劉章軍 鎮(zhèn)斌

收稿日期：2013-05-13

基金項(xiàng)目：2012年湖北省高等學(xué)校省級(jí)教學(xué)研究項(xiàng)目（2012237）；三峽大學(xué)彈性力學(xué)精品課程建設(shè)項(xiàng)目

作者簡(jiǎn)介：劉章軍（1973-），男，三峽大學(xué)水利與環(huán)境學(xué)院工程力學(xué)系教授，博士，主要從事工程力學(xué)研究，（E-mail）liuzhangjun73@aliyun.com。

摘要：在彈性力學(xué)的本科教學(xué)中，采用了矩陣形式來表達(dá)各物理量間的相互關(guān)系。文中主要討論了以應(yīng)力、應(yīng)變、位移為基本量的各物理量間的矩陣表達(dá)形式，包括基本方程、邊界條件以及不同坐標(biāo)間的基本物理量的轉(zhuǎn)換關(guān)系。采用矩陣表達(dá)形式不僅書寫簡(jiǎn)潔、記憶容易，而且表現(xiàn)直觀、便于理解。

關(guān)鍵詞：彈性力學(xué)；本科教學(xué)；矩陣表達(dá)形式

中圖分類號(hào)：G642；TB125文獻(xiàn)標(biāo)志碼：A文章編號(hào)：10052909（2013）05006605在現(xiàn)行的彈性力學(xué)本科教材[1]中，各物理量間的相互關(guān)系主要采用展開形式的教學(xué)方式，這種展開的表達(dá)形式書寫較為復(fù)雜且記憶困難，各物理量間的關(guān)系不能直觀表現(xiàn)。雖然采用張量的指標(biāo)記法可以達(dá)到書寫簡(jiǎn)潔的目的[2]，但對(duì)于初學(xué)者理解較為困難。為此，在彈性力學(xué)的本科教學(xué)中，采用矩陣表達(dá)是一種較為合適的形式。采用矩陣表達(dá)形式具有書寫簡(jiǎn)潔、記憶容易，同時(shí)也便于與數(shù)值解法（如有限單元法）相銜接。

為檢驗(yàn)矩陣表達(dá)形式在彈性力學(xué)本科教學(xué)中的效果，筆者曾在2年4個(gè)學(xué)期的教學(xué)中進(jìn)行了矩陣表達(dá)形式與展開形式的對(duì)比實(shí)踐，學(xué)生普遍認(rèn)為矩陣表達(dá)形式簡(jiǎn)潔易懂、便于記憶。對(duì)于普通大學(xué)本科生而言，矩陣表達(dá)是一種較為理想的教學(xué)形式。為此，文章簡(jiǎn)要介紹在彈性力學(xué)本科教學(xué)中采用的矩陣形式表達(dá)。

一、彈性力學(xué)問題中物理量間的相互關(guān)系

在大學(xué)本科教材中，一般采用彈性力學(xué)問題的微分提法[3]，即從研究彈性體內(nèi)的微元入手，導(dǎo)出描述微元靜力平衡、變形幾何及物理關(guān)系的一組基本方程，加上相應(yīng)的邊界條件，把彈性力學(xué)問題歸結(jié)為求解偏微分方程組的邊值問題。圖1給出了彈性力學(xué)中各物理量間的相互關(guān)系，包括基本方程和邊界條件。

二、以應(yīng)力為基礎(chǔ)的物理量間的矩陣表達(dá)

在直角坐標(biāo)系x，y，z下，應(yīng)力分量σx，σy，σz，τxy，τxz，τyz，體力分量fx，fy，fz，面力分量x，y，z，全應(yīng)力在坐標(biāo)軸上的投影px，py，pz，外法線的方向余弦l，m，n；在柱坐標(biāo)ρ，φ，z下，應(yīng)力分量σρ，σφ，σz，τρφ，τρz，τφz，體力分量fρ，fφ，fz。為簡(jiǎn)便之，記：

圖1物理量間的相互關(guān)系

高等建筑教育2013年第22卷第5期

劉章軍，等彈性力學(xué)本科教學(xué)中的矩陣表達(dá)形式

下面，給出以應(yīng)力為基礎(chǔ)的各物理量間的矩陣表達(dá)形式。

（一）平衡微分方程的矩陣表達(dá)

在直角坐標(biāo)系中，平衡微分方程的矩陣表達(dá)形式為：

σ（1）（1）+f（1）=0（1）

這里，記號(hào)約定：σx×x=σxx，τxy×y=τxyy，τxz×z=τxzz，依此類推。式（1）表明了應(yīng)力狀態(tài)隨坐標(biāo)的變化規(guī)律，即應(yīng)力對(duì)坐標(biāo)的一階導(dǎo)數(shù)與體力所滿足的平衡關(guān)系式。類似地，在柱坐標(biāo)系中的平衡微分方程可寫為：

σ（2）（2）+f（2）+e（2）=0（2）

這里，記號(hào)約定：σρ×ρ=σρρ，τρφ×1ρφ=1ρτρφφ，τρz×z=τρzz，依此類推。在式（2）中，增加的e（2）項(xiàng)是由于柱坐標(biāo)系中φ的正面和負(fù)面不平行，以及ρ的正面和負(fù)面面積不等所引起的。

對(duì)于彈性力學(xué)平面問題，只需在式（1）和式（2）中分別去掉與z相關(guān)的所有元素，即可得到平面問題的直角坐標(biāo)和極坐標(biāo)中的平衡微分方程。

對(duì)于空間軸對(duì)稱問題，由于對(duì)稱性，有τρφ=τφz=0，其他4個(gè)應(yīng)力分量σρ，σφ，σz，τρz一般都是ρ和z的函數(shù)。因此，將式（2）中矩陣σ（2）的第二行和第二列去掉，同時(shí)將所有列向量的第二行去掉，得到空間軸對(duì)稱問題的平衡微分方程：

（二）斜截面應(yīng)力的矩陣表達(dá)

已知某點(diǎn)的應(yīng)力張量或應(yīng)力矩陣σ后，此點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)就被確定了。于是，過此點(diǎn)任意斜截面上的全應(yīng)力在笛卡爾坐標(biāo)軸上的投影可寫為：

p（1）=σ（1）l（1）（4）

若將斜截面看作物體的邊界面，且給定面力（1），即可得到應(yīng)力邊界條件：

（1）=σ（1）l（1）（5）

同時(shí)，斜截面上的正應(yīng)力的矩陣表達(dá)式為：

σn=l（1）Tp（1）=l（1）Tσ（1）l（1）（6）

（三）主應(yīng)力和主方向的矩陣表達(dá)

由于應(yīng)力張量或矩陣σ是一個(gè)實(shí)對(duì)稱的3×3階方陣，因此，它的三個(gè)特征值都是實(shí)數(shù)，同時(shí)存在三個(gè)相互正交的特征向量。事實(shí)上，對(duì)于給定的應(yīng)力張量或矩陣σ，此點(diǎn)的主應(yīng)力和主方向即為應(yīng)力矩陣σ的特征值和特征向量：

σ（1）l（1）=σl（1）（7）

主應(yīng)力是計(jì)算最大正應(yīng)力和最大剪應(yīng)力的基礎(chǔ)，在工程強(qiáng)度校核中起到重要作用。

（四）應(yīng)力分量轉(zhuǎn)換公式的矩陣表達(dá)

設(shè)x，y，z為原坐標(biāo)系，x′，y′，z′為新坐標(biāo)系，若令lij=cosx′i，xj，即x′i軸與xj軸夾角的余弦，對(duì)于同一點(diǎn)在不同坐標(biāo)系下的應(yīng)力分量轉(zhuǎn)換公式的矩陣表達(dá)式為：

σ′=βσ（1）βT（8）

其中，新坐標(biāo)系的應(yīng)力矩陣σ′和轉(zhuǎn)換矩陣β分別為：

σ′=σ′xτ′xyτ′xz

τ′xyσ′yτ′yz

τ′xzτ′yzσ′z，

β=l11l12l13

l21l22l23

l31l32l33

特別地，對(duì)于直角坐標(biāo)與柱坐標(biāo)中的應(yīng)力轉(zhuǎn)換公式為：

σ（2）=βσ（1）βT（9）

其中，轉(zhuǎn)換矩陣變?yōu)椋?/p>

β=cosφsinφ0

-sinφcosφ0

001

對(duì)于平面問題，直角坐標(biāo)與極坐標(biāo)中的應(yīng)力分量轉(zhuǎn)換關(guān)系則為：

σρτρφ

τρφσφ=

cosφsinφ

-sinφcosφσxτxy

τxyσycosφsinφ

-sinφcosφT（10）

三、以應(yīng)變和位移為基礎(chǔ)的物理量間的矩陣表達(dá)

在直角坐標(biāo)系x，y，z下，應(yīng)變分量εx，εy，εz，γxy，γxz，γyz，位移分量u，v，w，給定的位移邊界分量，，；在柱坐標(biāo)ρ，φ，z下，應(yīng)變分量ερ，εφ，εz，γρφ，γρz，γφz，位移分量uρ，uφ，uz。為簡(jiǎn)便之，記：

（一）幾何方程的矩陣表達(dá)

在直角坐標(biāo)中，幾何方程的矩陣表達(dá)形式為：

ε（1） = 12u（1）{}（1）T + （1）u（1）T（11）

這里，記號(hào)約定：u×x=x×u=ux，u×y=y×u=uy，u×z=z×u=uz，依此類推。

在柱坐標(biāo)中，幾何方程的矩陣表達(dá)則為：

ε（2） = 12u（2）（2）T + （2）u（2）T + δ（2）（12）

其中，矩陣δ（2）為增加部分。同樣地，記號(hào)約定：uρ×ρ=ρ×uρ=uρρ，uρ×1ρφ=1ρφ×uρ=1ρuρφ，uρ×z=z×uρ=uρz，依此類推。

顯然，在式（12）中去掉所有與z坐標(biāo)相關(guān)的元素，即可得到平面極坐標(biāo)中的幾何方程：

εργρφ2

γρφ2εφ=12uρ

uφρ1ρφ+

ρ

1ρφuρuφ+

0-uφρ

-uφρuρρ（13）

（二）主應(yīng)變和主方向的矩陣表達(dá)

應(yīng)變矩陣ε與應(yīng)力矩陣σ一樣都是3×3階的實(shí)對(duì)稱方陣，它們具有完全類似的性質(zhì)。與主應(yīng)力和應(yīng)力主向的矩陣表達(dá)類似，主應(yīng)變和應(yīng)變主向的矩陣表達(dá)可寫為：

ε（1）l（1）=εl（1）（14）

對(duì)于理想彈性體，應(yīng)力主向與應(yīng)變主向重合，因此可統(tǒng)稱為主方向。

（三）位移邊界條件的矩陣表達(dá)

在直角坐標(biāo)中，位移邊界條件的矩陣表達(dá)式為：

u（1）Su=（1）（15）

（四）位移、應(yīng)變轉(zhuǎn)換關(guān)系的矩陣表達(dá)

直角坐標(biāo)和柱坐標(biāo)中的位移分量轉(zhuǎn)換關(guān)系：

uρ

uφ

uz=cosφsinφ0

-sinφcosφ0

001u

v

w（16）

特別地，平面直角坐標(biāo)與極坐標(biāo)的位移分量轉(zhuǎn)換公式為：

uρ

uφ=cosφsinφ

-sinφcosφu

v（17）

把uρ，uφ和u，v分別替換成fρ，fφ和fx，fy，即為體力分量的轉(zhuǎn)換關(guān)系。

與應(yīng)力轉(zhuǎn)換公式類似，平面直角坐標(biāo)與極坐標(biāo)的應(yīng)變分量轉(zhuǎn)換公式為：

ερερφ

ερφεφ=cosφsinφ

-sinφcosφεxεxy

εxyεy×

cosφsinφ

-sinφcosφT（18）

四、物理方程的矩陣表達(dá)

在物理方程的矩陣表達(dá)中，一般將應(yīng)力分量和應(yīng)變分量寫成列向量的形式，即σ=σx σy σz τxy τxz τyzT，ε=εx εy εz γxy γxz γyzT。下面，僅以各向同性線彈性材料為例給出物理方程的矩陣表達(dá)形式：

ε=Dσ（19）

其中，矩陣D稱為彈性柔度矩陣：

D=1E1-μ-μ000

-μ1-μ000

-μ-μ1000

0002（1+μ）00

00002（1+μ）0

000002（1+μ）

由于柱坐標(biāo)系和直角坐標(biāo)系一樣都為正交坐標(biāo)系，對(duì)于各向同性彈性體，柱坐標(biāo)系中的物理方程與直角坐標(biāo)系中的物理方程具有同樣的形式（彈性柔度矩陣D完全相同），只需將應(yīng)力分量和應(yīng)變分量中的下角碼x和y分別換成ρ和φ即可。

對(duì)于平面應(yīng)力情況，僅需在式（19）中考慮σz=τxz=τyz=0，即可退化為平面應(yīng)力問題的物理方程：

εx

εy

γxy=1E1-μ0

-μ10

002（1+μ）σx

σy

τxy（20）

在平面應(yīng)力情況下，應(yīng)變分量εz=-μE（σx+σy）=-μ1-μ（εx+εy），而應(yīng)變分量γxz=γyz=0。對(duì)于平面應(yīng)變情況（εz=γxz=γyz=0），則需將式（20）中的彈性模量E換成E/（1-μ2），泊松比μ換成μ/（1-μ），同時(shí)應(yīng)力分量σz=μ（σx+σy），τxz=τyz=0。

五、結(jié)語

在彈性力學(xué)的本科教學(xué)中，采用矩陣形式表達(dá)各物理量間的相互關(guān)系，既書寫簡(jiǎn)潔，容易記憶，又可將已學(xué)的線性代數(shù)知識(shí)運(yùn)用于彈性力學(xué)教學(xué)中，并為后續(xù)的有限單元法教學(xué)打下伏筆。教學(xué)實(shí)踐表明，在彈性力學(xué)本科教學(xué)中采用矩陣形式表達(dá)可以獲得良好的教學(xué)效果，對(duì)于普通院校的本科生而言，矩陣表達(dá)是一種較為合適的教學(xué)形式。

參考文獻(xiàn)：

[1]徐芝綸. 彈性力學(xué)簡(jiǎn)明教程 [M].3版.北京：高等教育出版社，2002.

[2]美陳惠發(fā)，A. F. 薩里普.彈性與塑性力學(xué)[M].余天慶，王勛文，劉再華，譯.北京：中國(guó)建筑工業(yè)出版社，2003.

[3] 陸明萬，羅學(xué)富.彈性理論基礎(chǔ)[M].北京：清華大學(xué)出版社，施普林格出版社，2001.

Matrix representation of elasticity in undergraduate teaching

LIU Zhangjun， ZHEN Bin

（College of Hydraulic & Environmental Engineering， China Three Gorges University， Hubei 443002， P. R. China）

Abstract： In undergraduate teaching of elasticity， matrix representations of basic quantities and equations were used. We gave matrix representations of relationships between basic physical quantities， such as stress， strain and displacement， including basic equations， boundary conditions， and coordinate transformations of basic physical quantities. Matrix representations are simply written， easy to be memorized， and easy to be understood.

Keywords： elasticity； undergraduate teaching； matrix representation

（編輯梁遠(yuǎn)華）