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        利用倒頻譜辨別薄層的聯(lián)合反演算法*

        2014-02-13 05:43:54黃忠來
        大地測量與地球動力學(xué) 2014年1期

        吳 楠 黃忠來

        1)貴州師范大學(xué)機(jī)械與電氣工程學(xué)院,貴陽 550001

        2)廈門大學(xué)信息科學(xué)與技術(shù)學(xué)院,廈門361005

        1 引言

        層狀介質(zhì)是探地雷達(dá)實(shí)際應(yīng)用中經(jīng)常遇到的介質(zhì)分布類型,當(dāng)?shù)叵履繕?biāo)層為相對厚層時,層的頂、底反射波可以在時域被區(qū)分,因此這類目標(biāo)層的厚度、深度以及電性參數(shù)可利用反射面反射波的振幅進(jìn)行估算[1,2]。但是,當(dāng)?shù)叵麓嬖诤穸刃∮谡{(diào)諧厚度的薄層時,頂、底反射波會在時域混疊在一起。這時,利用時域反演方法得到的結(jié)果將不再準(zhǔn)確。因此,頻率域反演方法被引入處理地下含有薄層的情況。頻率域反演方法需要建立地下介質(zhì)模型,構(gòu)造目標(biāo)函數(shù),并利用線性或非線性反演方法進(jìn)行迭代計算[3,4]。當(dāng)?shù)叵履繕?biāo)層的個數(shù)較多時,如果要同時反演目標(biāo)層的幾何與電性參數(shù),則需要反演的參數(shù)數(shù)量眾多,導(dǎo)致計算效率低下,且反演的結(jié)果容易收斂在局部極小值。通過采用接近真實(shí)值的迭代初值,或減少反演迭代的參數(shù)個數(shù),都可以加快反演算法的收斂速度,提高反演結(jié)果的準(zhǔn)確度。在實(shí)際資料處理過程中,先驗(yàn)信息的獲取有時非常困難。雖然文獻(xiàn)[5-8]提出的多步驟的譜反演算法,可以提高反演的效率和準(zhǔn)確度。但是,算法中需要對地下反射面的分布有初步的劃分,而薄層識別則是難點(diǎn)。

        為解決這一問題,本文結(jié)合譜反演算法,提出了一種利用倒頻譜技術(shù)的頻率域聯(lián)合反演算法。

        圖1 地下包含N 個反射面的層狀介質(zhì)模型Fig.1 A layered media model containing N underground layers

        2 算法原理

        2.1 模型及目標(biāo)函數(shù)

        對于圖1 中所示的水平層狀模型,設(shè)地下第i個反射面的反射系數(shù)為ri,若不考慮各反射面之間的多次波,則該反射面反射波的幅度Ai可以表示為[7]

        其中Ainc是探地雷達(dá)入射波幅度為反射面的廣義反射系數(shù),αk是電磁波在地下第k 層介質(zhì)中傳播時的衰減常數(shù),dk是電磁波在第k 層介質(zhì)中的單向傳播距離。地表接收到的雷達(dá)回波s(t)可以表示成雷達(dá)子波和反射系數(shù)序列的褶積,

        其中w(t)為雷達(dá)發(fā)射波,r(t)為地下介質(zhì)反射系數(shù)序列,n(t)為加性噪聲。若地下有N 個反射面,將反射系數(shù)序列中每相鄰兩個反射系數(shù)組成一個反射系數(shù)對,并對其做奇偶分解,如圖2 所示。因此反演算法的目標(biāo)函數(shù)可以寫為[7]:

        由于反射面上的廣義反射系數(shù)是電性參數(shù)的函數(shù),所以在反演時反射系數(shù)的奇偶分量可以用含有電性參數(shù)的表達(dá)式替換,這樣不僅可以反演出目標(biāo)層的物理屬性,還可以反演出所含介質(zhì)的電性參數(shù)。

        2.2 基于倒頻譜的薄層識別

        考慮地下只含有兩個反射系數(shù),且目標(biāo)層為薄層情況。設(shè)上反射面的廣義反射系數(shù)為,下反射面的為;上反射面距離地表的時間距離為t1,下反射面的為t2。由于發(fā)射波的能量有限,且有噪聲存在,所以需要用窗口限制分析的帶寬。帶限的反射系數(shù)序列頻譜可以表示為:

        其中rp(f)為反射系數(shù)序列頻譜,rRe(f)和rIm(f)分別是rp(f)的實(shí)部和虛部。注意到實(shí)部和虛部的相位相差π/2,且倒頻率相同項(xiàng)的符號相反,幅值相同。win(f)為窗函數(shù),nwRe(f)和nwIm(f)分別是n(f)/w(f)項(xiàng)的實(shí)部和虛部。將的實(shí)部和虛部分別表示為和,即

        序列頻譜的實(shí)部和虛部都是頻率域函數(shù),它們包含相同的倒頻率成分,此時倒頻率即是反射系數(shù)的時間位置參數(shù)t1和t2,因此,在實(shí)部和虛部倒頻譜的t1和t2位置處會出現(xiàn)兩個鐘形尖峰。對于薄層來說,兩個鐘形尖峰會重合在一起,尖峰所對應(yīng)的倒頻率值tp滿足t1≤tp≤t2。由于反射系數(shù)頻譜實(shí)部和頻譜虛部對應(yīng)倒頻率成份的符號相反,相位相差π/2,因此如果移動虛部(實(shí)部)的某一倒頻率成分的相位,使之和實(shí)部(虛部)的相應(yīng)倒頻率成分相位一致,那么兩者相加后,這一倒頻率能量必然會消失。如果原先的頻譜實(shí)(虛)部中只存在一種倒頻率成分,那么兩者之和的頻譜中必然沒有能量峰值;如果原先頻譜實(shí)(虛)部中存在兩種倒頻率成分,那么兩者之和的頻譜中會有能量殘留。因此,根據(jù)能量是否殘留,就可以判斷倒頻率成分的數(shù)量,即反射面的個數(shù)。

        在改變頻譜實(shí)(虛)部中某一倒頻譜成分的相位時,還需要考慮分析頻帶帶寬的影響。例如,我們的目的是改變反射系數(shù)頻譜虛部包含倒頻率t1項(xiàng)的相位,即將虛部中的sin(2πt1f)項(xiàng)轉(zhuǎn)化為實(shí)部中的cos(2πt1f)項(xiàng)。所以將反射系數(shù)序列頻譜虛部的頻譜乘以,再將結(jié)果進(jìn)行逆傅立葉變換,這里,相位因子τ=(4n +1)/4t1。為了避免在分析頻譜中引入較大噪聲,我們在限制分析頻帶后再進(jìn)行相位移動。分別利用窗口函數(shù)win(f)和winτ(f)= win(f-τ)對反射系數(shù)序列頻譜進(jìn)行截取。利用winτ(f)進(jìn)行分析頻帶限制的反射系數(shù)序列頻譜記為,

        圖3 目標(biāo)為單反射面時的結(jié)果Fig.3 result of the target as a reflection interface

        圖4 目標(biāo)為薄層時的結(jié)果Fig.4 result of the targ thin layer

        3 實(shí)際資料處理

        實(shí)際GPR 數(shù)據(jù)來自公路檢測資料,公路表面為瀝青,且瀝青面層分為3 層,厚度分別是0.04 m,0.06 m 和0.1 m。在瀝青面層之下還鋪了一層防水層。如圖5(a)所示,在8 ns 處的即為防水層。天線發(fā)射頻率為2 GHz,每道采集1 024 個數(shù)據(jù),采集10 ns。我們以第15 道數(shù)據(jù)為例,來檢驗(yàn)算法的處理效果,數(shù)據(jù)的時域波形如圖5(b)所示。其實(shí)部倒頻譜如圖5(c)中虛線所示,可以看到,實(shí)部倒頻譜中出現(xiàn)了4 個峰值,其中第一個代表地表;第二個代表瀝青面上層和中間層的分界面反射波,峰值倒頻率為tp1;第三個代表中間層和下面層分界面的反射波,峰值倒頻率為tp2(圖5(d));而最后一個峰值則代表防水層,峰值倒頻率為tp3(圖5(e))。

        圖5 探地雷達(dá)資料剖面圖及波形圖Fig.5 GPR data profile and waveform of the data

        三個峰值倒頻率可以得到三個不同的相位因子,τ1、τ2和τ3,根據(jù)這三個因子對反射系數(shù)頻譜虛部進(jìn)行相位移動,分別得到和。計算它們的頻譜,結(jié)果如圖5(b)、(c)、(d)中的實(shí)線所示。從圖5(b)和(c)可以看到,由于這兩個峰值所指示的都是單一反射面,所以tp1 和tp2 處的能量在進(jìn)行相加后都消失了。而tp3 處是一個薄層,所以在和的頻譜中有明顯能量殘留。根據(jù)倒頻譜結(jié)果,我們用三個窗口劃分?jǐn)?shù)據(jù),并對每個窗口數(shù)據(jù)進(jìn)行反演,反演采用隨機(jī)爬山算法。第一個窗口包含了地表回波和第一個反射面的回波。第二個窗口只包含第二個反射面的回波,第三個窗口包含薄層。圖6(a)和(b)分別是數(shù)據(jù)的時域剖面圖和反射面的反演結(jié)果。薄層的平均反演厚度為0.01m,大約為波長的1/5。從上倒下各層的介電常數(shù)分別為3.7、5.4、12、9.3 和13.2。電導(dǎo)率分別是0.013、0.02、0.018 和0.01。

        圖6 時域剖面圖(a)和層面反演結(jié)果(b)Fig.6 GPR data profile(a)and inversion result of the layer interfaces(b)

        4 結(jié)語

        由于倒頻譜上的峰值指示了地下反射面的位置,因此,利用兩者對薄層進(jìn)行辨識,以解決譜反演算法中的層面識別問題。首先,將反射系數(shù)序列頻譜的虛部進(jìn)行相位移動,將結(jié)果與未進(jìn)行相位移動的頻譜實(shí)部進(jìn)行相加,隨后計算兩者之和的倒頻譜,通過觀察倒頻譜上峰值能量的變化,可以判斷峰值指示的是單反射面還是薄層。若和的倒頻譜在峰值處能量消失,則該處為單反射面;若峰值處能量有較大殘留,則該處為薄層。該方法可以為譜反演方法提供層面位置和數(shù)量的先驗(yàn)信息,從而提高反演算法的計算效率和結(jié)果準(zhǔn)確度。

        1 AL-Qadi I L and Lahouar S.Measuring layer thicknesses with GPR-theory to practice[J].Construction and Building Materials,2005,19:763-772.

        2 Kao Chienping,et al.Measurement of layer thickness and permittivity using a new multilayer model from GPR data[J].IEEE Transactions on Geoscience and Remote Sensing,2007,45(8):2 463-2 470.

        3 Qin Yao,et al.Research on thin-layer recognition technique based on the spectrum inversion method of ground penetrating radar[J].Journal of Electronics and Information Technology,2010,32(11):2 760-2 763.

        4 Julien M,et al.A generalized frequency domain reflectometry modeling technique for soil electrical properties determination[J].Vadose Zone Journal,2010,9(4):1 063-1 072.

        5 Puryear C I and Castagna J P.Layer-thickness determination and stratigraphic interpretation using spectral inversion:Theory and application[J].Geophysics,2008,73(2):37-48.

        6 黃忠來,張建中.探地雷達(dá)薄層信號的譜反演算法[J].大地測量與地球動力學(xué),2011,(4):154-159.(Huang Zhonglai and Zhang Jianzhong.A spectral inversion algorithm for GPR signals of thin layers[J].Journal of Geodesy and Geodynamics,2011,(4):154-159)

        7 黃忠來,張建中.利用探地雷達(dá)頻譜反演層狀介質(zhì)幾何與電性參數(shù)[J].地球物理學(xué)報,2013,56(4):1 381-1 391.(Huang Zhonglai and Zhang Jianzhong.An inversion method for inverting geometric and electric parameters of layered media using spectrum of GPR signal[J].Chinese Journal of Geophysics,2013,56(4):1 381-1 391.

        8 Giannopoulos A.Modeling ground penetrating radar by GprMax[J].Construction and Building Materials,2005,19:755-762.

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