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        基于動(dòng)力吸振器的EMS型磁浮車(chē)輛-軌道梁耦合振動(dòng)抑制方法研究

        2022-09-29 01:13:36胡俊雄陳曉昊馬衛(wèi)華羅世輝
        鐵道車(chē)輛 2022年4期
        關(guān)鍵詞:吸振器阻尼加速度

        周 陽(yáng),胡俊雄,陳曉昊,馬衛(wèi)華,羅世輝

        (西南交通大學(xué) 牽引動(dòng)力國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,四川 成都 610031)

        自20世紀(jì)60年代開(kāi)始,德國(guó)、日本等國(guó)相繼開(kāi)展了磁懸浮列車(chē)的技術(shù)研究。當(dāng)前國(guó)際上已形成較成熟的常導(dǎo)電磁型和低溫超導(dǎo)磁懸浮交通技術(shù)體系。德國(guó)TR(Transrapid)是最具代表性的高速常導(dǎo)磁浮車(chē)輛系統(tǒng),至今共研發(fā)了9代車(chē)型。目前,已有日本東部丘陵線(TKL線)、韓國(guó)仁川機(jī)場(chǎng)線、中國(guó)長(zhǎng)沙磁浮機(jī)場(chǎng)線及北京磁浮S1線實(shí)現(xiàn)商業(yè)運(yùn)營(yíng)[1-2]。

        EMS型磁浮車(chē)輛采用電磁主動(dòng)懸浮,本質(zhì)上是不穩(wěn)定的,并且由于EMS型磁浮列車(chē)多采用高架線路運(yùn)行,軌道梁發(fā)生彈性變形時(shí)易誘發(fā)特殊的車(chē)-軌耦合振動(dòng)現(xiàn)象。國(guó)內(nèi)外學(xué)者針對(duì)車(chē)軌耦合振動(dòng)問(wèn)題進(jìn)行了大量的研究。20世紀(jì)70至90年代,Wilson、Cai等[3-4]建立了只考慮沉浮運(yùn)動(dòng)的車(chē)輛模型,并將電磁力等效為彈簧阻尼器,研究分析了不同車(chē)速以及不同梁型的耦合響應(yīng);Yau等[5]建立了由車(chē)載PI控制器控制的雙自由度磁浮車(chē)輛與柔性軌道耦合的動(dòng)力學(xué)模型,并提出了新的迭代計(jì)算方法,研究分析了車(chē)速、磁浮列車(chē)垂向加速度對(duì)耦合振動(dòng)的影響;Lee等[6]建立了5自由度的主動(dòng)控制磁浮車(chē)輛-柔性軌道的垂向動(dòng)力學(xué)模型,采用數(shù)值分析的方法分析了軌道不平順、車(chē)速、軌道梁跨距等參數(shù)對(duì)懸浮穩(wěn)定性的影響;高精隆等[7]分析了吸振器的質(zhì)量以及阻尼對(duì)系統(tǒng)振動(dòng)的影響,建立了多種數(shù)學(xué)模型的運(yùn)動(dòng)方程,研究了在有無(wú)動(dòng)靜質(zhì)量時(shí)系統(tǒng)的減振效果;殷永康等[8]按照目前的技術(shù)原理、剛度調(diào)整范圍以及對(duì)應(yīng)的速度等性能進(jìn)行了分析和比較,最后提出一種采用錐螺旋彈簧的變剛度的半主動(dòng)吸振結(jié)構(gòu);李曉龍等[9]提出了通過(guò)設(shè)置非線性飽和環(huán)節(jié)、動(dòng)態(tài)調(diào)整飽和閾值來(lái)抑制車(chē)軌耦合振動(dòng)的新方法,系統(tǒng)在平衡點(diǎn)附近時(shí)通過(guò)調(diào)整飽和閾值來(lái)改變控制輸出的幅值特性,逐步消除引起共振的能量,從而達(dá)到抑制振動(dòng)的目的;汪科任等[10]采用AHP(層次分析法)求取系統(tǒng)二次型性能指標(biāo)中狀態(tài)加權(quán)矩陣的權(quán)重系數(shù),建立了2種狀態(tài)反饋控制器,為懸浮控制器的優(yōu)化設(shè)計(jì)提供一定的參考。

        本文主要采用動(dòng)力吸振器作為車(chē)-軌耦合振動(dòng)的制振措施。動(dòng)力吸振器(Dynamic Vibration Absorber)由輔助質(zhì)量、彈簧以及阻尼組成,屬于抑制共振的被動(dòng)式制振器,又稱(chēng)調(diào)諧質(zhì)量阻尼器TMD(Tuned Mass Damper)。其基本原理是在振動(dòng)對(duì)象以外建立一個(gè)附加的動(dòng)力學(xué)系統(tǒng),將制振對(duì)象的振動(dòng)響應(yīng)吸收并消耗在阻尼元素中。動(dòng)力吸振器在各個(gè)工程領(lǐng)域中運(yùn)用廣泛,國(guó)內(nèi)外學(xué)者也做了很多研究。劉海平等[11]利用歐拉屈曲梁作為彈簧元件,采用復(fù)變量平均法,求解了不同類(lèi)型非線性吸振器模型的解析解。趙艷影和徐鑒[12]對(duì)兩自由度系統(tǒng)采用多尺度法研究了時(shí)滯非線性動(dòng)力吸振器對(duì)主系統(tǒng)的減振性能,得到了主系統(tǒng)的振幅-時(shí)滯響應(yīng)曲線。研究結(jié)果表明,對(duì)時(shí)滯非線性動(dòng)力吸振器,可以通過(guò)調(diào)節(jié)反饋增益系數(shù)和時(shí)滯控制主系統(tǒng)的振動(dòng)。李俊等[13]將簡(jiǎn)諧激振下無(wú)阻尼單自由度主系統(tǒng)的動(dòng)力消振原理推廣到多頻諧波激勵(lì)下無(wú)阻尼多自由度主系統(tǒng)的情況。

        本文以某中低速空簧中置式磁浮列車(chē)為研究對(duì)象,建立了8自由度的車(chē)-軌耦合垂向動(dòng)力學(xué)模型,采用基于位移-速度-加速度反饋的PID主動(dòng)控制,基于擴(kuò)展定點(diǎn)理論與頻率傳遞函數(shù)分析單動(dòng)力吸振器和多重動(dòng)力吸振器方案的最佳參數(shù),進(jìn)而對(duì)不同質(zhì)量比的動(dòng)力吸振器進(jìn)行動(dòng)力學(xué)仿真對(duì)比。在研究單自由度系統(tǒng)和多模態(tài)系統(tǒng)動(dòng)力吸振器的最佳參數(shù)的基礎(chǔ)上,分析不同速度下2種減振措施的制振效果。

        1 動(dòng)力學(xué)建模

        1.1 磁浮車(chē)輛模型

        某中低速磁浮列車(chē)每節(jié)車(chē)體通過(guò)6個(gè)空氣彈簧支撐在3個(gè)懸浮架上,空氣彈簧安裝于縱梁中間位置。懸浮電磁鐵由內(nèi)外極板以及線圈、鐵芯組成,2個(gè)線圈為一組,再通過(guò)間隙傳感器和懸浮控制器構(gòu)成一套閉環(huán)控制系統(tǒng),一般稱(chēng)之為一個(gè)控制單元或控制點(diǎn),建模過(guò)程將單個(gè)懸浮架的懸浮力集中在懸浮架前后端點(diǎn)處。本文主要分析磁浮車(chē)輛-懸浮控制-軌道梁-動(dòng)力吸振器系統(tǒng)的垂向動(dòng)力學(xué)響應(yīng),因此將車(chē)輛簡(jiǎn)化為由車(chē)體、懸浮架組成的剛體系統(tǒng),僅考慮車(chē)體和懸浮架的垂向和點(diǎn)頭運(yùn)動(dòng)自由度,建立的8自由度的磁浮車(chē)輛垂向動(dòng)力學(xué)模型如圖1所示。

        圖1 磁浮車(chē)輛垂向動(dòng)力學(xué)模型

        磁浮車(chē)輛垂向動(dòng)力學(xué)方程如式(1)~式(8)所示。

        車(chē)體沉浮運(yùn)動(dòng):

        (1)

        式中:M——車(chē)體質(zhì)量;

        z0——車(chē)體垂向位移;

        k——二系懸掛剛度;

        c——二系懸掛阻尼;

        z1,z2,z3——懸浮架1,2,3的垂向位移。

        車(chē)體點(diǎn)頭運(yùn)動(dòng):

        (2)

        式中:J——車(chē)體轉(zhuǎn)動(dòng)慣量;

        θ0——車(chē)體角位移;

        s0——車(chē)體半長(zhǎng);

        s1——懸浮架半長(zhǎng)。

        懸浮架1沉浮運(yùn)動(dòng):

        (3)

        懸浮架1點(diǎn)頭運(yùn)動(dòng):

        (4)

        懸浮架2沉浮運(yùn)動(dòng):

        (5)

        懸浮架2點(diǎn)頭運(yùn)動(dòng):

        (6)

        懸浮架3沉浮運(yùn)動(dòng):

        (7)

        懸浮架3點(diǎn)頭運(yùn)動(dòng):

        (8)

        式中:J1,J2,J3——懸浮架1,2,3的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量;

        F11~F16——懸浮架對(duì)應(yīng)的懸浮力。

        1.2 無(wú)動(dòng)力吸振器(TMD)時(shí)軌道梁模型

        中低速磁浮交通軌道梁大多為簡(jiǎn)支梁,本文采用只考慮梁彎曲變形、不考慮剪切變形及轉(zhuǎn)動(dòng)慣量影響的歐拉-伯努利梁(Euler-Bernoulli beam)模擬軌道梁。動(dòng)力學(xué)模型建立在以下假設(shè)條件的基礎(chǔ)上:(1)忽略梁的結(jié)構(gòu)阻尼;(2)僅考慮軌道梁在垂向上的受力及動(dòng)力作用情況;(3)軌道梁為等截面梁,且材質(zhì)均勻;(4)軌道梁的運(yùn)動(dòng)滿(mǎn)足小變形理論并在彈性范圍內(nèi)。軌道梁的振動(dòng)微分方程為:

        (9)

        式中:E——軌道梁彈性模量;

        I——橫截面的截面慣性矩;

        EI——軌道梁抗彎剛度;

        ρ——軌道梁線密度;

        Q——軌道梁的外作用力;

        x——外力作用位置。

        利用模態(tài)疊加法,將軌道梁的位移分解為i階模態(tài)下的廣義坐標(biāo)與形函數(shù)的乘積:

        (10)

        式中:φi(x)——軌道梁的i階振型函數(shù);

        qi(t)——軌道梁的i階模態(tài)坐標(biāo)。

        將式(10)代入式(9)中得:

        (11)

        將式(11)兩邊同時(shí)乘以φn(x),并沿軌道梁全長(zhǎng)進(jìn)行積分:

        (12)

        由于主振型的正交性,當(dāng)i≠n時(shí),方程(12)左側(cè)兩項(xiàng)均為0,因此方程(12)可簡(jiǎn)化為:

        (13)

        由簡(jiǎn)支梁的邊界條件可求得振型函數(shù):

        (14)

        由于本文主要研究單跨簡(jiǎn)支梁的1階振動(dòng)影響,代入式(14)整理可得簡(jiǎn)支梁受迫振動(dòng)的響應(yīng)結(jié)果:

        (15)

        式中:Pj(t)——第j個(gè)電磁力的大?。?/p>

        xj是——第j個(gè)電磁力的位置;

        L——軌道梁跨距;

        1.3 有動(dòng)力吸振器(TMD)時(shí)軌道梁模型

        圖2為帶TMD的軌道梁模型。

        圖2 帶TMD的軌道梁模型

        由式(14)可知,只考慮軌道梁的1階振動(dòng)時(shí)最大變形位置為跨中處,所以選擇在跨中設(shè)置TMD,則TMD的運(yùn)動(dòng)方程為:

        (16)

        將式(10)、式(14)代入可得:

        (17)

        式中:mt——TMD質(zhì)量;

        kt——彈簧剛度;

        ct——阻尼系數(shù);

        zt——垂向位移。

        此時(shí)軌道梁的運(yùn)動(dòng)方程為:

        (18)

        1.4 軌道不平順

        國(guó)內(nèi)外對(duì)線路不平順研究較多,但并不統(tǒng)一,本文采用文獻(xiàn)[14]中擬合的磁浮高低線路不平順功率譜,其數(shù)學(xué)表達(dá)式為:

        (19)

        式中:Ω——空間頻率,m-1;

        A,B,C,D,E,F(xiàn),G——特征參數(shù)。

        特征參數(shù)具體值如下:

        A=0.003 782,B=-0.087 513,C=0.001 952,D=-0.213 341,E=0.017 071,F(xiàn)=-0.000 607,G=8.074 24×10-6。

        采用三角級(jí)數(shù)法進(jìn)行軌道譜反演,得到的磁浮軌道垂向不平順時(shí)域圖如圖3所示。

        圖3 磁浮軌道高低不平順時(shí)域圖

        1.5 懸浮控制模型

        本文采用基于位移-速度-加速度反饋的PID主動(dòng)控制,狀態(tài)觀測(cè)器如圖4所示。

        ω0.觀測(cè)器的特征頻率;ξ0.觀測(cè)器的阻尼。圖4 狀態(tài)觀測(cè)器

        控制器中位移和加速度直接反饋,速度則通過(guò)觀測(cè)器中加速度與位移信號(hào)構(gòu)造而成??刂破麟娏鞣匠蹋?/p>

        (20)

        式中:KP、Kv、Ka——分別為PID中位移、速度、加速度反饋系數(shù);

        Δz——懸浮間隙位移變化值;

        當(dāng)懸浮間隙在額定間隙處小范圍波動(dòng)時(shí),懸浮力公式為:

        (21)

        式中:μ0——真空磁導(dǎo)率;

        A——磁極面積;

        N——線圈匝數(shù);

        i0,c0——額定懸浮電流和額定懸浮間隙。

        將式(20)代入式(21)即可得實(shí)際作用懸浮力:

        (22)

        2 動(dòng)力吸振器設(shè)計(jì)

        2.1 單動(dòng)力吸振器設(shè)計(jì)

        由于動(dòng)力吸振器的阻尼系數(shù)要比軌道梁結(jié)構(gòu)阻尼對(duì)軌道梁動(dòng)力響應(yīng)的影響大,所以忽略軌道梁的結(jié)構(gòu)阻尼,針對(duì)軌道梁1階模態(tài)進(jìn)行制振,此時(shí)軌道梁系統(tǒng)近似為無(wú)阻尼單自由度系統(tǒng)。動(dòng)力吸振器與軌道梁等效系統(tǒng)如圖5所示。

        圖5 動(dòng)力吸振器與軌道梁等效系統(tǒng)φ1(ω)=arctan

        將軌道梁上外力改寫(xiě)為Fejωt,求解方程可得軌道梁和動(dòng)力吸振器的振幅比與相位:

        (23)

        (24)

        式中:μ——質(zhì)量比,μ=mt/ρL;

        ξ——阻尼比,ξ=c/(2mω1);

        Xst——軌道梁靜變形,Xst=F/Kd;

        λ——強(qiáng)迫振動(dòng)頻率比;

        γ——固有角頻率比。

        對(duì)式(23)兩邊取平方,并將ξ前系數(shù)化為1,則:

        (25)

        當(dāng)ξ=0時(shí),振幅比為:

        (26)

        當(dāng)ξ=∞時(shí),振幅比為:

        (27)

        當(dāng)式(26)等于式(27)時(shí),式(25)與ξ無(wú)關(guān),此時(shí)式(25)化簡(jiǎn)為:

        (28)

        此時(shí)式(27)與式(28)相同,振幅比與ξ無(wú)關(guān)的點(diǎn)就是ξ=0與ξ=∞ 2條曲線的交點(diǎn),如圖6所示。因此可以利用定點(diǎn)現(xiàn)象進(jìn)行動(dòng)力吸振器參數(shù)設(shè)計(jì)。

        圖6 不同阻尼比下振幅比曲線

        利用擴(kuò)展定點(diǎn)理論可以得到動(dòng)力吸振器最優(yōu)參數(shù)的2個(gè)條件:

        最優(yōu)同調(diào)條件(2個(gè)定點(diǎn)等高):

        (29)

        最優(yōu)阻尼條件(定點(diǎn)處最大阻尼):

        (30)

        滿(mǎn)足這2個(gè)條件后,主振動(dòng)系統(tǒng)的最大振幅比:

        (31)

        將式(29)、式(30)代入式(23)中得:

        (32)

        由式(32)可知,動(dòng)力吸振器的設(shè)計(jì)目標(biāo)簡(jiǎn)化為對(duì)質(zhì)量比單參數(shù)的選擇,具體關(guān)系如圖7所示。

        圖7 振幅比與質(zhì)量比的關(guān)系

        阻尼與頻率按照上述公式選取,當(dāng)外部激勵(lì)頻率與主振動(dòng)系統(tǒng)的固有頻率接近時(shí),振幅比增大;振幅比最大值隨著質(zhì)量比的增大而衰減,可見(jiàn)增大質(zhì)量比可以提高抑振效果,但是過(guò)大的質(zhì)量比會(huì)使得整體系統(tǒng)過(guò)重,從而使得軌道梁靜撓度增大,所以本文將質(zhì)量比限制在0.2以下。

        根據(jù)上述條件,針對(duì)軌道梁1階振動(dòng),可以得到動(dòng)力吸振器3個(gè)參數(shù)的設(shè)計(jì)公式:

        (33)

        2.2 多重動(dòng)力吸振器設(shè)計(jì)

        考慮軌道梁第i階模態(tài),針對(duì)第i階模態(tài)的軌道梁-動(dòng)力吸振器系統(tǒng)的力學(xué)模型如圖8所示,圖中kdi、cdi、mdi分別為針對(duì)第i階模態(tài)動(dòng)力吸振器的剛度、阻尼系數(shù)和質(zhì)量。

        圖8 力學(xué)模型圖

        由動(dòng)力吸振器產(chǎn)生的反饋力Fdi可以表示為:

        (34)

        包含動(dòng)力吸振器的第i階模態(tài)傳遞函數(shù)表達(dá)式為:

        (35)

        其中,

        (36)

        (37)

        (38)

        (39)

        對(duì)于控制多模態(tài)的動(dòng)力吸振器的設(shè)計(jì)問(wèn)題可以以各個(gè)模態(tài)為單位獨(dú)立考慮。將單自由度系統(tǒng)的最優(yōu)設(shè)計(jì)法與模態(tài)控制理論相結(jié)合,可以將單自由度系統(tǒng)動(dòng)力吸振器的最優(yōu)設(shè)計(jì)推廣至i階模態(tài)制振中,由此可得針對(duì)i階模態(tài)的最優(yōu)設(shè)計(jì)。

        (40)

        (41)

        軌道梁前2階模態(tài)如圖9所示。

        圖9 前2階模態(tài)圖

        可見(jiàn),模態(tài)變形最大位置分別在L/4、L/2以及3L/4處。因此選擇在3個(gè)模態(tài)變形最大位置各安裝一個(gè)動(dòng)力吸振器,動(dòng)力吸振器的參數(shù)按照式(9)、式(10)設(shè)計(jì),但L/4和3L/4處的動(dòng)力吸振器針對(duì)軌道梁第2階固有頻率設(shè)置參數(shù),L/2處的動(dòng)力吸振器針對(duì)軌道梁第1階固有頻率設(shè)置參數(shù)。

        此時(shí)多重TMD(MTMD)動(dòng)力學(xué)方程為:

        (42)

        (43)

        (44)

        3 仿真結(jié)果分析

        聯(lián)立車(chē)輛-懸浮控制-軌道梁-吸振器動(dòng)力學(xué)方程組,選取軌道梁五階模態(tài),建立垂向車(chē)-軌-吸振器耦合動(dòng)力學(xué)模型,部分參數(shù)見(jiàn)表1。

        表1 垂向車(chē)-軌-吸振器耦合動(dòng)力學(xué)模型參數(shù)表

        根據(jù)最優(yōu)同調(diào)和最優(yōu)阻尼調(diào)整TMD的參數(shù),取TMD與橋梁的質(zhì)量比為0.01、0.03、0.05、0.1和0.2進(jìn)行對(duì)比分析。單個(gè)TMD跨中撓度、加速度以及抑振效果對(duì)比結(jié)果如圖10、圖11所示。多重TMD(MTMD)跨中撓度、加速度以及抑振效果對(duì)比結(jié)果如圖12、圖13所示。

        圖10 TMD對(duì)跨中撓度影響及抑制效果

        圖11 TMD對(duì)振動(dòng)加速度影響及抑制效果

        圖12 MTMD對(duì)跨中撓度影響及抑制效果

        圖13 MTMD對(duì)振動(dòng)加速度影響及抑制效果

        由圖10、圖11分析可知:(1)模型中單個(gè)懸浮架前后懸浮控制點(diǎn)距離為1.7 m,當(dāng)速度為40 km/h時(shí),懸浮控制對(duì)軌道梁激擾力的頻率為(40/3.6)/1.7=6.536(Hz),非常接近軌道梁1階固有頻率(6.443 Hz),因此此時(shí)軌道梁動(dòng)態(tài)響應(yīng)較大,并且TMD的抑振效果隨著質(zhì)量比的增大而增大,當(dāng)質(zhì)量比為0.1時(shí),位移抑制效果最好,接近7%,當(dāng)質(zhì)量比為0.2時(shí),振動(dòng)加速度抑制效果最好,接近60%;(2)當(dāng)速度在60~160 km/h之間時(shí),小質(zhì)量比的TMD抑振效果比大質(zhì)量比的TMD的抑振效果要好,這是由于列車(chē)運(yùn)行頻率遠(yuǎn)離軌道梁固有頻率,因此軌道梁動(dòng)態(tài)響應(yīng)比較平穩(wěn)且響應(yīng)值較小,所以大質(zhì)量比的TMD產(chǎn)生了較大的靜撓度導(dǎo)致了位移抑制產(chǎn)生負(fù)控制;(3)當(dāng)速度大于180 km/h時(shí),軌道梁動(dòng)態(tài)響應(yīng)隨著速度增大而增大,位移抑制效果也隨著質(zhì)量比的增大而增大,但是較大的質(zhì)量比會(huì)導(dǎo)致軌道梁振動(dòng)加速度變大。由圖12、圖13可知,采用多重TMD時(shí),當(dāng)懸浮控制對(duì)軌道梁激擾頻率與軌道梁1階固有頻率接近,跨中撓度和振動(dòng)加速度的抑制效果均超過(guò)了單TMD,最大抑制效果均出現(xiàn)在質(zhì)量比為0.1的多重TMD控制下。此外,同等質(zhì)量比下由于多重TMD質(zhì)量分散在3個(gè)單TMD上,所以產(chǎn)生的負(fù)控制小于單TMD。

        4 結(jié)論

        本文將某中低速磁浮列車(chē)簡(jiǎn)化為由車(chē)體、懸浮架組成的8自由度剛體系統(tǒng),建立了基于位移-速度-加速度反饋的PID主動(dòng)控制模型,基于擴(kuò)展定點(diǎn)理論與頻率傳遞函數(shù)設(shè)計(jì)了單動(dòng)力吸振器和多重動(dòng)力吸振器,并分析了2種動(dòng)力吸振器方案的最佳參數(shù)。通過(guò)對(duì)不同質(zhì)量比的動(dòng)力吸振器開(kāi)展動(dòng)力學(xué)仿真對(duì)比可以得出以下結(jié)論:

        (1) 動(dòng)力吸振器對(duì)軌道梁振動(dòng)加速度的抑制效果顯著,但對(duì)軌道梁最大位移的抑制效果較??;

        (2) 當(dāng)激擾力頻率接近軌道梁固有頻率時(shí),軌道梁因共振而達(dá)到最大動(dòng)態(tài)響應(yīng),此時(shí)0.1質(zhì)量比的多重動(dòng)力吸振器的振動(dòng)加速度抑制效果最好,接近60%,進(jìn)一步增大質(zhì)量比后,制振效果下降;

        (3) 當(dāng)激擾頻率遠(yuǎn)離軌道梁1階固有頻率時(shí),大質(zhì)量比動(dòng)力吸振器容易產(chǎn)生負(fù)控制,而過(guò)小的質(zhì)量比會(huì)使得動(dòng)力吸振器的抑振效果不明顯;

        (4) 多重動(dòng)力吸振器質(zhì)量分布均勻,抑振效果優(yōu)于單動(dòng)力吸振器,并且負(fù)控制小于單動(dòng)力吸振器。

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