陳惠敏

摘要：在RLC串聯(lián)電路暫態(tài)研究實(shí)驗(yàn)中由于電路中電容存在有系統(tǒng)誤差，使得電路阻尼振蕩周期的實(shí)驗(yàn)值和理論值產(chǎn)生較大的誤差。本文用最小二乘法對(duì)實(shí)驗(yàn)的系統(tǒng)誤差估算，并對(duì)周期的理論值進(jìn)行修正，有效地解決了實(shí)驗(yàn)誤差大的問題。

關(guān)鍵詞：RLC串聯(lián)電路 暫態(tài)過(guò)程 阻尼振蕩周期 電容 最小二乘法

中圖分類號(hào)：O4-34 文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼：A 文章編號(hào)：1007-9416（2014）12-0075-01

RLC串聯(lián)電路暫態(tài)過(guò)程的研究實(shí)驗(yàn)的電路原理圖如圖1所示。

從理論上分析，當(dāng)時(shí)，RLC電路處于阻尼振蕩狀態(tài)，振蕩的園頻率為

當(dāng)時(shí)，可以認(rèn)為，C和L一般取電容器和電感器的示數(shù)值，T的測(cè)量可以通過(guò)示波器的屏幕顯示的圖形測(cè)得。但實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)往往實(shí)驗(yàn)值和理論值會(huì)產(chǎn)生較大的誤差，主要由于系統(tǒng)電路存在有未計(jì)入的額外的電容C0，它由作為測(cè)量工具的示波器兩探頭之間電容（用C01表示）和電容箱示數(shù)為0時(shí)箱內(nèi)仍存在的電容，本文用最小二乘法對(duì)C0進(jìn)行估測(cè)，并在實(shí)驗(yàn)中對(duì)T的理論值進(jìn)行修正，進(jìn)而提高實(shí)驗(yàn)測(cè)量的準(zhǔn)確度。

1 C0的測(cè)量原理

阻尼振蕩周期的理論值為

式中電容C并未將系統(tǒng)誤差C0考慮進(jìn)去?？紤]到C0的存在，若不需將C01和C02分別確定，可將二者作為一個(gè)整體考慮，由圖1可知，設(shè)C0=C01+C02，則電路中的總電容應(yīng)該是C+C01+C02=C+C0，則（2）式應(yīng)改寫為

由（4）式可知隨著C的改變，振蕩周期T也發(fā)生變化，當(dāng)L一定時(shí)，T2與C成直線關(guān)系，用最小二乘法進(jìn)行y=a+bx直線擬合，得到的截距a與C0有如下關(guān)系

因此通過(guò)對(duì)不同C取值下的周期T的測(cè)量，用最小二乘法確定T2與C的直線方程，有截距常數(shù)a，即可對(duì)C0進(jìn)行估測(cè)。

2 C0的測(cè)量與分析

實(shí)驗(yàn)時(shí)，R=1000Ω，L=0.01H，方波頻率f=1000Hz，示波器型號(hào)：YB43020B，電容箱型號(hào)：RX7/0。測(cè)量結(jié)果如表1。

設(shè)y=T2測(cè)，x=C，將實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)進(jìn)行y=a+bx直線擬合，擬合結(jié)果為：相關(guān)系數(shù)r=0.9997，截距a=9.86×10-11s2，斜率b=0.3972H。由（5）式可求得C0=2.498×10-10F。該結(jié)果與其他方法測(cè)得的結(jié)果基本一致。將C0代入（3）式對(duì)周期的理論值進(jìn)行修正，得到的結(jié)果如表2。

對(duì)比表1和表2，可以看到，當(dāng)考慮到系統(tǒng)誤差C0后測(cè)量的精確度有很大的提高。尤其是當(dāng)電容的取值較小時(shí)，C0與之相當(dāng)，提高的程度更大。

3 結(jié)語(yǔ)

對(duì)于RLC暫態(tài)過(guò)程的研究，在測(cè)量阻尼振蕩周期，時(shí)間常數(shù)等參數(shù)時(shí)，應(yīng)該將示波器兩探頭間電容和電容箱的零電容考慮進(jìn)去，否則會(huì)引入較大的系統(tǒng)誤差；本文測(cè)得的系統(tǒng)誤差約為2.498×10-10F，用該測(cè)量結(jié)果對(duì)阻尼振蕩周期進(jìn)行修正后，可有效解決實(shí)驗(yàn)誤差大的問題。

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