崔　琦　李國(guó)良　章應(yīng)輝

(南開(kāi)大學(xué)化學(xué)系，天津300071)

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van der Waals氣體狀態(tài)方程對(duì)于實(shí)際氣體pVm-p曲線的解釋

崔琦§李國(guó)良§章應(yīng)輝*

(南開(kāi)大學(xué)化學(xué)系，天津300071)

摘要：為加深對(duì)物理化學(xué)中實(shí)際氣體行為的認(rèn)識(shí)，通過(guò)van der Waals方程對(duì)不同溫度下實(shí)際氣體的pVm-p曲線進(jìn)行了解釋。

關(guān)鍵詞：van der Waals氣體方程；pVm-p曲線；溫度

www.dxhx.pku.edu.cn

§共同第一作者

實(shí)際氣體的pVm-p變化曲線表現(xiàn)出很強(qiáng)的溫度依賴(lài)性，這與理想氣體描述有很大差異。但現(xiàn)有物理化學(xué)教材中，普遍沒(méi)有用實(shí)際氣體狀態(tài)方程解釋實(shí)際氣體的pVm-p曲線變化特征。這里，我們以van der Waals氣體方程作為實(shí)際氣體模擬，通過(guò)數(shù)學(xué)推導(dǎo)分析了不同溫度下pVm值以及pVm對(duì)p的一階偏導(dǎo)數(shù)值特征，并依此解釋了實(shí)際氣體的pVm-p曲線特征。

1　數(shù)學(xué)分析說(shuō)明

1.1假設(shè)與引理

我們?cè)谟懻撝袑⒁訴m和T為參變量來(lái)討論不同溫度區(qū)間下實(shí)際氣體的pVm-p行為，并假設(shè)：對(duì)于任意氣體，狀態(tài)方程F(p,Vm,T) = 0及其偏微分?F/?p、?F/?Vm均連續(xù)，且?F/?p、?F/?Vm不同時(shí)為0(即狀態(tài)方程關(guān)于各參數(shù)是連續(xù)變化的)。在此基礎(chǔ)上，我們借用以下原理[1]：其中κ為氣體恒溫壓縮系數(shù)。

由此可證明，p與Vm的取值一一對(duì)應(yīng)，且p隨Vm的增大而減小。這是后續(xù)討論的基礎(chǔ)。

1.2幾個(gè)特殊溫度

1.2.1波義爾溫度

1.2.2臨界溫度

臨界溫度[2－5]是氣體可以通過(guò)加壓來(lái)液化的最高溫度，其數(shù)學(xué)定義式為：

1.3基本條件

van der Waals方程通過(guò)對(duì)壓力和體積進(jìn)行修正來(lái)獲得對(duì)實(shí)際氣體狀態(tài)的合理描述：

以及：

為方便討論，我們先將p、V、T的定義域推廣至廣義實(shí)數(shù)，分別簡(jiǎn)記為p∈[0,+∞ ]，Vm∈[b,+∞ ]，T∈[0,+∞ ]。當(dāng)然，在實(shí)際運(yùn)用中，由于氣體液化的影響，p、T的范圍受到限制，不能推廣到p?+∞和T?0 K附近。

1.4實(shí)際氣體與理想氣體的偏離程度

對(duì)于van der Waals方程，定義其與理想氣體偏差值為：

令f(Vm) = 0，解得van der Waals方程與理想氣體的兩個(gè)交點(diǎn)：

1.5奇點(diǎn)的存在性

不考慮引理的限定，對(duì)某些T而言，存在Vm使得式(1)右方分母為零，使得，這樣的Vm及其所對(duì)應(yīng)的p稱(chēng)為奇點(diǎn)。這樣的T滿足：

同時(shí)注意到：由式(5)可知，對(duì)于任意的T，p = 0與p =∞處均為有限值，不為奇點(diǎn)。故T > TC時(shí)，無(wú)奇點(diǎn)存在；而T≤TC時(shí)，由于引理的限定，(?Vm/?p)T< 0恒成立，此時(shí)Vm只能在某些特定范圍內(nèi)取值，這是氣體液化的必然結(jié)果。因此我們將以TB和TC為界限，討論曲線的增減變化。

2　各個(gè)溫度區(qū)間pVm行為分析

2.1實(shí)際氣體的pV-p行為

以N2的高壓pV-p等溫線為例[6,7]，N2的波義耳溫度TB= 49°C，臨界溫度TC=－147°C。由圖1可知，TB< 50°C≤T時(shí)，曲線與pVm= RT只有一個(gè)交點(diǎn)且單調(diào)遞增；而T≤0°C < TB時(shí)，曲線與pVm= RT有兩個(gè)交點(diǎn)，先單減后單增。且p趨于+∞時(shí)，各曲線趨于平行，這是由于之故。

總之，深入思考大數(shù)據(jù)時(shí)代對(duì)檔案管理的發(fā)展是尤為重要的，通過(guò)分析大數(shù)據(jù)時(shí)代給檔案管理帶來(lái)的機(jī)遇，有利于形成社會(huì)檔案觀，有利于為電子文件的有效管理開(kāi)辟新途徑。同時(shí)闡述大數(shù)據(jù)時(shí)代給檔案管理帶來(lái)的挑戰(zhàn)，傳統(tǒng)的檔案管理模式受到?jīng)_擊，難以確保數(shù)據(jù)的安全與隱私。提出大數(shù)據(jù)時(shí)代檔案管理的應(yīng)對(duì)舉措，強(qiáng)化大數(shù)據(jù)思維宣傳教育，建立大數(shù)據(jù)檔案信息資源平臺(tái)，全面引入云存儲(chǔ)與云服務(wù)，打造特色智能化檔案服務(wù)。

圖1　N2的高壓pV-p等溫線[6,7]

2.2van der Waals氣體狀態(tài)方程對(duì)pVm行為分析

2.2.1T≥TB

此時(shí)易得出：

m

②由式(2)可得出f(Vm)≥0；其對(duì)體積的偏微分f′(Vm)≤0，即f(Vm)在Vm≥b時(shí)隨Vm單減(或隨p單增)，故有pVm≥RT +f (Vm) = RT。

③T > TB時(shí)，由式(3)可推出p2< 0，即曲線與pVm= RT只有一個(gè)交點(diǎn)，即p1= 0點(diǎn)。T = TB時(shí)，由式(3)可推出p2= p1= 0，即曲線與pVm= RT只有一個(gè)切點(diǎn)，此時(shí)有：

即在p = 0附近f(Vm) (即pVm與RT的差值)較小。這正好反映了波義爾溫度的意義：在該溫度和p = 0附近低壓范圍內(nèi)，實(shí)際氣體pVm-p行為與理想氣體較吻合。

2.2.2TC?T?TB

根據(jù)式(1)可以求出pVm極值點(diǎn)處有：

當(dāng)Vm> Vm,0時(shí)，有：

當(dāng)Vm< Vm,0時(shí)，有：

將Vm,0帶入van der Waals方程得：

由以上分析可以得知：pVm曲線在p∈[0,p0]上單減，在p∈[p0,+∞ ]上單增。

由式(3)可知，此時(shí)除p1= 0外，還存在0 < p2< p0使得f(Vm) = 0，即曲線與pVm= RT有兩個(gè)交點(diǎn)。

由分析得知，此溫度區(qū)間pVm隨壓力增加先下降而后增加，這與圖1中－130－－50°C溫度區(qū)間pVm曲線變化相一致。

2.2.3T = TC

此溫度條件下，pVm曲線開(kāi)始出現(xiàn)奇點(diǎn)，奇點(diǎn)處有：

故僅當(dāng)Vm= Vm,1= 3b > Vm,0時(shí)為奇點(diǎn)。此時(shí)p1= a/(27b2)，并有：

同2.2.2討論類(lèi)似，此溫度時(shí)

曲線與pVm= RT有兩個(gè)交點(diǎn)。曲線在p∈[0,p1)?(p1,p0]上單減，在p∈[p0,+∞ ]上單增。

但事實(shí)上，在臨界溫度氣體剛好可以液化。當(dāng)p=p1時(shí)，氣體為氣液共存狀態(tài)，van der Waals方程不再適用。此點(diǎn)處p1為該狀態(tài)下氣體的飽和蒸氣壓。

2.2.4TB/4≤T?TC

此溫度區(qū)間內(nèi)也有奇點(diǎn)存在，但此時(shí)

在b/Vm∈[0,1 ]中有兩個(gè)解，故存在兩個(gè)奇點(diǎn)：Vm,1和Vm,2(Vm,1< Vm,2，p1> p2)。易知Vm,2> 3b，而

故

同2.2.2討論類(lèi)似，可知曲線在p∈[0,p2)上單減；但當(dāng)p∈[p2,+∞ ](即Vm,1≤Vm,2時(shí))，由于氣體液化，van der Waals方程不再適用。

此溫度下p0Vm,0> 0，方程符合實(shí)際情況。但由于曲線只在[0,p2)上有意義，故其與pVm= RT只有一個(gè)交點(diǎn)。

2.2.50≤T≤TB/4

在此溫度下，曲線方程不僅有奇點(diǎn)，也在值域上表現(xiàn)出了局限性?？紤]曲線最小值

則p0Vm,0≤0，這證明van der Waals方程此時(shí)完全不適用，對(duì)此溫度區(qū)間的討論已經(jīng)失去意義。

3　基于van der Waals方程的計(jì)算比較

為了更好地說(shuō)明以上結(jié)論，下面我們?nèi)匀灰訬2為例，帶入van der Waals方程進(jìn)行數(shù)值計(jì)算：其中R = 8.314 J?mol－1?K－1，a = 0.1370 Pa?m6?mol－2，b = 3.87×10－5m3?mol－1[7](為了與圖1保持一致，這里取n =0.04461 mol)。根據(jù)計(jì)算數(shù)據(jù)可以繪制N2的pV-p圖(圖2)。

圖2　van der Waals方程模擬N2的pV-p圖

比較圖1和圖2可以發(fā)現(xiàn)，范氏方程推出的波義耳溫度(即虛線所在溫度)與實(shí)測(cè)數(shù)據(jù)接近。所推出pV-p變化曲線在高溫范圍與實(shí)際相符，但在低溫部分有所差異。

4　小結(jié)

van der Waals方程在高溫(T > TC)區(qū)域內(nèi)能夠比較好的解釋實(shí)際氣體的pVm-p曲線：在極值點(diǎn)、增減趨勢(shì)以及與pVm= RT線交點(diǎn)的個(gè)數(shù)上對(duì)應(yīng)得比較好；而在低溫高壓方面，由于氣體存在液化、方程存在奇點(diǎn)等問(wèn)題，van der Waals方程有一定的局限性，此時(shí)可以選擇其他更精確的狀態(tài)方程來(lái)進(jìn)行處理[7]。

參考文獻(xiàn)

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[6]佘守憲.物理通報(bào), 2003, No. 10, 4.

[7] Lide, D. R. CRC Handbook of Chemistry and Physics, 90th ed.; CRC Press: Boca Raton, Florida, 2009; pp 373－393.

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An Explanation of the pVm- p Curve of Real Gas by van der Waals Gas Equation

CUI Qi§LI Guo-Liang§ZHANG Ying-Hui*
(College of Chemistry, Nankai University, Tianjin 300071, P. R. China)

Abstract:In order to reinforce the understanding of the behavior of real gas in the Physical Chemistry course, we endeavor to explain the pVm-p curves of real gas at different temperatures by van der Waals gas equation.

Key Words:van der Waals gas equation; pVm-p curve; Temperature

中圖分類(lèi)號(hào)：O64；G64

doi:10.3866/PKU.DXHX20160373

*通訊作者，Email: zhangyhi@nankai.edu.cn

基金資助：國(guó)家基礎(chǔ)科學(xué)人才培養(yǎng)基金(J1103306)；南開(kāi)大學(xué)2012年教育教學(xué)改革項(xiàng)目