄的能量曲線與基本一致,說明振幅補(bǔ)償效果合理。

圖3 J24井單井振幅質(zhì)控前后對(duì)比

2.5 聯(lián)井質(zhì)控效果

從J08與J24的聯(lián)井剖面(圖4(a))可以看出,地層總體構(gòu)造形態(tài)為背斜一翼。使用井的速度和密度曲線,以及拾取的層位數(shù)據(jù)為基礎(chǔ)構(gòu)建數(shù)字模型(圖4(b)),對(duì)模型模擬得到模型剖面(圖4(c))。對(duì)比實(shí)際數(shù)據(jù)剖面(圖4(a))和模型剖面(圖4(c))可以看出,模型構(gòu)造形態(tài)和實(shí)際數(shù)據(jù)基本一致,由于地震數(shù)據(jù)做過單井質(zhì)控,井旁道垂向能量趨勢(shì)得到了校正,但數(shù)據(jù)中井J24附近的煤層反射能量比井J08附近的能量要弱,這與煤系地層巖性橫向緩慢變化的實(shí)際情況不符。圖4(d)為經(jīng)過以模型聯(lián)井剖面為標(biāo)準(zhǔn)對(duì)指數(shù)補(bǔ)償方法中參數(shù)n和區(qū)域振幅補(bǔ)償因子進(jìn)行質(zhì)控后得到的地震數(shù)據(jù),從圖4(d)中可以看出,補(bǔ)償后的剖面煤層反射波橫向不均勻的現(xiàn)象得到了改善。同樣在煤層平面振幅對(duì)比圖(圖5)中可以看出,在原始數(shù)據(jù)中井J24附近的煤層反射能量要比井J08附近的能量要弱(圖5(a)),經(jīng)過多井振幅質(zhì)控后,煤層反射振幅橫向變化與煤系地層實(shí)際情況不符的問題得到了改善(圖5(b));從井J28附近的單炮(圖6(f)和圖6(h))可以看出其能振幅補(bǔ)償合理,但井J24附近的單炮(圖6(b)和圖6(d))深部振幅補(bǔ)償不到位,且其單炮振幅要弱于J28附近的單炮,經(jīng)過單井質(zhì)控和聯(lián)井質(zhì)控后井J24附近的單炮振幅深部振幅得到了改善,并與J28附近的單炮振幅接近。

圖4 聯(lián)井約束下的振幅補(bǔ)償質(zhì)控

圖5 聯(lián)井約束下的煤層振幅平面質(zhì)控圖

圖6 聯(lián)井約束下的單炮振幅質(zhì)控圖

3 結(jié)論

1)在質(zhì)控過程中,井是作為質(zhì)控判別標(biāo)尺,目標(biāo)井的選擇與校正是正確質(zhì)控的前提。首先測(cè)井?dāng)?shù)據(jù)經(jīng)過校正之后才能正確體現(xiàn)數(shù)據(jù)的縱向振幅趨勢(shì);再使用相關(guān)系數(shù)對(duì)將測(cè)井?dāng)?shù)據(jù)進(jìn)行篩選,剔除存在錯(cuò)誤的井?dāng)?shù)據(jù);最后選擇位置在構(gòu)造較為簡單井?dāng)?shù)據(jù),保證參數(shù)適用較廣。

2)合成地震記錄可以客觀反映地震數(shù)據(jù)淺、中、深振幅相對(duì)關(guān)系,以此為標(biāo)準(zhǔn)對(duì)地震處理過程中的球面擴(kuò)散中的指數(shù)函數(shù)補(bǔ)償方法的n參數(shù)的補(bǔ)償效果進(jìn)行約束,保障近井點(diǎn)地震數(shù)據(jù)垂向振幅變化趨勢(shì)的正確性。

3)在單井約束基礎(chǔ)之上,利用多井?dāng)?shù)據(jù)和層位數(shù)據(jù)建立聯(lián)井地震模型,依據(jù)模擬的模型剖面為標(biāo)準(zhǔn),對(duì)遠(yuǎn)離井點(diǎn)的指數(shù)函數(shù)補(bǔ)償方法的n參數(shù)和區(qū)域振幅因子參數(shù)補(bǔ)償效果進(jìn)行約束,保障井間地震數(shù)據(jù)橫向振幅相對(duì)關(guān)系的正確性。