王飛 魏兵

(西安電子科技大學物理系,西安 710071)

(2012年7月8日收到;2012年9月26日收到修改稿)

1 引言

近年來,等離子體與電磁波的相互作用受到了人們的廣泛關注.鑒于等離子體介質的色散特性以及實際問題的復雜性,其與電磁波的相互作用常常采用數(shù)值的方法進行分析.時域有限差分( finite difference time domain,FDTD)方法長于處理復雜介質的電磁問題,因此常采用FDTD方法仿真等離子體與電磁波的相互作用.文獻中處理各向同性色散介質電磁問題的FDTD方法有：遞歸卷積(recursive convolution,RC)法[1]、分段線性遞歸卷積(piecewise linear recursive convolution,PLRC)法[2]、電流密度卷積(current density convolution,JEC)法[3]、分段線性電流密度遞歸卷積(piecewise linear current density recursive convolution,PLJERC)法[4,5]、輔助方程(auxiliary differential equation,ADE)法[6,7]、Z變換 (Z-transform)法[8-10]、移位算子(shift operator,SO)法[11]和半解析遞推卷積(semi-analytical recursive convolution,SARC)法[12]等.

外加磁場時等離子體介質具有電各向異性色散特性,因此對磁化等離子體問題,需要將上述算法推廣到各向異性色散介質情況.1992年Hunsberger等[13]將RC法推廣用于一維磁化等離子體情形.1994年Young[14]將直接積分(direct integration,DI)法推廣到磁化等離子體情形.2004年劉少斌等[15-17]先后將JEC法、PLJERC法、ADE法推廣到磁化等離子體情形并計算了磁化等離子體層的反透射.2007年楊利霞等[18]將RC法推廣用于一維磁化等離子體情形.

SARC算法是一種在數(shù)字信號處理(digital signal process,DSP)技術中被廣泛應用、建立在對輸入信號的線性插值理論基礎上的快速遞歸卷積算法,具有低復雜性、絕對穩(wěn)定和良好的精度等優(yōu)點,不僅適用于穩(wěn)定系統(tǒng),而且還適用于漸進穩(wěn)定系統(tǒng)和非均勻網格情況的卷積遞歸計算[19,20].2009年張玉強和葛德彪[12]將SARC算法應用于處理各向同性色散介質.本文根據磁化等離子體介質電磁特性,將SARC算法推廣應用于磁化等離子體的FDTD分析.首先利用坐標系轉換矩陣給出實驗室系中磁化等離子體介質的頻域極化率張量,再采用部分分式展開方法通過傅里葉逆變換得到極化率張量的時域指數(shù)函數(shù)形式,最后在對電場強度采用線性插值近似基礎上應用SARC算法,給出適用于處理任意外磁場方向情形下磁化等離子體目標電磁散射的SARC-FDTD計算方法,并計算了非磁化和磁化等離子體球的后向RCS,與SO法和RC方法的結果符合得很好.數(shù)值結果表明,該方法是正確有效的.文中時諧因子取exp(jωt).

2 實驗室系中磁化等離子體的頻域極化率張量

磁化等離子體屬于電各向異性色散介質,其頻域電本構關系為

其中εr(ω)是磁化等離子體相對介電系數(shù)張量的頻域形式：

各向異性介質的本構參數(shù)與所選取的坐標系有關.磁化等離子體的極化率張量在外磁場坐標系(設為x′y′z′系)中有簡單的表達式,而電磁測量往往在實驗室坐標系(設為xyz系)下進行.下面根據外磁場系和實驗室系的轉換矩陣以及外磁場系中磁化等離子體相對介電系數(shù)張量,得到實驗室系中極化率張量的表達式.

建立外磁場直角坐標系：x′y′z′系,并令外磁場B0方向為z′軸正向,即軸正向單位矢,B0是B0的大小.設外磁場B0在實驗室直角坐標系(xyz系)中的方向角為θt,φt,如圖1所示.

圖 1 x′y′z′系和 xyz系

3 實驗室系中極化率張量的時域指數(shù)函數(shù)形式

由上可知,χ(ω)各個元素χαβ(ω)可寫成 jω的有理分式的真分式,可采用部分分式展開法展開為部分分式進行傅里葉逆變換.令

由 (14),(19)式可知χαβ(ω)的分母A(jω)有 4個單根,即A(jω)可寫為

4 磁化等離子體SARC-FDTD方法

最后可以將磁化等離子體的SARC-FDTD步進計算步驟總結如下：

1)由E→H,用(49)式計算;2)由E→ψ,用(45)式計算;3)由ψ,H→E,用(51)式計算;4)回到步驟1).

5 算例驗證及數(shù)值結果

圖2 等離子體球的后向RCS

當外加磁場平行于z軸時,設等離子體電子回旋頻率為ωce=3.0×1011rad/s.計算得到該磁化等離子體球的同極化以及交叉極化后向RCS,分別在圖3(a),(b)中用實線表示,作為比較圖3中同時給出RC-FDTD方法的結果[18](如圖3中圓圈所示),兩者符合得非常好.由于本文方法適用于處理任意磁化方向的等離子體目標,因此同時計算了外磁場沿x軸正向時該等離子體球的后向RCS(如圖3中五角星所示).

圖3 磁化等離子體球的后向RCS (a)同極化;(b)交叉極化

6 結論

將DSP技術中被廣泛應用的SARC方法應用于磁化等離子體介質的FDTD分析,首先利用坐標系轉換矩陣給出實驗室系中磁化等離子體介質的頻域極化率張量,再采用部分分式展開方法通過傅里葉逆變換得到極化率張量的時域指數(shù)函數(shù)形式,最后在對電場強度采用線性插值近似基礎上應用SARC算法,給出適用于處理任意外磁場方向情形下磁化等離子體目標電磁散射的SARC-FDTD計算方法,并采用該方法計算了非磁化和磁化等離子體球的后向RCS,與SO法和RC方法的結果符合得很好.數(shù)值結果表明,該方法是正確有效的.

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