羅萬清，梁劍寒，李海燕，李志輝，3*

(1. 國防科技大學(xué)高超聲速沖壓發(fā)動機技術(shù)重點實驗室，長沙410073； 2. 中國空氣動力研究與發(fā)展中心超高速空氣動力研究所，綿陽621000；3. 國家計算流體力學(xué)實驗室，北京100191)

1 引言

空間碎片是指在發(fā)射火箭、衛(wèi)星等飛行器執(zhí)行太空任務(wù)后產(chǎn)生的火箭箭體、衛(wèi)星本體以及航天器在軌執(zhí)行航天任務(wù)過程中產(chǎn)生的拋棄物、太空中物體之間碰撞產(chǎn)生的碎塊等。 特別是諸如天宮一號目標飛行器超期服役兩年半突發(fā)功能失效，面臨無控飛行、軌道衰降、再入墜毀，飛行航跡預(yù)示，大部解體會在再入環(huán)境強氣動力/熱作用下熔融/燒蝕，至少10%～40%的殘骸碎片墜落地面[1]。 為此，發(fā)展準確求解近空間多次解體非規(guī)則殘骸碎片間繞流干擾問題的數(shù)值計算方法[2]，成為數(shù)值預(yù)報落區(qū)散布范圍的重要途徑。

數(shù)值方法種類很多，如有限差分法、有限體積法、有限元法以及譜離散法等，這些方法在模擬流動時首先對流動區(qū)域進行網(wǎng)格離散，然后將需要求解的流動方程在空間網(wǎng)格上進行離散，進而求解得到流動區(qū)域內(nèi)的流場參數(shù)[3-4]。 基于此，空間離散網(wǎng)格對計算效率和結(jié)果可靠性有重大影響，在網(wǎng)格生成時不得不同時考慮網(wǎng)格數(shù)量、網(wǎng)格正交性、疏密分布等。 由于在實際工程問題中存在大量具有復(fù)雜幾何外形的流動，如航天器再入近空間多次解體非規(guī)則殘骸碎片間繞流相互干擾，或者具有運動邊界的復(fù)雜流動，既計算高效又保證結(jié)果準確地求解這些復(fù)雜問題至今仍是計算流體力學(xué)的難點[5]。無網(wǎng)格方法采用基于點的近似原理，只需要空間節(jié)點信息，不需要將節(jié)點連接成網(wǎng)格單元，與使用網(wǎng)格的傳統(tǒng)算法相比，可以徹底或部分地脫離網(wǎng)格，適合于復(fù)雜外形流場的計算[4]。 發(fā)展無網(wǎng)格方法求解流動控制方程是解決傳統(tǒng)數(shù)值模擬方法網(wǎng)格生成瓶頸問題的一種新嘗試。

經(jīng)過多年的發(fā)展，無網(wǎng)格方法已成功應(yīng)用于材料動力學(xué)、結(jié)構(gòu)動力學(xué)等領(lǐng)域，在航天器解體、空間碎片防護等領(lǐng)域展現(xiàn)出了很好的應(yīng)用前景[6-10]。 Batina[11]首先將無網(wǎng)格方法應(yīng)用于計算流體力學(xué)，發(fā)展了用于求解氣體流動問題的無網(wǎng)格方法。 O?ate 和Ortega 等[12-14]先后將所發(fā)展的無網(wǎng)格數(shù)值方法成功用于求解對流擴散問題、不可 壓 流 動、 可 壓 縮 流 動、 勢 流 等 問 題。 Katz等[15-16]將無網(wǎng)格方法用于重疊網(wǎng)格之間的信息交換，開展了無網(wǎng)格體積法(Meshless volume scheme)和多重點云(Multicloud)方法的研究。 此外，國外還有很多學(xué)者開展了與求解氣體流動的無網(wǎng)格方法相關(guān)的通量格式、隱式方法、性能比較分析以及結(jié)合笛卡爾網(wǎng)格等方面的研究[17-20]。國內(nèi)將無網(wǎng)格方法運用于計算流體力學(xué)的研究起步較晚。 陳紅全等[21-22]和葉正寅等[23-24]較早開展了該領(lǐng)域研究。 近年來，陳紅全研究團隊和譚俊杰、許厚謙等研究團隊開展了大量采用無網(wǎng)格方法數(shù)值求解氣體流動問題的研究，包括無網(wǎng)格與笛卡爾網(wǎng)格混合算法[25-26]、無網(wǎng)格方法誤差分析[27]、無網(wǎng)格方法求解非定常問題[28-30]等相關(guān)領(lǐng)域。

早期無網(wǎng)格方法研究中，求解無粘通量多采用添加人工耗散的中心差分格式。 該法具有形式簡單、計算效率高等優(yōu)勢，但在耗散項中引入了經(jīng)驗參數(shù)，針對不同問題需要對參數(shù)進行人為調(diào)整，且很難推廣應(yīng)用到高超聲速流動甚至非平衡流動的模擬。 由于對通量格式魯棒性的要求更高，模擬非平衡流動時，傳統(tǒng)網(wǎng)格法多采用矢通量分裂格式，其中Steger-Warming(SW)格式得到廣泛應(yīng)用[31-36]。 在求解氣體流動的無網(wǎng)格方法研究中，尚未見采用SW 格式求解無粘通量的報道。

本文以無粘Euler 方程為研究對象，推導(dǎo)適于無網(wǎng)格方法的SW 通量格式，建立求解二維無粘氣體流動的最小二乘無網(wǎng)格方法，并通過二維翼型、帶斜面管道流動以及類解體碎片圓柱繞流干擾問題等典型算例對方法進行驗證。 由于碰撞或壽命末期大型航天器解體后，會產(chǎn)生大量碎片，相互之間會產(chǎn)生干擾，進而影響其氣動特性和飛行航跡。 本文以串列和并列雙圓柱作為航天器多次解體殘骸碎片簡化模型，采用建立的無網(wǎng)格數(shù)值方法分析圓柱間距對碎片流場特性的影響。

2 無網(wǎng)格方法計算原理

無網(wǎng)格方法基本思想是基于空間離散點，在局部計算域內(nèi)按一定法則構(gòu)造一系列點云，求解區(qū)域用點云離散代替網(wǎng)格單元，點云由中間的中心點和周圍的衛(wèi)星點組成，在點云上通過特定方法構(gòu)建空間導(dǎo)數(shù)的近似表達式，進而對流動控制方程求解，通過更新計算域內(nèi)離散點處的流場信息，擺脫對離散網(wǎng)格的依賴，因此在求解諸如航天器解體殘骸碎片等復(fù)雜非規(guī)則外形繞流時更具靈活性。 常見求解氣體流動問題的無網(wǎng)格方法有基于泰勒展開的最小二乘法(TLS)、基于多項式展開的最小二乘法(PLS)和徑向基函數(shù)(RBF)法等[4，6-12]，本文采用TLS 對流場進行模擬。

在二維局部域上構(gòu)建點云結(jié)構(gòu)，即確定中心點和衛(wèi)星點，如圖1 所示，假設(shè)i 為點云中心點，j為其衛(wèi)星點(共m 個)。 為了降低點云結(jié)構(gòu)中衛(wèi)星點距中心點距離對空間導(dǎo)數(shù)求解精度的影響，需要引入權(quán)函數(shù)，且權(quán)函數(shù)應(yīng)在數(shù)學(xué)上滿足單調(diào)性、緊支性、正定性等條件[4]。

圖1 點云結(jié)構(gòu)Fig.1 Cloud of points

衛(wèi)星點上的任意流場參數(shù)φ 按泰勒級數(shù)展開，可由中心點的參數(shù)近似表達，見式(1):

在中心點為i 的點云結(jié)構(gòu)上建立如下總體誤差函數(shù)，見式(2):

為了使式(2)的總體誤差達到最小，采用最小二乘法可獲得流場參數(shù)空間導(dǎo)數(shù)的表達式如式(4)所示:

式中，最小二乘系數(shù)aij、bij只與點云結(jié)構(gòu)中的離散點位置坐標有關(guān)，如果求解過程中點云結(jié)構(gòu)不發(fā)生變化，則系數(shù)可以在迭代之前保存，無需參與迭代。

3 數(shù)值方法

3.1 流動控制方程

笛卡爾坐標系下的二維完全氣體流動控制方程表達如式(5)所示:

式中，Q 為守恒變量，t 為時間，F(xiàn)、G 分別為x、y 方向的無粘通量，如式(6)所示:

式中，ρ、p、E 分別表示氣體密度、壓力和單位質(zhì)量總能，u、v 分別表示x、y 方向的速度分量。

3.2 空間離散

通過最小二乘法獲得空間導(dǎo)數(shù)的基礎(chǔ)上，空間點i 上的流動控制方程可寫成式(7):

或式(8):

式中，下標j ＋1/2 代表點云的中心點i 到衛(wèi)星點j 連線半點上的參數(shù)。 求解式(7)或(8)，即可得流場參數(shù)。 采用中心差分格式時，主要采用端點表達形式，而采用SW 格式等迎風格式時，則采用半點表達形式，方便重構(gòu)以提高求解精度。

3.3 SW 通量格式

與傳統(tǒng)網(wǎng)格法不同，式(7)或(8)中多出了在中心點的通量項Hi，該項直接采用中心點參數(shù)獲得，而在中心點i 與衛(wèi)星點j 連線的半點上，則和網(wǎng)格法一樣需要對變量進行重構(gòu)以提高求解精度，同時需要添加斜率限制器防止振蕩[37]。

采用添加min mod 限制器的MUSCL 重構(gòu)方法，無粘通量基于重構(gòu)原始變量的SW 分裂表達式見式(9):

半點上原始變量重構(gòu)差值見式(10):

圖2 半點重構(gòu)示意圖Fig.2 Reconstruction schematic at midpoint

計算中參數(shù)k 和β 都取1.0，式中差分算子表示見式(11):

在重構(gòu)變量的基礎(chǔ)上，引入無網(wǎng)格最小二乘系數(shù)，推導(dǎo)得到半點上基于SW 格式的無粘通量分裂后的表達式為式(12)、(13):

式中，

式中，γ 為氣體比熱比，c 為氣體聲速，λ1、λ2、λ3為通量雅可比矩陣的3 個特征值，式(12)中正負特征值定義為式(14):

式中，ε 取一個極小的正數(shù)，以防止在聲速點附近出現(xiàn)波動。

3.4 邊界條件

采用無網(wǎng)格方法求解流動控制方程時，同樣需要給出合適的定解條件，初始條件確定相對容易，而邊界條件則相對復(fù)雜，處理不當會降低解的穩(wěn)定性和準確性。 對外流而言，主要涉及固壁邊界條件和遠場邊界條件的數(shù)值處理。

無粘流動要求固壁上流動滿足無穿透條件，即在固壁上法向速度為0，壓力、密度法向梯度均為0。 首先由邊界點的點云結(jié)構(gòu)中的內(nèi)點衛(wèi)星點通過鏡像獲得虛擬點坐標，將虛擬點加入邊界點的點云結(jié)構(gòu)中，通過法向梯度條件獲得虛擬點上的參數(shù)值，再計算得到固壁邊界點上的參數(shù)，參與流場求解[38]。

設(shè)置遠場邊界是為了減少有限的計算區(qū)域?qū)δM結(jié)果的影響，根據(jù)特征化基礎(chǔ)邊界條件確定，須保證向外傳播的擾動波不會被邊界反射到內(nèi)場，處理方法和網(wǎng)格法類似。 若邊界位置流動為超聲速，則入口邊界條件直接由上游參數(shù)賦值，所有出口邊界條件均用外插獲得；若流動為亞聲速，則通過垂直于邊界的Riemann 不變量獲得邊界點上的流動參數(shù)。

3.5 時間離散推進

由式(7)或(8)可得到i 點的Euler 方程半離散形式，如式(15)所示:

時間離散推進過程采用具有強穩(wěn)定性的三階SSP 型Runge-Kutta 法，由第n 時間步到第n ＋1時間步的迭代過程如式(16)所示:

在求解Euler 方程時，求解時間步長Δt 由格式穩(wěn)定性條件決定。 在圖1 所示點云結(jié)構(gòu)中，點云半徑較小的區(qū)域Δt 較小，而在點云半徑較大的區(qū)域Δt 則較大。 對定常流計算，只要求得到最終的穩(wěn)態(tài)解，時間步長取局部當?shù)胤€(wěn)定性條件所允許的最大值，可大大加速整體計算推進過程，縮短計算時間[4]。 為此，在迭代過程中，采用局部時間步長和殘值光順加速收斂技術(shù)，提高數(shù)值計算的收斂速度[29，38]。

4 算法驗證

4.1 NACA0012 翼型繞流

采用經(jīng)典的NACA0012 翼型跨聲速和超聲速繞流流場算例對建立的最小二乘無網(wǎng)格數(shù)值方法進行驗證。 計算域的遠場邊界距物面大約為20倍弦長，流場離散點基于結(jié)構(gòu)網(wǎng)格生成，共有離散點20 307 個，其中固壁上有133 個，翼型表面附近區(qū)域空間離散點分布如圖3 所示。 分別模擬來流馬赫數(shù)0.8、迎角1.25°，以及來流馬赫數(shù)1.2、迎角7°兩個狀態(tài)的跨聲速和超聲速流動。

圖3 NACA0012 翼型壁面附近區(qū)域離散點Fig.3 Point distribution around NACA0012 airfoil

圖4 中繪出了NACA0012 翼型跨聲速M∞＝0.8，α ＝1.25°繞流流場壓力分布云圖，可以看出采用SW 格式的無網(wǎng)格方法很好地捕捉到了上下表面的激波。 為了更加清晰地比較分析不同方法結(jié)果特點與變化規(guī)律，圖5 將本文無網(wǎng)格方法獲得的該翼型表面壓力系數(shù)與采用AUSM＋-up 格式計算得到的結(jié)果[24]以及實驗測量數(shù)據(jù)[26](EXP)進行了比較。 可以看出，在激波附近區(qū)域，基于SW 無粘格式的無網(wǎng)格方法并未出現(xiàn)數(shù)值振蕩或數(shù)值過沖，表明該格式具有很好的魯棒性；其余區(qū)域壓力系數(shù)也與實驗測量值吻合很好，驗證了所建立無網(wǎng)格方法模型的可靠性。

圖4 NACA0012 翼型跨聲速流場壓力分布Fig.4 Pressure contours of NACA0012 transonic flow

圖5 NACA0012 翼型跨聲速繞流壁面壓力系數(shù)比較Fig.5 Comparison of surface pressure coefficient distribution in NACA0012 transonic flow

圖6 和圖7 分別繪出了NACA0012 翼型超聲速M∞＝1.2、α＝7°繞流流場壓力分布以及壁面壓力系數(shù)的比較情況。 可以看出對超聲速流動而言，采用SW 格式的無網(wǎng)格數(shù)值方法獲得的翼型上下表面壓力系數(shù)與采用其他如Roe 格式文獻計算結(jié)果[29]以及實驗測量值[26](EXP)吻合很好，表明發(fā)展的無網(wǎng)格方法模擬二維超聲速流動的準確可靠性。

圖6 NACA0012 翼型超聲速流場壓力分布Fig.6 Pressure contours of NACA 0012 supersonic flow

圖7 NACA0012 翼型超聲速繞流壁面壓力系數(shù)比較Fig.7 Comparison of surface pressure coefficient distribution for NACA0012 supersonic flow

4.2 帶斜面管道流動

采用建立的無網(wǎng)格數(shù)值方法模擬如圖8 的超聲速管道流動，入口馬赫數(shù)2.0，流場離散點數(shù)目共5781 個，其中下壁面141 個。

圖8 管道流動結(jié)構(gòu)圖Fig.8 Configuration of the channel flow

通過數(shù)值模擬獲得了管道流動流場中的壓力、馬赫數(shù)等參數(shù)分布，從圖9 和圖10 可以看出，流場參數(shù)分布合理，很好地描述了流場結(jié)構(gòu)，包括對稱面上激波相交與管道壁面上激波反射現(xiàn)象。

根據(jù)來流馬赫數(shù)和尖劈角通過方程(17)可得激波角:

式中，δ 為尖劈角，β 為激波角，γ 為氣體比熱比，M 為來流馬赫數(shù)。

圖9 管道流動中的壓力分布Fig.9 Pressure contours for the channel flow

圖10 管道流動中的馬赫數(shù)分布Fig.10 Mach number contours for the channel flow

通過迭代可得該流動狀態(tài)下管道內(nèi)斜激波的激波角為45.344°，進而可以獲得斜激波的準確位置。 圖11 給出了下壁面和對稱面上的馬赫數(shù)分布，其中實心方塊為下壁面上斜激波起始點和對稱面上激波交叉點，可看出建立的無網(wǎng)格方法較好地捕捉了激波位置。

圖11 管道流動邊界上馬赫數(shù)分布Fig.11 Mach number on boundaries of the channel flow

4.3 雙圓柱繞流

為了描述近空間多次解體產(chǎn)生的殘骸碎片間繞流干擾，擬定串列雙圓柱繞流模擬兩殘骸碎片簡化物繞流流動，在空間離散點或網(wǎng)格疏密分布相當和通量格式相同的基礎(chǔ)上，與傳統(tǒng)有限體積法進行對比驗證，在比較時采用GLM 代表無網(wǎng)格方法，F(xiàn)VM 代表基于網(wǎng)格的有限體積法。

串列雙圓柱圓心之間的距離為2 倍圓柱直徑，模擬采用的流場空間離散點共有15 299 個，其中2 個圓柱壁面上共有128 個，圓柱附近空間離散點分布如圖12 所示。 模擬狀態(tài)為標準狀況大氣超聲速流動，來流馬赫數(shù)為1.5，迎角0°。

圖12 串列雙圓柱繞流流場離散點分布Fig.12 Point distribution around two cylinders in tandem arrangement

圖13 比較了串列雙圓柱繞流流場密度分布，可看出無網(wǎng)格法和有限體積法得到的流場中脫體激波、膨脹波及尾跡等形狀都比較接近。 圖14 比較了兩圓柱表面壓力分布，絕大部分區(qū)域2 種方法結(jié)果吻合很好，在后駐點附近區(qū)域，無網(wǎng)格方法獲得的壓力略高，可能的原因有待進一步分析。

圖13 雙圓柱繞流密度分布比較Fig.13 Comparison of density for the flow over double cylinders

圖14 圓柱表面的壓力分布比較Fig.14 Comparison of surface pressure distribution of cylinders

5 解體碎片流場模擬

以串列雙圓柱和并列雙圓柱作為簡化的航天器多次解體產(chǎn)生殘骸碎片模型，采用建立的無網(wǎng)格方法對其繞流干擾流場進行模擬，分析碎片間距對流場特性的影響。 假設(shè)圓柱直徑為D，設(shè)置串列雙圓柱間距分別為2D、4D、8D，模擬高度30 km，飛行速度900 m/s，對并列雙圓柱間距分別為3D、6D、12D，模擬高度50 km，飛行速度800 m/s。

圖15 給出了不同間距的串列雙圓柱繞流流場壓力分布比較情況。 可以看出，當一塊碎片處于另一塊碎片之后時，由于前面碎片尾流的影響，后面碎片來流速度明顯降低，駐點壓力也會低于前面碎片，當間距很小時甚至在后面碎片的頭部區(qū)域都不能形成超聲速流場。 這種情況下，后面碎片的升力更小，所以下降比前面碎片要快。 圖16 比較了不同間距的并列雙圓柱繞流流場壓力分布。 對并列的2 塊碎片，間距很小的時候存在相互干擾，由于中間壓力增大，碎片運動會朝著增大間距的方向發(fā)展，隨著間距的增大，干擾逐漸降低直至消失。 就模擬狀態(tài)而言，當并列圓柱之間的間距大于6 倍圓柱直徑時，二者之間幾乎不再相互干擾。 研究結(jié)果說明碎片間距不同，相互之間流場干擾程度不同，進而對氣動特性和飛行航跡的影響程度也不同。

圖15 串列雙圓柱繞流壓力分布比較Fig.15 Comparison of pressure distribution for the flow over two tandem cylinders

圖16 并列雙圓柱繞流壓力分布比較Fig.16 Comparison of pressure distribution for the flow over two side-by-side cylinders

6 結(jié)論

以求解無粘流Euler 方程為目標，推導(dǎo)建立了求解二維無粘流動的最小二乘無網(wǎng)格數(shù)值方法。 對典型算例和簡化碎片模型繞流進行了求解，結(jié)論如下:

1) 針對典型翼型繞流、超聲速管道流動和串列雙圓柱繞流等問題，開展無網(wǎng)格數(shù)值方法模擬驗證，得到了與實驗數(shù)據(jù)、分析解以及文獻和網(wǎng)格方法計算結(jié)果間的定量化比較確認。 分析表明構(gòu)造設(shè)計的無網(wǎng)格方法無粘通量格式能夠有效避免數(shù)值振蕩和數(shù)值過沖，對精細捕捉基于Euler 方程描述的流場流動特征具有很好的收斂適應(yīng)性與可靠性。

2) 以串列雙圓柱和并列雙圓柱作為簡化模型開展航天器解體碎片超聲速流場數(shù)值模擬，獲得了不同排列方式和不同間距碎片的繞流流場，結(jié)果表明碎片間距增大，相互間的干擾減弱。 同時說明建立的無網(wǎng)格方法具備推廣至開展近空間非規(guī)則物形粘性流動模擬的潛在能力，證實了算法模型的有效性。

3) 本文工作屬初步階段性，文中算例基于無粘假設(shè)，與真實流動還存在一定差異，更精細計算分析需要開展三維粘性流動無網(wǎng)格模擬方法。 下一步將圍繞提高無網(wǎng)格方法數(shù)值精度與魯棒性，開展無網(wǎng)格粘性流動模擬及無網(wǎng)格自適應(yīng)方法研究，發(fā)展完善適于非規(guī)則物形繞流的無網(wǎng)格數(shù)值方法，并拓展應(yīng)用于航天器多次解體殘骸碎片氣動力/熱繞流問題模擬研究。