岳媛媛，錢忠平，聶紅梅，孫鵬遠(yuǎn)，鄧志文，李建峰

（中國石油東方地球物理公司，河北涿州 072751）

0 引言

地下廣泛存在方位各向異性介質(zhì)，常與定向發(fā)育的裂縫相關(guān)。雖然方位各向異性不一定是裂縫導(dǎo)致的，本文仍基于裂縫方向來定義方位各向異性相關(guān)方向，即快橫波的偏振方向。當(dāng)橫波斜交穿過裂縫介質(zhì)(方位各向異性介質(zhì))時(shí)，會(huì)分裂為平行于裂縫方向偏振的快橫波和垂直于裂縫方向偏振的慢橫波(雙折射)。三分量檢波器接收到的是快、慢橫波混疊在一起的信號(hào)(檢波器水平分量擺置方向恰好與上行快、慢橫波偏振方向一致或橫波震源水平激發(fā)方向恰好與下行快、慢橫波偏振方向一致除外)，直接對(duì)這些信號(hào)進(jìn)行處理會(huì)導(dǎo)致成像質(zhì)量降低，甚至出現(xiàn)假構(gòu)造[1]。此時(shí)需要進(jìn)行橫波分裂分析求取裂縫方向，并根據(jù)裂縫方向進(jìn)行快、慢橫波分離，或者進(jìn)行橫波分裂校正(根據(jù)裂縫方向和快慢波時(shí)差)。

純橫波地震勘探早于轉(zhuǎn)換波。早在20世紀(jì)80年代，地球物理學(xué)家在純橫波地震勘探過程中觀察到了橫波分裂現(xiàn)象。Lynn等[2]沿兩條大致垂直的測線分別觀測到了快橫波和慢橫波。Alford[3]采集了兩條十字交叉線的2C×2C 橫波數(shù)據(jù)，提出了Alford 旋轉(zhuǎn)法求取裂縫方向，將由橫波分裂導(dǎo)致的原本分布在四個(gè)分量的反射能量旋轉(zhuǎn)到主對(duì)角線兩個(gè)分量，成功分離出快橫波和慢橫波。Li 等[4]提出線性變換法，根據(jù)四分量橫波數(shù)據(jù)求取裂縫方向并對(duì)VSP 橫波地震數(shù)據(jù)進(jìn)行了快、慢橫波分離。對(duì)于純橫波分裂分析而言，以上方法均為單層裂縫算法，僅適用于裂縫方向不隨深度變化情況，不能通過層剝離方式適應(yīng)多層裂縫(裂縫方向隨深度變化)情況。為解決這一問題，Yue 等[5]提出了多層裂縫反射純橫波分裂校正公式，提出了相應(yīng)的裂縫參數(shù)求取方法，并應(yīng)用模型數(shù)據(jù)進(jìn)行了驗(yàn)證。

近三十年來，由于勘探成本的優(yōu)勢，PS 轉(zhuǎn)換橫波地震勘探技術(shù)得到快速發(fā)展，PS轉(zhuǎn)換橫波分裂分析方法日趨成熟，常用的方法包括各種掃描算法，如快、慢橫波互相關(guān)法[6]和切向能量最小化法[7]，這些方法同時(shí)計(jì)算裂縫方向和快、慢波時(shí)差。Bale 等[8]提出用最小二乘法計(jì)算裂縫方向，該方法要求兩個(gè)或多個(gè)方位的地震數(shù)據(jù)，是一種適用于三維數(shù)據(jù)的橫波分裂分析方法。對(duì)于多層裂縫情況的橫波分裂處理，轉(zhuǎn)換波比純橫波簡單，上述單層裂縫轉(zhuǎn)換橫波分裂分析算法無需任何修改即可通過層剝離的方式逐層應(yīng)用于多層裂縫，依次求取各層裂縫方向。

目前，PS轉(zhuǎn)換波資料比較多，上述PS橫波分裂分析和處理方法在工業(yè)應(yīng)用中常?？梢垣@得明顯的應(yīng)用效果，相關(guān)文獻(xiàn)層出不窮[9-14]。SP 波橫波分裂處理實(shí)例在業(yè)界卻極為罕見，SP 和PS 兩種轉(zhuǎn)換波的橫波分裂過程是相似的，唯一的區(qū)別是橫波分裂發(fā)生在向下或向上的傳播路徑上。Yue 等[15]驗(yàn)證了最小二乘法[8]對(duì)SP 波數(shù)據(jù)的適應(yīng)性，說明PS 橫波分裂分析方法可應(yīng)用于SP 波地震數(shù)據(jù)。本文采用切向能量最小化法[7]對(duì)SP 波合成數(shù)據(jù)進(jìn)行測試，求得的裂縫方向與模型的裂縫方位一致，并將該方法應(yīng)用于經(jīng)過預(yù)處理的SP 實(shí)際地震數(shù)據(jù)，逐個(gè)共轉(zhuǎn)換點(diǎn)(CCP)求取裂縫方向。通過該三維九分量(3D9C)工區(qū)的四分量純橫波已判斷該工區(qū)地下裂縫方向不隨深度變化[16]，因此，在求得裂縫方向后，只經(jīng)過一步旋轉(zhuǎn)運(yùn)算便可實(shí)現(xiàn)從淺到深的快、慢橫波轉(zhuǎn)換縱(S1P、S2P)波分離。

對(duì)比分離后的S1P 波和S2P 波可見：雖然該工區(qū)裂縫方向不隨深度變化，但是S1P 波和S2P 波的時(shí)差隨深度增加逐漸增大。對(duì)于橫波分裂校正，如果使用傳統(tǒng)的轉(zhuǎn)換橫波分裂層剝離策略，需要?jiǎng)澐侄鄠€(gè)時(shí)窗，并對(duì)每個(gè)時(shí)窗內(nèi)的數(shù)據(jù)進(jìn)行橫波分裂分析，以獲得每個(gè)時(shí)窗對(duì)應(yīng)的裂縫方向和時(shí)差，在裂縫方向不隨深度變化的情況下，這種重復(fù)多次計(jì)算裂縫方向的方式中很多計(jì)算是多余的。此外，層剝離的方式會(huì)將淺層裂縫方向計(jì)算誤差傳遞到深層。為了避免上述問題，本文提出了一種橫波分裂校正策略：在求取裂縫方向并進(jìn)行、快慢波分離后，對(duì)S1P波和S2P波分別進(jìn)行疊加，在S1P 波和S2P 波疊加剖面上分別拾取對(duì)應(yīng)的層位以獲取不同深度的時(shí)差，根據(jù)不同深度的時(shí)差以及不隨深度變化的裂縫方向?qū)P 地震數(shù)據(jù)進(jìn)行橫波分裂校正，校正后橫波轉(zhuǎn)換縱(SVP)波成像結(jié)果得到了進(jìn)一步的改善。

1 SVP 橫波分裂分析和校正方法

3D9C 地震數(shù)據(jù)的每一個(gè)分量都包含不同比例的縱波、橫波和轉(zhuǎn)換波。大致說來，PP 波主要分布在垂直激發(fā)和垂直接收的分量，記為SzRz分量；PS轉(zhuǎn)換波主要分布在垂直激發(fā)和兩個(gè)水平方向接收的SzRx和SzRy分量，SS 波主要分布在兩個(gè)水平方向激發(fā)和兩個(gè)水平方向接收的4分量地震數(shù)據(jù)，記為SxRx、SxRy、SyRx和SyRy分量；SP轉(zhuǎn)換波主要分布在兩個(gè)水平方向激發(fā)和垂直方向接收的SxRz和SyRz分量。常用的PS 橫波分裂分析算法都是基于SzRx和SzRy兩個(gè)水平分量地震數(shù)據(jù)的。類似地，本文介紹的SP 橫波分裂處理也是基于SxRz和SyRz兩分量地震數(shù)據(jù)的。也就是說，要求橫波震源在每個(gè)炮點(diǎn)激發(fā)兩次，才能獲取本方法所需的地震數(shù)據(jù)。在數(shù)據(jù)處理方面，SP 與PS轉(zhuǎn)換波有所不同，可以通過SP數(shù)據(jù)炮、檢點(diǎn)互換的方式借鑒PS波地震數(shù)據(jù)處理方法。

將SxRz和SyRz兩分量地震數(shù)據(jù)的激發(fā)方向旋轉(zhuǎn)到徑向(R)和切向(T)，記為SVP_R 和SVP_T 分量，是本文SP 波橫波分裂分析算法的輸入數(shù)據(jù)。類似地，后續(xù)將激發(fā)方向旋轉(zhuǎn)到快、慢橫波偏振方向后，記為S1P(快橫波轉(zhuǎn)換縱波)和S2P(慢橫波轉(zhuǎn)換縱波)分量。采用切向能量最小法[7]計(jì)算地下裂縫方向。

將沒有受到橫波分裂效應(yīng)影響的SP 波記為u0，分別記徑向分量和切向分量為u0R、u0T。事實(shí)上，橫波在進(jìn)入方位各向異性介質(zhì)界面且偏振方向與裂縫方位斜交時(shí)發(fā)生分裂，記裂縫方向?yàn)棣?，地震道方位角為φ，S2P 分量相對(duì)于S1P 分量到達(dá)時(shí)間延遲(快、慢波時(shí)差)為Δt，檢波器記錄的反射SP 波為u(徑向分量uR即SVP_R，切向分量uT即SVP_T)。u與u0的關(guān)系在頻率域可以表示為

式中

已知u，則u0可表示為

式中

R的物理含義為兩個(gè)分量數(shù)據(jù)的坐標(biāo)旋轉(zhuǎn)，D和D′的物理含義分別為第二個(gè)分量數(shù)據(jù)的向后和向前時(shí)移。在時(shí)間域?qū)崿F(xiàn)以上算法，并建立如下目標(biāo)函數(shù)

同時(shí)掃描裂縫方向和快慢波時(shí)差兩個(gè)參數(shù)，當(dāng)目標(biāo)函數(shù)達(dá)到最小值，可以求得裂縫方向θ和快慢波時(shí)差Δt。式中：φmin為最小方位角；φmax為最大方位角；ts為時(shí)窗的起始時(shí)間，te為時(shí)窗的結(jié)束時(shí)間。根據(jù)所求θ將橫波震源的激發(fā)方向旋轉(zhuǎn)到裂縫方向及其垂向，也就是快橫波偏振方向和慢橫波偏振方向，可實(shí)現(xiàn)S1P 和S2P波的分離，即

在獲得的第j個(gè)時(shí)間樣點(diǎn)(tj時(shí)刻)快慢波時(shí)差Δtj后，對(duì)慢波進(jìn)行時(shí)差校正

最后，將S2P′與S1P 一起旋轉(zhuǎn)回到徑向和切向，得到橫波分裂校正后結(jié)果SVP_R′和SVP_T′分量

2 模型數(shù)據(jù)測試

為了驗(yàn)證以上方法對(duì)SP 波的適用性，本文設(shè)計(jì)了一個(gè)四層水平層狀模型，每一層均為HTI 各向異性，每層參數(shù)由相應(yīng)的VTI 各向異性介質(zhì)參數(shù)(表1)通過旋轉(zhuǎn)獲得，如此產(chǎn)生等效垂直裂縫的方位各向異性介質(zhì)。業(yè)界已證實(shí)單層裂縫轉(zhuǎn)換橫波分裂分析方法可以通過層剝離的方式應(yīng)用于多層裂縫情況[10-11]，因此，只需要測試單層裂縫分析方法求取裂縫方向和快慢波時(shí)差精度，不需要重復(fù)測試層剝離過程。另外，本文實(shí)際3D9C 工區(qū)的地下裂縫方向不隨深度變化[16]，為貼近實(shí)際數(shù)據(jù)情況，本文設(shè)計(jì)的理論模型每一層裂縫方向都為150°，即裂縫方向不隨深度變化(這代表了一類地下介質(zhì)情況，近年東方公司施工的一個(gè)3D9C[17-18]和一個(gè)2D9C 工區(qū)均屬于這種情況)。如此設(shè)計(jì)模型，可以驗(yàn)證PS 橫波分裂分析方法應(yīng)用于SP 波地震數(shù)據(jù)求取裂縫方向的精度，同時(shí)又可以驗(yàn)證本文提出的橫波分裂校正策略的可行性。該校正策略是針對(duì)裂縫方向不隨深度變化情況提出的。

需要補(bǔ)充說明的是，當(dāng)裂縫方向隨深度變化時(shí)(多層裂縫情況)，可采用層剝離的方式實(shí)現(xiàn)多層裂縫轉(zhuǎn)換橫波分裂分析和校正，即從淺到深逐層應(yīng)用單層裂縫橫波分裂分析和校正方法，上一層橫波分裂校正的結(jié)果作為下一層橫波分裂分析和校正的輸入數(shù)據(jù)，逐層類推。

表1 模型參數(shù)

在模型表面選取一個(gè)炮點(diǎn)位置，在該炮點(diǎn)分別沿x方向和y方向加載水平集中力源，模擬橫波可控震源。三分量檢波器的z分量垂直向下，均勻分布在炮點(diǎn)四周的各條Inline線上。采用有限差分進(jìn)行正演模擬，得到SxRz和SyRz兩分量模型數(shù)據(jù)。圖1 為過炮點(diǎn)測線的兩分量單炮記錄，該圖對(duì)每個(gè)分量記錄的來自各反射界面的不同類型波的強(qiáng)能量反射同相軸做了相應(yīng)標(biāo)記。水平力源的激發(fā)能量主要以橫波形式向地下傳播，下行橫波遇到反射界面產(chǎn)生SP 和SS 兩種反射波。SxRz分量和SyRz分量主要接收SP 轉(zhuǎn)換波，同時(shí)還接收SS波（傳播方向非垂直）。由于水平集中力源不是純剪切波震源，因此合成記錄中可見PP波。圖1 表明，SS 和SP 反射波均受到了橫波分裂的影響，并且SS1 與SS2 波的時(shí)差是S1P 與S2P 波時(shí)差的2倍。

圖1 過炮點(diǎn)排列兩分量單炮合成數(shù)據(jù)

抽取炮檢距為50 m 的SxRz和SyRz分量合成數(shù)據(jù)，分別按照0°～360°方位角排序，如圖2a 和圖2b所示，藍(lán)色矩形框內(nèi)的同相軸為SP反射波，其他為PP波和SS波。

圖2 不同分量分別按方位角（0°～360°）進(jìn)行排序的50 m 共炮檢距道集對(duì)比

將兩個(gè)水平激發(fā)方向旋轉(zhuǎn)到徑向和切向，得到徑向和切向激發(fā)的SVP_R(圖2c)和SVP_T 分量(圖2d)，兩圖藍(lán)色方框內(nèi)SP 轉(zhuǎn)換波表現(xiàn)出明顯的橫波分裂特征，如SVP_T 分量(圖2d)同相軸在裂縫方向及其垂向四個(gè)方位發(fā)生極性反轉(zhuǎn)，這些橫波分裂特征與PS 橫波分裂的表現(xiàn)特征相同。

以第一個(gè)藍(lán)色矩形框的時(shí)間作為時(shí)窗進(jìn)行橫波分裂分析，求得裂縫方向?yàn)?50°，與模型參數(shù)一致，驗(yàn)證了該轉(zhuǎn)換橫波分裂分析方法對(duì)SP 兩分量地震數(shù)據(jù)的適用性。根據(jù)裂縫方向進(jìn)行快慢波分離，結(jié)果見圖2e 和圖2f，三個(gè)藍(lán)色矩形框的SP 轉(zhuǎn)換波都已經(jīng)分離為S1P 和S2P 波，每種波的反射同相軸到達(dá)時(shí)間基本不隨方位發(fā)生變化，可保障來自不同方位數(shù)據(jù)的同相疊加。對(duì)比三個(gè)藍(lán)色矩形框的S1P 和S2P 波，可見快、慢波時(shí)差隨時(shí)間增大而逐漸增加。

分別確定3 個(gè)藍(lán)色矩形框的快、慢波時(shí)差后，對(duì)S2P 分量進(jìn)行時(shí)差校正，得到S2P′分量(圖2g 藍(lán)框所示)，與S1P 分量反射同相軸時(shí)間一致，消除了橫波分裂或者方位各向異性對(duì)SP波的影響。最后，將S1P分量和S2P′分量的激發(fā)方向旋轉(zhuǎn)回到徑向和切向,得到SVP_R′分量(圖2h)和SVP_T′分量(圖2i)，可見，SVP_T′分量反射能量基本消失，SVP_T 分量減少的那些能量已校正到SVP_R′分量。SVP_R′比SVP_R分量能量增強(qiáng)的同時(shí)，來自同一個(gè)反射界面的同相軸時(shí)間不再隨方位角發(fā)生變化，為后續(xù)疊加成像提供了保障。

3 實(shí)際數(shù)據(jù)應(yīng)用

該實(shí)際數(shù)據(jù)取自一個(gè)3D9C工區(qū)?？煽卣鹪捶謩e在每個(gè)炮點(diǎn)激發(fā)三次：垂直方向激發(fā)一次(z源)；水平方向激發(fā)兩次，其中一次平行測線方向(x源)，另一次垂直測線方向(y源)。該工區(qū)施工質(zhì)量很高，x源激發(fā)方向與測線方向基本保持平行，y源激發(fā)方向與測線方向基本保持垂直。需要指出的是：當(dāng)震源車移動(dòng)時(shí)，如果因?yàn)檎{(diào)頭導(dǎo)致激發(fā)方向與預(yù)設(shè)方向相反，則對(duì)該激發(fā)相關(guān)的三個(gè)分量地震記錄分別進(jìn)行反極性處理。圖3 為單炮點(diǎn)x源和y源激發(fā)的六分量橫波源地震數(shù)據(jù)。在SxRz和SyRz兩個(gè)分量上可見清晰的SP反射同相軸，主要分布在單炮中心強(qiáng)能量三角區(qū)以外。其余四個(gè)分量以純橫波能量為主。

圖3 x 源（上）和y 源（下）激發(fā)的六分量記錄

取SxRz和SyRz兩分量地震數(shù)據(jù)，經(jīng)過極性調(diào)整、水平分量旋轉(zhuǎn)、靜校正[19]、去噪、抽CCP 道集、動(dòng)校正等預(yù)處理，再對(duì)兩分量地震數(shù)據(jù)分別進(jìn)行分方位疊加(間隔30°)得到SVP_R、SVP_T分量CCP大道集，按方位角排序結(jié)果如圖4a 和圖4b所示。選取一個(gè)時(shí)窗，輸入圖4a 和圖4b所示的兩分量CCP 道集，計(jì)算該CCP 點(diǎn)對(duì)應(yīng)的地下裂縫方向。需要說明的是，為了保障裂縫方向的求取精度，要求以上預(yù)處理均為保持振幅處理，并且兩分量應(yīng)采用相同的處理流程和盡可能相同的處理參數(shù)(靜校正量和動(dòng)校正速度應(yīng)完全相同)。動(dòng)校正過程選用SP 波速度，分方位疊加過程可以壓制多數(shù)SS 波和PP 波能量。圖4b 可見SVP_T 分量具有較強(qiáng)的反射能量，表明地下介質(zhì)存在方位各向異性。該圖紅線對(duì)應(yīng)的四個(gè)方位可見同相軸極性反轉(zhuǎn)現(xiàn)象，極性反轉(zhuǎn)發(fā)生的方位指示了裂縫方向。該工區(qū)四分量純橫波處理結(jié)果表明，裂縫方向不隨深度變化，這一結(jié)論可以從SP 波同相軸極性反轉(zhuǎn)發(fā)生的方位(紅線處)不隨時(shí)間或深度變化的現(xiàn)象得到進(jìn)一步證實(shí)。

圖4 實(shí)際數(shù)據(jù)不同分量的分方位疊加CCP 大道集對(duì)比

通過本文介紹的SP 橫波分裂分析方法計(jì)算每個(gè)CCP 對(duì)應(yīng)的地下裂縫方向和分析時(shí)窗內(nèi)的時(shí)差。根據(jù)裂縫方向?qū)⒓ぐl(fā)方向旋轉(zhuǎn)到裂縫方向及其垂向?qū)崿F(xiàn)S1P 和S2P 波分離，結(jié)果見圖4c 和圖4d。對(duì)比圖4c 與圖4d 可見，S1P 波與S2P 波反射同相軸存在明顯時(shí)差，并且該時(shí)差隨時(shí)間增加逐漸增大。

如果采用傳統(tǒng)的層剝離方式做橫波分裂校正，從淺到深將輸入數(shù)據(jù)劃分為多個(gè)時(shí)窗，逐個(gè)求取裂縫方向和快慢波時(shí)差。由于時(shí)差隨深度增加逐漸增大，所以需要?jiǎng)澐侄鄠€(gè)時(shí)窗，進(jìn)行多次橫波分裂分析，而且逐層計(jì)算會(huì)導(dǎo)致累計(jì)誤差。為了避免以上問題，本文將分離后的S1P、S2P 分量分別進(jìn)行疊加，在兩個(gè)疊加剖面上(圖5所示)分別拾取多個(gè)相互對(duì)應(yīng)的層位，并計(jì)算所拾取層位對(duì)應(yīng)的時(shí)差。層位之間的時(shí)差通過線性插值獲取，如此便可獲得快、慢波時(shí)差場。

圖5 S1P（a）與S2P（b）分量疊加剖面及其拾取的對(duì)應(yīng)層位

得到時(shí)差場后，根據(jù)式(7)對(duì)慢橫波S2P進(jìn)行時(shí)差校正得到S2P′。時(shí)差Δtj常常不是時(shí)間采樣間隔的整數(shù)倍，為保證時(shí)差校正精度，采用sinc 函數(shù)插值計(jì)算樣點(diǎn)值。將時(shí)差校正后S2P′與S1P 分量一起旋轉(zhuǎn)回到徑向和切向，得到橫波分裂校正后的SVP_R′和SVP_T′(圖4e 和圖4f)。SVP_T′反射能量基本消失，對(duì)比圖4e與圖4a黃色橢圓處，可見SVP_R′比SVP_R分量反射同相軸能量增強(qiáng)，并且不同方位同相軸的同相性也得到了改善。

圖6a 和圖6b 分別為橫波分裂處理前SVP_R 和SVP_T 分量疊加剖面。剖面右端對(duì)應(yīng)地層含氣，對(duì)上行縱波產(chǎn)生嚴(yán)重影響，導(dǎo)致SP 轉(zhuǎn)換波成像質(zhì)量明顯下降，只有純橫波成像不受氣云影響，可以恢復(fù)地下真實(shí)構(gòu)造[20]。由于SVP_T分量反射同相軸間隔90°發(fā)生極性反轉(zhuǎn)(圖4b)，SP 波能量在疊加過程中相互抵消，導(dǎo)致該分量疊加剖面能量較弱。由此可見，在三維多分量數(shù)據(jù)處理過程中，切向分量總疊加／偏移剖面能量弱有時(shí)只是一種假象，并不能真實(shí)反映SP 波能量在切向分量的分布狀況?？臁⒙ǚ蛛x后，S1P分量疊加剖面(圖6c)和S2P 分量疊加剖面(圖6d)的成像效果比SVP_R(圖6a)明顯改善。橫波分裂校正后SVP_R′疊加剖面(圖6e)的同相軸時(shí)間與S1P(圖6c)相同，其能量比S1P 更強(qiáng)(圖6c 和圖6d 展示的疊加數(shù)據(jù)與圖5 展示的疊加剖面完全相同，二者的區(qū)別僅為顯示參數(shù)不同)，與橫波分裂處理前SVP_R(圖6a)相比，成像質(zhì)量得到明顯提高。由于SVP_T 疊加剖面看起來比真實(shí)的反射能量弱了很多，所以SVP_T′(圖6f)比SVP_T(圖6b)能量減弱的效果從疊加剖面上看起來并不明顯。但是，SVP_R′(圖6e 和圖4e)較SVP_R(圖6a和圖4a)能量增強(qiáng)的現(xiàn)象可以說明，切向分量的反射能量已經(jīng)基本被校正到徑向分量上。切向分量SVP_T′存在少部分殘留能量，原因主要是快、慢波時(shí)差求取精度不足，該校正結(jié)果有待后續(xù)的精細(xì)處理進(jìn)一步提升。

圖6 SVP_R（a）、SVP_T（b）、S1P（c）、S2P（d）、SVP_R′（e）、SVP_T′（f）分量的疊加剖面對(duì)比

4 結(jié)論

在實(shí)際3D9C 地震勘探數(shù)據(jù)中能夠觀察到SP 波的橫波分裂現(xiàn)象，本文給出了有效的S1P 和S2P 波分離及SP 波橫波分裂校正方法。通過模型數(shù)據(jù)的驗(yàn)證及實(shí)際數(shù)據(jù)的應(yīng)用，取得了以下幾點(diǎn)認(rèn)識(shí)：

(1)PS 轉(zhuǎn)換橫波分裂分析方法可應(yīng)用于SP 轉(zhuǎn)換波地震數(shù)據(jù)，并能獲得地下介質(zhì)的方位各向異性方向和強(qiáng)度，可對(duì)后續(xù)解釋及儲(chǔ)層預(yù)測提供參考；

(2)首次在實(shí)際地震數(shù)據(jù)中成功分離出S1P 波和S2P波，二者均可取得良好的成像結(jié)果；

(3)在橫波分裂校正過程中，提出了一種適用于裂縫方向不隨深度變化而快慢波時(shí)差隨深度變化的橫波分裂校正策略，并在實(shí)際SP 地震數(shù)據(jù)中應(yīng)用，取得了顯著的應(yīng)用效果，表明了該策略的實(shí)用性。