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        基于Rydberg阻滯機(jī)制實(shí)現(xiàn)控制Hadamard門

        2012-04-29 05:40:15魏海紅
        關(guān)鍵詞:能級(jí)共振比特

        魏海紅

        該文講述了基于原子系綜系統(tǒng)來實(shí)現(xiàn)控制Hadamard門,為今后制備多量子比特糾纏態(tài)提供新的思考的方向。

        Rydberg阻滯機(jī)制;原子系綜;控制Hadamard門;量子糾纏態(tài)

        量子糾纏不僅是量子信息處理和量子計(jì)算的重要資源,也是量子力學(xué)對(duì)局域隱變量理論違背的驗(yàn)證,并且在量子密鑰、量子密集編碼和量子隱形傳態(tài)中有著廣泛的應(yīng)用[1-5]。兩比特糾纏態(tài)的研究已經(jīng)趨于成熟,近年來,多比特糾纏態(tài)方案引起很多關(guān)注,如利用腔QED、原子系綜等系統(tǒng)制備多比特糾纏態(tài)的理論方案被大量提出[6-10]。由于基于原子系綜和其它線性光學(xué)器件的方案所獨(dú)有的優(yōu)勢(shì),被廣泛重視,其優(yōu)勢(shì)主要體現(xiàn)在:首先,依靠原子系綜的發(fā)難對(duì)于現(xiàn)實(shí)的噪聲和不完美性具有內(nèi)在的容錯(cuò)機(jī)能;其次,原子系綜的激光操作不需要獨(dú)立尋址,顯然比單粒子的相干控制容易;最后,具有適合能級(jí)的原子系綜由于干涉作用對(duì)于一定的光模具有加強(qiáng)作用,這對(duì)于大量的原子系統(tǒng)方案都是很重要的。本文在此基礎(chǔ)上,利用原子系綜系統(tǒng)基于Rydberg阻滯機(jī)制實(shí)現(xiàn)控制Hadamard(C-H)門的過程。

        下面是實(shí)現(xiàn)C-H門的過程,如圖1-1所示。

        圖1-1C-H門的實(shí)現(xiàn)方案

        一個(gè)與能級(jí)|和能級(jí)|共振耦合的脈沖作用到控制原子系綜1上:如果該原子系綜初始處于|,1態(tài),則會(huì)產(chǎn)生一個(gè)|,1→|,1的躍遷,因此控制原子系綜1中將會(huì)有一個(gè)原子處于Rydberg態(tài)|上,根據(jù)Rydberg阻滯機(jī)制,目標(biāo)原子系綜2的Rydberg態(tài)將會(huì)有一定量的能移,所以該系綜中的原子到Rydberg態(tài)的激發(fā)將被阻止;如果控制原子系綜1初始處于|,0態(tài)上,則不會(huì)有原子被激發(fā)到Rydberg態(tài)|上,所以就不會(huì)引起目標(biāo)原子系綜2中的Rydberg態(tài)的能移,該系綜中的原子到Rydberg態(tài)的激發(fā)將正常進(jìn)行。

        一個(gè)與能級(jí)|和能級(jí)|共振耦合的脈沖作用到目標(biāo)原子系綜2上,如果控制原子系綜1的Rydberg態(tài)|上沒有原子,目標(biāo)原子系綜2初始處于|,1態(tài),那么在這脈沖的作用下目標(biāo)原子系綜2將會(huì)產(chǎn)生|,1→|,1的躍遷。

        一個(gè)與能級(jí)|和能級(jí)|a共振耦合的脈沖作用到目標(biāo)原子系綜2上,如果控制原子系綜1的Rydber態(tài)|上沒有原子,目標(biāo)原子系綜2處于|,1態(tài),那么在這個(gè)脈沖的作用下目標(biāo)原子系綜2將會(huì)產(chǎn)生|,1→(|a|)的反轉(zhuǎn),若目標(biāo)原子系綜2處于|a,則在這個(gè)脈沖的作用下產(chǎn)生|a→(|a|)的反轉(zhuǎn)。

        一個(gè)與能級(jí)|和能級(jí)|共振耦合的脈沖作用到目標(biāo)原子系綜2上,來實(shí)現(xiàn)|,1→|,1的反轉(zhuǎn)。

        一個(gè)與能級(jí)|和能級(jí)|共振耦合的脈沖,作用到控制原子系綜1上,實(shí)現(xiàn)|,1→|,1的反轉(zhuǎn)。

        經(jīng)過上述五個(gè)脈沖的作用,兩個(gè)原子系綜的態(tài)依次經(jīng)歷下列變化:

        |,1|,1→|,1|,1

        |,1|,0→|,1|,0

        |,0|,1→(|,0|,0+|,0|,1)

        |,0|,0→(|,0|,0|,0|,1)

        所以,我們就可以得到

        |00→|00

        |01→|01

        |10→(|11+|10)

        |11→(|11|10)

        這樣,我們就實(shí)現(xiàn)了C-H門的操作。

        本文在原子系宗系統(tǒng)中基于Rydberg阻滯機(jī)制實(shí)現(xiàn)C-H門,另外還可以根據(jù)Rydberg阻滯機(jī)制在原子系綜系統(tǒng)中實(shí)現(xiàn)其他控制門,如文獻(xiàn)[7]中實(shí)現(xiàn)了控制非門。這些控制門的實(shí)現(xiàn)為量子糾纏態(tài)的制備提供了新的方法。

        [1]C. H. Bennett, Stephen J. Wiesner. Communication via one- and two- particle operators on Einstein- Podolsky- Rosen states[J]. Phys. Rev. Lett,1992,69(20): 2881-2884.

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