廖宇嬌 董光炯

摘要：最近的研究表明，玻色一愛(ài)因斯坦凝聚體（ Bose-Einstein Condensate，BEC）可作為量子電介質(zhì)材料對(duì)光場(chǎng)產(chǎn)生反作用，實(shí)現(xiàn)光場(chǎng)一物質(zhì)波的協(xié)同操控.然而B(niǎo)EC的色散性質(zhì)還沒(méi)有被研究.為此，解析得到了BEC對(duì)大失諧光的一階色散和二階色散的計(jì)算公式.數(shù)值計(jì)算表明，BEC的折射率以及二階色散系數(shù)與紅、藍(lán)失諧的性質(zhì)有關(guān)：在紅失諧時(shí)，折射率大于1，且二階色散是正常色散;在藍(lán)失諧時(shí)，折射率小于1，二階色散為反常色散.二階色散系數(shù)會(huì)隨著失諧量的改變而劇烈變化，當(dāng)失諧量在GHz數(shù)量級(jí)時(shí)，表現(xiàn)為強(qiáng)色散介質(zhì).一階色散和紅、藍(lán)失諧的性質(zhì)關(guān)系不大，隨著失諧量的增加，一階色散減小，相應(yīng)的群速度增加.因此，對(duì)于超短脈沖光，BEC是一種新型的色散介質(zhì).

關(guān)鍵詞：玻色一愛(ài)因斯坦凝聚;色散;群速度色散

中圖分類(lèi)號(hào)：0436.3

文獻(xiàn)標(biāo)志碼：A

DOI： 10.3969/j.issn.1000-5641.201922013

0 引 言

超冷原子氣體在量子仿真[1-4]、精密測(cè)量[5-6]及量子信息[7-8]等領(lǐng)域發(fā)揮著重要的作用.在這些研究中，激光是對(duì)其進(jìn)行操控的主要手段[9-14].由于超冷氣體的密度通常很低，所以超冷氣體作為一種電介質(zhì)對(duì)大失諧激光的反作用常?？梢院雎?然而，近年來(lái)關(guān)于光與原子玻色一愛(ài)因斯坦凝聚相互作用研的究表明，在某些情況下，玻色一愛(ài)因斯坦凝聚體的反作用（又稱局域場(chǎng)效應(yīng)）可以產(chǎn)生可觀察的效應(yīng)[15-17].2008年，中國(guó)科學(xué)院武漢物理與數(shù)學(xué)研究所觀察到大失諧駐波對(duì)玻色一愛(ài)因斯坦凝聚體的非對(duì)稱衍射現(xiàn)象，且這個(gè)現(xiàn)象不能被以前的理論所解釋[18]，2011年，Zhu等利用局域場(chǎng)效應(yīng)成功解釋了該非對(duì)稱衍射現(xiàn)象[19]，2013年，他們又進(jìn)一步預(yù)言了該效應(yīng)引起的玻色一愛(ài)因斯坦凝聚體在光晶格中的極化孤子現(xiàn)象[20].2016年，Bons等直接在實(shí)驗(yàn)中測(cè)量到了玻色一愛(ài)因斯坦凝聚體的折射率[21]，進(jìn)一步證實(shí)了局域場(chǎng)效應(yīng)的存在.局域場(chǎng)效應(yīng)的強(qiáng)度和原子數(shù)目成正比[22-23].通常的玻色一愛(ài)因斯坦凝聚體數(shù)目少于或等于106，然而隨著實(shí)驗(yàn)技術(shù)的發(fā)展，在一些實(shí)驗(yàn)室，玻色一愛(ài)因斯坦凝聚體的原子數(shù)目已經(jīng)可以達(dá)到108量級(jí)[24-26]，而且原子氣體的尺度達(dá)到毫米量級(jí).由此展望，隨著制備大數(shù)目玻色一愛(ài)因斯坦凝聚體實(shí)驗(yàn)技術(shù)的日漸成熟，局域場(chǎng)效應(yīng)在激光操控超冷氣體實(shí)驗(yàn)中的作用將越來(lái)越重要.

色散性質(zhì)是所有電介質(zhì)材料的重要光學(xué)性質(zhì).迄今為止，玻色一愛(ài)因斯坦凝聚體的色散性質(zhì)還無(wú)人研究.為此，本文推導(dǎo)出了計(jì)算玻色一愛(ài)因斯坦凝聚體對(duì)大失諧光的一階和二階色散系數(shù)的公式，利用典型的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)，數(shù)值計(jì)算了這些系數(shù).與通常的經(jīng)典光學(xué)材料的色散性質(zhì)不同，玻色一愛(ài)因斯坦凝聚體的一階和二階色散系數(shù)是空間變化的，而且在某些條件下色散非常巨大.

1 玻色一愛(ài)因斯坦凝聚體的色散關(guān)系

2 數(shù)值計(jì)算結(jié)果分析

在數(shù)值計(jì)算中，本文考慮鋰原子玻色一愛(ài)因斯坦凝聚體D2線躍遷[28]來(lái)研究色散.再假設(shè)入射光場(chǎng)是脈沖光，持續(xù)時(shí)間小于1 ns，所以近似認(rèn)為物質(zhì)波波函數(shù)在脈沖持續(xù)時(shí)間內(nèi)不隨時(shí)間變化.假設(shè)一個(gè)如圖1所示的雪茄型玻色一愛(ài)因斯坦凝聚體，這個(gè)凝聚體在橫向和縱向都被諧振子勢(shì)阱所束縛，其波函數(shù)難以直接解析給出，這里采用變分波函數(shù)[29-31]（紅失諧）和△=2 GHz（藍(lán)失諧）時(shí)，折射率n的空間分布.圖3給出了失諧量△= -2 THz（紅失諧）和△=2 THz（藍(lán)失諧）時(shí)，折射率n的空間分布.可見(jiàn)在原子密度越高的地方折射率越偏離.紅失諧時(shí)，折射率n>1;藍(lán)失諧時(shí)，折射率n <1.折射率的大小和失諧量有關(guān)，隨著失諧量的增加，偏離真空折射率越小.在本文的計(jì)算中，玻色一愛(ài)因斯坦凝聚體的折射率偏離真空折射率很小.如要進(jìn)一步提高折射率，可以通過(guò)增加原子數(shù)目，或者減小凝聚體的空間分布寬度以提高密度.

在本文的數(shù)值計(jì)算條件下，折射率偏離真空條件很小，但并不意味著色散效應(yīng)很小.通過(guò)式（8）、式（9），進(jìn)一步計(jì)算了鋰原子愛(ài)因斯坦凝聚體的一階色散β1、群速度色散p的空間分布關(guān)系.失諧量△= 土2 GHz，以及△=土2 THz時(shí)，一階色散β1的分布分別如圖4和圖5所示.從圖4、圖5上看，由于原子密度分布不均，一階色散在空間中的分布也不均勻，并且和紅失諧或者藍(lán)失諧無(wú)關(guān).當(dāng)失諧量的大小增加，一階色散值減小.由于一階色散和群速度成反比，所以增加失諧量，可以提高群速度.一階色散和失諧量的符號(hào)關(guān)系不大，β1（△）≈β1（-△），與式（11）一致.

失諧量△= 土2 GHz，以及失諧量△=土2 THz時(shí)，二階色散β2的分布分別如圖6和圖7所示.從圖6和圖7上看，紅失諧時(shí)，二階色散是正常色散，而在藍(lán)失諧時(shí)是反常色散.隨著失諧量的減小，二階色散系數(shù)急劇地改變.失諧量△= 土2 THz，二階色散和光纖中二階色散相當(dāng).而在失諧量△=土2 GHz時(shí)，二階色散卻高出約9個(gè)數(shù)量級(jí)左右（與式（12）一致），這時(shí)凝聚體表現(xiàn)為強(qiáng)群速度色散.

3 結(jié)論

本文解析得到了玻色一愛(ài)因斯坦凝聚體對(duì)大失諧光的一階色散和二階色散關(guān)系.本文的研究表明，在紅失諧的情況下，折射率n>1;在藍(lán)失諧的情況下，折射率n

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