趙 斌 吳慶春 汪連城 金遠(yuǎn)偉

(南京工程學(xué)院數(shù)理部 江蘇 南京 100875)

鏈條下落運(yùn)動是典型的變質(zhì)量體系，一直備受廣大師生的關(guān)注，它也是大學(xué)物理“質(zhì)點(diǎn)系動量定理”教學(xué)中常選用的典型問題[1,2]．鏈條下落時(shí)，沒有碰撞時(shí)是自由下落(圖 1)．文獻(xiàn)[2]指出了這一下落過程中能量損失的原因是鏈條間的非彈性碰撞．本文仍只考慮下落速度與下落鏈條長度的函數(shù)關(guān)系，我們采用碰撞的節(jié)點(diǎn)處速度是不連續(xù)的描述，即引入第一類間斷點(diǎn)或者跳躍間斷點(diǎn)．由于鏈條是剛性，鏈條碰撞過程是完全非彈性碰撞，我們細(xì)致推導(dǎo)給出了下降過程中每下降一段鏈條的能量損失和下落過程的總能量損失，并計(jì)算了下落時(shí)間、加速度．當(dāng)鏈條分段足夠小時(shí)，即通過求極限給出了柔軟繩的結(jié)果．

1 鏈條下落問題和動量定理的求解

為了后面工作的對比參考，這里我們首先簡介一下大學(xué)物理中鏈條下落問題和動量定理的求解過程[2]．如圖1所示，初始一柔軟剛性鏈條單位長度的質(zhì)量為λ，鏈條放在有一小孔的桌上，鏈條一端由小孔稍伸下，其余部分堆在小孔周圍．由于某種擾動,鏈條因自身重量開始下落.求鏈條下落速度v與下落距離y之間的關(guān)系．

圖1 柔軟鏈條下落示意圖，豎直向下為Oy軸正向

設(shè)各處摩擦均不計(jì)，且認(rèn)為鏈條軟得可以自由伸開．動量定理的求解如下：在t時(shí)刻，設(shè)鏈條的下垂長度為y，下落速度為v，下垂部分的質(zhì)量m1=λy．該部分鏈條的動量

p=λyv

外力沖量

Fexdt=m1gdt=λygdt

利用質(zhì)點(diǎn)系的動量定理(Fexdt=dp)有

λygdt=λd(yv)

上式兩邊同時(shí)乘以v，得到

λgydy=λvd(yv)

替換變量，兩邊積分

給出了v與y的關(guān)系

由此算出下落長度為y的過程中機(jī)械能總的損失為

2 多次碰撞下落的求解模型

假設(shè)均勻、離散的鏈條每一截鏈的長度為Δl, 質(zhì)量為m0，則單位長度的質(zhì)量

在第ti時(shí)刻，下垂了i節(jié)鏈條，此時(shí)，該下垂部分的長度iΔl, 記為位置坐標(biāo)yi=iΔl， 質(zhì)量為im0=λyi.由于下落中的碰撞過程，位置yi點(diǎn)，速度不連續(xù)，即此位置處左右極限不相等,為跳躍間斷點(diǎn)，記為

這里用速度在yi處的左右極限表示該位置發(fā)生碰撞前后的速度值， 由于是剛性鏈條，碰撞前后下落鏈條的質(zhì)量從im0變成(i+1)m0．在這個(gè)過程中第(i+1)段小鏈條突然受到了已下落i節(jié)鏈條的脈沖力，然后整體一起下落運(yùn)動．這可以視為一個(gè)碰撞過程，而且是完全非彈性碰撞．碰撞前后速度發(fā)生了躍變，即在同一位置處速度不連續(xù)，為間斷點(diǎn)．根據(jù)動量守恒，則碰撞前后瞬間的速度關(guān)系為

考慮第i(i≥2)節(jié)鏈條從yi+到y(tǒng)(i+1)-的下落過程中[yi+表示在位置yi完成碰撞，y(i+1)-表示在y(i+1)處還未碰撞，yi=yi-=yi+]，整體做自由落體運(yùn)動，有

(1)

于是利用式(1)和上面的動量守恒得到的vi-和vi+遞推關(guān)系，我們可以計(jì)算出

利用數(shù)列求和公式[3]可以得到

(2)

(3)

在i足夠大的極限情況下，式(2)、(3)同時(shí)趨近于連續(xù)的計(jì)算表達(dá)

利用式(2)、(3)，我們可以很容易計(jì)算第i次完全非彈性碰撞過程損失的機(jī)械能δei

(4)

由于非彈性碰撞，損失的機(jī)械能量轉(zhuǎn)化為熱． 第i次下落過程中，i節(jié)鏈條先是整體自由下落Δl，獲得的動能增加為λgyiΔl，隨后第i碰撞損失的機(jī)械能為δei，δei相對于第i(i≥2)次下落獲得的動能之比(ξi)為

(5)

的微分可以得到

可以看出這與式(5)的極限表述是一致的．

利用表達(dá)式(4)，我們對i求和可以計(jì)算下落到y(tǒng)n位置鏈條總共損失的機(jī)械能

整理可以寫成

(6)

我們發(fā)現(xiàn)式(6)對所有n都成立(包括n=1)，當(dāng)n足夠大時(shí)，式(6)正是前面動量定理給出的結(jié)果．

由下落速度的表達(dá)式(2)、(3)可以計(jì)算第i次下落需要的時(shí)間Δti，由于第i次下落過程中，i截鏈條整體自由下落Δl，速度由v(i-1)+增大到vi-，則

(7)

同樣，通過求和得到下落到y(tǒng)n處的需要下落時(shí)間

(8)

表達(dá)式(8)是下落n段鏈條需要的時(shí)間．對于不同的n值, 可以計(jì)算得到

隨著n增大，表達(dá)式(8)是收斂的．由連續(xù)軟繩的計(jì)算結(jié)果

可以得到下落的加速度

下落時(shí)間與下落位移y的函數(shù)關(guān)系為

令y=yn，定義相對誤差

我們可以通過數(shù)值計(jì)算相對誤差來考察表達(dá)式(8)的收斂性：n=1 000，δtn=0.023；n=105,δtn=0.002 4；n=106,δtn=7.5e-4．可以看出當(dāng)n趨近無窮大時(shí)，表達(dá)式(8)收斂為

前文已經(jīng)提到，在剛性鏈條下落的過程中，除去下落節(jié)點(diǎn)的位置處，下落的加速度都是g．由于我們引入了速度間斷的模型，自然會導(dǎo)致下落節(jié)點(diǎn)的加速度是奇點(diǎn)．這里我們可以通過定義一個(gè)鏈條下落過程的平均加速度來回避節(jié)點(diǎn)的奇性．定義第i個(gè)鏈條完整下落過程的平均加速度

(9)

由于是剛性鏈條，碰撞是瞬時(shí)的，將式(7)的下落時(shí)間代入式(9)可以得到

(10)

3 結(jié)論

我們嚴(yán)格推導(dǎo)了堆積剛性鏈條下降的多次碰撞求解的明確表達(dá)，給出了從離散到連續(xù)的數(shù)學(xué)表述．其中一系列完全非彈性碰撞的嚴(yán)格計(jì)算有助于學(xué)生理解相關(guān)變質(zhì)量系統(tǒng)的物理過程，以及培養(yǎng)學(xué)生建立不同數(shù)學(xué)模型求解物理問題的能力．