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        廣義三階非線性薛定諤方程的行波解

        2022-02-24 06:37:00葉飛筠劉小華曾職云
        關(guān)鍵詞:代數(shù)方程薛定諤雙曲

        葉飛筠, 劉小華, 曾職云

        (貴州民族大學(xué) 數(shù)據(jù)科學(xué)與信息工程學(xué)院, 貴陽 550025)

        0 引言

        非線性薛定諤方程(NLSE)在物理學(xué)、生物學(xué)等領(lǐng)域具有重要作用[1-2].為了構(gòu)造NLSE的各種形式的行波解,學(xué)者們提出了許多有效的方法,如F-展開法[3]、雅可比橢圓函數(shù)法[4]、擴(kuò)展的輔助方程法[5]、G′/G展開法[6]、 Riccati展開法[7]、正弦余弦法[8]等.本文將利用雙曲正切函數(shù)展開法研究如下廣義三階非線性薛定諤方程[9]

        i (qt+qxxx)+|q|2(δ1q+iδ2qx)+iδ3(|q|2)xq=0

        (1)

        1 改進(jìn)的雙曲正切函數(shù)法

        首先考慮如下非線性偏微分方程:

        N(q,qx,qt,qxx,…)=0.

        (2)

        為了構(gòu)造方程(2)的精確行波解,本文引入如下行波變換:

        q(x,t)=φ(ξ),ξ=ax+ct,a,c≠0,

        (3)

        其中a、c分別表示頻率和波數(shù).將式(3)代入式(2)可將式(2)化為如下常微分方程:

        N(q(ξ),aq′(ξ),cq′(ξ),a2q′(ξ),…)=0.

        (4)

        假設(shè)式(4)具有如下形式的解:

        (5)

        且α滿足

        α′=b+α2.

        (6)

        其中b是待確定的參數(shù),A0、Aj、Bj(j=1,2,…,n)是任意常數(shù),α=α(ξ),n由齊次平衡原則確定.將式(5)和式(6)代入式(4)后合并αj(j=0,1,2,…,n)的同次冪,并令同次冪的系數(shù)為零,由此可得到關(guān)于A0、Aj、Bj(j=1,2,…,n)、b、a和c的代數(shù)方程組.求解該代數(shù)方程組后再結(jié)合方程(6)的幾種情況的解[16](式7—式11),即可給出方程(2)的有界行波解的精確表達(dá)式.

        1) 當(dāng)b<0時,方程(6)有如下雙曲函數(shù)解:

        (7)

        (8)

        2) 當(dāng)b=0時,方程(6)有如下有理函數(shù)解:

        (9)

        3) 當(dāng)b>0時,方程(6)有如下三角函數(shù)解:

        (10)

        (11)

        2 精確行波解

        本文基于上述改進(jìn)的雙曲正切函數(shù)展開法構(gòu)造方程(1)的有界行波解的精確表達(dá)式.首先引入如下行波變換:

        q(x,t)=φ(ξ)ei η(x,t),ξ=kx+ωt,η(x,t)=δx+λt,

        (12)

        其中k和δ為孤子的頻率,ω和λ為波數(shù).將式(12)代入式(1),并分別令實(shí)部和虛部為零可得:

        3δk2φ″+(λ-δ3)φ+(δ2δ-δ1)φ3=0,

        (13)

        k3φ?+(ω-3kδ2)φ′+k(δ2+2δ3)φ2φ′=0.

        (14)

        對式(14)關(guān)于ξ進(jìn)行積分,并令積分常數(shù)為0, 則有:

        (15)

        φ(ξ)=A0+A1α+B1α-1.

        (16)

        將式(16)及φ的二階導(dǎo)數(shù)代入式(15)后合并α±j(j=0,1,2,3)的同類項(xiàng)系數(shù),并令其為0可得到如下關(guān)于A0、A1、B1和ω的代數(shù)方程組:

        (17)

        求解方程(17)可得ω、A0、A1、B1的值有以下幾種情況:

        (18)

        (19)

        (20)

        (21)

        (22)

        (23)

        由式(18)、(19)以及式(7)—(12)可得方程(1)有如下的有界行波解:

        1) 當(dāng)b<0時,方程(1)有如下的雙曲函數(shù)解:

        (24)

        2)當(dāng)b=0時,方程(1)有如下的有理函數(shù)解:

        (25)

        3)當(dāng)b>0時,方程(1)有如下的三角函數(shù)解:

        (26)

        由式(20)、(21)以及式(7)—(12)可得方程(1)有如下的有界行波解:

        1) 當(dāng)b<0時,方程(1)有如下的雙曲函數(shù)解:

        (27)

        2) 當(dāng)b=0時,方程(1)有如下的有理函數(shù)解:

        (28)

        3)當(dāng)b>0時,方程(1)有如下的三角函數(shù)解:

        (29)

        由式(22)、(23)以及式(7)—(12)可得方程(1)有如下的有界行波解:

        1) 當(dāng)b<0時,方程(1)有如下的雙曲函數(shù)解:

        (30)

        2) 當(dāng)b=0時,方程(1)有如下的有理函數(shù)解:

        (31)

        3) 當(dāng)b>0時,方程(1)有如下的三角函數(shù)解:

        (32)

        3 解的性態(tài)分析

        圖1是方程(1)的解|q1|在-10

        圖1 解|q1|的3D圖(a)和2D圖(b)

        圖2 解|q3|的3D圖(a)和2D圖(b)

        圖3 解|q7|的3D圖(a)和2D圖(b)

        圖4 解|q9|的3D圖(a)和2D圖(b)

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