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        全氮材料基礎(chǔ)性能理論研究: Ⅱ.生成焓預(yù)測

        2017-05-07 01:27:50劉英哲來蔚鵬葛忠學(xué)駱艷嬌尹世偉
        含能材料 2017年7期
        關(guān)鍵詞:方法

        劉英哲, 來蔚鵬, 尉 濤, 葛忠學(xué), 駱艷嬌, 徐 濤, 尹世偉

        (1. 西安近代化學(xué)研究所 氟氮化工資源高效開發(fā)與利用國家重點實驗室, 陜西 西安 710065; 2. 陜西師范大學(xué), 陜西 西安 710062)

        1 引 言

        全氮材料具有能量高、無污染的優(yōu)點,是潛在的新型高能量密度材料[1-5]。生成焓是評價全氮材料爆轟性能的關(guān)鍵參數(shù)。對于穩(wěn)定化合物,生成焓可由實驗方法測得,但全氮材料尚難以獲得樣品,導(dǎo)致生成焓無法實測。因此,采用理論計算方法成為了獲取全氮材料生成焓的主要手段。然而,如何準(zhǔn)確可靠地計算全氮材料的生成焓仍然是一個難點。

        目前,生成焓的計算方法主要有幾下幾種: (1)基團(tuán)加和法、半經(jīng)驗分子軌道法能直接而快速地給出生成焓,但該類方法強(qiáng)烈依賴于參數(shù)的準(zhǔn)確性,可靠性不強(qiáng),只能用于生成焓的估算; (2)從頭算方法特別是高水平理論方法如QCISD(T),CCSD(T)等能夠準(zhǔn)確地預(yù)測生成焓,但需要巨大的計算資源,只能用于小分子; (3)以Gn及CBS為代表的混合方法具有很高的計算精度,但同樣需要較大的計算資源,通常只適用于小分子體系; (4)密度泛函理論能夠合理地預(yù)測生成焓,且只需較少的計算資源,因此成為當(dāng)前廣泛使用的熱門方法,但計算結(jié)果強(qiáng)烈依賴于所使用的密度泛函。

        本研究基于原子化反應(yīng),采用3類9種密度泛函分別對52種多氮化合物的氣相標(biāo)準(zhǔn)生成焓進(jìn)行了計算,通過比較計算值與實驗值,篩選出計算精度最高的密度泛函,為全氮材料生成焓預(yù)測提供一種合理的方法。

        2 計算方法

        2.1 數(shù)據(jù)采集

        采集多氮化合物的生成焓數(shù)據(jù),包括唑、嗪、疊氮、酯、烷、硝胺、苯胺、硝基胺、硝基苯、腈等52個分子,氣相生成焓實驗數(shù)據(jù)取自NIST數(shù)據(jù)庫,見表1。

        2.2 生成焓計算

        采用密度泛函理論B3LYP/6-31G(d)[6-7]方法對52個多氮化合物進(jìn)行幾何構(gòu)型優(yōu)化,經(jīng)振動頻率計算確認(rèn)所得構(gòu)型為能量最優(yōu)。然后,分別采用3類9種不同的密度泛函方法進(jìn)行生成焓計算,包括(1)單雜化密度泛函B3PW91[8]、B3P86[9]、B3LYP[6-7]、X3LYP[10]和O3LYP[11]; (2)meta雜化密度泛函M052X、M062X和M06HF[12]; (3)雙雜化密度泛函B2PLYP[13]。借助原子化反應(yīng)計算生成焓,以氣相分子CaHbNcOd為例,在標(biāo)準(zhǔn)條件下,計算途徑如圖1所示。

        圖1基于原子化反應(yīng)計算生成焓示意圖

        Fig.1Schematic of atomization reaction route to calculate the enthalpy of formation

        表152個多氮化合物標(biāo)準(zhǔn)生成焓實驗值與計算值偏差

        Table1Experiment values and deviations of standard enthalpies of formation for 52 nitrogen-rich compounds kJ·mol-1

        由圖1中的熱力學(xué)循環(huán)可知,CaHbNcOd的氣相生成焓ΔfH(CaHbNcOd)可通過下式求解:

        ΔfH(CaHbNcOd)=aΔfH(C)+bΔfH(H)+cΔfH(N)+

        dΔfH(O)-ΔHatomization

        (1)

        式中,ΔfH(C), ΔfH(H), ΔfH(N), ΔfH(O)為原子C、H、N和O的實驗氣相生成焓[14],kJ·mol-1; ΔHatomization為原子化反應(yīng)的標(biāo)準(zhǔn)反應(yīng)焓, kJ·mol-1, 通過振動頻率分析可獲得反應(yīng)物與產(chǎn)物的焓值,再經(jīng)由下式計算得到:

        ΔHatomization=aH(C)+bH(H)+cH(N)+

        dH(O)-H(CaHbNcOd)

        (2)

        為了更直觀地體現(xiàn)各密度泛函的優(yōu)劣,在焓值計算中沒有使用校正因子,并統(tǒng)一使用Dunning基組cc-PVTZ[15-16]進(jìn)行計算。所有計算均由Gaussian[17]軟件完成。

        2.3 誤差分析

        采用平均偏差(MSD)和平均絕對偏差(MAD)評價氣相生成焓計算值與實驗值的偏離程度,其定義分別如下:

        (3)

        (4)

        式中,ei是計算值與實驗值的偏差,n為分子個數(shù),即52。

        3 結(jié)果與討論

        3.1 密度泛函篩選

        基于原子化反應(yīng),采用不同密度泛函計算了52個多氮化合物的氣相標(biāo)準(zhǔn)生成焓,計算偏差示于表1。為了更客觀地評價不同密度泛函的優(yōu)劣,也采用組合方法G4[18]計算了生成焓。將計算偏差按照化合物順序作圖可得圖2,由圖2可知,B3P86與M06HF兩種泛函顯著偏離了其他泛函,計算偏差最大,尤其是B3P86泛函,每個化合物的計算偏差均為負(fù)值,說明計算結(jié)果存在系統(tǒng)誤差。除了B3P86與M06HF,其他方法的計算偏差既有正值也有負(fù)值,隨機(jī)誤差可以相互抵消。

        為了更準(zhǔn)確地評價不同密度泛函的計算結(jié)果,計算了52個多氮化合物氣相生成焓預(yù)測值的平均偏差與平均絕對偏差。如表2所示,M052X、M062X與B2PLYP三個泛函的平均偏差較小,均小于15 kJ·mol-1,說明與實驗值吻合較好。其中,以M052X泛函計算最精確。相比之下,B3P86泛函計算結(jié)果最差。若進(jìn)一步區(qū)分正、負(fù)偏差對計算結(jié)果的影響,從平均絕對偏差上看,計算精度最高的前三種泛函分別為B2PLYP、M062X和B3LYP,并且平均絕對偏差均小于G4方法。盡管G4方法在計算小分子原子化能時可以達(dá)到化學(xué)精度,但并不適用大于10個原子的多氮化合物生成焓計算。因此,最終選擇雙雜化泛函B2PLYP預(yù)測全氮材料的氣相標(biāo)準(zhǔn)生成焓。

        圖2不同密度泛函計算的標(biāo)準(zhǔn)生成焓偏差圖

        Fig.2Deviations of standard enthalpies of formation for different functionals as a function of compound number

        3.2 生成焓預(yù)測

        籠型全氮因具有較大環(huán)張力而備受矚目。采用B2PLYP泛函對5種籠型全氮分子的氣相標(biāo)準(zhǔn)生成焓進(jìn)行了計算,結(jié)果示于表3。由表3可知,籠型全氮具有較高的正生成焓,且隨著氮原子數(shù)的增加而增加。將B2PLYP的預(yù)測結(jié)果與其他文獻(xiàn)報道的結(jié)果進(jìn)行了比較,包括(1)瑞典國防研究院FOI計算結(jié)果[19]; (2)英國QinetiQ公司計算結(jié)果[20]。如圖3所示,隨著氮原子數(shù)的增加,B2PLYP計算結(jié)果的增長趨勢與FOI計算結(jié)果類似,但生成焓數(shù)據(jù)整體偏小。相比之下,QinetiQ計算結(jié)果的增長趨勢較為平緩。

        表2不同密度泛函計算氣相生成焓的平均偏差和平均絕對偏差

        Table2Mean singed deviations and mean absolute deviations of standard enthalpies of formation for different functionals kJ·mol-1

        Note: MSD is mean singed deviation; MAD is mean absolute deviation.

        表3籠型全氮分子的氣相標(biāo)準(zhǔn)生成焓

        Table3Standard enthalpies of formation for representative all-nitrogen molecules with cage type kJ·mol-1

        圖3生成焓預(yù)測值與籠型全氮原子數(shù)關(guān)系圖

        Fig.3Predicted enthalpies of formation for all-nitrogen molecules with cage type as a function of nitrogen atom number

        通常,在預(yù)估含能材料爆轟性能時更關(guān)注的是固相生成焓??紤]到氣相生成焓的實驗數(shù)據(jù)比固相生成焓多,為了準(zhǔn)確評價不同密度泛函的優(yōu)劣,需采集盡可能多的數(shù)據(jù),因此本研究只計算了氣相生成焓。至于全氮材料的固相生成焓,可根據(jù)本系列論文“Ⅰ.晶體密度預(yù)測”[21]中預(yù)測的晶體結(jié)構(gòu)進(jìn)行晶格能計算,從而獲得固相生成焓。

        4 結(jié) 論

        (1) 基于原子化反應(yīng),通過3類9種密度泛函分別對52種多氮化合物的氣相標(biāo)準(zhǔn)生成焓進(jìn)行了計算,雙雜化泛函B2PLYP的計算精度最高,平均絕對偏差為30.1 kJ·mol-1

        (2) 采用B2PLYP泛函預(yù)測了5種籠型全氮分子N4(Td),N6(D3h),N8(Oh),N10(D5h),N12(D6h)的氣相生成焓分別為756.4,1338.2,1878.5,2144.3,2787.0 kJ·mol-1,隨著氮原子數(shù)目的增加,生成焓逐漸增加。

        參考文獻(xiàn):

        [1] Eremets M I, Gavriliuk A G, Trojan I A, et al. Single-bonded cubic form of nitrogen[J].NatureMaterials, 2004, 3(8): 558-563.

        [2] Samartzis P C, Wodtke A M. All-nitrogen chemistry: how far are we from N60?[J].InternationalReviewsinPhysicalChemistry, 2006, 25(4): 527-552.

        [3] Hirshberg B, Gerber R B, Krylov A I. Calculations predict a stable molecular crystal of N8[J].NatureChemistry, 2014, 6(1): 52-56.

        [4] 李玉川, 龐思平. 全氮型超高能含能材料研究進(jìn)展[J]. 火炸藥學(xué)報, 2012, 35(1): 1-8.

        LI Yu-chuan, PANG Si-ping. Progress of all-nitrogen ultrahigh-energetic material[J].ChineseJournalofExplosive&Propellants, 2012, 35(1): 1-8.

        [5] 張光全, 董海山. 氮簇合物——潛在的高能量密度材料候選物[J]. 含能材料, 2004, 12(增刊): 105-113.

        ZHANG Guang-quan, DONG Hai-shan. Nitrogen clusters—potential candidates as high-energy density materials[J].ChineseJournalofEnergeticMaterials(HannengCailiao), 2004, 12(supple): 105-113.

        [6] Lee C, Yang W, Parr R G. Development of the Colle-Salvetti correlation-energy formula into a functional of the electron density[J].PhysicalReviewB, 1988, 37(2): 785-789.

        [7] Becke A D. Density-functional thermochemistry. III. The role of exact exchange[J].JournalofChemicalPhysics, 1993, 98(7): 5648-5652.

        [8] Perdew J P, Wang Y. Accurate and simple analytic representation of the electron gas correlation energy[J].PhysicalReviewB, 1992, 45(23): 13244-13249.

        [9] Perdew J P. Density-functional approximation for the correlation energy of the inhomogeneous electron gas[J].PhysicalReviewB, 1986, 33(12): 8822-8824.

        [10] Xu X, Goddard III W A. The X3LYP extended density functional for accurate descriptions of nonbond interactions, spin states, and thermochemical properties[J].ProceedingsoftheNationalAcademyofScience, 2004, 101(9): 2673-2677.

        [11] Cohen A J, Handy N C. Dynamic correlation[J].MolecularPhysics, 2001, 99(7): 607-615.

        [12] Zhao Y, Truhlar D G. The M06 suite of density functionals for main group thermochemistry, thermochemical kinetics, noncovalent interactions, excited states, and transition elements: two new functionals and systematic testing of four M06-class functionals and 12 other functionals[J].TheoreticalChemistryAccounts, 2008, 120(1-3): 215-241.

        [13] Grimme S. Semiempirical hybrid density functional with perturbative second-order correlation[J].TheJournalofChemicalPhysics, 2006, 124: 034108.

        [14] http:∥webbook.nist.gov/chemistry/2016.01.10.

        [15] Head-Gordon M, Pople J A, Frisch M J. MP2 energy evaluation by direct methods[J].ChemicalPhysicsLetters, 1988, 153(6): 503-506.

        [16] Kendall R A, Dunning T H, Harrison R J. Electron affinities of the first-row atoms revisited. Systematic basis sets and wave functions[J].TheJournalofChemicalPhysics, 1992, 96(9): 6796-6806.

        [17] Frisch M J, Trucks G W, Schlegel H B, et al. Gaussian 09[CP], Gaussian, Inc., Wallingford CT, 2009.

        [18] Curtiss L A, Redfern P C, Raghavachari K. Gaussian-4 theory[J].JournalofChemicalPhysics, 2007, 126: 084108.

        [19] ?stmark H. High energy density materials (HEDM): overview, theory and synthetic efforts at FOI[C]∥New Trends in Research o f Energetic Materials, Czech Republic, 2006: 231-250.

        [20] Haskins P J, Fellows J, Cook M D, et al. Molecular level studies of polynitrogen explosives[C]∥12thInternational Detonation Symposium, California, 2002.

        [21] 劉英哲, 來蔚鵬, 尉濤, 等. 全氮材料基礎(chǔ)性能理論研究:Ⅰ.晶體密度預(yù)測[J]. 含能材料, 2017, 25(2): 100-105.

        LIU Ying-zhe, LAI Wei-peng, WEI Tao, et al. Theoretical investigations on fundamental properties of all-Nitrogen materials: Ⅰ. Predication of crystal densities[J].ChineseJournalofEnergeticMaterials(HannengCailiao), 2017, 25(2): 100-105.

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