李海 ，萬凱，宋新，宋德海 ，王楠，鮑獻(xiàn)文

(1.中國海洋大學(xué) 物理海洋教育部重點實驗室，山東 青島 266100；2.青島海洋科學(xué)與技術(shù)試點國家實驗室 海洋動力過程與氣候功能實驗室，山東 青島 266237；3.中國海洋大學(xué) 海洋與大氣學(xué)院，山東 青島 266100；4.國家海洋局北海海洋工程勘察研究院，山東 青島 266061；5.濰坊市海洋發(fā)展研究院，山東 濰坊 261100)

1 引言

海洋泥沙在海洋動力學(xué)環(huán)境和生態(tài)環(huán)境中發(fā)揮著重要的作用，以懸浮泥沙為主的海域可通過輸運、沉降和再懸浮過程對周圍海底地形地貌和泥沙組成產(chǎn)生影響。另外，由于泥沙顆粒物對營養(yǎng)鹽和污染物的吸附/解吸附作用，泥沙遷移亦會影響整個海域的生物化學(xué)循環(huán)過程。近岸泥沙輸運的機制研究表明，泥沙輸運與粒徑大小、海流流速、海底切應(yīng)力大小等因素相關(guān)，易受波浪、潮流和外部風(fēng)場條件的影響，故不同海域的泥沙輸運呈現(xiàn)不同的特點[1-2]。

在渤海近岸地區(qū)，懸浮泥沙受水動力影響很大，一般情況下受潮流作用控制，但泥沙長期輸運與多種因素相關(guān)。有關(guān)于渤海泥沙輸運的周期性變化和通量分解研究已有一定的成果，如龐重光和于煒[3]對2000-2004 年渤海表層懸沙的衛(wèi)星反演數(shù)據(jù)進(jìn)行經(jīng)驗正交分解，發(fā)現(xiàn)了懸沙濃度（Suspended Sediment Concentration,SSC）存在年際和半年變化的顯著周期。王海龍等[4]基于ECOMSED 模型研究分析認(rèn)為，潮流作用下渤海大部分海域表層SSC 較低，且呈現(xiàn)明顯的半日潮周期特征，潮流決定了近岸泥沙的空間分布特征。劉波等[5]發(fā)現(xiàn)萊州灣龍口附近海域潮致余流對于懸沙輸運的貢獻(xiàn)較大，在時間上以12～16 h 的變化周期為主。

國內(nèi)外的最新研究表明，風(fēng)暴是渤海泥沙輸運的主導(dǎo)因素之一，特別是在冬季，東亞季風(fēng)較強，由強流作用導(dǎo)致的沉積物再懸浮和泥沙輸運易受到強風(fēng)浪的影響，強烈的垂直混合在弱層結(jié)的條件下使得沉積物再懸浮，SSC 升高[6]。同時，除了風(fēng)的強弱，水深也是影響再懸浮和輸運情況的重要因素。渤海海峽南部較淺區(qū)域的表層SSC 顯著大于北部，在南北不對稱的大風(fēng)再懸浮情況和交換流作用下，流出的海峽沉積物通量大于流入通量[7]。在2017 年2 月秦皇島海域的觀測中記錄了一次風(fēng)速大于14 m/s、持續(xù)時間大于6 h 的風(fēng)暴事件，沉積物再懸浮分為湍流控制的再懸浮過程和底層切應(yīng)力控制的再懸浮過程，前者導(dǎo)致底層SSC 呈脈沖式增大，后者將其擴散到水體中上層[8]。

前人研究重點探討了泥沙在渤海及渤、黃海間的再懸浮和輸運[6-10]，而聚焦于萊州灣的研究較少，且主要為SSC 的季節(jié)性變化和年際變化，往往忽略了更短周期的影響因素?；诖耍疚臄M采用集合經(jīng)驗?zāi)B(tài)分解（Ensemble Empirical Mode Decomposition,EEMD）、希爾伯特-黃變換（Hilbert-Huang Transform,HHT）和小波分析法對萊州灣底層泥沙的小尺度特征進(jìn)行分析，并探究大風(fēng)過程的影響，從而進(jìn)一步認(rèn)識萊州灣海域泥沙輸運量的變化情況，同時為研究區(qū)域海岸工程建設(shè)與防護、科學(xué)管理與利用等提供參考，為海洋生態(tài)環(huán)境保護提供理論依據(jù)。

2 研究區(qū)域和數(shù)據(jù)介紹

萊州灣是渤海三大海灣之一，位于山東半島北部，總面積約6 967 km2，水深在10～20 m，以不規(guī)則半日潮為主。由于其海岸線較長，在東部形成若干個較小的港灣，有黃河、小清河等多條河流入海[11]（圖1）。萊州灣營養(yǎng)鹽和有機物含量較高，漁業(yè)資源物產(chǎn)豐富，同時河流攜帶泥沙入海使得萊州灣擁有較高的泥沙含量。近幾十年來，由于海岸工程建設(shè)、海水養(yǎng)殖設(shè)施修建、沿岸挖沙以及河流中上游大中型水庫修建等人為因素的影響，入海輸沙量減少，海岸受到了不同程度的侵蝕[12]。

圖1 研究區(qū)域水深、連續(xù)站和風(fēng)場數(shù)據(jù)站位Fig.1 Bathymetry map of the study area and the location of the measurement site and wind data site

課題組于2018 年10 月21 日至11 月6 日期間在萊州灣西部的C1 站（37.48°N，119.10° E，水深約5.5 m）進(jìn)行了為期半個月的底基三腳架觀測（圖1），獲得了水位、潮流、波浪和懸浮泥沙濃度等數(shù)據(jù)。觀測時兩臺ADCP（Nortek Aquadopp 2 MHz）探頭盲區(qū)為0.3 m，垂直分層單元0.1 m，仰視ADCP 實際測量距海底2.1 m至海面的流速剖面，俯視ADCP 實際測量距離海底0.02 m 到0.62 m 的流速剖面；一臺Nortek ADV 用于測量單點流速并用于湍動能計算；一臺RBR TD-WAVE用于獲取水位和波浪數(shù)據(jù)；在支架的不同位置固定兩個Seapoint OBS 濁度計用于測量水體濁度（NTU），測量儀器的設(shè)置參數(shù)見表1。此外，本文中的風(fēng)場數(shù)據(jù)采用了歐洲中期天氣預(yù)報中心的ERA-Interim 數(shù)據(jù)，其每天提供4 個時刻（00：00，06：00，12：00，18：00）的風(fēng)場數(shù)據(jù)，空間分辨率為0.125°×0.125°，取距離C1 站最近的位置37.50°N，119.13°E。

表1 測量儀器設(shè)置Table 1 Settings of observation instruments

3 研究方法和數(shù)據(jù)處理

3.1 單寬輸沙率和凈輸沙量

同期在2018 年10 月21 日和10 月30 日采集了海底近OBS 處的水樣，并進(jìn)行了實驗室抽濾、烘干、稱重，獲取了SSC 數(shù)據(jù)。通過與現(xiàn)場OBS 測量的46 組濁度數(shù)據(jù)進(jìn)行線性擬合，得到了濁度轉(zhuǎn)換為泥沙濃度的關(guān)系式為

兩者擬合的決定系數(shù)R2=0.88，表明兩者具有較好的線性擬合關(guān)系，將上式應(yīng)用到連續(xù)觀測的濁度數(shù)據(jù)中得到SSC。取兩個深度（距海底0.28 m 和1.02 m）的SSC 平均值作為底層SSC，利用俯視ADCP 測量的底層有效流速剖面（距海底0.02～0.62 m）做垂線平均作為當(dāng)前時刻底層水體的流速，底層單寬輸沙率可表示為

式中，z為距海底高度；SSC(z,t)為t時刻距底z層的泥沙濃度；u(z,t)為t時刻距底z層的流速u、v；F(t)為t時刻的單寬輸沙率，單位為kg/(m·s)；C(t)和U(t)分別為垂線平均的泥沙濃度和流速u、v；H為底層水體厚度。將單寬輸沙率進(jìn)行時間積分，得到站點在觀測時間段的底層凈輸沙量：

式中，T為整個觀測時間段。

3.2 Hilbert-Huang 變換和邊際譜

Hilbert-Huang 變換是一種信號時頻分析方法，將1998 年Huang 等[13]提出的經(jīng)驗?zāi)B(tài)分解（Empirical Mode Decomposition，EMD）方法和Hilbert 變換相結(jié)合。EEMD 是EMD 的改進(jìn)方案，用于分析非線性、非平穩(wěn)的時間序列。它把一個復(fù)雜的數(shù)據(jù)分解為有限個不同時間尺度的振蕩分量，通過在原數(shù)據(jù)中加入適當(dāng)大小的白噪聲來模擬多次觀測的情景，經(jīng)多次計算后作集合平均[14]。具體過程如下：

（1）將正態(tài)分布的白噪聲ω(t) 加到原始單寬輸沙率信號F(t)中，則總信號為

（2）將加入白噪聲的信號作為一個整體，然后進(jìn)行EMD 分解，具體可以表示為

式中，imf(i)為單次分解得到的第i個分量，Res 為殘差項；

（3）重復(fù)步驟（1）和（2），每次加入新的正態(tài)分布白噪聲序列，重復(fù)次數(shù)為N次；

（4）在添加N次白噪聲后，對每一個imf 分量作集成平均處理，使得白噪聲相互抵消，得到最終的EEMD分解結(jié)果：

式中，IMF(i)和Res 分別為N次平均后的第i個分量和殘差項。將EEMD 分解后得到的每個IMF 分量做Hilbert 變換，得到相應(yīng)的Hilbert 譜H(ω,t)。對于離散信號來說，邊際譜表示信號中某一頻率在各個時刻的幅值之和，對H(ω,t)進(jìn)行時間積分可得到Hilbert 邊際譜：

式中，h(ω,t)代表邊際譜，ω為瞬時頻率，t為時間，T為整個觀測時間段。

3.3 顯著性檢驗

在引入白噪聲對原始信號進(jìn)行EEMD 分解后通常要對固有模態(tài)函數(shù)(Intrinsic Mode Function，IMF)分量進(jìn)行顯著性檢驗，目的是分析白噪聲對分解結(jié)果的影響，也有助于對IMF 分量物理意義的判斷。采用IMF能量譜密度周期的分布規(guī)律分析其顯著性[15-16]，第k個IMF 分量的能量譜密度為

式中，m為IMF 序列的長度，IMFk(j)表示第k個分量的第j個數(shù)據(jù)。以蒙特卡洛法對白噪聲進(jìn)行實驗得到與平均周期的關(guān)系如下：

白噪聲能量譜分布的置信區(qū)間表達(dá)式為

式中，α代表顯著性水平。

3.4 交叉小波分析法

交叉小波分析法是以小波變換為基礎(chǔ)，用于處理變量之間周期和能量關(guān)系的方法，廣泛應(yīng)用于信號處理領(lǐng)域[17]。定義任意兩個時間序列X(t)和Y(t)，則它們的交叉小波功率譜（XWT）為

式中，a為尺度伸縮參數(shù)，τ為時間平移參數(shù)，CX(a,τ)為序列X(t)的小波變換系數(shù)，為序列Y(t)小波變換系數(shù)的復(fù)共軛。

交叉小波譜（WTC）可用相干性大小來表征，反映兩個時間序列在時頻空間的相干程度，表達(dá)式為：

式中，S為平滑算子。

3.5 湍動能計算

湍動能（TKE）由距離海底0.34 m 的ADV 測量并計算所得，3 個方向的流速可表示為：

4 結(jié)果分析

4.1 流速和泥沙濃度變化

圖2 為U分量、V分量的剖面和底層流速，變化范圍為-0.5～0.5 m/s。總體上看，流速U分量大于V分量，觀測期間最大水深在6 m 左右，平均水深為5.55 m，水位和流速變化呈現(xiàn)了不規(guī)則半日潮的特征。在每個潮周期內(nèi)，漲落潮流呈現(xiàn)明顯的往復(fù)流特征，主軸方向為東西向。圖2c 和圖2d 顯示了ADCP 及ADV所測底層流速的對比，測量深度分別為距海底0.32 m和0.34 m，ADV 所測流速由于進(jìn)行了脈沖平均而更加平滑，兩者的結(jié)果具有一致性。

圖2 ADCP 觀測的流速剖面U 分量（a）和V 分量（b），ADV 觀測的近底層流速U 分量（c）和V 分量（d）及臨近層位的ADCP 觀測數(shù)據(jù)對比Fig.2 The ADCP measured U-component (a) and V-component (b) of the velocity profile,and the ADV measured U-component (c) and V-component (d) of the near-bottom velocity and corresponding ADCP measurement

觀測期間的風(fēng)矢量如圖3a 所示，總體上東西分量大于南北分量，而在其他時間段以偏南風(fēng)為主。由于潮流流速相對較大，為探究風(fēng)對于海流的作用，特別是表層流對于風(fēng)的響應(yīng)，將余流做33 h 低通濾波以消除潮流的影響。圖3b 和圖3c 中不同的高值區(qū)體現(xiàn)了風(fēng)場對于海流的作用強度和范圍，流速大小隨著風(fēng)速的增加而增加，流向取決于風(fēng)向。高值區(qū)大多位于水體上層，影響深度大約為距海底5 m 左右，從時間上看，V分量的高值區(qū)更多，受風(fēng)影響的時間大于U分量；從強度上看，在風(fēng)的驅(qū)動下，兩者的最大流速相近，U、V分量分別為0.15 m/s 和0.11 m/s。圖3d顯示了觀測期間兩層SSC 的變化，下層略大于上層，弱風(fēng)時小于0.02 kg/m3，在10 月26-30 日，11 月4-6 日出現(xiàn)較強西北風(fēng)和東南風(fēng)的情況下，SSC 間歇式增長，最大達(dá)0.25 kg/m3。同時，上下層SSC 在峰值處的差值隨之增大，表明在外界風(fēng)場的作用下出現(xiàn)了沉積物再懸浮現(xiàn)象。

圖3 風(fēng)矢量（a），亞潮頻率的流速剖面U 分量（b）、V 分量（c）和懸沙濃度（d）隨時間的變化Fig.3 Temporal variation of wind vector (a),U-component (b) and V-component (c) of the sub-tidal velocity profile,and suspended sediment concentration (d)

4.2 單寬輸沙率多尺度分析

圖4a 為東西方向和南北方向單寬輸沙率的時間序列，正值分別代表東向輸沙和北向輸沙，負(fù)值分別代表西向輸沙和南向輸沙，表征泥沙輸運量的瞬時變化。如圖所示，平靜天氣下具有周期性的特征，主要受潮流影響，東西分量略大于南北分量，輸沙率均小于5×10-3kg/(m·s)，10 月26-30 日以及11 月5 日后受大風(fēng)影響，東西分量輸沙率出現(xiàn)間歇式增長，其中西向輸沙率的最大值超過0.02 kg/(m·s)。南北分量輸沙率變化較小，在原有的周期上產(chǎn)生一定的高頻脈動。定義當(dāng)前時刻的累積輸沙率為之前所有時刻單寬輸沙率之和，東西方向累積輸沙率在10 月26-28 日顯著增大，11 月5 日以后在波動中減小，南北方向輸沙率則一直呈現(xiàn)緩慢增長的趨勢，最終兩個方向的累積輸沙率分別為0.26 kg/(m·s)和-0.50 kg/(m·s)（圖4b）。

圖4 單寬輸沙率（a）和累積輸沙率（b）隨時間的變化Fig.4 Temporal variation of the sediment transport rate (a) and cumulative sediment transport rate (b) within unit-width

為研究單寬輸沙率的多尺度特征，將兩個方向的時間序列進(jìn)行EEMD 分解，白噪聲標(biāo)準(zhǔn)差為0.3，集合次數(shù)為100，分別得到9 個IMF 分量和1 個趨勢項,各分量的平均周期和方差貢獻(xiàn)率如表2 所示。為了使得到的分量物理意義更加明確，基于潮周期和觀測時間對它們進(jìn)行尺度劃分，將平均周期約為1～7 h 的IMF 分量（IMF1、IMF2、IMF3）合并，記為高頻分量，代表風(fēng)浪和湍流作用下輸沙率的變化；將平均周期約為13 h 和25 h 的IMF 分量（IMF4、IMF5）合并，記為潮周期分量，表示主要由半日及全日潮流控制的輸沙率變化，因為該地半日潮特征顯著，其方差貢獻(xiàn)率大于全日潮分量；將平均周期約為2～5 d 的IMF 分量（IMF6、IMF7）合并，記為低頻分量，主要受到小清河等河流徑流量變化和天氣尺度下水位低頻波動的影響；將平均周期約為8～16 d 的IMF 分量（IMF8、IMF9）合并，記為長周期分量，顯示了由于海水密度差異引起的定常流動所導(dǎo)致的輸沙率變化。Res 保持不變（圖5）。

圖5 單寬輸沙率EEMD 分解重構(gòu)結(jié)果Fig.5 The reconstructed intrinsic mode functions of the EEMD on unit-width sediment transport rate

表2 單寬輸沙率EEMD 分解各IMF 分量平均周期和方差貢獻(xiàn)率Table 2 The period and variance contribution rate of each IMF of the EEMD decomposition on unit-width sediment transport rate

上述重構(gòu)分量的平均周期逐漸增大，平均幅值依次減小，在不同尺度的分量中仍可觀察到大風(fēng)對于單寬輸沙率的影響。在10 月26-30 日，11 月3 日以后各分量的振幅明顯增大，隨著平均周期增加，引起的振幅依次減小，表明風(fēng)輸入的能量對于單寬輸沙率不同頻率的變化均有促進(jìn)作用，效果上高頻大于低頻。另外，低頻和長周期的南北分量中出現(xiàn)了明顯的振幅不對稱現(xiàn)象，這是亞潮尺度下的流速變化和沉積物再懸浮差異共同作用的結(jié)果。Res 顯示在該時間段內(nèi)輸沙率的變化趨勢表現(xiàn)為西向輸沙和南向輸沙，其中南北方向Res 的方差貢獻(xiàn)率達(dá)到了23.11%，是原序列的重要組成部分。在4 個分量中，東西方向高頻分量的方差貢獻(xiàn)率最大，南北方向潮周期分量的方差貢獻(xiàn)率最大，分別代表各自單寬輸沙率的顯著變化，低頻和長周期分量方差貢獻(xiàn)率均較小，周期尺度特征較弱。

分別取式（10）中α=0.01、0.05、0.2 作各分量的顯著性檢驗（圖6），橫縱坐標(biāo)分別為平均歸一化能量的自然對數(shù)（lnE）和平均周期的自然對數(shù)（lnT），若分量在置信度曲線之上，則表明其通過了該置信水平下的顯著性檢驗。東西方向高頻分量、潮周期分量通過了99%的顯著性檢驗，高頻分量能量較高，與方差貢獻(xiàn)率對應(yīng)，并印證了其顯著性，低頻分量和長周期分量也通過了80%顯著性檢驗，二者所含物理意義相對略低；南北方向4 個分量均通過了99%的顯著性檢驗，在對原信號的分解過程中，白噪聲經(jīng)過多次平均后，其影響較小。

圖6 東西方向（a）、南北方向（b）各分量顯著性檢驗Fig.6 Significance test of each component in east-west direction (a) and north-south direction (b)

4.3 大風(fēng)影響下的單寬輸沙率時頻變化

將兩個方向原始的9 個IMF 分量分別進(jìn)行Hilbert 變換，將實數(shù)信號變換成解析信號，把一維信號變成二維復(fù)平面上的信號，得到Hilbert 時頻譜（圖7b，圖7c），用于分析輸沙率在不同時間尺度上所具有的能量，圖中顏色代表能量，顏色越深表示信號在該時刻該周期的能量越大。在觀測期間，最大風(fēng)速為12 m/s，平均風(fēng)速為5.5 m/s，將風(fēng)速大于8 m/s 稱作大風(fēng)過程（圖7a）。圖7d 和圖7e 分別為有效波高和距海底0.34 m處的湍動能變化，有效波高最大達(dá)到0.73 m；湍動能在風(fēng)的影響下超過20 cm2/s2。從圖7 中可以看到，單寬輸沙率的時頻變化與有效波高、湍動能變化并不是一一對應(yīng)的。相對來說，湍動能的相位變化與單寬輸沙率較為相符。

圖7 風(fēng)速（a），東西方向（b）和南北方向（c）單寬輸沙率的Hilbert 譜，有效波高（d）和湍動能（e）隨時間的變化Fig.7 Temporal variation of the wind speed (a),Hilbert spectrum of east-west (b) and north-south (c) unit-width sediment transport rate,significant wave height (d),and turbulent kinetic energy (e)

著重研究3 個大風(fēng)過程，每個過程分為增長期（圖7 中紅色矩形方框）和衰減期（圖7 中綠色矩形方框）。增長期的最大風(fēng)速均大于8 m/s：10 月24 日06:00 至26 日06:00，風(fēng)速從2 m/s 增加至12 m/s；10 月28 日00:00 至06:00，風(fēng)速從5.8 m/s 增加至9.6 m/s；11 月4 日00:00 到18:00，風(fēng)速從3 m/s 增加至9 m/s。在增長期內(nèi)，有效波高變化不明顯，第一個增長期內(nèi)湍動能有略微的上升趨勢，其他兩個增長期內(nèi)無明顯變化，而單寬輸沙率時頻分布幾乎保持不變。在衰減期內(nèi)，風(fēng)速緩慢減小并趨于穩(wěn)定，波高和湍動能達(dá)到極值，單寬輸沙率0～0.5 h-1頻段的能量增強，并且出現(xiàn)相對高頻的變化，周期為1 h 左右。第一個大風(fēng)過程盡管達(dá)到了觀測期間的最大風(fēng)速，但由于跨度最大、風(fēng)速梯度最小，只有波高變化較為明顯，而湍動能規(guī)律性較差，輸沙率也僅僅表現(xiàn)為潮周期和高頻能量加強。也可能是由于前兩個大風(fēng)過程時間間隔很短，第一次大風(fēng)過程的影響會部分體現(xiàn)在第二次中。

為反映單寬輸沙率的實際頻率成分，探究其在大風(fēng)影響下的顯著周期。依據(jù)式（7）得到兩個方向的單寬輸沙率的邊際譜如圖8 所示，可以看到幅值較大的部分都集中在相對低頻的頻段，其中東西方向最大幅值的頻率為0.075 h-1，即觀測期間單寬輸沙率變化的顯著頻率，對應(yīng)的顯著周期約為13.3 h，與半日潮周期相符。南北方向高幅值頻段為0～0.09 h-1，體現(xiàn)了11 h以上的顯著變化周期，包含了更多亞潮尺度的變化，流速U分量的潮信號強于V分量。

圖8 東西方向（a）和南北方向（b）單寬輸沙率的邊際譜Fig.8 The marginal spectrum of the east-west (a) and north-south (b) sediment transport within unit-width

4.4 風(fēng)速與單寬輸沙率的交叉小波分析

時頻分析的結(jié)果顯示，單寬輸沙率在大風(fēng)作用下會產(chǎn)生更強的周期性變化，且與風(fēng)速的變化在時間上并不是同步的。為定量化兩者的相位關(guān)系，接下來通過交叉小波分析研究風(fēng)速和單寬輸沙率在時頻空間內(nèi)的相干性。圖9 為風(fēng)場的東西和南北分量分別與該方向單寬輸沙率的交叉小波功率譜和小波相干譜，圖中黑色的錐形細(xì)實線為小波影響錐（COI）區(qū)域，內(nèi)部黑色粗實線區(qū)域通過了95%的顯著性檢驗，這里采用紅噪聲作為背景譜。交叉小波功率譜顏色代表時域內(nèi)的頻率強度，小波相干譜顏色為在該頻率上二者之間的相干性強弱，箭頭方向表示二者之間的相位關(guān)系，向右為正相位關(guān)系，向左為負(fù)相位關(guān)系。

圖9 東西方向（a，b）和南北方向（c，d）單寬輸沙率與風(fēng)速的交叉小波功率譜（a，c）和小波相干譜（b，d）Fig.9 The cross-wavelet power spectrum (a,c) and wavelet coherence spectrum (b,d) between east-west (a,b) and north-south (c,d) unitwidth sediment transport rate and wind speed

交叉小波功率譜顯示兩者共同的高能量區(qū)集中在大于潮周期的低頻部分，在該尺度下兩者具有較強的共振周期。關(guān)注通過顯著性校驗的高值區(qū)域，主要位于風(fēng)速較強的時間段，東西方向為28-30 日期間，南北方向在26-30 日期間，而11 月3 日之后的大風(fēng)階段由于邊緣效應(yīng)不予考慮。高值區(qū)內(nèi)箭頭指向表明東西方向上大風(fēng)提前輸沙率變化約1/4 個周期，南北方向上約為1/2 個周期。小波相干譜顯示相干性較強的周期較為散亂，大多位于高能量區(qū)上，通過顯著性檢驗的相干時頻區(qū)域為低頻區(qū)，即在潮周期尺度和亞潮尺度上兩者相干性較強，箭頭所示的輸沙率滯后周期也與功率譜吻合。

5 討論

5.1 渤海泥沙輸運的小尺度特征

海洋環(huán)境中，泥沙的垂向運動與水平輸運受潮流、海浪、環(huán)流及溫鹽結(jié)構(gòu)等諸多因素影響[4]，不同周期尺度的熱動力學(xué)條件綜合決定了當(dāng)?shù)氐哪嗌尺\動情況。渤海懸沙濃度的潮周期尺度研究顯示潮流輸沙難以進(jìn)行遠(yuǎn)距離輸送，往往沉積在近岸[4]，故從圖10 中可看到余流輸沙遠(yuǎn)大于潮輸沙，在所有分量中占主導(dǎo)地位，表明在比半月更長的時間尺度下，泥沙輸運的方向和大小主要取決于渤海的余流特征。從EEMD 分解的結(jié)果出發(fā)，發(fā)現(xiàn)在半月時間尺度下，1～7 h 的高頻振蕩在單寬輸沙率的變化中尤為突出，經(jīng)過顯著性校驗后，可以排除白噪聲的干擾，可能是在落潮期間垂向湍流混合不均勻，垂向速度梯度比漲潮期間大，垂向切變不穩(wěn)定增強，泥沙濃度的高頻擾動更加頻繁和劇烈所致[18]。另外，注意到方差貢獻(xiàn)率大小和邊際譜顯著周期不匹配（表2，圖8），表明在進(jìn)行時間積分后，落潮所導(dǎo)致的高頻振蕩信號和大風(fēng)的能量輸入影響減弱，因此輸沙率呈現(xiàn)明顯的潮周期尺度及亞潮尺度特征。

圖10 各分量及余流分量的凈輸沙量Fig.10 Net sediment transport of each component and Res

5.2 大風(fēng)過程對于渤海泥沙再懸浮及輸運的影響

觀測站點底部表層沉積物為粉砂，中值粒徑為38.48 μm。通過LISST（C 型）激光粒度儀測得距海底0.9 m 處懸沙的中值粒徑為38.65 μm，該地的沉積物粒徑特征和懸沙粒徑特征類似，水體中的泥沙基本為局地再懸浮泥沙。渤海懸沙濃度的季節(jié)性變化主要取決于風(fēng)場等氣候因素，且懸沙濃度與風(fēng)速之間存在一定時間段的滯后相關(guān)[19]，而對于水深很淺的海域，風(fēng)浪和湍流會加劇沉積物再懸浮的發(fā)生，經(jīng)過垂向混合和擴散過程后懸沙濃度增大。圖7 顯示，湍動能在大風(fēng)成長和衰弱過程中增強，而波浪則是在風(fēng)速達(dá)到峰值后迅速攀升，進(jìn)而共同增大了單寬輸沙率并影響其時頻分布特征，且輸沙率相對于風(fēng)速存在一定的滯后周期。根據(jù)崔廷偉等[20]基于遙感數(shù)據(jù)的研究，大風(fēng)過程可能在幾天內(nèi)改變渤海表層懸沙濃度的分布結(jié)構(gòu)，從HHT 時頻分析的結(jié)果來看，風(fēng)場對于輸沙率的周期性振蕩有顯著的促進(jìn)作用，若冬季發(fā)生范圍廣、強度大、持續(xù)時間長的大風(fēng)事件，底層泥沙在強動力作用下大面積再懸浮至表層，渤海表層懸沙濃度的分布結(jié)構(gòu)可能會發(fā)生變化。

5.3 泥沙輸運主控機制

如圖10 所示，底層凈泥沙輸運以東向和南向為主，總輸沙量分別為305.77 kg/m 和597.25 kg/m。經(jīng)過EEMD 分解得到的殘差項Res 已經(jīng)不具有明顯的周期性特征，故可以將其看作余流分量，則東西方向輸沙量從大到小依次為：余流分量、潮周期分量、低頻分量、高頻分量和長周期分量；南北方向輸沙量從大到小依次為：余流分量、長周期分量、潮周期分量、低頻分量和高頻分量。在觀測時間段內(nèi)還是以余流輸沙為主，低頻分量和高頻分量輸沙量較小，另外，由于流速U分量的潮信號較強，其潮輸沙量僅次于余流輸沙量。盡管各潮周期分量在不同潮周期對泥沙輸運的貢獻(xiàn)值有差異（圖11），但在平靜天氣下，漲落潮泥沙輸運量大體是對稱的，漲潮為西向和北向輸運，落潮為東向和南向輸運，導(dǎo)致整個全潮的凈輸沙量較低。在大風(fēng)影響下，第14、15、32、33 和34 潮周期內(nèi)輸沙量較高，是由于風(fēng)浪周期小于潮周期，風(fēng)浪掀起的泥沙濃度高值存續(xù)期往往短于潮周期，如風(fēng)浪掀沙出現(xiàn)在漲潮期間，則落潮期間風(fēng)浪產(chǎn)生的再懸浮泥沙大部分已經(jīng)沉降，這就會導(dǎo)致漲潮期間凈輸沙量增大，而落潮期間凈輸沙量基本不變；反之亦然。風(fēng)浪掀沙的相位與漲落潮相位的不一致破壞了漲落潮期間的原本輸沙量平衡，加劇了漲落潮輸沙不對稱，進(jìn)而增加了潮周期內(nèi)的凈輸沙量。

圖11 潮流分量漲潮、落潮和全潮凈輸沙量Fig.11 The net sediment transport of tide current component during each flood tide,ebb tide and full tide

6 結(jié)論

本文根據(jù)2018 年10 月21 日至11 月6 日萊州灣連續(xù)觀測站的泥沙數(shù)據(jù)，結(jié)合波浪、水位、流速，對底層單寬輸沙率進(jìn)行了EEMD 分解和HHT 變換，并探究了風(fēng)對其影響，具體結(jié)果如下。

（1）兩個方向EEMD 分解的重構(gòu)結(jié)果分別得到9 個IMF 分量和1 個趨勢項，根據(jù)其顯著周期，可進(jìn)一步分為高頻分量、潮周期分量、低頻分量和長周期分量，趨勢項可看作余流分量。研究顯示單寬輸沙率的能量主要集中在高頻和潮周期分量，表明了高頻擾動和潮流對于泥沙輸運速率的影響較大。

（2）以HHT 變換對單寬輸沙率進(jìn)行時頻分析，風(fēng)的影響主要發(fā)生在風(fēng)速衰減期，風(fēng)浪和湍流使得輸沙率的0～0.5 h-1低頻特征的顯著性大大增強，并出現(xiàn)一定程度的弱高頻變化。小波分析顯示風(fēng)速和單寬輸沙率共同的高能量區(qū)及高相干區(qū)在低頻頻段，單寬輸沙率的變化滯后約1/4 至1/2 個周期。

（3）邊際譜通過對時間的積分弱化了高頻的擾動和外界風(fēng)場的影響，受流速分量潮信號的強弱影響，單寬輸沙率的顯著周期為半日潮周期和亞潮周期。

（4）底層總泥沙輸運表現(xiàn)為東向和南向輸沙，輸運量分別為305.77 kg/m 和597.25 kg/m，浪潮頻率的差異導(dǎo)致泥沙輸運量在大風(fēng)過程中出現(xiàn)顯著的漲落潮不對稱情況。