張杉 遲宗濤 孫文軒

摘要：? 針對磁流體在光纖領域的應用及其發(fā)展，本文綜述了有關磁流體的成分組成、應用、特點和國內外的研究進展等。對磁流體的可調諧折射率、熱透鏡效應、光透射特性、雙折射性、磁致色散特性等相關光學特性進行總結，并介紹了磁流體在光纖磁場傳感器、可調諧磁流體光柵、可調諧光濾波器、光開關、光纖調制器、可調諧偏振光分束器等不同光器件中的應用，同時，分析了近年來國內外學者在光纖領域的研究進展。研究結果表明，雖然光纖磁場傳感器憑借優(yōu)良的性能，在航空航天、土木工程、石油化工、電力行業(yè)等領域具有重要作用，但隨著光纖傳感器的發(fā)展，光纖傳感器應克服多參數(shù)交叉敏感性，其高靈敏度和微型化需要更為嚴格的封裝技術，而且通過各種封裝技術光纖傳感器可以滿足不同環(huán)境的應用要求。磁流體光特性的研究在光通信和傳感技術等領域具有越來越重要的作用。

關鍵詞：? 磁流體; 四氧化三鐵; 光學性質; 傳感性能; 光纖磁場傳感器

中圖分類號： TN253? 文獻標識碼： A

收稿日期： 20210402; 修回日期： 20210520

作者簡介：? 張杉（1994），女，碩士研究生，主要研究方向為信息獲取與傳感器技術。

通信作者：? 遲宗濤（1964），男，教授，碩士生導師，主要研究方向為信息獲取與傳感器技術、電子測量與電子計量、儀器儀表和光電應用技術。 Email： zoc545s@sohu.com

磁流體也叫磁性液體，是一種穩(wěn)定的膠體，這是一種新興的功能材料，主要材料為磁性納米顆粒（四氧化三鐵、三氧化二鐵、鐵酸錳等）、基液和表面活性劑[1]。磁流體的性質特點是兼具固態(tài)磁性物質的磁性和液態(tài)物質的流動性[2]。因磁流體具有磁性，可以被磁場控制，廣泛應用于密封、潤滑、減震、選礦、油水分離、噴墨印刷等領域。1779年，G. Knight將鐵磁顆粒和載液混合在一起，但是其性能不穩(wěn)定，靜置一段時間后，二者會分離[3];F. Bitter[4]制作了一種磁粒直徑為1 000 nm的水基鐵磁流體;W. C. Elmore基于化學共沉法Elmore制備出直徑約為10 nm的水基Fe3O4磁流體，但是其穩(wěn)定性能仍舊很差[5]。為解決太空服頭盔轉動密封的技術難題，S. S. Papell[6]利用碾磨法制作了一款磁流體，并取得了專利，但其制作方法費時費力、效率低、成本高，因此，此類磁流體并沒有得到推廣;1966年，日本第1次使用化學方法制得磁流體，此方法效率高，適于工業(yè)生產。自20世紀70年代起，磁流體開始轉入民用，磁流體的類型多為鐵氧型。而金屬型磁流體（鐵、鈷、鎳及其合金）的研制成功[7]，使磁流體的飽和磁化強度有了大幅度的提高。20世紀90年代，日本研制出了氮化鐵型磁流體[8]，這種磁流體具有良好的抗腐蝕、抗氧化性及較高的磁性能，具有廣泛的應用前景。20世紀初，德國塞爾多夫大學制備出新型感熱鐵磁流體[9];印度本地治里工程學院物理系制備出Co0.5Zn0.5Fe2O4和Mn0.5Zn0.5Fe2O4納米粒子的熱敏磁流體[10]。與國外相比，國內在磁流體制備和應用技術的開發(fā)等方面起步較晚。1980年左右，十幾所科研機構如北京交通大學、西南應用磁學研究所、北京理工大學等相繼開展該領域研究，并取得一定的成果[11];1989年，北京交通大學李德才教授根據磁流體的理論開始對其進行研究與制作，隨著不斷的探索與實驗，已經成功研制出水基、煤油基、雙酯基等氧化鐵型磁流體，這些磁流體具有性能穩(wěn)定的優(yōu)點，可以將其應用于密封和傳感器等領域，同時對磁性液體往復運動密封進行了理論研究[12]。由于氧化鐵型磁流體中Fe2+易被氧化成穩(wěn)定態(tài)的Fe3+，導致其磁性能衰減，因此使用Mn2+、Zn2+、Co2+代替Fe2+，通過改變錳鋅鐵氧體和CoFe2O4離子型磁流體[13]的離子結構，可以提高化學穩(wěn)定性。1990年，我國鋼鐵研究總院開始研制氮化鐵鐵磁液，化學穩(wěn)定性和飽和磁化強度相對較高[14];2005年，東華理工學院成功制作出金屬型磁流體CoB，具有強抗氧化性和飽和磁化強度高的優(yōu)點[15]。此外，國內也成功研制出真空密封的特殊性能的磁流體以及治療腫瘤的磁熱療磁流體等。基于此，本文主要綜述了有關磁流體的成分組成、應用、特點和國內外的研究進展等。該研究推動了光纖磁場傳感領域的發(fā)展。

1 磁流體的光學特性

1.1 可調諧折射率

當磁流體處于磁場環(huán)境中，磁流體中的納米粒子會發(fā)生聚集，形成磁柱，使液相分離，等效介電常數(shù)將會隨之產生變動。等效介電常數(shù)為

εMF=-εcol（1-f）-εliq（f-1）+[εcol（1-f）+εliq（f-1）]2+4（f+1）2εcolεliq2（1+f）（1）

其中，εcol是磁柱的介電常數(shù);εliq是液相的介電常數(shù)，且其強度隨著場強的變化而變化。

定義f=（Acol/A）/（1-Acol/A），其中，A表示磁流體一定區(qū)域的表面積，Acol/A表示一定區(qū)域內A中磁柱所占的面積比。磁流體的折射率與等效介電常數(shù)及電磁化系數(shù)（χ）的關系為

nMF=εMF=1+χ（2）

式中，χ為電磁化系數(shù);nMF為磁流體的折射率;εMF為等效介電常數(shù)。

電磁化系數(shù)不僅與磁場強度有關，而且還與磁場的方向相關。當磁場方向與光纖軸垂直時，χ/H<0，所以nMF隨著場強的增大而減小;當磁場與光纖軸平行時，χ/H>0，所以nMF隨著場強的增大而增大[16]。由此可知，磁流體折射率的改變趨勢不僅與磁場強度有關，還與光和磁場的相對方向有關。

1.2 熱透鏡效應

當一束激光通過磁流體時，磁流體將會發(fā)生熱透鏡效應，最終導致橫向上的磁流體折射率不均勻，所以當光束通過磁流體后會發(fā)散，在一定條件下，遠場可以觀察到同心圓環(huán)狀的干涉環(huán)。不同場強條件下的熱透鏡干涉環(huán)圖案如圖1所示。

給磁流體加一個垂直于光束的磁場，熱透鏡效應得到抑制，而且場強越大，抑制程度越高[17]。其主要原因如下：

1） 外加磁場會導致磁性納米顆粒具有額外的磁體積力，納米粒子會因此發(fā)生轉移，破壞由原來溫度梯度而形成的粒子濃度分布，所以熱透鏡效應受到抑制。

2） 當外加磁場稍大時，磁性納米顆粒的磁能大于其本身熱能，粒子間產生團簇現(xiàn)象，引起磁流體發(fā)生相分離，同時破壞由溫度梯度而形成的粒子濃度分布，抑制熱透鏡效應產生[18]，而磁流體的熱透鏡效應可用于制作光學限幅器。

1.3 光透射特性

磁流體的光透射特性主要受外磁場作用的影響。外加磁場可以使磁液中的微粒沿磁場方向排成鏈狀，且磁鏈方向和磁場方向相同，磁鏈之間存在一定的距離。當一束光入射磁流體膜，光強為I0，出射光強為I，磁場方向垂直于磁流體膜，則改變磁場大小，將得到光透過率I/I0，磁流體光透射率與外磁場隨時間變化曲

線如圖2所示[19]。由圖2可以看出，隨著外加磁場場強的增加，光的透過率值將逐漸降低;將給定磁場加入300 s后，再將磁場撤掉，則光的透過率發(fā)生急速增加，直到成為穩(wěn)定值。

此外，磁流體薄膜的厚度以及磁流體質量濃度也對磁流體的光透射特性產生影響[20]，磁流體光透過率與膜厚度的關系如圖3所示，磁流體光透過率與質量濃度的關系如圖4所示。由圖3可以看出，隨著磁流體膜厚度的增加，光的透過率隨之減小;由圖4可以看出，當磁流體的濃度逐漸增大時，光的透過率隨之減小。

1.4 雙折射性

在外加磁場作用下，可導致磁流體的雙折射效應[21]。磁流體的雙折射效應是指當一束光垂直穿過磁流體薄膜時，在平行于磁流體薄膜方向再外加一個磁場，則光束將發(fā)生發(fā)散現(xiàn)象，其中，一束發(fā)散為尋常光（φo為尋常光的初相位），滿足折射定律;另一束發(fā)散為反常光（φe為反常光的初相位），兩個光束之間的相對相位差為

Δφ=φo-φe=2πno-neL/λ（3）

式中，no為尋常光的折射率;ne為反常光的折射率。雙折射Δn可表示為

Δn=sin-12Imin/Imax1+Imin/Imaxchh1-h2×λ/（2πd）（4）

式中，d通常為幾微米的量級;Imax是最大輸出強度;Imin是最小輸出強度;hii=1，2可以由Ii=Ioie-2hiH計算得出，其中，Ioi為零磁場中的輸出強度;H為磁場強度。

由此可見，外加磁場，MF膜表現(xiàn)出雙折射，其強弱取決于磁場的方向和大小。根據該特性，磁流體可用作可調諧雙折射濾波器、光學衰減器和光開關等器件。

1.5 磁致色散特性

當垂直于磁流體薄膜的外磁場較強時，磁流體內部的磁性粒子會形成六角形的磁柱結構，磁柱之間的距離d（2π/r）通常在幾微米左右。這種磁柱結構可以起到二維衍射光柵的作用，即當一束平行自然光垂直入射到磁流體薄膜時，不同顏色的光發(fā)生衍射，并形成環(huán)狀衍射條紋，這是磁流體的磁致色散特性。根據該特性，磁流體可用作可調諧光柵，可應用于光學開關、光學調制器和光學顯示器件等。

2 磁流體應用

利用磁流體的磁場敏感性和光學特性，使之與傳統(tǒng)光纖相結合，可以制作出一系列高性能的光學器件。與傳統(tǒng)的光纖器件制作方法相比，用這種方法制作的光纖器件，費用低、更小巧、靈敏度高、不易受環(huán)境影響。如：光纖磁場傳感器、可調諧磁流體光柵、可調諧光濾波器、光開關、光纖調制器、可調諧偏振光分束器等。

2.1 光纖磁場傳感器

由于光纖磁場傳感器具有抗干擾、小巧、靈敏度高等獨特特性，已得到了國內外學者的廣泛關注。

2.1.1 MZ型

基于MZ型的磁場傳感器，其輸出光強為

Iout=Icore（λ）+Iclad（λ）+2cos（2πΔneffL/λ）（5）

式中，Icore和Iclad是纖芯和包層模式的強度;Δneff是纖芯模式和包層模式的有效折射率差;L是傳感臂的長度。

當相位差Φ=（2m+1）π時，m階干涉波谷的波長為

λm=2ΔneffL/（2m+1）（6）

當環(huán)境折射率發(fā)生變化時，由于纖芯模式和包層模式對環(huán)境折射率變化的響應靈敏度不同。根據式（5）和式（6），有效折射率差發(fā)生變化，導致輸出透射強度及波長發(fā)生變化，因此可以達到磁場傳感的目的。

2013年，苗銀萍等人[22]通過光纖熔接機將單模光纖制作成單一S型結構，單S結構的模式干涉儀原理圖如圖5所示。當場強從25～200 Oe變化時，測得強度靈敏度和波長靈敏度分別為0.130 56 dB/Oe和0.056 nm/Oe;2014年，吳繼漩等人[23]基于單模拉錐及核偏移，制作了一款雙向磁場傳感器，雙向MZ干涉儀原理圖如圖6所示。實驗結果顯示，當磁場垂直于（平行于）光纖軸時，強度靈敏度為-0.025 34 dB/Oe（0.011 11 dB/Oe）。

卜勝利等人[24]基于多模干涉效應，制作了由2個上拉節(jié)點構成的傳感器?；谏侠?jié)點模式干涉儀如圖7所示，該結構對場強變化反應靈敏，靈敏度達到325.3 pm/mT。其制作的多膜（multi mode fiber， MMF）單膜（single mode fiber， SMF）多膜結構對場強的靈敏度最高可達215 pm/mT[25]。由于高低階包層模式對外界環(huán)境變化的響應靈敏度不同，基于光纖拉錐和核偏移制作磁場傳感器，基于拉錐和核偏移模式干涉儀如圖8所示，其靈敏度可達-0.024 dB/Oe[26]。

2015年，羅龍峰等人[27]將單模光纖拉錐并在光纖的輸出端口，外加一個反射鏡，與反射鏡結合的磁場傳感器如圖9所示。通過監(jiān)測其反射譜在不同場強下的變化，測得磁場靈敏度分別為174.4 pm/Oe。2016年，劉海峰等人[28]將單模光纖與微纖維錯芯結合，制作一款磁場傳感器，微纖維輔助模式干涉儀如圖10所示。該傳感器在低磁場條件下具備超高靈敏度，當磁場在3～21 Oe變化時，其磁場靈敏度為-1.193 nm/Oe。

2017年，Qian J K等人[29]基于單模多模單模及纖芯偏移結構，制作了多模干涉儀，單模多模單模干涉儀原理圖如圖11所示。當外加磁場變化時，折射率靈敏度為156.63 nm/RIU（refractive index unit），磁場靈敏度為-97.24 pm/Oe;2018年，Zhang X等人[30]制作了一款雙S型模式干涉儀，雙S型模式干涉儀如圖12所示。測量結果顯示，其強度靈敏度為0.011 dB/Oe。

以上研究均基于常規(guī)光纖所制得的傳感器，基于MZ干涉原理將磁流體與非常規(guī)光纖（如中空光纖、光子晶體光纖）結合，也可制得磁場傳感器。

2015年，Zhao Y等人[31]將光子晶體光纖（photonic crystal fiber，PCF）拉錐，制得在線MZ干涉儀，光子晶體光纖拉錐結構如圖13所示。當場強從100～600 Gs變化時，其波長靈敏度為16.04 pm/Gs，分辨率為0.62 Gs，與傳統(tǒng)的磁場傳感器相比，具有免受電磁干擾的優(yōu)點。

2017年，Shi F等人[32]制作了一個小巧的磁場傳感器，SMFHOFSMF結構如圖14所示。將中空光纖（hollow optical fiber，HOF）和單模光纖相結合，形成一個SMFHOFSMF結構。通過監(jiān)測其波長漂移和透射強度的變化，測得其波長和強度靈敏度分別為-170 pm/Oe和-0.212 68 dB/Oe。

2.1.2 非MZ型

2015年，羅龍峰等人[3334]利用微纖維耦合器（microfiber coupler，MFC），對環(huán)境折射率表現(xiàn)出高靈敏度，而磁流體的折射率又受磁場的影響，因此將微纖維耦合器和磁流體相結合，可以實現(xiàn)高靈敏度傳感，單MFC結構如圖15所示。實驗結果表明，其波長和強度靈敏度分別為191.8 pm/Oe和-0.037 dB/Oe。此結構除了可以用于磁場傳感，也可應用于磁光調制和濾波等。隨后，其團隊通過級聯(lián)2個微纖維耦合器，制作磁場傳感器，雙MFC結構如圖16所示，所制得的磁場傳感器波長靈敏度為125 pm/Oe。

2017年，Wang W H等人[35]將含有磁流體的毛細管置于Sagnac環(huán)中，基于Sagnac干涉環(huán)傳感器如圖17所示?；赟agnac干涉效應，利用磁流體的雙折射效應，當場強從0～250 Oe變化時，所制作的傳感器最大靈敏度為0.006 dB/Oe。

將光子晶體光纖（photonic crystal fiber，PCF）、無芯光纖（nocore fiber，NCF）、細芯光纖（thin core fiber，TCF）、空芯光纖（hollow optical fiber，HOF）與傳統(tǒng)的單模光纖結合，基于多模干涉效應，通過監(jiān)測波長漂移或者透射強度變化，也可達到磁場傳感的目的。

2012年，Zu P等人[36]制作了一款SMFPCFSMF結構的傳感器，基于SMFPCFSMF結構傳感器如圖18所示。該傳感器利用PCF的可調諧光子帶隙效應，將折射率引導型的光纖轉換為光子帶隙光纖，實驗結果顯示，該傳感器的靈敏度為1.56 nm/Oe，比其它類型的傳感器高2～3個等級。

2.2 可調諧磁流體光柵

光柵是一種重要的光器件，廣泛應用于集成光學、光譜分析和光通信中。當外加平行于磁流體膜的磁場時，隨著場強的不斷增加，磁性微粒聚集，并開始形成磁鏈。當場強超過一定閾值時，所有磁鏈將會聚集，形成一個一維周期性的磁柱鏈，在平行磁場作用下，磁流體薄膜的磁鏈結構如圖19所示。

由于這些磁柱呈規(guī)則排列，因此該結構可看成是一個二維磁流體光柵結構，光柵周期Δχ可以通過磁場的大小和掃頻速度調諧，Δχ與場強及掃頻速度之間的關系如圖20所示。由圖20可以看出，當場強從55～150 Oe變化時，Δχ將以指數(shù)形式下降;當場強繼續(xù)增加時，由于飽和磁化強度，Δχ將不再變化。由此可知，Δχ隨場強的增大而減小。

Pu S L等人[37]利用傳統(tǒng)的光刻技術，設計制作了可調諧磁流體光柵，即用光刻膠刻蝕一個襯底，形成周期性梳狀凹槽，烘干之后在凹槽內填入磁流體，最后將一個覆蓋層置于光柵之上進行封裝，可調諧磁流體光柵制作如圖21所示。

因為磁流體具有場依存折射率，所以當給此光柵加上磁場時，由于場強的變化導致折射率和吸收系數(shù)變化，進而導致各階的衍射效率發(fā)生變化，即零階和高階衍射光的能量發(fā)生變化，不同場強下的衍射模式如圖22所示。如果光柵吸收系數(shù)的調制不是太大，則零階衍射光的能量可以全部轉移到高階衍射光的能量。

2.3 可調諧光濾波器

利用磁流體折射率的可控性，將磁流體作為包層，通過調整外加場強的大小，可以對長周期光纖光柵（long period grating，LPG）基模與包層模之間的耦合特性進行調諧。第i階衰減帶的中心波長為

λi=nco-niclΛ（7）

式中，nco和nicl分別為纖芯和i階包層模式的有效折射率;Λ為光柵周期。

Liu Ting等人[38]基于這一特性制作了一款長周期光纖光柵可調諧濾波器。將長周期光纖光柵置于含有磁流體的毛細管中，外加磁場的方向垂直于長周期光纖光柵，長周期光柵可調諧濾波器結構示意圖如圖23所示。長周期光纖光柵對環(huán)境折射率變化的敏感性是由包層膜有效折射率對環(huán)境折射率的依賴性引起，當環(huán)境折射率靠近長周期光纖光柵包層的折射率時，長周期光纖光柵對環(huán)境折射率變化的敏感性急劇增加。所以通過改變磁流體的折射率，LPG衰減帶的中心波長可以被相應的調諧。

2.4 光開關

當一束光入射到磁流體膜時，由于磁流體的場依存透射，所以改變外加磁場的大小可以改變磁流體薄膜的光透射特性，而磁流體作為折射率可調諧媒介，又可以影響透射光與反射光的能量分配，從而可以實現(xiàn)光開關的效果[39]，光開關原理圖如圖24所示。

2.5 光纖調制器

J. J. Chieh等人[40]將磁流體作為包層，設計了一種光纖調制器，基于磁流體光纖調制器結構示意圖如圖25所示。將磁流體代替SiO2包層，其折射率可通過磁流體的濃度和場強來調整[41]。在無外加場強時，磁流體包層的有效折射率略小于包纖芯折射率。在光纖中，光的傳導機制為全內反射，但當外加場強超過一定閾值，纖芯折射率小于包層折射率時，全內反射消失，部分光強將透射進入包層。因此，通過此調制器，在外加場強作用下，可以調節(jié)光的透射強度。

實驗結果表明，此光纖調制器的透射損耗與場強作用下磁流體包層中的磁柱數(shù)量有關。此外，光纖調制器的透射還取決于裸纖芯部分的長度和調制器數(shù)量。當級聯(lián)兩個調制器或增加裸纖芯部分長度，調制器的調制深度可以大于20%。因此，通過合理選擇調制器的數(shù)量、裸纖芯的長度及場強的大小，可以得到理想的調制深度。

2.6 可調諧偏振光分束器

Wang J S等人[42]基于雙芯光子晶體光纖（dublecore photonic crystal fiber，DCPCF），設計了一款可調諧偏振光分束器（polarized beam splitter，PBS）。當一束X、Y偏振光通過雙芯光子晶體光纖時，通過調整場強，偏振模式可以以任意比例輸出，且在一定場強下，偏振模式可以完全轉化，PBS原理圖如圖26所示。

根據光波導理論，在DCPCF中有4種超模傳輸，分別為Xeven，Yeven，Xodd和Yodd。其耦合特性可以通過模式耦合理論獲得。在給定波長條件下，偏振分束器的耦合長度分別定義為

Lx=λ2nxeven-nxodd，

Ly=λ2nyeven-nyodd（8）

式中，nx，yeven和nx，yodd是4種超模的有效折射率;λ為真空中光的波長。

實驗結果表明，在PBS為8.13 mm，場強為25 mT時，偏振模式可以進行轉化。

3 光纖研究展望

光纖傳感原理的基礎是光纖導波，外界參量的改變使光纖中傳輸光的參量被調制，然后再對調制后的光進行檢測，以達到感知外界信息的目的，實現(xiàn)對外界各參量的測量[43]?，F(xiàn)已提出用于光纖磁場傳感的各種基于磁流體的光纖結構，即將單模光纖經過特殊處理（如拉錐、腐蝕、熔融等）后進行拼接，實現(xiàn)光纖傳感;將單模光纖與特殊光纖（NCF、TCF、HCF、HOF、PCF等）進行整合，實現(xiàn)光纖傳感。在以上傳感結構中，光纖磁場傳感器憑借優(yōu)良的性能，在航空航天、土木工程、石油化工、電力行業(yè)等領域發(fā)揮著重要作用。但隨著光纖傳感器的發(fā)展，人們對其提出了更高的要求。目前，光纖磁場傳感器應從解決以下問題來實現(xiàn)具有卓越性能的磁場傳感器。

1） 克服光纖傳感器多參數(shù)交叉敏感性。由于磁場傳感器應用時會受到多個環(huán)境變量的同時影響，導致其測量精確性降低，因此可通過設計復合參數(shù)傳感器，實現(xiàn)多參數(shù)同時測量。

2） 光纖傳感器的高靈敏度和微型化。靈敏度是光纖傳感器的重要性能指標之一，設計結構簡單且小巧的光纖傳感器，可以提高其靈敏度，但會降低其機械性能，因此需要更為嚴格的封裝技術。

3） 光纖傳感器在極端環(huán)境中的應用。隨著時代的發(fā)展，如何實現(xiàn)抗腐蝕、抗電磁干擾、抗高溫高壓的光纖傳感器已經成為人們關注的焦點。因此，通過各種封裝技術滿足不同環(huán)境的要求，將會是光纖傳感器一個重要的研究方向。

4 結束語

綜上所述，光纖傳感在未來仍將是國內外學者研究的熱點。隨著光纖器件的發(fā)展，其必定朝著多參量和高靈敏度、結構簡單、成本低、適應極端環(huán)境的方向發(fā)展。本文對磁流體的性質和在光學中的發(fā)展和應用做了較為全面的敘述，列舉了不同光纖磁場傳感器并對其傳感機理進行了闡述，重點分析了傳感器的靈敏度和磁流體的填充，為研究磁流體的學者們提供了比較全面的理論參考。經研究發(fā)現(xiàn)，由于磁流體自身的特殊光學特性，基于磁流體填充的光纖磁場傳感器的靈敏度更高。由于磁流體同時具有溫度特性，因此在進行磁場測量時會受到外界溫度的影響。為了解決磁場與溫度的交叉敏感問題，還需要開展更加深入的研究工作。

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Optical Properties of Magnetic Fluid and its Application in Optical Fiber Field

ZHANG Shan， CHI Zongtao， SUN Wenxuan

（The College of Electronic Information， Qingdao University， Qingdao 266071， China）

Abstract：? For the application of magnetic fluid in the optical fiber field， this paper reviews the component composition， application， characteristics and the research progress at home and abroad. It summarize the related optical characteristics of tunable refractive index， thermal lens， optical transmission， birefringence and magnetic dispersion， introduces magnetic fluid in optical field sensor， adjustable magnetic fluid grille， optical switch， optical modulator， tunable polarization beam divider and other different optical devices， and analyzes the research progress of scholars at home and abroad in the field of optical fiber. The research results show that although the fiber magnetic field sensors play important roles in aerospace， civil engineering， petrochemical， and power industry， with the development of fiber sensors， they should overcome the cross sensitivity of multiparameters， its high sensitivity and miniaturization need more stringent packaging technology， and the packaging of fiber sensors can meet the application requirements of different environments. The study of magnetofluid optical properties plays an increasingly important role in fields such as optical communication and sensing technology.

Key words： magnetic fluid; Fe3O4; optical properties; sensing performance; optical fiber magnetic field sensor the introductio