范海玲 郭志堅(jiān) 李明強(qiáng) 卓紅斌

(深圳技術(shù)大學(xué)工程物理學(xué)院,深圳 518118)

渦旋光束在低密度等離子體傳輸過程中出現(xiàn)的非線性物理效應(yīng)與光子攜帶的軌道角動(dòng)量 (拓?fù)浜? 存在密切關(guān)聯(lián).基于亥姆霍茲方程理論獲得描述渦旋光束傳輸?shù)呐暂S近似方程,解析求出渦旋光束在低密度等離子體中傳輸?shù)淖跃劢古R界功率表達(dá)式.利用分步傅里葉數(shù)值方法,針對(duì)不同參數(shù)條件下渦旋光束的自聚焦和成絲現(xiàn)象進(jìn)行了模擬分析.研究結(jié)果表明,渦旋光束的拓?fù)浜蓴?shù)決定了自聚焦臨界功率大小.渦旋光束發(fā)生成絲不穩(wěn)定性現(xiàn)象的功率閾值和最大成絲數(shù)目與拓?fù)浜蓴?shù)存在密切關(guān)聯(lián).

1 引 言

強(qiáng)激光自聚焦以及成絲不穩(wěn)定性現(xiàn)象是激光等離子體物理研究的重要內(nèi)容[1].在間接驅(qū)動(dòng)激光核聚變點(diǎn)火實(shí)驗(yàn)中,多路激光束在黑腔等離子體中傳輸,極易觸發(fā)自聚焦和成絲不穩(wěn)定現(xiàn)象[2].該現(xiàn)象直接破壞激光束強(qiáng)度分布的均勻性,進(jìn)而影響激光-X 射線轉(zhuǎn)化效率和X 射線輻照均勻性;同時(shí)還可能觸發(fā)各類參量不穩(wěn)定性,導(dǎo)致超熱電子的產(chǎn)生,間接影響內(nèi)爆靶丸的壓縮效率.在相對(duì)論強(qiáng)場(chǎng)物理范疇,自聚焦效應(yīng)能夠?qū)е戮植抗鈴?qiáng)大幅增強(qiáng),產(chǎn)生傳輸通道電子排空以及形成穩(wěn)定的激光傳輸通道[3].伴隨著激光自聚焦和成絲過程,還可能出現(xiàn)自生磁場(chǎng)產(chǎn)生以及高能電子加速等復(fù)雜物理現(xiàn)象.激光自聚焦以及成絲不穩(wěn)定性現(xiàn)象的大量研究工作主要集中在理想高斯光束的參數(shù)條件下.近期,渦旋光束作為一種光強(qiáng)分布為環(huán)狀,波前相位為螺旋狀的光束,其在傳統(tǒng)介質(zhì)中傳輸發(fā)生的非線性效應(yīng)與光子攜帶的軌道角動(dòng)量(拓?fù)浜?存在密切關(guān)聯(lián),引起了研究人員的廣泛關(guān)注.Kruglov 等[4]研究發(fā)現(xiàn)渦旋光束自聚焦臨界功率與拓?fù)浜蓴?shù)呈正相關(guān)關(guān)系,Feit 和Fleck[5]通過數(shù)值模擬發(fā)現(xiàn)攜帶軌道角動(dòng)量的渦旋光束能穩(wěn)定傳輸更長(zhǎng)的距離,同時(shí)渦旋光束在自聚焦后會(huì)出現(xiàn)成絲和光束破裂現(xiàn)象.Vuong 等[6]通過實(shí)驗(yàn)和數(shù)值分析表明渦旋光束拓?fù)浜蓴?shù)以及初始功率的增大都會(huì)使光束成絲數(shù)目變多.近期,利用渦旋激光束開展激光粒子加速[7]、高次諧波產(chǎn)生[8]、以及利用受激拉曼放大實(shí)現(xiàn)高功率渦旋激光束[9]等相關(guān)研究成為激光等離子體物理研究的熱點(diǎn)方向.

本文針對(duì)高功率渦旋光束在低密度等離子體傳輸過程中的自聚焦和成絲過程開展理論分析和數(shù)值計(jì)算研究.基于亥姆霍茲方程,理論推導(dǎo)出描述渦旋光束傳輸?shù)呐暂S近似方程,解析獲得渦旋光束的自聚焦臨界功率表達(dá)式.在此基礎(chǔ)上,利用分步傅里葉數(shù)值方法求解波動(dòng)方程,并對(duì)不同參數(shù)條件下渦旋光束在低密度等離子體中傳輸特性進(jìn)行了分析計(jì)算.模擬結(jié)果顯示,渦旋光束的拓?fù)浜蓴?shù)越大,對(duì)應(yīng)的自聚焦臨界功率越大.當(dāng)激光初始功率足夠大時(shí),渦旋光在自聚焦過程中會(huì)出現(xiàn)環(huán)狀結(jié)構(gòu)破裂成絲的現(xiàn)象,其成絲數(shù)目與拓?fù)浜蓴?shù)呈現(xiàn)整數(shù)倍關(guān)系.隨著成絲不穩(wěn)定性現(xiàn)象的不斷發(fā)展,渦旋光束成絲過程的后期能夠激勵(lì)產(chǎn)生更高階的調(diào)制不穩(wěn)定性模式.在多重調(diào)制不穩(wěn)定性模式共同作用下,渦旋光束會(huì)出現(xiàn)成絲結(jié)構(gòu)強(qiáng)度分布的角向調(diào)制現(xiàn)象.

2 理論分析

考慮一束線極化渦旋激光束沿z方向在均勻等離子體中傳輸?shù)奈锢磉^程.近似忽略各類激光散射等離子體不穩(wěn)定過程,并假定激光場(chǎng)有質(zhì)動(dòng)力與等離子體空間電荷分離場(chǎng)達(dá)到熱平衡狀態(tài),則描述激光電場(chǎng)傳播的標(biāo)量亥姆霍茲方程形式如下[10,11]:

(10)式和(11)式具體描述了光束半徑縮放因子f和相位差ψ隨激光傳輸距離z的變化情況.這里,令f=1 且 d /dz=d2/dz2=0,表示光束半徑和振幅在傳輸過程中維持不變,由(10)式和(11)式即可得到光束傳輸?shù)姆€(wěn)態(tài)解:

其中,λv為激光的真空波長(zhǎng).依據(jù)上述理論結(jié)果,對(duì)于給定的初始渦旋光束等離子體參數(shù)條件,如果入射功率大于臨界功率值Pc,則激光傳輸過程中光束半徑會(huì)逐漸減小,即發(fā)生自聚焦現(xiàn)象.當(dāng)入射功率小于臨界功率值Pc,則激光傳輸過程中光束半徑會(huì)逐漸增大,即發(fā)生散焦現(xiàn)象.圖1 給出了n=0.05nc,0.1nc,0.15nc,0.2nc四組初始等離子體密度下自聚焦臨界功率隨拓?fù)浜蓴?shù)m變化的關(guān)系曲線,等離子體溫度設(shè)定為Te+Ti=3.5 keV.如圖1 所示,自聚焦臨界功率大小與拓?fù)浜蓴?shù)呈現(xiàn)正相關(guān)關(guān)系.同時(shí),自聚焦臨界功率與初始等離子體密度呈反相關(guān).初始等離子體密度越大,有質(zhì)動(dòng)力的作用下等離子體密度區(qū)域不均勻性會(huì)越強(qiáng),從而導(dǎo)致局部區(qū)域內(nèi)的折射率增大,進(jìn)而使得激光更容易發(fā)生聚焦效應(yīng),自聚焦臨界功率值更小.

圖1 不同等離子體密度下的自聚焦臨界功率 與拓?fù)浜蓴?shù)m 的關(guān)系曲線Fig.1.The relationship between the critical power for selffocusing and the topological charge m at different plasma densities.

3 數(shù)值模擬方法

上述解析理論能夠較好地描述整體渦旋光束的傳輸和自聚焦行為,然而對(duì)于渦旋光束發(fā)生強(qiáng)自聚焦現(xiàn)象并可能導(dǎo)致成絲不穩(wěn)定性的物理過程,必須借助數(shù)值模擬方法來精確求解亥姆霍茲方程.根據(jù)Feit 和Fleck[5,19]提出的數(shù)值模型,將(1)式改寫為如下形式:

式中,

為非線性等離子體折射率[20],由線性折射率n0=和激光有質(zhì)動(dòng)力項(xiàng) |E|2導(dǎo)致的非線性變化量組成.假定光束空間傳輸距離 Δz足夠小,且Δz內(nèi)折射率變化可忽略,則(16)式解的形式可以表示為

代入(18)式,最終可以得到傅里葉電場(chǎng)振幅項(xiàng)的數(shù)值求解形式:

其中,E0是電場(chǎng)振幅,a0為初始光斑大小.由于渦旋光束存在相位奇點(diǎn),用a0來描述渦旋光的光斑半徑是不合適的,這里采用橫向電場(chǎng)振幅最大值處的圓周半徑來描述渦旋光束的光斑尺寸.當(dāng)m=0 時(shí),上式退化為標(biāo)準(zhǔn)的高斯光束表達(dá)形式.

4 模擬結(jié)果分析與討論

依據(jù)(16)—(22)式,編寫完成三維激光傳輸模擬程序,并利用該程序模擬研究渦旋光束在低密度等離子體傳輸過程中的自聚焦和成絲現(xiàn)象.選擇模式作為入射渦旋光束,激光功率在—范圍內(nèi)取值.具體模擬參數(shù)設(shè)定如下: 激光波長(zhǎng)為λv=1 μm ,入射焦斑半徑為rm=20 μm,初始等離子體密度為 0.1nc,nc為等離子體電子臨界密度,等離子體溫度為Te+Ti=3.5 KeV,橫向空間網(wǎng)格劃分為 5 12×512,橫向網(wǎng)格大小為Δx=Δy=0.4λ,縱向傳輸步長(zhǎng)為 Δz=4λ.模擬結(jié)果顯示,當(dāng)入射激光功率遠(yuǎn)小于時(shí),渦旋光束的傳輸行為呈現(xiàn)散焦的狀態(tài).當(dāng)入射激光功率大于或等于時(shí),渦旋光束傳輸出現(xiàn)自聚焦現(xiàn)象.

圖2 不同功率下渦旋光束峰值光強(qiáng)隨傳輸距離變化的模擬對(duì)比圖 (a) P=;(b) P=;(c)P=;(d)P=Fig.2.Normalized maximum intensity of vortex beams with different in put powers versus propagation distance for m=4:(a)P=;(b) P=;(c) P=;(d)P=.

圖3 不同功率下渦旋光束傳輸至不同位置的光強(qiáng)橫向分布圖 (a)—(c) P = ;(d)—(f) P = ;(g)—(i) P=Fig.3.Intensity distribution of vortex beams with different input powers at different positions: (a)–(c) P = ;(d)–(f) P =;(g)–(i) P = .The initial parameters are the same as in Fig.1.

Firth 和Skryabin[21]利用角向調(diào)制不穩(wěn)定性理論模型對(duì)渦旋光束在非線性光學(xué)介質(zhì)中的成絲現(xiàn)象給出了合理的解釋.研究表明,調(diào)制不穩(wěn)定性最大增長(zhǎng)模式和增長(zhǎng)率由渦旋光束的入射功率和拓?fù)浜蓴?shù)m值來決定.對(duì)于各向同性的克爾介質(zhì),三階χ(3)非線性極化決定了引起的折射率變化,最大成絲數(shù)目與拓?fù)浜蓴?shù)必須滿足整數(shù)倍數(shù)關(guān)系.由前面的理論分析可知,等離子體折射率的非線性變化量表示為 Δn=(n ?n0)∝|E|2,同樣滿足上述非線性極化關(guān)系.圖4 中觀察到的模式渦旋光束的成絲數(shù)目恰好為拓?fù)浜蓴?shù)的2 倍,初步表明角向調(diào)制不穩(wěn)定性理論模型同樣適用于超強(qiáng)渦旋光束在低密度高溫等離子體中成絲現(xiàn)象的解釋.

為進(jìn)一步分析渦旋光束在等離子體中發(fā)生成絲的規(guī)律,給出了P=兩組參數(shù)下渦旋光束成絲現(xiàn)象的模擬結(jié)果,如圖5 所示.當(dāng)P=,成絲數(shù)目增大到12 條,當(dāng)P=,成絲數(shù)目增大到16 條.很顯然,隨著入射激光功率的進(jìn)一步提升,渦旋光束的成絲數(shù)目出現(xiàn)了成倍數(shù)的增加,并且每次增加的成絲數(shù)目均為渦旋光束的拓?fù)浜蓴?shù).接下來,改變渦旋光束的初始拓?fù)浜蓴?shù),調(diào)整入射激光功率大小,進(jìn)一步觀察渦旋光束的成絲數(shù)目的差異性.圖6 給出模、模渦旋光束成絲現(xiàn)象的模擬結(jié)果.當(dāng)入射功率增大到時(shí),模擬觀察到模的成絲現(xiàn)象,成絲數(shù)目為4 條,是拓?fù)浜蓴?shù)的2 倍.對(duì)于模而言,當(dāng)入射功率達(dá)到時(shí)才開始發(fā)生自聚焦成絲現(xiàn)象,成絲數(shù)目為12 條,同樣為拓?fù)浜蓴?shù)的2 倍.很顯然,模擬發(fā)現(xiàn)的成絲規(guī)律與理論模型結(jié)果[21]以及文獻(xiàn)[22]報(bào)道的傳統(tǒng)光學(xué)介質(zhì)的實(shí)驗(yàn)結(jié)果十分符合,這表明等離子體作為非線性光學(xué)介質(zhì)同樣具有良好的穩(wěn)定性和可靠性.這里值得注意的是,隨著成絲不穩(wěn)定性現(xiàn)象的不斷發(fā)展,我們發(fā)現(xiàn)模渦旋光束生成的成絲結(jié)構(gòu)的強(qiáng)度分布會(huì)出現(xiàn)明顯的調(diào)制現(xiàn)象.如圖6(e)和圖6(f)的光強(qiáng)分布圖所示,模生成的12 條光絲可以根據(jù)強(qiáng)度差異分成3 組(圖中相同的數(shù)字對(duì)應(yīng)細(xì)絲光強(qiáng)相同),每組包含4 條強(qiáng)度相同的光絲,同樣呈現(xiàn)角向周期分布特性.Firth 和 Skryabin[21]提出的一階線性微擾模型并不適用于這種強(qiáng)非線性物理現(xiàn)象解釋.這里,我們認(rèn)為是渦旋光束成絲過程的后期,更高階的調(diào)制不穩(wěn)定性模式被激勵(lì)起來.在多重調(diào)制不穩(wěn)定性模式的共同作用下,形成了模擬中觀察到的成絲結(jié)構(gòu)強(qiáng)度分布的角向調(diào)制現(xiàn)象.

圖5 P =, 兩組參數(shù)下渦旋光束成絲現(xiàn)象的模擬結(jié)果 (a)—(c) P = ;(d)—(f)P=Fig.5.Filament formation of the vortex beams that has different high powers: (a)–(c) P = ;(d)–(f) P =,where m=4 are taken.

圖6 模、 模渦旋光束成絲現(xiàn)象的模擬結(jié)果對(duì)比圖 (a)—(c) m =2,P=;(d)—(f)m=6,P=Fig.6.Evolution of vortex beams with different values of the topological charge when the initial power is just enough to generate filaments: (a)–(c) m =2,P= ;(d)–(f) m =6,P=.

等離子體作為非線性光學(xué)媒介來實(shí)現(xiàn)短脈沖超強(qiáng)激光放大是目前國(guó)際上超強(qiáng)激光研制技術(shù)的熱點(diǎn)方向之一.依據(jù)文獻(xiàn)[23]提出的增益模型,利用等離子體受激拉曼散射放大機(jī)制獲得的最大增益光強(qiáng)由朗繆爾等離子體波破條件決定[23],理想峰值激光矢勢(shì)可表示為Amax≈(ωp0/ω0)3/2×105V,與等離子體密度成正相關(guān)關(guān)系.顯然,為提升激光增益,需要采用較高密度的等離子體作為媒介.然而,根據(jù)(22)式,較高的等離子體密度條件對(duì)應(yīng)較低的自聚焦臨界功率閾值.這使得高斯激光束在放大過程中極易出現(xiàn)自聚焦和成絲不穩(wěn)定性現(xiàn)象,并最終導(dǎo)致增益光強(qiáng)遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于理論估算值.相較于理想高斯光束,相同功率、波長(zhǎng)和等離子體參數(shù)條件下的渦旋光束具有更高的自聚焦和成絲不穩(wěn)定性發(fā)生閾值,該特性有助于開展超強(qiáng)渦旋光束等離子體受激拉曼散射放大技術(shù)的實(shí)驗(yàn)研究.選擇種子激光為模,泵浦激光維持為傳統(tǒng)高斯光束,激光波長(zhǎng)均設(shè)定為 1 μm,等離子體電子密度為2.2×1020cm?3,則模的自聚焦閾值功率為普通高斯光束的5.1 倍(參考圖1 中的n= 0.2nc),明顯能夠抑制種子激光放大過程中可能出現(xiàn)的自聚焦和成絲現(xiàn)象,從而獲得理想的激光放大效果.利用三維粒子模擬程序開展LG 渦旋光束的等離子體受激拉曼散射放大機(jī)制的模擬研究將是我們下一步的研究工作.

5 結(jié) 論

本文主要研究了渦旋光束在低密度高溫等離子體中自聚焦和成絲物理現(xiàn)象.基于亥姆霍茲方程以及旁軸近似條件,推導(dǎo)出渦旋光束在等離子體中傳輸?shù)姆€(wěn)態(tài)解,并得到了渦旋光自聚焦臨界功率表達(dá)式.利用分步傅里葉法的迭代計(jì)算方法,模擬得到了不同參數(shù)條件下渦旋光在低密度等離子體中傳輸?shù)奈锢韴D像.模擬結(jié)果顯示,拓?fù)浜蓴?shù)與渦旋光自聚焦臨界功率呈正相關(guān)關(guān)系,增加拓?fù)浜蓴?shù)可以有效抑制渦旋光束的自聚焦和成絲現(xiàn)象.當(dāng)入射激光功率遠(yuǎn)大于自聚焦臨界閾值,渦旋光束成絲數(shù)目與拓?fù)浜蓴?shù)呈現(xiàn)整數(shù)倍數(shù)關(guān)系.隨著成絲不穩(wěn)定性現(xiàn)象的不斷發(fā)展,渦旋光束成絲過程的后期能夠激勵(lì)產(chǎn)生更高階的調(diào)制不穩(wěn)定性模式.在多重調(diào)制不穩(wěn)定性模式共同作用下,渦旋光束會(huì)出現(xiàn)成絲結(jié)構(gòu)強(qiáng)度分布的角向調(diào)制現(xiàn)象.本文的研究結(jié)果表明: 相較于傳統(tǒng)的高斯光束,相同功率、波長(zhǎng)和等離子體參數(shù)條件下的渦旋光束在等離子體中傳輸具有更高的自聚焦和成絲不穩(wěn)定性發(fā)生閾值,該特性有助于開展超強(qiáng)渦旋光束等離子體受激拉曼散射放大技術(shù)的理論和實(shí)驗(yàn)研究.