李美萱,董連和
(1.吉林工程技術(shù)師范學院 量子信息技術(shù)交叉學科研究院,吉林 長春 130052;2.吉林省量子信息技術(shù)工程實驗室,吉林 長春 130052;3.長春理工大學,吉林 長春 130000)
對于浸沒式光刻技術(shù)的研究始于1978年,美國的GCA公司推出了第一個型號為DSW4800的商業(yè)化的g線分步重復投影曝光機,該產(chǎn)品性價比高,且具備微米、亞微米級精細圖形的工業(yè)化生產(chǎn)能力,因此一經(jīng)問世就得到了國際集成電路工業(yè)界的高度重視。在1991年,美國的SVG公司還研發(fā)了一臺步進掃描投影曝光機,它結(jié)合了高分辨率、大視場和高效率等優(yōu)點,適合對寬度小于0.25 μm的特征線進行大規(guī)模生產(chǎn)[1-2]。
美國麻省理工學院林肯實驗室的M.Switks和M.Roth-schild首次將浸沒式透鏡用于光刻機的物鏡設(shè)計,后來又應(yīng)用到19 nm浸液式光刻機的物鏡設(shè)計中,實現(xiàn)了NA=1.3。Markus Rossi 等人對光學系統(tǒng)中衍射元件雜散光的影響進行了研究[3-4],發(fā)現(xiàn)雜散光會嚴重影響到光學系統(tǒng)的性能,如果想使雜散光減少,將增加衍射元件的加工難度。他通過理論分析,建立了一個模型,用于估計衍射元件產(chǎn)生的雜散光對系統(tǒng)的影響情況,為衍射元件的加工提供了很好的建議。華中科技大學匡麗娟等人對會聚鏡的一些特性進行了研究,采用光線追跡的方法,在仿真中發(fā)現(xiàn)入射光的發(fā)散角度對勻光效果有較大的影響。
隨著技術(shù)的發(fā)展和浸沒技術(shù)的加入,193 nm步進掃描光刻機可以達到更高的節(jié)點[4-7]。為了實現(xiàn)對掩膜面的均勻照明,復眼透鏡中的透鏡元用來分割入射光束,并經(jīng)會聚鏡在后焦面上疊加,形成均勻的光照度分布[8]。耦合光組將勻場組件復眼和會聚鏡形成的均勻照明區(qū)域成像至掩模面上,并與會聚鏡一起,將復眼透鏡形成的陣列光斑成像至無窮遠,形成對掩模面的遠心均勻照明[9-12]。在勻場光學組件形成的均勻照明區(qū)域上(會聚鏡的后焦面)放置狹縫系統(tǒng),用以調(diào)節(jié)掩模面上照明區(qū)域的大小,最終實現(xiàn)對曝光視場的調(diào)節(jié)[13]。
整個照明系統(tǒng)包含3個主要部分,即光束傳輸及控制系統(tǒng)、光瞳變換及控制系統(tǒng)以及均勻照明系統(tǒng)。為實現(xiàn)照明系統(tǒng)的各種功能和性能要求,照明系統(tǒng)由實現(xiàn)不同功能的12個模塊或子系統(tǒng)組成,包括光束傳輸穩(wěn)定系統(tǒng)、光束整形系統(tǒng)、能量調(diào)整系統(tǒng)(可變衰減器)、能量探測器、照明模式變換系統(tǒng)、相干因子調(diào)整系統(tǒng)、偏振態(tài)變換系統(tǒng)、偏振態(tài)調(diào)整系統(tǒng)、復眼、會聚鏡、可動狹縫和耦合光組。照明系統(tǒng)的功能組件框圖如圖1所示,光路圖如圖2所示。
圖1 照明系統(tǒng)的組件框圖Fig. 1 Component block diagram of illumination system
圖2 照明系統(tǒng)光路圖Fig. 2 Light path diagram ofillumination system
均勻照明系統(tǒng)包括微復眼透鏡、會聚透鏡、可變狹縫和耦合光組4個子模塊,復眼透鏡主要實現(xiàn)均勻照明,再經(jīng)會聚透鏡和耦合透鏡最終到達掩模面上。本文在設(shè)計會聚鏡時,在充分考慮了非球面加工和檢測的基礎(chǔ)上,采用了非球面技術(shù),保證所設(shè)計的非球面在現(xiàn)有條件下能夠按照照明指標要求加工和檢測,減少會聚鏡的鏡片數(shù)量,提高整個系統(tǒng)的能量利用率[15-16]。
會聚鏡的作用是對復眼透鏡散射光進行會聚,會聚鏡鏡頭的設(shè)計指標如表1所示。
表1 會聚鏡設(shè)計指標
會聚鏡設(shè)計結(jié)構(gòu)圖如圖3所示。采用7片式結(jié)構(gòu),其中5片非球面,非球面均在凹面上,所有非球面的非球面度控制在1 mm以內(nèi)。設(shè)計完成后對會聚鏡的成像質(zhì)量進行分析,會聚鏡遠心度曲線如圖4所示。會聚鏡的彌散斑直徑小于0.1 mm,80%能量對應(yīng)的彌散斑直徑最大值為60 μm,會聚鏡校正光闌像差后,數(shù)值孔徑的一致性偏差在0.2%以內(nèi),會聚鏡存在-2.5%的畸變,像方遠心度小于0.2 mrad,均能滿足會聚鏡的要求。
圖3 會聚鏡光路圖Fig. 3 Converging lens optical layout
圖4 會聚鏡遠心度曲線Fig. 4 Converging lens telecentricity curve
在設(shè)計的系統(tǒng)中,將各面的曲率半徑分別從-5×10-4m改變到+5×10-4m,分析其對所有視場中遠心度最大值的影響,目標遠心度為0.011 5 mrad。會聚鏡曲率半徑對遠心度的影響如圖5所示。
圖5 會聚鏡曲率半徑對遠心度影響分析圖Fig. 5 Analysis of influence of curvature radius on telecentricity
在設(shè)計的系統(tǒng)中,將各透鏡的中心厚度分別改變±50 μm,分析其對遠心度的影響,如圖6所示。將各透鏡厚度分別從-50 μm改變到+50 μm,分析其所有視場中遠心度最大值的影響,目標遠心度為0.2 mrad。
圖6 中心厚度公差對遠心度影響分析Fig. 6 Analysis of influence of center thickness tolerance on telecentricity
首先分析單面傾斜影響。由于系統(tǒng)沿光軸旋轉(zhuǎn)對稱,單面傾斜只分析每個面繞X軸方向偏心±10″時對系統(tǒng)像質(zhì)的影響,如圖7所示。
圖7 單面繞Y軸傾斜對遠心度影響分析Fig.7 Analysis of influence of surface tilting along Y-axis on telecentricity
其次分析單透鏡傾斜影響。由于系統(tǒng)沿光軸旋轉(zhuǎn)對稱,單透鏡傾斜只分析每個透鏡繞X軸方向偏心±10″時對系統(tǒng)像質(zhì)的影響,如圖8所示。
圖8 單透鏡繞X軸傾斜公差對遠心度影響分析Fig. 8 Analysis of influence of surface tilting along X- axis on telecentricity
以系統(tǒng)的遠心度變化0.1 mrad,NA一致性變化0.1%,點列圖變化20 μm,焦距變化0.1 mm為公差計算的基礎(chǔ),分配至70個誤差源,經(jīng)逐個仿真分析,會聚鏡的各公差范圍如表2所示,會聚鏡設(shè)計結(jié)果和滿足度分析結(jié)果如表3所示。
采用CODE V軟件對掩模面上的光強分布進行研究,對相干因子約為0.40的傳統(tǒng)照明,追跡25億條光線,在硅片面上接收到近17億條光線,計算獲得的硅片面能量分布的偽色圖如圖9所示。
表2 會聚鏡的公差要求
表3 會聚鏡設(shè)計結(jié)果和滿足度分析
圖9 掩模面能量分布的偽色圖Fig.9 Pseudo-color map of energy distribution on mask surface
對于照明系統(tǒng)的輸出面,即掩模板上的照明均勻性對于不同照明模式是不同的,照明光強分布的不均勻性定義表達式如(1)式:
(1)
整個周期單元光強分布的均方根值表達式如(2)式:
(2)
整個周期單元光強分布平均值表達式如(3)式:
(3)
式中:N為抽樣單元個數(shù);Sgoal為整個周期單元個數(shù)。
照明仿真結(jié)果如表4所示。對比表中的設(shè)計要求和仿真結(jié)果可以發(fā)現(xiàn),仿真獲得的硅片面上的光能分布滿足設(shè)計要求。
表4 硅片面光能分布特性
本文采用7片式透鏡結(jié)構(gòu)結(jié)合非球面技術(shù)完成了會聚鏡的設(shè)計,實現(xiàn)了掩模面上的均勻照明。對影響遠心度的曲率半徑、中心厚度和單面/單透鏡傾斜誤差源進行分析,給出了對應(yīng)所有視場最大遠心度的光路圖。通過仿真分析獲得硅片面上光強不均勻性≤2.57%,滿足浸沒式光刻照明系統(tǒng)光強不均勻性≤3%的要求,驗證了制定公差的合理性和可行性。