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        關(guān)于近擬常曲率空間中2-調(diào)和子流形

        2022-03-21 03:28:50宋衛(wèi)東

        葉 聞, 宋衛(wèi)東,2, 耿 杰

        (1.安徽信息工程學(xué)院,安徽 蕪湖 241000;2.安徽師范大學(xué) 數(shù)學(xué)與統(tǒng)計學(xué)院,安徽 蕪湖 241000)

        引言

        以n+p表示其黎曼曲率張量取為如下形式

        KABCD=a(gACgBD-gADgBC)+b(gACfBD+gBDfAC-gADfBC-gBCfAD),

        ∑gACgBDfABfCD=1,

        (1)

        的n+p維單連通完備的黎曼流形,稱為近擬常曲率空間[1].其中g(shù)是n+p的黎量度量,a,b是Nn+p的C∞—函數(shù),{fAB}是Nn+p的一個單位向量函數(shù)。

        顯然,1)當(dāng)a=1,b=0時,近擬常曲率空間就是單位球面Sn+p(1)。

        2)當(dāng)fAB可分解為λA·λB,即fAB=λA·λB時,近擬常曲率空間就是擬常曲率空間[2],此時,其黎曼曲率張量具有如下形式

        KABCD=a(gACgBD-gADgBC)+b(gACλBλD+gBDλAλC-gADλBλC-gBCλAλD),

        ∑gACgBDλAλB=1,

        (2)

        同時文獻[1]還給出了非擬常的近擬常曲率空間的例子。

        在[2]中,Z.B.Bai建立了擬常曲率空間中的J.Simons型積分不等式。

        定理A設(shè)Mn是擬常曲率空間中的緊致極小子流形,則下列不等式成立

        現(xiàn)在設(shè)f:Mn→Nn+p是等距浸入,若f是2-調(diào)和映射[3],則稱Mn是Nn+p中的2-調(diào)和子流形。姜國英[3]給出了2-調(diào)和映射所滿足的條件,根據(jù)這個條件,極小子流形一定是2-調(diào)和子流形,同時,文獻[3]還給出了非極小的2-調(diào)和等距浸入的實例。

        本文考慮的第一個問題,在什么條件下,近擬常曲率空間中2-調(diào)和子流形是極小子流形,證明了

        定理1設(shè)Mn是近擬常曲率空間Nn+p中具有平行平均曲率的n維2-調(diào)和子流形,如果第二基本形式模長‖B‖滿足條件

        則Mn必是Nn+p中的極小子流形。

        本文考慮的第二個問題是建立近擬常曲率空間中2-調(diào)和子流形關(guān)于第二基本形式模長‖B‖的廣義J.Simons型積分不等式,證明

        定理2設(shè)Mn是近擬常曲率空間Nn+p中緊致無邊的2-調(diào)和子流形,則成立如下的積分不等式

        (3)

        注:當(dāng)a=1,b=0時,(3)就是常曲率空間中著名的J.Simons積分不等式。

        1 預(yù)備知識

        本文對各類指標(biāo)的取值范圍約定如下

        1≤A,B,C,…≤n+p;1≤i,j,k…≤n;

        n+1≤α,β,γ,…≤n+p。

        設(shè)Nn+p是n+p維單連通的黎曼流形,Mn是Nn+p中n維子流形,在Nn+p上選取局部標(biāo)準(zhǔn)正交標(biāo)架場{eA},使得它們限制在Mn上,{ei}與Mn相切,設(shè){ωA}是Nn+p關(guān)于{eA}的對偶標(biāo)架場,{ωAB}是Nn+p的聯(lián)絡(luò)形式,則限制在Mn上,有[4]

        (4)

        (5)

        (6)

        (7)

        式中B、ξ、Rijkl、Rαβkl分別是Mn的第二基本形式、平均曲率向量場、曲率張量場、法曲率張量場,KABCD是Nn+p的曲率張量場。

        若Nn+p是近擬常曲率空間,則

        (8)

        (9)

        (10)

        (11)

        以下總假設(shè)Mn是Nn+p的2-調(diào)和子流形,則[3]

        引理1Mn是Nn+p中2-調(diào)和子流形的條件是

        (12)

        2 定理的證明

        (13)

        由Cauchy不等式

        (14)

        又Nn+p是近擬常曲率空間。由(8)

        Kαkβk=aδαβ+b(δαβfkk+fαβ)

        (15)

        (16)

        從而由(8)、(16)

        (17)

        又|fn+p n+p|≤1及Cauchy不等式

        (18)

        從而由(17)

        (19)

        由(13)、(14)、(19)

        (20)

        于是,若

        (21)

        則由(20)唯一的可能是

        n2H2=0,

        即Mn是Nn+p極小子流形。

        定理2的證明由(9)

        代入(12)第一式,得

        兩端關(guān)于指標(biāo)i求共變導(dǎo)數(shù),并關(guān)于i求和,得

        調(diào)整指標(biāo),結(jié)合(12)第二式得

        (22)

        由(8),易知Kαβkj=0。

        現(xiàn)在計算Mn的第二基本形式模長平方的Laplacian,結(jié)合(11)、(22),仿文獻[4]

        (23)

        現(xiàn)在估計(22)式中出現(xiàn)的一些項,首先易見

        由于Mn是緊致無邊,由Stokes定理,對上面兩邊積分,得

        (24)

        由于Nn+p是近擬常曲率空間,再由(8)、(9)得

        (25)

        (26)

        (27)

        結(jié)合(8)、(16)、(18),有

        (28)

        由文獻[5],有

        (29)

        (30)

        由文獻[4]

        (31)

        ≥n(a-2|b|)(‖B‖2-nH2)。

        (32)

        由(22)-(32)及Mn的緊致,應(yīng)用Stokes定理經(jīng)整理,即完成定理2的證明。

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