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        高速列車設備艙底流場特性分析

        2019-09-10 08:38:32何守寶吳楠楠臧建彬
        鐵道機車車輛 2019年4期
        關鍵詞:裙板風口底板

        何守寶, 吳楠楠, 臧建彬

        (同濟大學 機械與能源工程學院, 上海 210804)

        列車的行駛速度可以被用來評價高速列車綜合性能,也是衡量高速列車技術的關鍵因素之一。列車的行駛速度不僅取決于列車的車體結構,更重要的因素是牽引系統(tǒng)的運行效果,而設備艙的散熱性能是影響動力設備運行性能的關鍵因素,且與設備艙的通風性能密不可分。因此,改善設備艙整體的通風狀況及提高設備本身散熱性能,對列車行駛速度的提高有重要作用。

        牽引設備持續(xù)在高溫環(huán)境下運行時,會出現(xiàn)內(nèi)部元器件損壞,線路絕緣性能退化,器件材料的熱老化,線路焊接處開裂,焊點老化、脫落等問題,因此,及時、高效、快速地將設備散發(fā)的熱量從設備周圍帶走是設備艙通風設計的關鍵,也是國內(nèi)外學者的主要研究對象之一。其中,王業(yè)峰等[1]研究了牽引變流器中的IGBT的散熱問題,采用無相變的液體水冷卻IGBT,實測表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)以便確定散熱量,并驗證該散熱量符合設備正常工作的要求;黃先進等[2]以CRH3為例對高鐵牽引傳動系統(tǒng)基本機構及冷卻方式進行介紹,并應用二次線性化對HXD2型機車輔助逆變器主要功率器件損耗進行建模,依流程計算損耗值,最終利用熱仿真軟件對其建模分析工作狀態(tài)下熱分布,并與試驗對照驗證。而在列車空氣動力學方面,英國C.J Baker 教授[3-4]及其團隊對于無環(huán)境風下列車空氣動力學進行了數(shù)值仿真和風洞試驗研究;中南大學田紅旗教授[5]帶領團隊研究了橫風作用下列車周圍的氣動性能等問題;此外,西南交通大學的張繼業(yè)教授及其團隊在列車空氣動力學研究方面也做了不少貢獻,對高速列車頭型設計[6],列車過隧道底板

        壓力分析[7],轉(zhuǎn)向架氣動特性[8]等問題都有研究。

        在相關背景以及研究的基礎上,通過對比不同風口設置對設備艙底部通風特性的影響,以確定合適的風口位置,實現(xiàn)高速列車設備艙高效散熱。

        1 研究對象及模型

        以某標準動車組為原型,研究列車運行速度為350 km/h時的列車底部流動特性,依據(jù)相對運動原理,在模擬時保持列車不動,空氣來流以350 km/h的速度相對列車運功。列車采用參數(shù)化模型建立方法按原始尺寸建立1:1車體外形及細節(jié)模型。如圖1所示,頭車與尾車長28 m,兩節(jié)中間車長25 m,車寬W為3.36 m,車高H為4.05 m,四節(jié)編組總長L為106 m。

        考慮到整體網(wǎng)格數(shù)量及網(wǎng)格獨立性要求,采用了混合網(wǎng)格對計算模型進行網(wǎng)格劃分,在遠車體區(qū)域采用六面體結構化網(wǎng)格,而在近車體區(qū)域,由于車體結構及設備艙內(nèi)部設備結構較為復雜而采用適應性較強的非結構化網(wǎng)格,以便更好地利用現(xiàn)有計算機資源,并準確捕捉流場細節(jié)。計算域總長為3.1倍車長,寬度約為1倍車長,高度約為10倍車高??諝膺M口距離車頭約為0.6倍車長,車尾距離出口邊界1.5倍車長,可滿足車周圍流場充分發(fā)展的要求。遠車體計算域網(wǎng)格劃分如圖2所示,網(wǎng)格采用結構化網(wǎng)格劃分策略,同時加密了近車體區(qū)域的網(wǎng)格,近車體外壁面處網(wǎng)格最大尺寸0.4 m,計算域整體網(wǎng)格數(shù)量約4×106,網(wǎng)格綜合質(zhì)量達到0.95以上。

        為了更加詳細地捕捉車體表面的流動細節(jié),在車體表面進行了邊界層加密,車體表面生成了第一層厚度為6 mm的邊界層網(wǎng)格,如圖3所示,經(jīng)計算得知車體表面Y+(第一層邊界層網(wǎng)格尺寸的無量綱參數(shù))平均值為60,滿足標準壁面函數(shù)要求。

        2 數(shù)值計算模型

        2.1 數(shù)值計算模型及條件設置

        主要研究列車底部流場流動特征及壓力分布,根據(jù)所要求解的問題對數(shù)值模擬作如下基本假設:

        (1)列車運行環(huán)境分為明線、隧道和高架運行,文中列車均在明線環(huán)境下運行,行車區(qū)間內(nèi)列車處于勻速直線運動狀態(tài),依照相對運動原理,計算模型中固定列車靜止不動,來流空氣相對列車高速流動。

        (2)列車行駛速度為350 km/h,其在環(huán)境溫度為35℃時的馬赫數(shù)小于0.3,因此空氣近似為不可壓縮氣體。

        基于以上假設,采用標準k-ε模型,采用SIMPLE算法求解離散形式的控制方程,對流項采用二階迎風差分格式進行離散[10]。為求解高速運行的列車的外部及底部流場流動特性,模擬初始邊界條件設置如下:

        ①入口邊界:設置空氣來流入口處邊界為速度入口velocity-inlet,空氣來流速度為97.22 m/s,即空氣相對列車以350 km/h的速度流動。

        ②出口邊界:設置空氣來流出口處邊界為壓力出口pressure-outlet,出口壓力設置為零,運行壓力為標準大氣壓,即101 325 Pa。

        ③地面及計算域:設置地面為滑移地面,滑移速度為97.22 m/s,地面滑移方向與空氣來流方向一致;計算域邊界設置為對稱邊界。

        計算收斂依據(jù):

        ①連續(xù)性方程、動量方程、湍流動能方程和湍流耗散率方程的殘差值小于10-3,能量方程的殘差小于10-6;

        ②設置的速度監(jiān)測點、壓力監(jiān)測點結果平穩(wěn),基本無波動;

        ③計算域質(zhì)量守恒,動量守恒;

        ④壓力場,速度場分布合理。

        2.2 模型驗證

        為了驗證文中數(shù)值方法的準確性,參考張斌和梁習鋒[9]對于準高鐵實車測試文獻,將模擬結果與張斌和梁習鋒的實車測試結果進行對比。列車運行速度為350 km/h,車體表面壓力取頭車寬度方向的中心線上的壓力分布。如圖4所示,圖中所取位置與文獻中相同。

        圖4 測試壓力系數(shù)位置

        式(1)將列車表面的壓力進行了無量綱化處理,即列車表面壓力系數(shù)Cp,如式(1)所示,以便于分析比較:

        (1)

        式中,p為監(jiān)測點壓力,取絕對壓力;p∞為大氣壓力,環(huán)境溫度為35℃時取p∞=101 325 Pa;ρ為來流密度,模擬中來流馬赫數(shù)小于0.3,因此取ρ為1.225 kg/m3;ν∞為來流速度。壓力系數(shù)與列車運行速度無關,可以表示壓力分布的一般性規(guī)律。

        車頂中心線壓力系數(shù)分布的測試結果與模擬試驗結果如圖5所示。由圖5可得CFD模擬計算結果與實車測試結果在趨勢上基本保持一致。由此可見,文中采用的數(shù)值計算方法具有相當?shù)目煽啃浴?/p>

        圖5 頭車車頂中心線表面壓力系數(shù)模擬與實測結果對比

        3 計算結果及分析

        3.1 車外流場總體特征

        圖6為列車對稱面中心流線圖。由圖可知,空氣的來流速度在列車頭部位置迅速減小,從車頭處分開,往車上部和車底部兩個方向流動。向列車上部流動的空氣沿著車身及車頂向車后部流動,流動平穩(wěn)未出現(xiàn)漩渦;向車底部流動的空氣沿著列車底部結構表面流動,流動特征較為復雜。底部空氣流動特征表現(xiàn)為:空氣流過頭車第1個轉(zhuǎn)向架后,沿著底板向車下沖刷地面,在地面阻擋作用下向設備艙底板后部匯集,造成設備艙車底板前段氣流組織較為稀疏,后半段氣流組織較為密集,通過頭車第2個轉(zhuǎn)向架時在其內(nèi)部形成復雜的漩渦??諝饬鹘?jīng)中間車及尾車底部時的流動特征與頭車基本相同。由于列車處于明線環(huán)境中運行,尾車后部及底部處未出現(xiàn)明顯的渦旋,列車車身周圍流場流動發(fā)展較為充分。

        通過分析列車周圍流場流動特征,可以確定沿列車運行方向,設備艙底板前段氣流組織分布稀疏,設備艙地板后段,靠近轉(zhuǎn)向架附近的氣流分布較密集。

        圖6 列車對稱面中心流線圖

        圖7 列車寬度方向截面位置

        圖8 列車寬度方向截面局部流線圖

        圖9是設備艙底部流線圖,截圖位置距離設備艙底板10 cm。來流空氣從右到左依次流過頭車、1號中間車、2號中間車、尾車??諝饫@過頭車第1個轉(zhuǎn)向架到達頭車底部空間,流動較為平穩(wěn),隨后經(jīng)過兩個轉(zhuǎn)向架到達中間車底部,流動開始出現(xiàn)一定的波動。列車底部由于轉(zhuǎn)向架的阻擋,空氣在經(jīng)過頭車第1個轉(zhuǎn)向架之后呈現(xiàn)出前段流線稀疏分布,后段密集分布的特征,中間車和尾車底部氣流分布規(guī)律與頭車相似。

        圖9 設備艙底部流線圖

        通過對列車底部不同截面處流線圖的分析與總結,可以得到列車底部流場分布規(guī)律:列車設備艙底板對稱中心處空氣波動強度較高,底板后部氣流組織密度高于前部的流動特征。

        3.2 設備艙底板壓力分布

        裙板風口的位置一般依據(jù)兩個主要原則來確定:一是裙板上壓力分布,裙板內(nèi)外壓差越大,越有利于風口通風:二是根據(jù)大功率發(fā)熱設備的位置,風口布置在發(fā)熱設備周圍能夠快速、高效地帶走設備散發(fā)的熱量。這兩個原則對于底板風口位置的確定也適用。本節(jié)將對設備艙底板壓力分布進行研究,探究底板壓力分布規(guī)律,以便為底板風口位置的確定提供依據(jù)。圖10圖11為頭車和中間車設備艙底板的壓力分布。從圖中可以看出,設備艙底部壓力分布出現(xiàn)明顯的壓力梯度,并且設備艙后段壓力梯度高于前段,此趨勢與上節(jié)列車底部流動特性相呼應。出現(xiàn)這種現(xiàn)象的原因在于設備艙前段存在一段與車頭底板過渡的結構,由于過渡結構的導流作用,空氣沿過渡結構向地面流動,因此過渡板后方出現(xiàn)一段約為800 Pa的負壓力區(qū)域。與此同時,空氣經(jīng)過地面的阻擋后向列車底板流動,并在列車設備艙底板的后半段進行匯集,因此設備艙底板后半段壓力高于前半段。

        圖10 頭車設備艙底板的壓力分布

        圖11中間車底板壓力分布,其趨勢與頭車基本一致。由于前段轉(zhuǎn)向架的存在,空氣穿過轉(zhuǎn)向架區(qū)域后,向地面流動,因此在轉(zhuǎn)向架后側靠近設備艙底板處形成小區(qū)域的負壓,隨后空氣被地面阻擋后再在設備艙底板后段匯集,由于后端轉(zhuǎn)向架的阻擋,在靠近后段轉(zhuǎn)向架處出現(xiàn)400~600 Pa的正壓區(qū)域。最終底板壓力分布出現(xiàn)前段低、后段高的特征。

        圖11 中間車設備艙底板的壓力分布

        4 通風口位置對設備艙底流場的影響

        基于上述結論,分別對只設置裙板風口、只設置底板風口以及同時設置裙板與底板風口3種設備艙通風方案進行數(shù)值模擬,對比不同通風口位置對艙內(nèi)通風特性的影響。

        4.1 通風口位置對通風特性的影響

        圖12是1號中間車裙板風口(QFK)、底板風口(DFK)、裙板及底板風口(QDFK)設備艙內(nèi)流線圖。空氣在某一位置盤旋流動形成渦流,渦流出現(xiàn)的位置流體的流動會受到阻礙。通過圖12(a)中QFK流線圖Z截面可知,空氣從設備艙兩側裙板風口進入設備,在艙內(nèi)沿著兩側裙板邊緣向設備艙后側流動,匯集在艙后側端板附近,形成較大尺寸的渦流,最終集中通過艙后段兩側的裙板風口流出設備艙。單側裙板相鄰風口之間同時向艙內(nèi)進風時,風口之間會出現(xiàn)渦流,阻礙空氣向艙后流動,這一現(xiàn)象在圖12(a)中QFK方案中有多處體現(xiàn)。相鄰兩設備之間存在一定空隙,相比于氣流組織分布較為密集的裙板內(nèi)側附近,設備間空隙處氣流組織分布較為稀疏,由于氣流組織疏密產(chǎn)生的壓差作用及有限空間的阻礙,在設備之間也會出現(xiàn)渦流。從圖12(b)中DFK方案的流線中可以看出,空氣由艙內(nèi)后側底板風口進入設備艙內(nèi),沿著艙內(nèi)兩側裙板及設備間空隙向設備艙前段流動。空氣由底板風口進入艙內(nèi)時,由于風口附近設備的阻擋,艙內(nèi)后側底板風口附近出現(xiàn)渦流,而近裙板內(nèi)側附近未出現(xiàn)明顯渦旋,空氣流動順暢。相比于QFK通風方案中流場,DFK方案中相鄰兩設備之間出現(xiàn)渦流尺寸較大,且出現(xiàn)的數(shù)量也較QFK多。而綜合對比QFK、DFK及QDFK 3種通風方案,由于裙板和底板都設置了風口,在QDFK方案中艙內(nèi)空氣流動最為順暢,近裙板內(nèi)側及相鄰設備之間均出現(xiàn)較為明顯的渦流。

        圖12 1號中間車設備艙內(nèi)流線

        通過對3種通風方案艙內(nèi)空氣流動的對比分析,QFK艙內(nèi)近裙板內(nèi)側及后端板附近出現(xiàn)渦流數(shù)量較多,空氣流動受到阻礙較大;DFK艙內(nèi)近裙板內(nèi)側空氣流動較QFK順暢,但相鄰設備之間出現(xiàn)渦流較多;QDFK雖未能完全消除艙內(nèi)的渦流,但艙內(nèi)空氣流動卻比QFK和DFK 2種方案都順暢。

        QFK方案中,艙內(nèi)速度呈現(xiàn)后半段大于前半段的趨勢??諝鈴那岸稳拱鍍蓚?個風口進入艙內(nèi),并與后部風口進風匯集于后段端板附近,導致設備艙后半段氣流組織密集,空氣流速較高。與QFK方案相比,DFK方案艙內(nèi)速度分布較為均勻,在2.75 ~8.50 m/s之間波動,略低于QFK方案中艙內(nèi)風速。QDFK方案中,艙內(nèi)速度分布與QFK很相似,但是較之QFK而言艙前段牽引變壓器冷卻單元附近風速變大,艙后端風口進入的空氣向前段流動的過程,可將前段風口附近大功率發(fā)熱設備產(chǎn)生的熱量直接帶出設備艙,有利于牽引變壓器及其冷卻單元的散熱。

        通過綜合分析3種方案速度場分布可以發(fā)現(xiàn),QFK中艙內(nèi)前半段速度小于后半段,牽引變壓器冷卻單元附近風速較小,設備周圍通風較差;DFK中艙內(nèi)速度分布較為均勻,前半段和后半段之間速度差值較小,艙內(nèi)整體速度小于QFK;QDFK方案中艙內(nèi)速度分布存在一定的不均勻性,主要發(fā)熱設備周圍風速較大,設備通風較好。

        表1和圖13是1號中間車3種通風方案設備艙內(nèi)平均速度對照及速度變化關系。從圖表中數(shù)據(jù)可知,DFK方案中設備艙內(nèi)平均風速為3種方案中最小,QDFK風速最大,是DFK方案的2.26倍。原因在于當采用QFK方案時,氣流沿裙板進入設備艙內(nèi),在設備間流動,從另一側或者同側裙板流出,設備底部和頂部氣流較為稀疏,流速較小,但近裙板內(nèi)側會出現(xiàn)局部速度較高。DFK方案中氣流分布較集中于艙底板和兩側裙板附近,即設備的底部和兩側,設備艙頂部側氣流較為稀疏,雖然艙內(nèi)速度分布較為均勻,但是平均速度低于QFK。而QDFK方案中,由于上下氣流得到較好的貫通,整個設備艙內(nèi)氣流分布較為均勻,且近裙板內(nèi)側、牽引變壓器及冷卻單元附近存在速度較高區(qū)域,因此設備艙內(nèi)平均速度高于前2種方案。

        圖13 1號中間車3種方案設備艙內(nèi)平均速度及速度變化率

        風口位置設備艙內(nèi)平均風速/(m·s-1)QFK6.53DFK4.62QDFK10.44

        4.2 通風口位置對設備艙底部溫度場的影響

        圖14~圖16是1號中間車裙板風口(QFK)、底板風口(DFK)、裙板及底板風口(QDFK)設備艙內(nèi)溫度場分布圖。1號中間車內(nèi)主要發(fā)熱設備為輔助變流器和牽引變壓器,安放在設備艙中部靠前位置,其中牽引變壓器的散熱的熱量會通過兩種方式散發(fā):一種是通過自身殼體向外直接排除熱量,另一種是通過其他設備--冷卻單元--進行冷卻??v觀3種方案設備艙內(nèi)溫度場分布可知,艙前半段由于冷卻單元及輔助變流器大功率設備的存在,溫度明顯高于后半段,并且以冷卻單元為分界,艙前后半段溫差較大。

        依據(jù)圖14和圖15中溫度場分布可知,DFK的設備艙內(nèi)前段溫度低于QFK的,艙前段高溫區(qū)域主要集中在冷卻單元附近,DFK中輔助變流器周圍溫度明顯低于QFK,但是冷卻單元上表面溫度卻高于QFK。其主要原因在于:依據(jù)底板壓力梯度設置的底板風口雖然可滿足通風口通風壓差要求,符合空氣進入艙內(nèi)的流動規(guī)律,但是卻不能兼顧設備艙內(nèi)大功率發(fā)熱部件的局部散熱不足導致的局部高溫。分析圖16可知,在采用QDFK方案時,艙內(nèi)溫度比前兩種方案都均勻,并且主要發(fā)熱設備周圍溫度也得到了很好的降低,設備表面局部溫度過高現(xiàn)象得到明顯改善。

        綜合上述分析可知,QFK方案中溫度場以冷卻單元為分界艙內(nèi)前段溫度明顯高于后段,且溫差在25℃左右;DFK中艙內(nèi)溫度場分界與QFK相同,但是前段溫度明顯低于QFK,但冷卻單元上表面出現(xiàn)局部溫度過高的現(xiàn)象;QDFK方案中設備艙內(nèi)平均溫度最低,溫度分布也較為均勻,冷卻單元表面局部高溫的現(xiàn)象得到明顯改善。

        圖14 1號中間車QFK設備艙溫度場分布

        圖15 1號中間車DFK設備艙溫度場分布

        圖16 1號中間車QDFK設備艙溫度場分布

        風口位置設備艙內(nèi)平均溫度/℃溫度百分數(shù)/%QFK62.7-DFK52.1-16.91QDFK47.6-24.08

        注:“-”表示降低,“+”表示升高,比較對象均為QFK。

        對于軌道車輛來說,牽引變壓器(TF)是最重要的動力設備之一,是整個電力牽引系統(tǒng)最核心的部分,確保高鐵穩(wěn)定運行,其位于動車組拖車的地板下的設備艙內(nèi),變壓器冷卻單元在每個變壓器的旁邊起到冷卻牽引變壓器的作用。表2和表3分別為3種方案下中間車1的設備艙內(nèi)平均溫度和牽引變壓器與冷卻單元的表面平均溫度。通過對比表2和表3可知,DFK方案中設備艙整體的平均溫度低于QFK,但是由于牽引變壓器和冷卻單元出現(xiàn)局部高溫,而致使牽引變壓器和冷卻單元的表面平均溫度卻高于QFK,也就是說DFK方案雖能夠有效帶走設備艙內(nèi)設備產(chǎn)生的熱量,但是卻會導致設備表面出現(xiàn)局部高溫的現(xiàn)象。

        表3 牽引變壓器及冷卻單元表面溫度 ℃

        注:"-"表示降低,"+"表示升高,溫度比較對象均為QFK。

        因此,從不同方案下的通風特性和溫度場分布變化對比來說,QDFK方案下的設備艙底部的空氣流動和溫度場分布都比QFK和DFK要良好。

        5 結 論

        研究了速度350 km/h高鐵列車明線運行工況時,列車車體周圍及底板流動特性,并對列車外部及底板流場流動特征和壓力分布進行分析,得到如下結論:

        (1)通過對列車底部不同截面處流線圖的分析與總結,可以得到列車底部流場分布趨勢:列車設備艙底板對稱中心處空氣波動強度較高,底板后部氣流密度高于前部。

        (2)列車底部壓力分布沿運行方向呈現(xiàn)一定的壓力梯度分布,頭車底板壓力高于中間車,后續(xù)車輛設備艙底板壓力依次衰減;單節(jié)列車底板壓力分布呈現(xiàn)底板前段壓力小于后段壓力趨勢。

        (3)根據(jù)車體周圍流動特性可以確定底板風口的具體位置:風口中心距離設備艙兩端1/4處,靠近設備艙內(nèi)大功率發(fā)熱設備底部,風口形狀為正方形。

        (4)設備艙內(nèi)流場分布方面,QFK艙內(nèi)近裙板內(nèi)側及后端板附近出現(xiàn)渦流數(shù)量較多,空氣流動受到阻礙較大;DFK艙內(nèi)近裙板內(nèi)側空氣流動較QFK順暢,但相鄰設備之間出現(xiàn)渦流較多;QDFK雖未能完全消除艙內(nèi)的渦流,但艙內(nèi)空氣流動卻比QFK和DFK兩種方案都順暢。

        (5)設備艙內(nèi)溫度散熱方面,QDFK方案下的艙內(nèi)溫度比前兩種方案都均勻,并且主要發(fā)熱設備周圍溫度也得到了很好的降低,設備表面局部溫度過高現(xiàn)象得到明顯改善,可實現(xiàn)設備艙內(nèi)發(fā)熱設備的有效散熱。

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