楊黎薇，周正華

0 引言

對(duì)加速度計(jì)進(jìn)行校準(zhǔn)，一般是對(duì)其靈敏度、頻率特性等技術(shù)參數(shù)開(kāi)展標(biāo)定檢測(cè)，再根據(jù)校準(zhǔn)結(jié)果判定加速度計(jì)的性能。校準(zhǔn)方法有相對(duì)校準(zhǔn)與絕對(duì)校準(zhǔn)兩種，相對(duì)校準(zhǔn)以某個(gè)經(jīng)檢測(cè)的“標(biāo)準(zhǔn)儀器”為基準(zhǔn)，將需檢測(cè)儀器與“標(biāo)準(zhǔn)儀器”對(duì)比，進(jìn)而確定被檢測(cè)儀器是否達(dá)標(biāo);絕對(duì)校準(zhǔn)是用激光干涉振動(dòng)儀直接測(cè)量振動(dòng)臺(tái)振幅，再與被校準(zhǔn)儀器輸出比較后確定被校準(zhǔn)儀器靈敏度等性能。兩種校準(zhǔn)法相比，相對(duì)校準(zhǔn)原理簡(jiǎn)單，所用設(shè)備少且操作方便，已在強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)校準(zhǔn)中得到應(yīng)用;絕對(duì)校準(zhǔn)可避免相對(duì)校準(zhǔn)存在的允許誤差值，在無(wú)接觸遠(yuǎn)距離校準(zhǔn)中確保測(cè)量精度高準(zhǔn)穩(wěn)。

國(guó)際對(duì)精密儀器的校準(zhǔn)以絕對(duì)校準(zhǔn)為主，特別在航空精密傳感器及各種機(jī)床的幾何動(dòng)態(tài)性能方面，激光干涉絕對(duì)校準(zhǔn)系統(tǒng) (±0.5 ppm長(zhǎng)期穩(wěn)頻精度與0.001 μm線性測(cè)量分辨率)為高質(zhì)量校準(zhǔn)工作提供精確保證。國(guó)內(nèi)，于梅等 (2003，2004a，b，2005，2007)通過(guò)振動(dòng)臺(tái)試驗(yàn)總結(jié)并分析了相對(duì)校準(zhǔn)法主要特征及適用范圍。隨著數(shù)字技術(shù)飛速發(fā)展，于梅和孫橋 (2005)進(jìn)一步使用絕對(duì)校準(zhǔn)法對(duì)加速度計(jì)靈敏度特性進(jìn)行測(cè)量，并將絕對(duì)校準(zhǔn)結(jié)果與相對(duì)校準(zhǔn)結(jié)果進(jìn)行對(duì)比，實(shí)測(cè)結(jié)果顯示絕對(duì)校準(zhǔn)檢定效果更好。

地震行業(yè)對(duì)標(biāo)準(zhǔn)加速度計(jì)的性能質(zhì)量要求極高，使用絕對(duì)校準(zhǔn)法對(duì)標(biāo)準(zhǔn)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)開(kāi)展性能測(cè)試，不僅保證校準(zhǔn)結(jié)果精確可靠，更利于對(duì)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)振動(dòng)特性做出系統(tǒng)性評(píng)估分析(DB/T 10－2001)。本文根據(jù)激光干涉校準(zhǔn)原理，開(kāi)展了基于激光干涉的絕對(duì)校準(zhǔn)技術(shù)研究，首次在地震行業(yè)中運(yùn)用絕對(duì)校準(zhǔn)進(jìn)行強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)的相位測(cè)量，并系統(tǒng)總結(jié)絕對(duì)校準(zhǔn)檢測(cè)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)靈敏度、頻率特性的試驗(yàn)方法，為強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)性能校準(zhǔn)工作提供基礎(chǔ)參考。

1 強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)絕對(duì)校準(zhǔn)原理

在地震行業(yè)領(lǐng)域，強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)的性能指標(biāo)直接影響地面振動(dòng)記錄的準(zhǔn)確可靠程度，對(duì)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)進(jìn)行振動(dòng)特性檢測(cè)極為必要 (Harris et al，2007)。隨著電子技術(shù)和計(jì)算機(jī)技術(shù)發(fā)展，基于激光干涉的絕對(duì)校準(zhǔn)以光學(xué)干涉原理為基礎(chǔ)，采用穩(wěn)頻He-Ne激光光源，可廣泛應(yīng)用于各類(lèi)傳感儀器性能測(cè)試 (周小珊，李巖，2010)。

使用光學(xué)干涉原理作為測(cè)量工具可上溯至Albert Michelson研制出的Michelson干涉鏡。Michelson干涉鏡包括一個(gè)單一波長(zhǎng)單色光源、一個(gè)半銀色透鏡以及兩個(gè)反射鏡，如圖1所示。光源在半銀色透鏡表面分開(kāi)，一半光源呈90°反射至一個(gè)固定距離透鏡，剩余另一半則透過(guò)另一個(gè)可移動(dòng)的透鏡。兩個(gè)透鏡互相垂直，從透鏡反射的還原光束互相平行，并一同反射向觀測(cè)者。若每個(gè)透鏡與半透鏡距離完全相同，光束會(huì)同步到達(dá)觀測(cè)者處，并發(fā)生相長(zhǎng)性干涉，使光源更加明亮;若放置可移透鏡位置偏移大約四分之一個(gè)波長(zhǎng)，光束會(huì)以180°的相位差異步射向觀測(cè)者，并發(fā)生相消性干涉，產(chǎn)生較暗淡光源。因此，觀測(cè)者可利用透鏡移動(dòng)時(shí)光源變亮次數(shù)去測(cè)量可移透鏡所移動(dòng)的距離 (周小珊，李巖，2010)。

圖1 Michelson干涉鏡Fig.1 Michelson interference microscopy

現(xiàn)代干涉鏡設(shè)計(jì)精密，測(cè)量距離精度可達(dá)1 ppm以上，其工作原理與Michelson干涉鏡基本原理相同。圖2表示基于激光干涉進(jìn)行強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)性能絕對(duì)校準(zhǔn)的基本原理，將激光干涉系統(tǒng)中目標(biāo)反射鏡與待測(cè)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)固定，目標(biāo)反射鏡、參考反射鏡及分光鏡的中心點(diǎn)保持在同一準(zhǔn)直線上，目標(biāo)反射鏡能相對(duì)于分光鏡移動(dòng)，形成可變長(zhǎng)度的測(cè)量臂;參考反射鏡與分光鏡間角度和距離可調(diào)整，形成固定長(zhǎng)度的基準(zhǔn)臂。從激光器射出單一頻率穩(wěn)定激光束，當(dāng)激光束抵達(dá)分光鏡時(shí)會(huì)被分成兩道光束，一道反射光直接反射入與分光鏡相連固定的參考反射鏡，另一道透射光穿過(guò)分光鏡射入固定在振動(dòng)臺(tái)上的目標(biāo)反射鏡。兩道光透過(guò)分光鏡反射回到激光器，形成干涉光束。若光程差無(wú)變化，探測(cè)器會(huì)在相長(zhǎng)與相消兩極間找到穩(wěn)定信號(hào);若光程差變化，探測(cè)器將每一次光程改變以柵格狀表示后反映給數(shù)控處理。

圖2 基于激光干涉的絕對(duì)校準(zhǔn)Fig.2 Absolute calibration based on Laser interferometer

待測(cè)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)固定于振動(dòng)臺(tái)臺(tái)面，強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)與振動(dòng)臺(tái)做同步輸入運(yùn)動(dòng)，輸入信號(hào)用純正弦波。正弦信號(hào)發(fā)生器產(chǎn)生正弦激勵(lì)經(jīng)功率放大器放大后推動(dòng)低頻振動(dòng)臺(tái)運(yùn)動(dòng)，振動(dòng)產(chǎn)生位移輸出量為電壓值，不同振動(dòng)頻率下，待校準(zhǔn)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)相應(yīng)輸出電壓值可用電壓表直接讀取，振動(dòng)臺(tái)的振動(dòng)頻率可由頻率計(jì)測(cè)讀，進(jìn)而計(jì)算待測(cè)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)的角頻率。由激光干涉采集系統(tǒng)記錄下振動(dòng)周期內(nèi)產(chǎn)生干涉條紋數(shù)，根據(jù)實(shí)測(cè)干涉條紋數(shù)目與振動(dòng)角頻率，即可計(jì)算出待校準(zhǔn)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)的加速度幅值。

相位實(shí)質(zhì)為兩個(gè)同頻率信號(hào)間的相位差測(cè)量，使用純正弦波信號(hào)循環(huán)一周周期為2π，從指定起始時(shí)刻t0起算，根據(jù) (t－t0)期間的振動(dòng)周期 (t－t0)/2π可測(cè)出任意振動(dòng)時(shí)刻t的相位。振動(dòng)實(shí)驗(yàn)中，固定于振動(dòng)臺(tái)面上的強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)與振動(dòng)臺(tái)各自輸出波形明確、頻率相同的振動(dòng)信號(hào)，由激光干涉系統(tǒng)與數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)分別記錄兩者輸出信號(hào)，將兩個(gè)采集系統(tǒng)記錄的輸出信號(hào)波形進(jìn)行疊加對(duì)比，通過(guò)振幅變化產(chǎn)生波形延時(shí)就可得出待測(cè)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)相位差 (葉林等，2006)。

2 絕對(duì)校準(zhǔn)方法和試驗(yàn)主要設(shè)備

為確保強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)的記錄數(shù)據(jù)誤差不超出規(guī)定范圍，應(yīng)定期對(duì)其靈敏度等性能進(jìn)行校準(zhǔn)(張潔文，2002)。筆者基于激光干涉對(duì)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)性能進(jìn)行豎直向振動(dòng)絕對(duì)校準(zhǔn)，水平方向振動(dòng)絕對(duì)校準(zhǔn)原理相同。

2.1 基于激光干涉的強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)振動(dòng)幅值及靈敏度測(cè)量

強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)與振動(dòng)臺(tái)進(jìn)行同步振動(dòng)，調(diào)整振動(dòng)臺(tái)振動(dòng)頻率，使用激光絕對(duì)干涉儀測(cè)量振動(dòng)臺(tái)在一個(gè)正弦振動(dòng)周期T內(nèi)產(chǎn)生電脈沖數(shù)目N，穩(wěn)頻氦氖激光器波長(zhǎng)λ為0.6328×10－3mm(李科杰，2002)。振動(dòng)臺(tái)一個(gè)正弦振動(dòng)周期產(chǎn)生的振動(dòng)總幅值4X，可用式 (1)表示N與X之間的關(guān)系。振動(dòng)臺(tái)的振動(dòng)幅值X為

強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)的加速度幅值A(chǔ)=(ω)2X，因強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)與振動(dòng)臺(tái)做相同狀態(tài)運(yùn)動(dòng)，所以強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)與振動(dòng)臺(tái)的振動(dòng)頻率及振動(dòng)幅值相同。由角頻率ω與振動(dòng)頻率f間關(guān)系ω=2πf可得強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)的加速度幅值A(chǔ)為

記錄強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)在不同振動(dòng)頻率下對(duì)應(yīng)產(chǎn)生的輸出電壓值U，根據(jù)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)的輸出電壓值U、加速度幅值A(chǔ)即可計(jì)算出強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)靈敏度

2.2 基于激光干涉的強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)相位測(cè)量

激光干涉系統(tǒng)精確測(cè)量振動(dòng)臺(tái)在不同振動(dòng)頻率下的輸出信號(hào)波形，數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)對(duì)固定于振動(dòng)臺(tái)的強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)輸出信號(hào)波形進(jìn)行同步采集。假設(shè)試驗(yàn)過(guò)程中，振動(dòng)臺(tái)與強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)的輸出信號(hào)波形變化完全重合，則可推斷該加速度計(jì)相位為0;若是兩圖形波形變化存在延時(shí)滯后，則該加速度計(jì)相位不為0。

保持振動(dòng)臺(tái)在任一個(gè)頻率點(diǎn)振動(dòng)數(shù)秒，緩慢勻速調(diào)小振動(dòng)臺(tái)的振動(dòng)幅值，使之維持難以感受到的振動(dòng)狀態(tài)時(shí)，將振動(dòng)臺(tái)的振動(dòng)頻率調(diào)設(shè)至更高頻值后勻速緩慢地調(diào)大振動(dòng)臺(tái)的振動(dòng)幅值為明顯振動(dòng)狀態(tài)，保持該狀態(tài)到實(shí)驗(yàn)采樣結(jié)束。在振動(dòng)臺(tái)變頻變幅運(yùn)動(dòng)全程中，振動(dòng)臺(tái)與強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)的振動(dòng)信號(hào)波形會(huì)出現(xiàn)明顯減小增大變化趨勢(shì)，振動(dòng)峰值清晰可見(jiàn)，有利于讀取波形信號(hào)圖形中兩個(gè)最大振動(dòng)峰值之間的時(shí)間差。對(duì)比兩個(gè)波形的幅值變化，確定振動(dòng)臺(tái)輸出波形出現(xiàn)的最大振幅時(shí)刻與次大振幅時(shí)刻，求取兩振幅時(shí)間差值。用相同方式求出強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)輸出波形振幅時(shí)間差值，比較兩輸出波形的時(shí)間差值，即可求得該加速度計(jì)相位。

分析強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)輸出波形，設(shè)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)輸出信號(hào)波形中最大振幅時(shí)刻為t1，t1之后出現(xiàn)次大振幅時(shí)刻為t3，則

分析振動(dòng)臺(tái)面輸出波形，設(shè)振動(dòng)臺(tái)面輸出信號(hào)波形中最大振幅時(shí)刻為t2，t2之后出現(xiàn)次大振幅時(shí)刻為t4，則

求取強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)的相位，即

代入 (5)、(6)、(7)與 (8)式，該加速度計(jì)的相位為

2.3 絕對(duì)校準(zhǔn)試驗(yàn)主要設(shè)備

絕對(duì)校準(zhǔn)試驗(yàn)體系包括眾多設(shè)備，主要有信號(hào)發(fā)生器、振動(dòng)臺(tái)、激光干涉儀、示波器、功率放大器、儲(chǔ)氣罐、空氣壓縮機(jī)、干燥機(jī)等。其中，核心設(shè)備主要是指激光干涉儀與振動(dòng)臺(tái)。

激光干涉儀采用頻率穩(wěn)定的氦—氖激光作為測(cè)試光源，以光的干涉原理為基礎(chǔ)對(duì)精密儀器進(jìn)行絕對(duì)檢測(cè)校準(zhǔn)。激光干涉儀的工作性能是絕對(duì)校準(zhǔn)試驗(yàn)可行度的核心保證，本文試驗(yàn)使用的激光干涉儀型號(hào)為RenishawML－10，主要技術(shù)參數(shù)見(jiàn)表1。

表1 RenishawML-10激光干涉儀技術(shù)參數(shù)Tab.1 The main technical indexes of Renishaw ML-10 Laser Interferometer

振動(dòng)臺(tái)采用低頻標(biāo)準(zhǔn)振動(dòng)臺(tái)作為試驗(yàn)測(cè)試平臺(tái)，提供標(biāo)準(zhǔn)正弦機(jī)械振動(dòng)，配合激光干涉儀測(cè)量正弦振動(dòng)振幅，表2為本文使用低頻標(biāo)準(zhǔn)振動(dòng)臺(tái)的技術(shù)指標(biāo)。

表2 低頻標(biāo)準(zhǔn)振動(dòng)臺(tái)技術(shù)指標(biāo)Tab.2 The main technical indexes of Low-frequency standard vibrator

3 基于激光干涉的絕對(duì)校準(zhǔn)實(shí)例

筆者對(duì)某強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)開(kāi)展靈敏度及相位測(cè)量絕對(duì)校準(zhǔn)試驗(yàn)。圖3表示激光干涉數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)與數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)記錄到的試驗(yàn)輸出波形，X坐標(biāo)表示采樣時(shí)間，Y坐標(biāo)表示加速度。由圖3可見(jiàn)，兩個(gè)數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)的加速度值分別用m/s2與mm/s2表示，m/s2與mm/s2間相差1 000倍，將圖3b中Y坐標(biāo)縮小1 000倍后，兩個(gè)波形圖像振動(dòng)走勢(shì)變化基本一致。

3.1 強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)靈敏度測(cè)量及幅頻特性分析

某強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)給定出廠設(shè)計(jì)電壓靈敏度為0.012 mV/mm·s－2，幅頻響應(yīng)設(shè)計(jì)正常范圍為0～60 Hz，近兩年使用后，用絕對(duì)校準(zhǔn)對(duì)其進(jìn)行電壓靈敏度及幅頻特性復(fù)測(cè)。在直接讀出被校準(zhǔn)加速度計(jì)輸出電壓值、振幅及振動(dòng)臺(tái)振動(dòng)頻率后，根據(jù)式 (4)計(jì)算出該加速度計(jì)的電壓靈敏度，具體測(cè)試數(shù)據(jù)見(jiàn)表3。

圖3 數(shù)據(jù)采集強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)輸出波形 (a)與激光干涉采集振動(dòng)臺(tái)輸出波形 (b)Fig.3 Output waveforms of strong motion accelerometer in data acquisition(a)and shaking table in Laser Inter ferometer acquicsition(b)

表3 絕對(duì)校準(zhǔn)法標(biāo)定被校準(zhǔn)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)靈敏度的試驗(yàn)數(shù)據(jù)Tab.3 Sensitivity test data of the calibrated strong motion accelerometer calibrated by absolute calibration method

將實(shí)測(cè)結(jié)果繪制幅頻特性曲線，如圖4所示，該強(qiáng)震加速度計(jì)理想狀態(tài)幅頻特性曲線應(yīng)在0～35 Hz振動(dòng)測(cè)試階段處于平坦?fàn)顟B(tài)，35～60 Hz振動(dòng)測(cè)試階段呈平緩下沉趨勢(shì)狀態(tài)。而被校準(zhǔn)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)在5 Hz狀態(tài)點(diǎn)電壓靈敏度突變，整體曲線走勢(shì)在0～15 Hz振動(dòng)測(cè)試階段呈上升趨勢(shì)，在15～60 Hz振動(dòng)測(cè)試階段呈遞減下沉平滑狀態(tài)。由此可見(jiàn)，該被校準(zhǔn)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)幅頻特性已達(dá)不到出廠設(shè)計(jì)要求。

圖4 被校準(zhǔn)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)幅頻特性曲線圖Fig.4 Amplitude-frequency characteristic curve of the calibrated strong motion accelerometer

3.2 強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)相位測(cè)量

以振動(dòng)臺(tái)振動(dòng)頻率從1 Hz變頻為30 Hz的測(cè)試過(guò)程為例，對(duì)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)相位進(jìn)行測(cè)量。強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)輸出信號(hào)波形中出現(xiàn)最大振幅時(shí)刻為40.038 s，次大振幅時(shí)刻為40.105 s;振動(dòng)臺(tái)輸出信號(hào)波形中出現(xiàn)最大振幅時(shí)刻為47.512 s，次大振幅時(shí)刻為47.578 s。根據(jù)式 (5)～ (10)即可計(jì)算出該加速度計(jì)相位為5.373°。直接以數(shù)字相位計(jì) (精度0.001)檢驗(yàn)該加速度計(jì)的相位差為5.352°，與絕對(duì)校準(zhǔn)測(cè)量結(jié)果僅差0.021°。

4 對(duì)比分析

絕對(duì)校準(zhǔn)法測(cè)試強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)靈敏度時(shí)，對(duì)該加速度計(jì)使用相對(duì)校準(zhǔn)法進(jìn)行靈敏度對(duì)比測(cè)試。在相對(duì)校準(zhǔn)試驗(yàn)中，試驗(yàn)提供的參考強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)電壓靈敏度S1恒為0.012 mV/mm·s－2，直接讀出兩個(gè)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)的輸出電壓值u1和u，根據(jù)式S=S計(jì)算被校準(zhǔn)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)221的電壓靈敏度值S2，具體測(cè)試數(shù)據(jù)見(jiàn)表4。

表4 相對(duì)校準(zhǔn)法標(biāo)定強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)靈敏度的試驗(yàn)數(shù)據(jù)Tab.4 Sensitivity test data of the strong motion accelerometer calibrated by relative calibration method

在絕對(duì)校準(zhǔn)試驗(yàn)中，兩個(gè)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)的靈敏度在不同振動(dòng)頻率下均是變化狀態(tài)，并非恒定不變。分別對(duì)參考強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)與待測(cè)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)的電壓靈敏度進(jìn)行絕對(duì)校準(zhǔn)，測(cè)試數(shù)據(jù)分別見(jiàn)表5和表3。

對(duì)比表3及表5的強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)電壓靈敏度測(cè)試數(shù)據(jù)，繪制被校準(zhǔn)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)頻率—靈敏度特性曲線，見(jiàn)圖5。

表5 絕對(duì)校準(zhǔn)法標(biāo)定參考強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)靈敏度的試驗(yàn)數(shù)據(jù)Tab.5 Sensitivity test data of the reference strong motion accelerometer calibrated by absolute calibration method

圖5 絕對(duì)校準(zhǔn)與相對(duì)校準(zhǔn)測(cè)試強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)靈敏度對(duì)比分析Fig.5 Sensitivity comparative analysis of strong motion accelerometer tested by absolute calibration and relative calibration tests

總體分析圖5，相對(duì)校準(zhǔn)測(cè)試值在各振動(dòng)頻率點(diǎn)均大于絕對(duì)校準(zhǔn)測(cè)試值。兩種校準(zhǔn)測(cè)試?yán)L制的強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)頻率—靈敏度特性曲線走勢(shì)起伏明顯，均可清晰看出加速度計(jì)在每個(gè)振動(dòng)頻率區(qū)間所對(duì)應(yīng)幅頻特性。局部分析，兩種方法測(cè)試得到的加速度計(jì)電壓靈敏度在5 Hz振動(dòng)頻率點(diǎn)同時(shí)出現(xiàn)電壓靈敏度突然增大，相對(duì)校準(zhǔn)更為突出。

5 結(jié)論

強(qiáng)震動(dòng)觀測(cè)是認(rèn)識(shí)強(qiáng)地震動(dòng)特征的關(guān)鍵手段，其主要依靠強(qiáng)震動(dòng)加速度儀的記錄數(shù)據(jù)去開(kāi)展相關(guān)應(yīng)用與研究。作為強(qiáng)震動(dòng)加速度儀的核心測(cè)量裝置，強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)的準(zhǔn)確可靠性尤為重要，一般情況下，需定期對(duì)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)進(jìn)行靈敏度、頻率特性等技術(shù)指標(biāo)的校準(zhǔn)工作。在實(shí)際工作中，日常使用的強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)，相對(duì)校準(zhǔn)即可滿(mǎn)足其性能精度的校準(zhǔn)要求;而相對(duì)校準(zhǔn)可靠程度的核心保證:標(biāo)準(zhǔn)強(qiáng)震動(dòng)加速度計(jì)，其高精度性能要求必須由絕對(duì)校準(zhǔn)提供。筆者基于激光干涉儀開(kāi)展了絕對(duì)校準(zhǔn)檢測(cè)技術(shù)研究，通過(guò)低頻標(biāo)準(zhǔn)振動(dòng)臺(tái)試驗(yàn)，證實(shí)了基于激光干涉儀的絕對(duì)校準(zhǔn)理論成熟、方法可行，激光干涉儀的高分辨率特征為數(shù)字化儀器的頻率特性測(cè)試，尤其為低頻或超低頻特性測(cè)試提供保證。

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