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        一類廣義非線性Schr?dinger擾動(dòng)耦合系統(tǒng)的可解性

        2017-03-10 06:34:17汪方圓汪維剛張海濤高旭輝
        關(guān)鍵詞:薛定諤孤子廣義

        金 鐘, 汪方圓,汪維剛*,張海濤,高旭輝

        (1.合肥幼兒師范高等??茖W(xué)校 基礎(chǔ)部,安徽 合肥, 230011;2.云南大學(xué) 軟件學(xué)院,云南 昆明 650091;3..桐城師范高等??茖W(xué)校 理工系,安徽 桐城 231402)

        1 引言

        眾所周知,光傳播時(shí)具有波、粒二重性, 薛定諤方程就是這類光學(xué)模型之一。 非線性薛定諤方程已經(jīng)被廣泛應(yīng)用在現(xiàn)代光通信技術(shù)中。

        考慮如下一類廣義非線性薛定諤擾動(dòng)耦合模型:

        a1uxx-a2u+a3uv=f(u,v),

        (1)

        b1vt-b2ux=g(u,v),

        (2)

        u(0,t)=h1(t),ux(0,t)=h2(t),v(x,0)=h3(x)

        (3)

        其中u(x,t),v(x,t)為對(duì)應(yīng)系統(tǒng)的物理場(chǎng)函數(shù);ai,bj(i=1,2,3,j=1,2)為對(duì)應(yīng)物理量的加權(quán)參數(shù);f,g為物理場(chǎng)函數(shù)的擾動(dòng)項(xiàng),hi(i=1,2,3)為場(chǎng)函數(shù)的初始函數(shù), 它們是在相應(yīng)的變化范圍內(nèi)的充分光滑的函數(shù)。

        2 無(wú)擾動(dòng)解

        先考慮如下對(duì)應(yīng)的無(wú)擾動(dòng)情形簡(jiǎn)單的耦合系統(tǒng)

        a1uxx-a2u=0,

        (4)

        b1vt-b2ux=0,

        (5)

        并滿足初始條件(3)的解。 顯然, (4), (5)的解為

        其中Ci(i=1,2,3)為任意函數(shù)。 再由條件(3), 可決定Ci(i=1,2,3)為

        于是問(wèn)題(3)-(5)的解為

        (6)

        +h3(x).

        (7)

        3 擾動(dòng)泛函迭代初始解

        選取方程(1)-(3)相關(guān)的線性齊次問(wèn)題(3)-(5)的解(6), (7)為漸近解的泛函迭代式的初始迭代u0,v0。 即

        (8)

        +h3(x).

        (9)

        由于非線性耦合模型(1)-(3)一般不能得到有限項(xiàng)初等函數(shù)形式的精確解。 因此我們需要求出非線性擾動(dòng)薛定諤擾動(dòng)耦合模型(1)-(3)解的近似表示式。

        為此構(gòu)造泛函迭代式

        -a2u(n-1)ξ+a3un-1vn-1,n=1,2,…,

        +h3(x),n=1,2,…,

        4 擾動(dòng)泛函迭代解

        由漸近解的泛函迭代式, 可以得到廣義非線性薛定諤擾動(dòng)耦合模型(1)-(3)的一次泛函迭代解u1app,v1app:

        -f(u0,v0))]dξ,

        (10)

        +g(u1app,v0))dτ+h3(x),

        (11)

        其中u0,v0由(8), (9)式表示, (11)式中的u1app由(10)式表示。

        繼續(xù)由漸近解的泛函迭代(10)和(11)式, 可以得到廣義非線性薛定諤擾動(dòng)耦合模型(1)-(3)的二次泛函迭代解u2app,v2app:

        -a2u1appξ+a3u1appv1app)

        -f(u1app,v1app)]dξ,

        (12)

        (13)

        同樣, 可以依次得到廣義非線性薛定諤擾動(dòng)耦合模型(1)-(3)的各次泛函迭代解unapp,vnapp,(n=3,4,…)。將unapp,vnapp,(n=3,4,…)兩邊取極限n→, 顯然,由

        (14)式確定的極限函數(shù)(u(x,t),v(x,t))就是廣義非線性薛定諤擾動(dòng)耦合模型(1)-(3)的一組精確解(uexa(x,t),vexa(x,t))。 因而,unapp(x,t),vnapp(x,t)就是擾動(dòng)方程模型(1)-(3)對(duì)應(yīng)精確解(uexa(x,t),vexa(x,t))的n次泛函近似解析解??梢杂梅汉砗筒粍?dòng)點(diǎn)理論證明,由上述得到的近似解析函數(shù)序列unapp,vnapp在自變量的有限區(qū)域范圍內(nèi)是一致收斂的。

        5 結(jié)語(yǔ)

        已經(jīng)被廣泛應(yīng)用在現(xiàn)代光通信技術(shù)中的一類廣義非線性薛定諤擾動(dòng)耦合模型,我們可以通過(guò)求解其特定的非線性方程來(lái)控制它,為了達(dá)到精確控制,首先建立初始解模型,即無(wú)擾動(dòng)狀態(tài)下的解,然后以此作基礎(chǔ),構(gòu)造泛函迭代式,求解不斷接近準(zhǔn)確解的泛函迭代解,不僅解決了該系統(tǒng)的可解性和可控制性的問(wèn)題,而且解決了精確控制的問(wèn)題。

        [1] 汪維剛, 林萬(wàn)濤, 石蘭芳, 等. 非線性擾動(dòng)時(shí)滯長(zhǎng)波系統(tǒng)孤波近似解[J]. 物理學(xué)報(bào), 2014, 63 (11):110204.

        [2] Wang W G, Shi L F, Xu Y H, Mo J Q, Generalized solution of the singularly perturbed boundary value problems for semilinear elliptic equation of higher order with two parameters[J]. J. Nankai Univ, 2014, 47 (2): 47-81.

        [3] 馬松華,方建平. 聯(lián)立薛定諤系統(tǒng)新精確解及其所描述的孤子脈沖和時(shí)間孤子[J].物理學(xué)報(bào),2006, 65 (11), 5611.

        [4] 石蘭芳,汪維剛,莫嘉琪.高維擾動(dòng)破裂孤子方程行波解的漸近解法[J].應(yīng)用數(shù)學(xué), 2014, 27 (2): 317-321.

        [5] Barbu L, Morosanu G, Singularly Perturbed Boundary-Value Problems Basel: Birkhauserm Verlag AG, 2007.

        [6] Mo J Q, Chen X F, Homotopic mapping method of solitary wave solutions for generalized complex Burgers equation,ChinesePhysicsB, 2010,21 (10):100203.

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