符志國,黃建國,廖 娟,胡林輝,李亞林,李 忠
(川慶鉆探工程有限公司地球物理勘探公司,四川華陽610213)
裂縫型油氣藏是一種重要的油氣藏,裂縫作為優(yōu)質(zhì)的儲集空間和滲流通道,常常是油氣高產(chǎn)的主要因素。研究裂縫系統(tǒng)的延伸方向、裂縫密度、分布范圍等問題對于指導(dǎo)裂縫型油氣藏開發(fā)具有很大的實用價值。利用地震資料大面積覆蓋的優(yōu)勢,發(fā)展了非常多的裂縫預(yù)測方法,并結(jié)合在井點位置獲取的裂縫信息進(jìn)行裂縫預(yù)測,已得到了廣泛應(yīng)用[1]。按使用的地震數(shù)據(jù)類型可將這些方法大致分為疊后預(yù)測和疊前預(yù)測兩類。疊后預(yù)測方法如相干方法、邊緣檢測方法、曲率法[2],以及利用各種地震屬性參數(shù),如衰減屬性、瞬時頻率、方差屬性等[3]進(jìn)行裂縫預(yù)測的方法。疊前預(yù)測方法如使用方位AVO,頻率、衰減等屬性隨方位變化進(jìn)行裂縫預(yù)測的方法[4],以及一些使用反演的方法,如利用方位AVO反演裂縫參數(shù)的方法[5]。
隨著多波多分量勘探技術(shù)的發(fā)展,利用PS波資料的速度、振幅等方位變化特征進(jìn)行裂縫預(yù)測已取得了一些應(yīng)用成果。如猶他州Bluebell-Altamont氣田的綠河組上部致密含氣砂巖儲層裂縫二維九分量地震預(yù)測項目,利用Alford旋轉(zhuǎn)方法分離地面地震資料的快、慢橫波,并用矢端圖法確定裂縫方向[6];松遼盆地北部侏羅系火成巖氣田二維三分量地震預(yù)測項目,利用能量比值法確定出裂縫方向[7]。上述兩個項目均通過人工解釋快、慢橫波剖面上的層間時差表征裂縫密集程度。四川盆地LYS構(gòu)造下二疊統(tǒng)碳酸巖鹽裂縫儲層二維三分量地震預(yù)測項目則通過縱波、橫波速度反演方法得到裂縫密度[8]。川西新場地區(qū)深層致密砂巖裂縫三維三分量地震預(yù)測項目采用相對時差梯度法求取了裂縫發(fā)育方向及裂縫密度[9]。科羅拉多Rulison氣田進(jìn)行的寬方位三維三分量地震預(yù)測項目采用了基于等效柔度張量的各向異性理論,由疊前P波、快橫波S1,慢橫波S2的CMP道集反演出裂縫方向和裂縫密度[10]。
綜上可見,利用多波資料進(jìn)行裂縫預(yù)測的方法研究和實際應(yīng)用正處于發(fā)展和逐步深化階段。本文論證了二維三分量地面地震資料上的裂縫響應(yīng)特征,綜合應(yīng)用分量旋轉(zhuǎn)法和相關(guān)法確定裂縫方位與快、慢橫波時差,建立了根據(jù)相似系數(shù)函數(shù)進(jìn)行二維三分量資料裂縫預(yù)測的方法。實際儲層裂縫方位預(yù)測結(jié)果與工區(qū)裂縫走向符合較好。
對于三維三分量全方位觀測,可得到360°各方位的三分量記錄,按R(徑向),T(切向)分量排列為方位道集后,可觀察到由各方位記錄構(gòu)成的裂縫層段反射波同相軸的正弦變化、反極性的方位響應(yīng)特征。但對于二維三分量觀測,則只有三維全方位觀測中的一個唯一的方位三分量記錄。如圖1a,當(dāng)?shù)叵铝芽p與測線斜交時,X和Y分量分別都記錄下快、慢橫波的分量,記錄振幅分別為
圖1b至圖1e分別為模型快、慢橫波時差等于20,15,10,5ms時的 X,Y 分量記錄,其中設(shè)正北方為0,正東方為90°,裂縫方位為60°,測線方向為90°,快波振幅為1.0,慢波振幅為0.5。(1)式和(2)式聯(lián)立矩陣形式為
使用旋轉(zhuǎn)算子T對X,Y分量進(jìn)行旋轉(zhuǎn)處理,可得X,Y 分量旋轉(zhuǎn)后的記錄X′,Y′
式中:α為旋轉(zhuǎn)處理中使用的掃描角度。將(3)式、(4)式、(5)式展開后,可得
當(dāng)掃描角度α與裂縫角度θ相等時,由(6)式可得
式中:X′為快橫波;Y′為慢橫波。所以,X,Y 分量旋轉(zhuǎn)后的記錄中含有振幅完全分離開的快橫波記錄和慢橫波記錄。當(dāng)快、慢波時差較大時,通過分量旋轉(zhuǎn)處理可見到在裂縫方向上快、慢波明顯分離,如圖2a表示的快、慢波時差為20ms時模型(圖1b)的旋轉(zhuǎn)結(jié)果,從第1道至第10道分別對應(yīng)方位0至90°的旋轉(zhuǎn)結(jié)果,間隔為10°。在第7道,即60°,可見到快、慢波明顯分離。隨著時差的逐漸減小,分量旋轉(zhuǎn)處理不再能明顯見到快、慢波能量隨方位的重新分配的變化過程,如圖2b所示。但卻出現(xiàn)了與各向同性層反射波的X,Y分量旋轉(zhuǎn)結(jié)果不相同的方位記錄特征:對于各向同性層反射X,Y分量旋轉(zhuǎn)結(jié)果為水平同相軸,而各向異性層反射因快、慢波的干涉作用,X,Y分量旋轉(zhuǎn)結(jié)果呈現(xiàn)出一種“傾斜”同相軸的特征。
對旋轉(zhuǎn)后的各方位X,Y分量記錄進(jìn)行一定時差范圍內(nèi)的互相關(guān),可算得時差—方位上的相似系數(shù)函數(shù)
式中:α為掃描角度;τ為掃描時差。
圖3為模型各方位旋轉(zhuǎn)記錄的互相關(guān)處理結(jié)果,其中,X,Y分量旋轉(zhuǎn)后最相似(當(dāng)快、慢橫波極性相反時,相似系數(shù)為-1;快、慢橫波極性相同時相似系數(shù)為+1)的地方出現(xiàn)在時差-5ms,方位角7,即60°處??梢娤嗨葡禂?shù)函數(shù)最大(?。┲抵甘境隽肆芽p的時差與方位,而其它方位和時差處不是最大(?。┲?。表明了快、慢波方向上的X′和Y′分量記錄最相似。對于其它相似性較大的點,如(X=1.0000,Y=3.0000,Z=0.932 3),其時移為正,也即需要將Y分量旋轉(zhuǎn)后的記錄Y′在時間軸上還要往“下”時移才取得相似的對應(yīng),這不符合(7)式的快、慢橫波分離原理,因為同一層的慢橫波不能比快橫波先被接收到,所以這些點盡管相似值較高,但只是記錄波形的數(shù)學(xué)性質(zhì),不滿足物理意義,應(yīng)排除。由此可見,根據(jù)相似系數(shù)函數(shù)的這一特點可以檢測裂縫的時差與方位。
圖3 相似系數(shù)函數(shù)
另外,還需要注意一下特殊情況,即,若二維三分量測網(wǎng)布設(shè)方向剛好為平行于裂縫方向和垂直于裂縫方向,則Y分量均無有效反射能量,且可在兩個正交方向上觀察到快波和慢波成像的時差。裂縫方向就是快波所在測線的方向。因此,利用Y分量上是否出現(xiàn)有效反射層可判斷反射波是否有各向異性效應(yīng)。
圖4 二維三分量資料偏移剖面(局部)
在A氣田實際二維三分量資料上,裂縫性儲層轉(zhuǎn)換橫波的X,Y分量如圖4紅框所示,其中Y分量有的局部剖面段沒有有效反射信號,而有的局部剖面段則有較好的反射信號。由上述分析可知,在無有效反射信號段,表明目的層為各向同性層,由縱波震源激發(fā)的入射縱波,在各向同性層產(chǎn)生了P-SV型轉(zhuǎn)換波反射,其能量幾乎都分配到Z和X分量上,沒有有效信號投影到Y(jié)分量;而在有有效反射信號段,表明目的層存在各向異性,入射縱波在各向異性層段除了產(chǎn)生P-SV型反射,還有P-SH型反射,以及分裂的快、慢橫波,這些橫波的有效能量投影到了Y分量,使得Y分量的疊偏剖面有較好的成像。在各向異性CDP段,為了進(jìn)一步預(yù)測其裂縫方向,首先對X,Y分量進(jìn)行旋轉(zhuǎn)處理,如圖5,每個CDP號下顯示了從0至90°,間隔為10°的各方位的旋轉(zhuǎn)后的記錄,可見到上述理論模型中描述的二維三分量資料在裂縫層表現(xiàn)出的“傾斜”同相軸特征。然后,對旋轉(zhuǎn)后的X,Y分量進(jìn)行相關(guān)處理,求得相似系數(shù)函數(shù),在最大相似系數(shù)處求得裂縫方位與時差如圖6所示。曲線圖展示了預(yù)測段每個CDP位置處預(yù)測的裂縫方位與時差,直方圖統(tǒng)計了方位和時差的分布??梢?,此目的層段裂縫主要方向為70°~80°,時差主體為6~8ms。該區(qū)在做二維三分量試驗之前已做過三維縱波勘探。將此結(jié)果與該區(qū)縱波三維數(shù)據(jù)體相干切片中反映的斷層進(jìn)行對比,結(jié)果見圖7,可見預(yù)測的裂縫系統(tǒng)主方向與順斷層走向上產(chǎn)生的裂縫系統(tǒng)方向相符合,預(yù)測較為合理。
圖7 用二維三分量資料預(yù)測的裂縫方位與三維縱波相干資料對比結(jié)果
通過研究得到如下認(rèn)識:
1)應(yīng)用二維三分量資料在A氣田裂縫性儲層預(yù)測中取得了較好效果。
2)基于相似系數(shù)函數(shù)的二維三分量資料裂縫預(yù)測方法是可行的。
在實際勘探生產(chǎn)中應(yīng)用二維三分量資料預(yù)測裂縫既經(jīng)濟(jì)也有效,盡管其勘查的區(qū)域信息比不上三維三分量資料,但可作為三維三分量勘探的先導(dǎo)試驗和用于儲層重點部位的精細(xì)詳查。
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