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        P波粲偶素衰變到矢量介子的強(qiáng)子矩陣元修正

        2019-07-10 07:47:22楊秀德張遠(yuǎn)強(qiáng)
        關(guān)鍵詞:共形介子強(qiáng)子

        楊秀德,張遠(yuǎn)強(qiáng)

        (1.遵義師范學(xué)院物理與電子科學(xué)學(xué)院,貴州遵義563006;2.西南大學(xué)材料與能源學(xué)部,重慶400715)

        1 S矩陣元展開過程

        在上式中將矩陣元的顏色指標(biāo)進(jìn)行收縮后,利用Fierz恒等式

        將強(qiáng)子矩陣元展開,因?yàn)檠芯康哪B(tài)為矢量介子,所以其中有貢獻(xiàn)的部分為四項(xiàng)。對(duì)于初態(tài)粒子的矩陣元我們采用非相對(duì)論下的零點(diǎn)波函進(jìn)行處理,對(duì)于末態(tài)矢量介子采用強(qiáng)子矩陣元不同twist光錐分布振幅展開。但是,強(qiáng)子矩陣元的分布振幅展開在一般共形場(chǎng)論下有分母項(xiàng)和,不能對(duì)它像贗標(biāo)介子一樣進(jìn)行處理[1],因此需要對(duì)矢量介子的強(qiáng)子矩陣元光錐分布振幅進(jìn)行重新研究。

        2 分布振幅

        首先要介紹幾個(gè)類光錐矢量,它們是由介子四動(dòng)量P和介子極化矢量構(gòu)成的P和x。在P和z→x的情況滿足以下關(guān)系[2]

        在這個(gè)基礎(chǔ)上來展開矢量介子強(qiáng)子矩陣元的分布振幅。我們以矩陣元關(guān)于Fierz恒等式展開后得到的項(xiàng)矩陣元為例來說明如何重新處理矢量介子強(qiáng)子矩陣元的分布振幅。根據(jù)文獻(xiàn)[2]可以給出這部分一般共形場(chǎng)論下矩陣元的形式:

        其中為twist-2分布振幅,為twist-3分布振幅,h3為twist-4分布振幅。為衰變常數(shù),它們分別由來定義[2]。很明顯在(2.1)中存在分母項(xiàng)和,因此需要對(duì)矩陣元進(jìn)行處理。首先我們將代入,考慮化簡(jiǎn)后得到:

        3 小結(jié)

        本文通過分部積分和時(shí)空平移處理了的矢量介子強(qiáng)子矩陣元展開,消除了在一般共形場(chǎng)論下矢量介子強(qiáng)子矩陣元展開中存在的分母項(xiàng),再通過時(shí)空平移將共形場(chǎng)論下的矢量介子強(qiáng)子矩陣元變化從而得到為我們計(jì)算衰變所需要的末態(tài)矢量介子強(qiáng)子矩陣元

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