錢洪寶，黃曉冬，田紀(jì)偉

(1. 中國(guó)海洋大學(xué) 物理海洋教育部重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，山東 青島 266100; 2. 中國(guó)21世紀(jì)議程管理中心， 北京 100038)

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一個(gè)典型南海北部第二模態(tài)內(nèi)孤立波的觀測(cè)分析

錢洪寶1，2，黃曉冬1*，田紀(jì)偉1

(1. 中國(guó)海洋大學(xué) 物理海洋教育部重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，山東 青島 266100; 2. 中國(guó)21世紀(jì)議程管理中心， 北京 100038)

第二模態(tài)內(nèi)孤立波在海洋中極少被觀測(cè)到。本文基于潛標(biāo)高時(shí)空分辨率觀測(cè)數(shù)據(jù)，對(duì)南海北部陸架區(qū)的一個(gè)典型第二模態(tài)內(nèi)孤立波進(jìn)行了分析。結(jié)果表明，該第二模態(tài)內(nèi)孤立波的流核出現(xiàn)在135 m深度處，其最大水平流速為0.66 m/s，傳播方向?yàn)槲髌?8°。沿傳播方向的內(nèi)孤立波流速分布在80～170 m的深度范圍內(nèi)，而與傳播方向相反的逆流出現(xiàn)在海表和海底附近。垂向模態(tài)分析表明，該第二模態(tài)內(nèi)孤立波水平流速的垂向結(jié)構(gòu)與理論結(jié)果吻合良好。能量計(jì)算結(jié)果顯示其動(dòng)能密度的垂向積分可達(dá)14 kJ/m2，而波峰線方向單位長(zhǎng)度上的動(dòng)能估算值為5.98 MJ/m。盡管該第二模態(tài)內(nèi)孤立波的動(dòng)能比陸架區(qū)第一模態(tài)內(nèi)孤立波小1個(gè)量級(jí)，但其高達(dá)0.045 s-1的流速垂向剪切約為典型第一模態(tài)內(nèi)孤立波的2倍，表明其導(dǎo)致的混合可能更強(qiáng)。

內(nèi)孤立波；第二模態(tài)；潛標(biāo)；觀測(cè)；南海

1　引言

海洋內(nèi)孤立波(internal solitary wave，ISW)是一種特殊的、具有強(qiáng)非線性特征的海洋內(nèi)波，也被稱為非線性內(nèi)波。由于極窄的波寬，內(nèi)孤立波的非靜力頻散效應(yīng)不可忽略，其與非線性變陡效應(yīng)間的平衡能夠令內(nèi)孤立波在傳播過(guò)程中保持波型不變。內(nèi)孤立波引起的極強(qiáng)突發(fā)流和等密度面斷崖式下沉對(duì)海洋工程作業(yè)和潛艇水下航行的安全具有嚴(yán)重危害，對(duì)海洋聲傳播過(guò)程、生態(tài)環(huán)境和魚(yú)類活動(dòng)有重要影響，其流速剪切所誘發(fā)的極強(qiáng)混合對(duì)海洋垂向熱結(jié)構(gòu)有重要的調(diào)制作用。

根據(jù)振幅垂向結(jié)構(gòu)所擁有的極值點(diǎn)個(gè)數(shù)，海洋內(nèi)波可以分為不同的垂向模態(tài)。按照定義，第一模態(tài)內(nèi)波所造成的等密度面起伏在整個(gè)深度上同位相。在海表面，第一模態(tài)內(nèi)孤立波引起的起伏非常微弱，但在海表面附近出現(xiàn)的流核，使其能夠在現(xiàn)場(chǎng)觀測(cè)中較為容易地被捕捉到。在下層海洋，第一模態(tài)內(nèi)孤立波的水平流與上層反向。另一方面，第一模態(tài)內(nèi)孤立波能夠在海表面產(chǎn)生強(qiáng)輻聚/輻散，所引起的海表面粗糙度變化使其可以通過(guò)衛(wèi)星遙感手段進(jìn)行觀測(cè)。在現(xiàn)場(chǎng)和衛(wèi)星遙感等多種觀測(cè)手段的共同支持下，第一模態(tài)內(nèi)孤立波被證實(shí)在世界海洋中存在著較為廣泛的分布。

與第一模態(tài)內(nèi)孤立波不同，第二模態(tài)內(nèi)孤立波引起的等密面起伏在溫躍層上下反位相變化。由于第二模態(tài)內(nèi)孤立波的流核出現(xiàn)在海表面以下，導(dǎo)致通過(guò)現(xiàn)場(chǎng)和衛(wèi)星遙感等手段對(duì)其進(jìn)行觀測(cè)存在困難，使其極少在實(shí)際海洋中被觀測(cè)到。Konyaev等[1]報(bào)道了發(fā)生在印度洋西部馬斯克林(Mascarene)海脊上的一個(gè)高模態(tài)內(nèi)孤立波，發(fā)現(xiàn)該內(nèi)孤立波經(jīng)過(guò)時(shí)等溫線起伏在150 m上下分別呈現(xiàn)出上凸和下凹的形態(tài)，這可能是有關(guān)海洋第二模態(tài)內(nèi)孤立波的首個(gè)報(bào)道。Shroyer等[2]報(bào)道了在美國(guó)新澤西州沿岸觀測(cè)到的一個(gè)第二模態(tài)內(nèi)孤立波波列。在南海北部陸架區(qū)，Yang等[3]利用潛標(biāo)觀測(cè)到該海域存在著第二模態(tài)內(nèi)孤立波，并在后續(xù)觀測(cè)中發(fā)現(xiàn)其大多在冬季發(fā)生[4]。Ramp等[5]在臺(tái)灣島以南的恒春海山北部觀測(cè)到一個(gè)第二模態(tài)內(nèi)孤立波，并認(rèn)為其生成機(jī)制與局地潮地相互作用產(chǎn)生的背風(fēng)波有關(guān)。一般來(lái)說(shuō)，相對(duì)第一模態(tài)內(nèi)孤立波，第二模態(tài)內(nèi)孤立波的流速較弱和振幅較小，但由于其流核位于海面以下，對(duì)海上工程的水下作業(yè)安全的影響可能會(huì)更嚴(yán)重。

南海北部是全球內(nèi)孤立波最強(qiáng)和最為活躍的海域，因此是近10年來(lái)海洋波動(dòng)研究的熱點(diǎn)[6—8]。極強(qiáng)的內(nèi)孤立波在呂宋海峽生成后，向西傳播穿過(guò)深海盆，傳入陸坡陸架區(qū)。受到層結(jié)[9—10]和地形[11]變化的影響，南海北部海域尤其是陸坡陸架區(qū)內(nèi)波[12]的形態(tài)多變。然而，由于第二模態(tài)內(nèi)孤立波的觀測(cè)極為困難，還不能完全掌握該海域第二模態(tài)內(nèi)孤立波的特征，對(duì)其所攜帶的能量大小尚缺乏認(rèn)知。本文基于潛標(biāo)高時(shí)空分辨率觀測(cè)數(shù)據(jù)，對(duì)南海北部陸架區(qū)的一個(gè)典型第二模態(tài)內(nèi)孤立波的特征和模態(tài)結(jié)構(gòu)進(jìn)行了研究，并對(duì)其能量和所引起的流速剪切進(jìn)行了分析。本文主要分為5個(gè)部分，第二部分為數(shù)據(jù)介紹，第三部分給出了第二模態(tài)內(nèi)孤立波的觀測(cè)結(jié)果，第四部分給出了理論分析、能量計(jì)算和流速剪切分析結(jié)果，最后為討論和結(jié)論。

2　數(shù)據(jù)介紹

本文使用的數(shù)據(jù)來(lái)自于中國(guó)海洋大學(xué)“南海潛標(biāo)觀測(cè)網(wǎng)”IW7潛標(biāo)的觀測(cè)結(jié)果。IW7潛標(biāo)位于南海北部陸坡陸架區(qū)東沙島以北海域，水深約為252 m(圖1)。該潛標(biāo)在位時(shí)間為2013年10月下旬至2014年6月上旬。潛標(biāo)在218 m深度上安裝了一臺(tái)觀測(cè)姿態(tài)向上的150 kHz聲學(xué)多普勒流速剖面儀(Acoustic Doppler Current Profiler，ADCP)。該ADCP的采樣時(shí)間間隔為2 min，觀測(cè)層數(shù)為60層，觀測(cè)范圍為表層至深約210 m，層厚為4 m。潮流、中尺度渦和內(nèi)孤立波等過(guò)程會(huì)影響潛標(biāo)姿態(tài)，進(jìn)而改變ADCP自身和觀測(cè)深度。為方便分析，將所觀測(cè)的流速數(shù)據(jù)插值到間隔5 m的標(biāo)準(zhǔn)層上。在分析前，首先計(jì)算了正壓流速的時(shí)間序列，隨后在水平流速觀測(cè)結(jié)果中減去該正壓流部分得到斜壓流。

圖1　南海北部地形圖及IW7潛標(biāo)的位置Fig.1　Bathymetry of the northern South China Sea and location of mooring IW7箭頭為所觀測(cè)第二模態(tài)內(nèi)孤立波的傳播方向The cyan arrow denote the propagation direction of mode-2 ISW

3　觀測(cè)結(jié)果

圖 2給出了IW7潛標(biāo)在2013年10月30日的ADCP東西和南北方向流速觀測(cè)結(jié)果。從圖中可以看到在當(dāng)日上午9時(shí)前后數(shù)個(gè)內(nèi)孤立波連續(xù)經(jīng)過(guò)IW7潛標(biāo)。第一模態(tài)內(nèi)孤立波發(fā)生時(shí)的水平流速在表層附近最強(qiáng)。然而，上午9時(shí)前后所出現(xiàn)的內(nèi)孤立波，其最大水平流速出現(xiàn)在100 m以深，并且水平流速剖面呈現(xiàn)出三明治結(jié)構(gòu)，中層流速方向與上下兩層反向。上述特征表明該內(nèi)孤立波與平常觀測(cè)到的第一模態(tài)內(nèi)孤立波顯著不同。

計(jì)算內(nèi)孤立波到達(dá)前30～40 min的時(shí)間平均流速剖面作為背景流，并在觀測(cè)結(jié)果中減去此背景流以獲得內(nèi)孤立波自身的流速。隨后，根據(jù)內(nèi)孤立波流核處的東西和南北方向流速，計(jì)算得到內(nèi)孤立波的傳播方向?yàn)槲髌?8°。此處，通過(guò)以下方法將東西和南北方向流速轉(zhuǎn)換到平行和垂直于內(nèi)孤立波傳播方向的兩個(gè)分量[13]：

(1)

式中，θ為內(nèi)孤立波傳播方向，uf為平行內(nèi)孤立波傳播方向的分量，ua為垂直于內(nèi)孤立波傳播方向的分量。uf的計(jì)算結(jié)果如圖3a所示。該第二模態(tài)內(nèi)孤立波由至少5個(gè)孤立子組成，前兩個(gè)孤立子的持續(xù)時(shí)間分別為22 min和14 min。沿傳播方向的第二模態(tài)內(nèi)孤立波流速uf分布在80～170 m的深度范圍內(nèi)，而與傳播方向相反的逆流出現(xiàn)在海表和海底附近。首個(gè)孤立子的水平流速最強(qiáng)，最大達(dá)0.66 m/s，出現(xiàn)在135 m深度處。后續(xù)孤立子所誘發(fā)的水平流速依次減小，顯示波包中的孤立子按照由強(qiáng)到弱的順序排列。在海表和底部出現(xiàn)了與內(nèi)孤立波傳播方向相反的逆流，但其流速相對(duì)較弱。

圖2　2013年10月30日IW7潛標(biāo)的東西(a)和南北(b)方向流速觀測(cè)結(jié)果Fig.2　The full-day zonal (a) and meridional (b) velocity measurements of mooring IW7 on 30 October 2013

圖3　2013年10月30日上午于IW7處觀測(cè)到的第二模態(tài)內(nèi)孤立波，a為沿內(nèi)孤立波傳播方向流速分量，b為垂向流速分量Fig.3　The mode-2 ISWs recorded on 30 October 2013 at mooring IW7. a.The current velocity along thepropagation direction of ISWs， b.vertical velocity

圖4　IW7潛標(biāo)處浮性頻率剖面圖(a)和前4個(gè)模態(tài)內(nèi)波的振幅(b)和水平流速(c)的垂向結(jié)構(gòu)函數(shù)圖Fig.4　The N2 at mooring IW7 extracted from WOA01 data (a)， the vertical displacement of first four baroclinic modes(b) and the horizontal velocity of first four baroclinic modes(c)

圖3b給出了第二模態(tài)內(nèi)孤立波經(jīng)過(guò)時(shí)的垂向流速觀測(cè)結(jié)果。在首個(gè)孤立子經(jīng)過(guò)時(shí)，以90 m為界限，上下兩層水體在垂向上反位相移動(dòng)。在首個(gè)孤立子前緣，下層水體向下移動(dòng)，最大流速達(dá)0.13 m/s，而上層流體向上移動(dòng)，其速度相對(duì)較?。辉诠铝⒆雍缶?，下層水體向上運(yùn)動(dòng)，最大流速達(dá)0.10 m/s，而上層水體向下運(yùn)動(dòng)。這是與第一模態(tài)內(nèi)孤立波的顯著差異之一。第二個(gè)孤立子所引起垂向流速的結(jié)構(gòu)具有相似的特征。第三及后續(xù)的孤立子經(jīng)過(guò)時(shí)垂向流速在上層和下層反位相的特征并不明顯。這可能是因?yàn)檫@些孤立子自身強(qiáng)度較弱，導(dǎo)致難以持續(xù)保持第二模態(tài)內(nèi)波垂向流速上下反位相的特性。

4　分析結(jié)果

4.1模態(tài)分析

海水層結(jié)是決定各個(gè)模態(tài)內(nèi)波垂向結(jié)構(gòu)的主要因素。此處，在WOA01冬季氣候態(tài)數(shù)據(jù)中提取了IW7處的溫度和鹽度剖面，并計(jì)算得到IW7處的層結(jié)。如圖4a所示，冬季IW7處的溫躍層位于120 m附近，處于水體的中部。N2最高為1.467 rad2/s2，顯著弱于其他季節(jié)。根據(jù)層結(jié)信息，利用Sturm-Liouville方程：

(2)

及在海面和海底的邊界條件Φn(0)=Φn(-H)=0 ，計(jì)算得到了各個(gè)模態(tài)內(nèi)波振幅的垂向結(jié)構(gòu)Φn(z)和各個(gè)模態(tài)線性內(nèi)波的傳播速度cn。圖4b給出了Φn(z)的垂向結(jié)構(gòu)，可以看到隨著模態(tài)數(shù)的增加，內(nèi)波振幅的拐點(diǎn)增多。其中，第一模態(tài)內(nèi)波振幅的極大值位于水深125 m處，而第二模態(tài)內(nèi)波振幅的極大值位于75 m和185 m處。

通過(guò)式(3)，計(jì)算各個(gè)模態(tài)內(nèi)波水平流速的垂向結(jié)構(gòu)：

(3)

計(jì)算結(jié)果如圖4c所示。第一模態(tài)內(nèi)波水平流的流向拐點(diǎn)出現(xiàn)在125 m深處。第二模態(tài)內(nèi)波的理論流速最大值出現(xiàn)在130 m深處，而流向的拐點(diǎn)出現(xiàn)在75 m和185 m深處。在IW7處所觀測(cè)到的第二模態(tài)內(nèi)孤立波，其沿傳播方向的流速最大值出現(xiàn)在135 m深度處，與理論值極為接近。另一方面，觀測(cè)中第二模態(tài)內(nèi)孤立波水平流所具有的三明治結(jié)構(gòu)與理論結(jié)果一致，并且流速拐點(diǎn)所在的深度與理論較為吻合。

圖5　對(duì)第二模態(tài)內(nèi)孤立波沿傳播方向流速進(jìn)行垂向模態(tài)分解后的結(jié)果，a-d為前4個(gè)垂向模Fig.5　The horizontal velocity of first four baroclinic modes during the passage of mode-2 ISW

為進(jìn)一步分析該內(nèi)孤立波的模態(tài)結(jié)構(gòu)，此處使用以下公式：

(4)

采用最小二乘方法將內(nèi)孤立波流速剖面分解到各個(gè)垂向模態(tài)上，結(jié)果如圖5所示。可以看到，觀測(cè)中內(nèi)孤立波在135 m附近的流核主要體現(xiàn)第二模態(tài)內(nèi)波的特征，而模態(tài)分析結(jié)果表明，第二模態(tài)流速最大值達(dá)0.55 m/s。模態(tài)分解得到的其他模態(tài)分量與所觀測(cè)得到的內(nèi)孤立波形態(tài)完全不同，并且最大流速均小于0.2 m/s。這些分析結(jié)果進(jìn)一步表明該內(nèi)孤立波為第二模態(tài)內(nèi)孤立波。

4.2動(dòng)能分析

此處，使用下式計(jì)算內(nèi)孤立波動(dòng)能密度在垂向的積分：

(5)

式中，ρ(z)為在WOA01冬季氣候態(tài)數(shù)據(jù)中提取得到的IW7處密度剖面，計(jì)算結(jié)果如圖6所示?？梢钥吹?，首個(gè)孤立子動(dòng)能密度的垂向積分峰值可達(dá)14 kJ/m2。平均來(lái)看，第二模態(tài)內(nèi)孤立波能量占所有模態(tài)內(nèi)孤立波能量的比例約為60%。

圖6　前4個(gè)模態(tài)動(dòng)能密度的垂向積分結(jié)果 Fig.6　The depth-integrated kinetic energetic density for the first four modes

KdV方程通常用于分析內(nèi)孤立波特征參數(shù)及傳播演變過(guò)程：

(6)

式中，η為內(nèi)孤立波振幅，α和γ分別為非線性系數(shù)和頻散系數(shù)。本文根據(jù)式(7)，

(7)

計(jì)算得到第二模態(tài)內(nèi)孤立波所對(duì)應(yīng)的非線性系數(shù)為0.004 5 s-1。通過(guò)公式(2)計(jì)算得到的第二模態(tài)內(nèi)波的線性傳播速度c2為0.37 m/s。根據(jù)垂向流速觀測(cè)結(jié)果，對(duì)其在時(shí)間上進(jìn)行積分估算得到首個(gè)孤立子在垂向上的最大振幅η約為44 m。因此，通過(guò)內(nèi)孤立波傳播速度的計(jì)算公式：

(8)

估算該第二模態(tài)內(nèi)孤立波的傳播速度為0.436 m/s。使用公式，將水平流速的時(shí)間序列轉(zhuǎn)化到空間坐標(biāo)系，進(jìn)而得到波峰線方向單位長(zhǎng)度上第二模態(tài)內(nèi)孤立波的動(dòng)能為5.98 MJ/m2。Alford等[14]在水深331 m處觀測(cè)的第一模態(tài)內(nèi)孤立波動(dòng)能大約在10～100 MJ/m2范圍內(nèi)。我們所觀測(cè)的第二模態(tài)內(nèi)孤立波動(dòng)能比其小一個(gè)量級(jí)。

4.3流速剪切

根據(jù)所觀測(cè)到的第二模態(tài)內(nèi)孤立波水平流速，本文進(jìn)一步計(jì)算了其所導(dǎo)致的流速剪切，如圖7所示，內(nèi)孤立波經(jīng)過(guò)時(shí)在水深80 m和160 m深處誘發(fā)的流速剪切極強(qiáng)，其量值分別達(dá)0.035 s-1和0.045 s-1。Klymak等[15]在南海北部深水區(qū)觀測(cè)到一個(gè)振幅達(dá)170 m、水平流速超過(guò)2 m/s的極強(qiáng)第一模態(tài)內(nèi)孤立波，計(jì)算結(jié)果顯示其所引發(fā)的流速剪切不大于0.02 s-1。二者比較可以發(fā)現(xiàn)，我們所觀測(cè)到的第二模態(tài)內(nèi)孤立波所引發(fā)的流速剪切約為其2倍。垂向剪切較強(qiáng)意味著能量耗散較快。盡管第二模態(tài)內(nèi)孤立波的動(dòng)能比第一模態(tài)內(nèi)孤立波小1個(gè)量級(jí)(如上一小節(jié)所述)，但其能量耗散極有可能比第一模態(tài)內(nèi)孤立波更強(qiáng)，因此其難以如第一模態(tài)內(nèi)孤立波一樣在生成后仍傳播較遠(yuǎn)的距離。Qian等[12]基于數(shù)值模擬試驗(yàn)也獲得了同樣的結(jié)論。

圖7　第二模態(tài)內(nèi)孤立波波列中首個(gè)孤立子的水平流速剪切Fig.7　The vertical shear of horizontal velocity during the passage of first soliton

5　討論和結(jié)論

在前人的理論和試驗(yàn)研究中，共提出了4種第二模態(tài)內(nèi)孤立波的生成機(jī)制。分別為第一模態(tài)內(nèi)孤立波與變化地形相互作用[11—12,16—17]、第一模態(tài)內(nèi)孤立波的反射[18]、當(dāng)溫躍層位于水體中部時(shí)流體經(jīng)過(guò)下凹地形[19]和重力流侵入三層流體[20]等。從圖2中可以看到，在第二模態(tài)內(nèi)孤立波出現(xiàn)前后并沒(méi)有大振幅第一模態(tài)內(nèi)孤立波出現(xiàn)，因此其生成應(yīng)與第一模態(tài)內(nèi)孤立波無(wú)關(guān)。圖4a顯示IW7處冬季溫躍層位于水體的中部，這可能是產(chǎn)生該第二模態(tài)內(nèi)孤立波的原因。

本文基于潛標(biāo)高時(shí)空分辨率ADCP流速觀測(cè)數(shù)據(jù)，對(duì)在南海北部陸架區(qū)出現(xiàn)的一個(gè)第二模態(tài)內(nèi)孤立波的特征進(jìn)行了分析。研究結(jié)果表明，第二模態(tài)內(nèi)孤立波的流核出現(xiàn)在135 m深度處，其最大水平流速為0.66 m/s，傳播方向?yàn)槲髌?8°。沿傳播方向的內(nèi)孤立波流速分布在80～170 m的深度范圍內(nèi)，而與傳播方向相反的逆流出現(xiàn)在海表和海底附近。使用WOA01氣候態(tài)溫度和鹽度數(shù)據(jù)對(duì)第二模態(tài)內(nèi)孤立波水平流速進(jìn)行了垂向模態(tài)分析，結(jié)果顯示其最大流速深度、流向拐點(diǎn)深度等與理論結(jié)果吻合良好。首個(gè)孤立子動(dòng)能密度的垂向積分峰值可達(dá)14 kJ/m2，而波峰線方向單位長(zhǎng)度上的動(dòng)能估算值為5.98 MJ/m。盡管該第二模態(tài)內(nèi)孤立波的動(dòng)能比第一模態(tài)內(nèi)孤立波小1個(gè)量級(jí)，但其高達(dá)0.045 s-1的流速垂向剪切約為典型第一模態(tài)內(nèi)孤立波的2倍，因此其能量耗散可能更強(qiáng)，意味著其難以如第一模態(tài)內(nèi)孤立波一樣在生成后仍傳播較遠(yuǎn)的距離。

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Observational study of one prototypical mode-2 internal solitary waves in the northern South China Sea

Qian Hongbao1，2， Huang Xiaodong1， Tian Jiwei1

(1.KeyLaboratoryofPhysicalOceanography，MinistryofEducation，OceanUniversityofChina，Qingdao266100，China;2.TheAdministrativeCenterforChina’sAgenda21，Beijing100089，China)

Mode-2 internal solitary wave (ISW) is seldom observed in real oceans. In this study， the characteristics of one prototypical mode-2 ISW over the continental shelf of northern South China (SCS) were analyzed， by using of mooring measurements with fine spatial and temporal resolutions. It was shown that the current core of mode-2 ISW appeared at a depth of 135 m， with a maximum of 0.66 m/s. The currents along the ISW propagation direction covered a depth range of 80～170 m， and the currents at a reverse direction were observed near the surface and bottom. Vertical mode analysis revealed that observed vertical structure of horizontal current of ISWs matched well with the theoretical results. At the trough of mode-2 ISW， the depth-integrated horizontal kinetic energy (KE) density could reach 14 kJ/m2. Along the wave front， the KE of mode-2 ISW was up to 5.98 MJ/m. Although the kinetic energy of the mode-2 ISW was one order smaller than that of strong mode-1 ISW， its current shear of up to 0.045 s-1was two times as strong as that of mode-1 ISW， which suggested a more rapid energy dissipation．

internal solitary wave; mode-2; mooring; observation; South China Sea

2016-04-26；

2016-05-13。

南海關(guān)鍵島嶼周邊多尺度海洋動(dòng)力過(guò)程研究(2014CB745003)；內(nèi)波與混合精細(xì)化觀測(cè)系統(tǒng)集成與示范(2013AA09A502)；國(guó)家自然科學(xué)基金-南海北部?jī)?nèi)孤立波的季節(jié)與年際變化特征及影響機(jī)制(41506011)；廣東省近海海洋變化與災(zāi)害預(yù)警重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室(GLOD)開(kāi)放課題(GLOD1403)；青島博士后應(yīng)用研究項(xiàng)目。

錢洪寶(1977—)，男，河北省唐山市人，副研究員，主要研究方向?yàn)楹Ｑ罂萍脊芾?、物理海洋。E-mail：qhb@acca21.org.cn

黃曉冬(1987—)，男，山東省菏澤市人，講師，主要從事海洋內(nèi)波研究。E-mail:xhuang@ouc.edu.cn

P731.2

A

0253-4193(2016)09-0013-08