鄧沙麗, 鄧 綠, 楊海波
(1. 南昌航空大學(xué) 數(shù)學(xué)與信息科學(xué)學(xué)院,南昌 330063; 2. 贛東學(xué)院,江西 撫州 344000)
同調(diào)論在代數(shù)拓?fù)涞难芯恐芯哂兄匾淖饔茫渲袑?duì)于Cech 上同調(diào)以及Bredon 上同調(diào)的研究都是基于復(fù)代數(shù)簇上,而由于實(shí)數(shù)域的不封閉性,在現(xiàn)有的基于實(shí)系數(shù)多項(xiàng)式解的解析方法來(lái)研究實(shí)代數(shù)簇是很困難的,因此,有必要將其擴(kuò)展到有Galois 群作用,尤其是Gal(C/R)作用的復(fù)代數(shù)簇上的上同調(diào)理論。這個(gè)對(duì)于實(shí)代數(shù)上簇的研究是非常有用的。在文獻(xiàn)[1]中,Bredon 定義了在有限群G作 用下的等變上同調(diào)理論;在文獻(xiàn)[2]中,May、Lewis 和MacClure 證明了由普通的整數(shù)分次的Bredon 上同調(diào)理論可以擴(kuò)展到普通的RO(G)?分次的Bredon 上同調(diào)理論。本文將介紹最簡(jiǎn)單情形Gal(C/R)作用下軌道點(diǎn)的上同調(diào)環(huán)。
為了將主要的結(jié)構(gòu)放置在恰當(dāng)?shù)奈恢蒙?,先回顧下奇異同調(diào)和上同調(diào)的傳統(tǒng)方法,當(dāng)系數(shù)為整數(shù)時(shí),奇異同調(diào)函子被定義為是下列函子的合成。
給定一個(gè)阿貝爾范疇A, 將A中復(fù)形的范疇記為Kom(A), 復(fù)形上的邊界記為Kom?(A),從而可以得到奇異上同調(diào)群的定義[3]。
奇異同調(diào)的Dold-Thom 方法可以看作是從一個(gè)空間X出發(fā),生成一個(gè)簡(jiǎn)單集Sing?(X),然后將其定義為ZSing?(X),最后應(yīng)用到鏈復(fù)形函子并取其同調(diào). 關(guān)于該定理的證明,最著名的版本涉及到點(diǎn)空間 (X,x0) 的 無(wú)限對(duì)稱乘積S P∞(X), 從而得到X的約化同調(diào),因?yàn)閆X是一個(gè)阿貝爾拓?fù)淙海敲碨ing?(ZX)是點(diǎn)態(tài)加法下的簡(jiǎn)單阿貝爾群,根據(jù)文獻(xiàn)[4], π?(ZX,0)可以從下面函子的復(fù)合得到。
其中,AbTop是對(duì)象為阿貝爾拓?fù)淙?,態(tài)射為連續(xù)同倫的范疇。
CW?復(fù)形同倫類型空間稱為Eileberg-MacLane空間[5],如果滿足:
在有限群G作用下的拓?fù)淇臻g的范疇,每個(gè)軌道G/H所起的作用與通常拓?fù)渲械哪硞€(gè)點(diǎn)是一樣的,但對(duì)于同調(diào)和上同調(diào)理論來(lái)說(shuō),增加了一定的復(fù)雜性,因?yàn)樗鼈兊南禂?shù)不再是群了,而是從G?軌道和等變映射到阿貝爾群所構(gòu)成的函子,我們把它叫做系數(shù)系統(tǒng)[7]。因此,要尋找整系數(shù)奇異同調(diào)群的等價(jià)對(duì)應(yīng)物就會(huì)有多種途徑. 其中一種合理的方式是根據(jù)1.2 中提到的Dold-Thom 方法. 而另一種方式是1.1 中提到的通過(guò)找到函子X(jué)■→[X,ZoSn]G來(lái)獲得。
首先,我們回顧一些本文中需要用到的相關(guān)定義. 下面的定義在文獻(xiàn)[1]和文獻(xiàn)[2]中都可以找到。
定義1 系數(shù)系統(tǒng)是指反變函子M:OG→Ab。
定義2 普通約化Z?分次Bredon 上同調(diào)理論是在范疇GCW?,且系數(shù)系統(tǒng)為M的反變函子的序列:
滿足下面的Eilenberg-Steenrod 公理:
1)如果范疇GCW?中的兩個(gè)映射是G?同倫的,那么誘導(dǎo)出上同調(diào)間相同的映射;
2)對(duì)于任意的X∈GCW?和n∈Z,有自然同構(gòu):
是正合的;