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        密度算子的保真度的向量表示

        2012-03-29 02:49:26張坤利曹懷信
        關(guān)鍵詞:保真度內(nèi)積信息科學(xué)

        張坤利, 曹懷信, 王 敏

        (陜西師范大學(xué) 數(shù)學(xué)與信息科學(xué)學(xué)院, 陜西 西安 710062)

        0 引 言

        近年來, 量子信息光學(xué)引起了人們的極大興趣, 保真度是量子光學(xué)和信息科學(xué)領(lǐng)域的一個(gè)重要概念, 它表示信息在傳輸過程中保持原來狀態(tài)的程度, 并廣泛應(yīng)用于量子通訊和量子計(jì)算理論研究中. 隨著量子信息和量子計(jì)算理論的不斷發(fā)展和完善, 它的研究領(lǐng)域不斷擴(kuò)大, 對(duì)保真度的相關(guān)研究引起了來自不同領(lǐng)域?qū)W者的廣泛關(guān)注. 文獻(xiàn)[1]引入了量子信道的保真度測(cè)量, 并描述了信道保真度的性質(zhì), 討論了信道保真度在量子信息科學(xué)方面的應(yīng)用;文獻(xiàn)[2]給出了Hilbert-Schmidt內(nèi)積下N量子系統(tǒng)上的兩個(gè)密度算子及純態(tài)之間的信道保真度的二擇一保真度定義, 定義了兩個(gè)線性算子之間的算子保真度, 并證明了算子保真度除了一個(gè)規(guī)范化因子也滿足所有的Jozsa′s四公理;文獻(xiàn)[3]證明了N-態(tài)量子系統(tǒng)上的兩個(gè)態(tài)之間的二擇一保真度測(cè)量, 給出了這種保真度的幾何解釋, 并證明了當(dāng)N=2時(shí), 二擇一保真度等價(jià)于Bures保真度. 算子理論是量子信息與計(jì)算的基礎(chǔ)與工具, 也是泛函分析的核心內(nèi)容. 在量子力學(xué)中, 不同的算子代表不同的物理量, 算子的不同代數(shù)運(yùn)算, 意味著不同的物理規(guī)律, 所以研究算子之間的差異是必要的. 文獻(xiàn)[2]給出了算子保真度的定義, 為研究算子差異提供了一個(gè)重要方法. 本文研究N維Hilbert空間H上密度算子的保真度的具體表示形式.

        以下H表示H維Hilbert空間,B(H)表示H上所有有界線性算子之集.

        1 算子保真度

        對(duì)任意的A,B∈B(H), 定義內(nèi)積為〈A,B〉=Tr(A+B) , 則得到B(H)上的一個(gè)內(nèi)積.我們稱這種內(nèi)積為Hilbert-Schmidt內(nèi)積. 由此導(dǎo)出的范數(shù)為

        若A是Hilbert空間H上的一個(gè)半正定線性算子, 且滿足Tr(A)=1, 則稱A是H上的一個(gè)密度算子. 我們把H上的所有密度算子組成的集合記為D(H), 即

        D(H)={A∈B(H)|Tr(A)=1,A≥0}

        定義1[2]設(shè)A,B是Hilbert空間H上的任意兩個(gè)非零線性算子, 則稱

        為A,B之間的保真度.

        注當(dāng)A,B∈D(H)時(shí), 有

        2 算子保真度的表示

        引理1[3]任意一個(gè)N×N密度矩陣A都可以表示為

        引理2任意一個(gè)形如A=A1?A2?……?AN的2N階密度矩陣都可以表示為

        其中I為2×2單位矩陣,σi(i=1,2,3)為Pauli矩陣,Ai(i=1,2,…,N)為二階密度算子,

        (σ?I?I?…?I)),i=1,2,3;

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        下面我們給出能用以上形式表示的密度算子的保真度的Bloch向量形式.

        定理1設(shè)A,B是N×N階密度矩陣,則它們之間的保真度可表示為

        證明因?yàn)锳,B是N×N階密度算子,所以A,B可以表示為

        Tr(λi)=0,Tr(λiλj)=2δij,i,j=1,2,…,N2-1.

        從而有

        故有

        推論1當(dāng)N=2時(shí),A,B可表示為

        則它們之間的保真度可表示為

        推論2當(dāng)N=3時(shí),A,B為表示為

        則它們之間的保真度為表示為

        定理2設(shè)Ai,Bi(i=1,2,…,N)為二階密度算子,

        A=A1?A2?…?AN,B=B1?B2?…?BN,

        證明由引理2可知,A和B可表示為

        由于

        Tr(I?I?…?I)=2N, Tr(I?σim?…?I)=0, Tr(I?σim?σin?…?I)=0,

        Tr(σi1?σi2?…?σiN)=0,i=1,2,3;m≠n,m,n=1,2,…,N,

        因此

        從而

        推論3設(shè)A=A1?A2,B=B1?B2為密度算子,A1,A2,B1,B2為二階密度算子,則它們之間的保真度.

        其中

        ?I)),i1=1,2,3;

        對(duì)于任意兩個(gè)密度矩陣,它們的保真度可以用Bloch向量和有限個(gè)矩陣表示,并且當(dāng)N比較小時(shí),它簡(jiǎn)化了算子保算度的計(jì)算.但是對(duì)于無限維的算子保真度有待進(jìn)一步研究.

        參考文獻(xiàn)

        [1] Maxim Raginsky. A fidelity measure for quantum channels[J]. Physics Letters A, 2001, 290: 11-18.

        [2] WANG Xiao-guang, Yu Chang shui, Yi.X.X. An alternative quantum fidelity for mixed states of qudits[J]. Physics Letters A, 2008, 373:58-60.

        [3] CHEN Jing-ling, FU Li-bin, Ungar Abraham A.,etal.. Alternative fidelity measure between two states of an N-state quantum system[J]. Physical Review A, 2002, 65(5): 543 041-543 043.

        [4] MA Zhi-hao, ZHANG Fu-lin, CHEN Jing-ling. Fidelity induced distance measures for quantum states[J]. Physics Letters A, 2009, 373:3 407-3 409.

        [5] 石名俊, 杜江峰, 朱棟培, 阮圖南. 混合糾纏態(tài)的幾何描述[J]. 物理學(xué)報(bào), 2000, 49(10):1 912-1 918.

        [6] Agata Checinska, Krzysztof Wodkiewicz. Fidelity and entanglement breaking properties of qutrit channels[J]. Optics Communications, 2010, 283: 795-804.

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