劉俊娟
(河北師范大學(xué)附屬民族學(xué)院 河北 石家莊 050091)
魏增江
(石家莊理工職業(yè)學(xué)院 河北 石家莊 050091)
特解法是通過(guò)特殊情況來(lái)驗(yàn)證或預(yù)測(cè)一般結(jié)論.例如,當(dāng)試圖了解一個(gè)帶電導(dǎo)體周圍電場(chǎng)的分布狀態(tài)時(shí),首先,要考慮靠近導(dǎo)體和遠(yuǎn)離導(dǎo)體這兩種極端的特殊情況,越靠近導(dǎo)體的位置,等勢(shì)面越接近于導(dǎo)體表面的形狀,越遠(yuǎn)離導(dǎo)體的位置,電場(chǎng)越像點(diǎn)電荷產(chǎn)生的.又如,當(dāng)我們要在一個(gè)問(wèn)題的幾個(gè)答案中作出正確的選擇時(shí),正確答案能否適合各種特殊情況,仍然是一個(gè)重要的檢驗(yàn)標(biāo)準(zhǔn).此外,有時(shí)還需要選擇某個(gè)特殊情況作為“突破口”,或借用某一特殊結(jié)論作為“橋梁”,這往往能使問(wèn)題迎刃而解,得到事半功倍的效果.
【例1】金屬導(dǎo)體球的半徑為R,在它的近旁放置一點(diǎn)電荷q,與球心相距為r(r>R),求導(dǎo)體球的電勢(shì).
解析:由于點(diǎn)電荷q的存在,導(dǎo)體球上將出現(xiàn)感應(yīng)電荷.靜電平衡時(shí),這些感應(yīng)電荷分布在導(dǎo)體球的表面,其正、負(fù)電荷量等值異號(hào),假設(shè)為±Q′[1],而導(dǎo)體球內(nèi)各處電勢(shì)相等.顯然,球心處的電勢(shì)最容易計(jì)算,所有感應(yīng)電荷與球心的距離都相等,即為該球的半徑R.取V=0,導(dǎo)體球球心處的電勢(shì)為
也就是整個(gè)導(dǎo)體球的電勢(shì).
如果選擇的不是球心,而是球內(nèi)其他任意一點(diǎn),那么,將無(wú)法計(jì)算感應(yīng)電荷在那里產(chǎn)生的電勢(shì),也就無(wú)法求得待求的結(jié)果.所以,恰當(dāng)?shù)剡x擇“突破口”是很重要的.
【例2】假定有一均勻帶電球體,半徑為a,電荷量為Q,取V=0,則球內(nèi)r 分析:對(duì)于這樣的問(wèn)題出現(xiàn)在選擇題中,計(jì)算量比較大,有些學(xué)生可能有放棄的念頭, 下面通過(guò)兩種方法介紹解答過(guò)程. 方法1:已知電荷Q均勻地分布在半徑為a的球體上,求空間各點(diǎn)的電勢(shì)[2]. 解析:首先,由高斯定理可求出電場(chǎng)強(qiáng)度的分布 方向沿徑向. 然后,由積分公式 可以計(jì)算電勢(shì). 當(dāng)r 選項(xiàng)A正確. 方法2:特解法 首先,應(yīng)該檢驗(yàn)量綱,若量綱都沒(méi)有問(wèn)題,然后用特殊情況的解來(lái)檢驗(yàn),主要審查r=0和r=a處的電勢(shì).取r=0,解選項(xiàng)C的結(jié)果為無(wú)窮大,解選項(xiàng)B得Q異號(hào),這些結(jié)論都是不合理的,應(yīng)該排除掉,解選項(xiàng)A和選項(xiàng)D得出同樣的結(jié)論.再取r=a,得選項(xiàng)A和選項(xiàng)D也是同樣的結(jié)論,仔細(xì)觀察,發(fā)現(xiàn)選項(xiàng)A和選項(xiàng)D的主要差別在于,前者是r的二次方關(guān)系,后者是r的一次方關(guān)系,由于電勢(shì)梯度決定著場(chǎng)強(qiáng),即 可得出選項(xiàng)D中球內(nèi)場(chǎng)強(qiáng)與r無(wú)關(guān),為一常量,這顯然是不合理的.因此,只有選項(xiàng)A正確. 通過(guò)以上兩種解法發(fā)現(xiàn)特解法更簡(jiǎn)單實(shí)用,適合應(yīng)用于選擇題. 【例3】一密繞直螺線管,長(zhǎng)為l,半徑為a(a 修改系數(shù)準(zhǔn) 使用這種方法的基礎(chǔ),在于熟悉各種極端的或簡(jiǎn)單的特殊情況,只有把握這些情況的特點(diǎn),才能做到熟能生巧. 參考文獻(xiàn) 1 康穎. 大學(xué)物理(新版)(第1版).北京:科學(xué)出版社,2005. 307 2 楊慶芬,張閃,李同楷. 大學(xué)物理.北京:中國(guó)鐵道出版社,2009. 195 3 馬文尉.物理學(xué)教程.北京:高等教育出版社,2007. 1413 有限長(zhǎng)螺線管的自感
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