吳冰馳

(廣東工業(yè)大學(xué)輕工化工學(xué)院 廣東 廣州 510000)

點(diǎn)電荷激發(fā)的靜電場表達(dá)式只是空間變量的函數(shù)，靜電場的分布不隨時(shí)間變化，靜電場的傳播并非是超距傳播，而是靜電場處于平衡狀態(tài).靜電場的傳播速度直接給出是光速，傳播方式卻沒有進(jìn)一步說明，其實(shí)靜電場的傳播方式和勻速運(yùn)動(dòng)電磁場的傳播方式是相似的，在對勻速運(yùn)動(dòng)的點(diǎn)電荷的電磁場場強(qiáng)方程求解二階偏導(dǎo)數(shù)時(shí)，發(fā)現(xiàn)勻速運(yùn)動(dòng)點(diǎn)電荷激發(fā)的電磁場方程符合波動(dòng)方程特征.

1 勻速運(yùn)動(dòng)點(diǎn)電荷電磁場方程的二階偏導(dǎo)數(shù)

真空狀態(tài)，在空間直角坐標(biāo)系中，點(diǎn)電荷q在t=0時(shí)從原點(diǎn)出發(fā)，沿x軸正方向以速率v做勻速直線運(yùn)[1,2]，t時(shí)刻位于x軸上的點(diǎn)A(vt,0,0)，r=(x-vt)i+yj+zk是點(diǎn)電荷q到場點(diǎn)P(x,y,z)的矢徑，矢徑r與電荷運(yùn)動(dòng)速度v之間的夾角為θ,如圖1所示.

圖1 沿x軸正方向勻速運(yùn)動(dòng)的點(diǎn)電荷

由電動(dòng)力學(xué)可知，沿x軸正向以速率v勻速運(yùn)動(dòng)的點(diǎn)電荷q,其產(chǎn)生的電場和磁場可表示為

(1)

(2)

式(1)中場強(qiáng)E可分解為3個(gè)坐標(biāo)軸方向的分矢量

(3)

(4)

(5)

對式(3)分別求x，y，z，t的二階偏導(dǎo)數(shù)得

(6)

(7)

(8)

(9)

(10)

對式(4)分別求x，y，z，t的二階偏導(dǎo)數(shù)得

(11)

(12)

(13)

(14)

(15)

對式(5)分別求x，y，z，t的二階偏導(dǎo)數(shù)得

(16)

Ex+Ey+Ez=E

(17)

因此式(10)、(15)、(16)合并為

(18)

同理可得

(19)

式(18)和(19)為電場和磁場的波動(dòng)方程，真空中勻速運(yùn)動(dòng)的點(diǎn)電荷的電磁場符合波動(dòng)方程特征，波的相速度為光速c.

2 結(jié)束語

勻速運(yùn)動(dòng)的點(diǎn)電荷的電磁場方程符合波動(dòng)方程特征并不是計(jì)算錯(cuò)誤，如果否定它的波動(dòng)性，需要對波動(dòng)的判定標(biāo)準(zhǔn)重新認(rèn)識.