劉 波，吳 競(jìng)

(中國(guó)船舶重工集團(tuán)公司第七二四研究所，南京 211153)

0 引 言

并聯(lián)管路是雷達(dá)液冷系統(tǒng)中常用的分流系統(tǒng)。支路管道流量通常按均布設(shè)計(jì)，但由于分流點(diǎn)距離入口遠(yuǎn)近不同和局部流阻的變化，會(huì)使各支管流量不同。若支管流量均勻性差，則與其連接的發(fā)熱組件的散熱性能就不同，均溫性差。并聯(lián)管路的流量分配是管路流道設(shè)計(jì)的難點(diǎn)和關(guān)鍵點(diǎn)[1]。所以，研究并聯(lián)管組的流量分配具有重要的意義。

并聯(lián)管組的研究早期用能量衡算法，但由于分流和匯流的影響，按流線建立機(jī)械能守恒的伯努利方程偏差較大，因此動(dòng)量守恒理論成為主要的研究方法[2]。隨著計(jì)算機(jī)技術(shù)的發(fā)展，離散模型和數(shù)值模擬的使用也逐漸增多。陳之航、趙再三[3]和趙鎮(zhèn)南[4]建立了基于動(dòng)量方程的壓力與流量分布的數(shù)學(xué)模型。林友新和趙晴川、馬東森由動(dòng)量守恒方程建立了U型和Z型布置的流量分配離散化計(jì)算模型。Tong J C K建立了Z型布置的二維模型，說(shuō)明增大集管直徑、沿流向逐漸縮小分配集管直徑和減小支管直徑都有助于改善流量分配均勻性。何嘉用三維數(shù)值模型研究了Z型并聯(lián)管組，得知進(jìn)、出口壓差對(duì)流量分配的影響較小，沿流向減小集管直徑可使流量分配更均勻[5]。

本文采用數(shù)值模擬的方法，研究了并聯(lián)管路中不同雷諾數(shù)和管路孔徑比(主管路與支路管徑之比)管路流量分配特點(diǎn)以及對(duì)管路流量的影響。

1 幾何模型

1.1 物理模型

圖1為數(shù)值仿真的簡(jiǎn)化模型。模型主要包括主供液管、主回液管和5條支路。冷卻介質(zhì)經(jīng)主供液管管口流入，分為5條支路，從左往右依次為支路1、2、3、4和5，經(jīng)支路后匯聚主回液管流出。主管路直徑為D，5條支路管徑相同，均為d。主管路冷卻介質(zhì)流速為v。

1.2 網(wǎng)格劃分

計(jì)算域中只包含流體域，采用結(jié)構(gòu)化網(wǎng)格對(duì)計(jì)算域進(jìn)行網(wǎng)格劃分，貼近管壁的網(wǎng)格進(jìn)行加密處理。經(jīng)過(guò)網(wǎng)格數(shù)值試驗(yàn)，本文計(jì)算網(wǎng)格總數(shù)約為20萬(wàn)。圖2為局部網(wǎng)格劃分圖。

2 數(shù)值模型

數(shù)值模擬采用Fluent軟件，并聯(lián)管路內(nèi)的冷卻介質(zhì)定義為65號(hào)航空冷卻液， 具體參數(shù)見(jiàn)表1， 可視為不可壓縮流體、絕熱穩(wěn)態(tài)流動(dòng)。對(duì)于流速較低的層流，選擇層流模型；對(duì)于湍流狀態(tài)，選擇標(biāo)準(zhǔn)k-ε湍流模型。求解模型根據(jù)主管路流體的雷諾數(shù)決定。對(duì)應(yīng)雷諾數(shù)的計(jì)算公式如下：

式中，V為流體速度；l為特征尺寸，為主管路直徑D；ν為流體的運(yùn)動(dòng)粘度，取5.31×10-6m2/s。

各參數(shù)的離散均采用二階精度的迎風(fēng)格式，收斂的標(biāo)準(zhǔn)是判斷各物理量的相對(duì)殘差小于10-5。

邊界條件：主管路入口為速度進(jìn)口，主管路出口為壓力出口。

表1 65號(hào)航空冷卻液物性參數(shù)

3 仿真結(jié)果處理及分析

為方便結(jié)果分析及結(jié)論的普適性，定義無(wú)量綱參數(shù)：

(1) 支路流量百分比，即各支路的質(zhì)量流量與主管路總質(zhì)量流量的比值；

(2) 定孔徑比r：r=D/d,d為支路管徑，D為主路管徑。

3.1 雷諾數(shù)對(duì)流量分配的影響

在主管路直徑為6、7、8和9 mm、支管路間距100 mm和支路管徑為5 mm的情況下，設(shè)置6種主管路入口流速，分別為1、1.5、2、2.5、3和3.5 m/s。圖3為不同流速下各支路流量百分比。圖中X軸為支路1～5，Y軸為支路流量百分比(各支路的質(zhì)量流量與主管路總質(zhì)量流量的比值)。光滑圓管管內(nèi)流動(dòng)的臨界雷諾數(shù)為2 300，當(dāng)Re<2 300時(shí)，流動(dòng)為層流；當(dāng)Re>2 300時(shí)，流動(dòng)為湍流。從圖中可以看出，當(dāng)孔徑比r=1.2和1.4時(shí)，層流狀態(tài)時(shí)，隨著支路分流點(diǎn)距離入口由近到遠(yuǎn)，支路流量呈現(xiàn)先減小后增大的趨勢(shì)；湍流狀態(tài)時(shí)，隨著支路分流點(diǎn)距離入口由近到遠(yuǎn)，支路流量不斷增大的趨勢(shì)，流量百分比最大的支路距離主管路入口最遠(yuǎn)。當(dāng)孔徑比r=1.6和1.8時(shí)，無(wú)論層流或湍流狀態(tài)，隨著支路分流點(diǎn)距離入口由近到遠(yuǎn)，支路流量不斷增大的趨勢(shì)，流量百分比最大的支路距離主管路入口最遠(yuǎn)。同時(shí)，不論孔徑比多少，隨著雷諾數(shù)的增大，每條支路的流量百分比分配越不均勻。由此可以看出，主管路流速越大，每條支路的流量百分比相差越大，支路流量分配越不均勻。

圖4為不同流速下速度分布云圖。從圖中可以看出，主供液管沿流向流速分布不均勻，隨著距離增大流速越小，支路5的平均流速最大，而主管路流速越大各支路管路的流速分布越均勻。

3.2 孔徑比對(duì)流量分配的影響

在主管路流速為1和3 m/s，即層流和湍流狀態(tài)下，支管路間距100 mm和支路管徑為5 mm的情況下，設(shè)置4種主管路直徑，分別為6、7、8和9 mm。從圖5中可以看出，層流狀態(tài)下，r=1.2時(shí)，每條支路的流量百分比范圍10%～40%；r=1.4時(shí)，每條支路的流量百分比范圍12%～35%；r=1.6時(shí)，每條支路的流量百分比范圍14%～32%；r=1.8時(shí)，每條支路的流量百分比范圍15%～30%。湍流狀態(tài)下，r=1.2時(shí)，每條支路的流量百分比范圍10%～45%；r=1.4時(shí)，每條支路的流量百分比范圍11%～40%；r=1.6時(shí)，每條支路的流量百分比范圍12%～45%；r=1.6時(shí)，每條支路的流量百分比范圍13%～32%。由此可以看出，隨著孔徑比的增大，各支路的流量百分比的范圍區(qū)間越來(lái)越小，即各支路的流量分配更為均勻。

4 結(jié)束語(yǔ)

本文通過(guò)建立典型的并聯(lián)管路的物理模型，采用Fluent軟件對(duì)并聯(lián)管路的流量分布進(jìn)行了數(shù)值仿真分析，研究了雷諾數(shù)和孔徑比對(duì)支路管路流量分配的影響。結(jié)果表明，主管路流速越小，孔徑比越大，支路管路流量分配越均勻。