穆志勇 (臨滄師范高等專科學(xué)校數(shù)理系，云南 臨滄 677000)

溫元斌 (云南師范大學(xué)物理與電子信息學(xué)院，云南 昆明 650092)

章晨靜 (武漢通信指揮學(xué)院物理教研室，湖北 武漢 430033)

量子糾纏和消相干的熵變探討

穆志勇 (臨滄師范高等專科學(xué)校數(shù)理系，云南 臨滄 677000)

溫元斌 (云南師范大學(xué)物理與電子信息學(xué)院，云南 昆明 650092)

章晨靜 (武漢通信指揮學(xué)院物理教研室，湖北 武漢 430033)

量子熵理論在量子領(lǐng)域有廣泛的應(yīng)用，熵是理解量子計(jì)算與傳輸?shù)睦碚摶A(chǔ)和重要工具，量子糾纏和量子消相干直接影響量子信息的計(jì)算和傳輸。運(yùn)用熵理論計(jì)算量子糾纏和量子消相干中的熵變，探討了加強(qiáng)糾纏態(tài)應(yīng)用和避免消相干影響的理論與方法。

量子熵理論；量子糾纏；量子消相干；糾纏度；量子信息

量子信息的干涉和疊加是量子信息學(xué)與經(jīng)典信息學(xué)的根本區(qū)別，由于量子的特性會(huì)使得量子態(tài)的疊加受到消相干影響，量子的相干性消失，波函數(shù)發(fā)生了塌縮，系統(tǒng)成為混合態(tài)。量子糾纏是2個(gè)量子子系統(tǒng)復(fù)合為1個(gè)系統(tǒng)后，2個(gè)量子子系統(tǒng)態(tài)的密度概率產(chǎn)生了相互依賴和關(guān)聯(lián)塌縮，上述現(xiàn)象超越了時(shí)間和速度的限制。為此，筆者對(duì)量子消相干和量子糾纏中熵的變化進(jìn)行探討。

1 量子消相干的熵

2個(gè)量子系統(tǒng)復(fù)合成1個(gè)量子系統(tǒng)，如果復(fù)合態(tài)可以用1個(gè)矢量態(tài)函數(shù)唯一描述，則該復(fù)合系統(tǒng)稱為純態(tài)。相反若復(fù)合后的系統(tǒng)由各個(gè)子系統(tǒng)的波函數(shù)疊加而成，各個(gè)子系統(tǒng)都能以各自確定的概率出現(xiàn)，沒有發(fā)生相互干涉問題，則該系統(tǒng)為混合系統(tǒng)，其狀態(tài)稱為混合態(tài)。

測量時(shí)系統(tǒng)出現(xiàn)了消相干，二能級(jí)系統(tǒng)的混合態(tài)密度為：

Jm12=|k1|2|Φ1〉〈Φ1|+|k2|2|Φ2〉〈Φ2|

(1)

其密度用矩陣表示為：

如果為純態(tài)，則有[2]：

(2)

式中，{|ζm〉1?|ξn〉2}為正交歸一基矢；Cmn為其系數(shù)。

2系統(tǒng)密度為：

(3)

二能級(jí)體系可寫為：

(4)

其密度用矩陣形式表示為：

(5)

(6)

系統(tǒng)的波函數(shù)寫為：

+γ2|1〉〈1|?|ξ(0)〉ee〈ξ(0)|

(7)

t時(shí)刻的系統(tǒng)密度為：

復(fù)合系統(tǒng)的約化密度矩陣算符為：

(9)

熵可以表示為：

(10)

(11)

在純態(tài)時(shí)熵值等于0，混合態(tài)時(shí)熵值大于0。設(shè)式(11)中有N項(xiàng)，每項(xiàng)出現(xiàn)幾率相等，則S=AlnN。

假設(shè)二能級(jí)原子系統(tǒng)的初態(tài)為|ξ(0)〉=χ|0〉+γ|1〉，則任意t時(shí)刻的約化密度可以表示為：

(12)

得:

(13)

其本征值為：

(14)

將式(14)帶入式(11)有：

(15)

可得：

(16)

如果環(huán)境初態(tài)為|0〉A(chǔ)=|0〉1?|0〉2…|0〉A(chǔ)，當(dāng)N趨向于無窮大時(shí)，有:

xmax(N)=(1-4χ2γ2)1/2

(17)

同時(shí)熵也取得最大值：

(18)

由式(18)可知2個(gè)能級(jí)間的消相干過程的熵增加。熵最大時(shí)2個(gè)能級(jí)上的概率相等，出現(xiàn)完全的消相干，2個(gè)能級(jí)之間無相互影響；若此時(shí)2個(gè)能級(jí)上的概率不相等，則處于熱平衡時(shí)的熵對(duì)應(yīng)著無窮大的溫度[3]。

2 量子糾纏態(tài)

2個(gè)量子系統(tǒng)復(fù)合為純態(tài)時(shí)分為糾纏態(tài)和可分離態(tài)，判斷的方法是用施密特分解形式來表示純態(tài):

(19)

如果施密特表示形式中只有1項(xiàng)，亦即復(fù)合系統(tǒng)純態(tài)可以表示為2個(gè)子系統(tǒng)的純態(tài)的直積態(tài)，則該復(fù)合系統(tǒng)是可分離態(tài)；如果該復(fù)合系統(tǒng)純態(tài)的施密特分解形式中有多項(xiàng)，則該復(fù)合系統(tǒng)為糾纏態(tài)。

如果2個(gè)量子系統(tǒng)復(fù)合為1個(gè)混合態(tài)，其總的密度為：

(20)

2.1量子糾纏的基本特征

量子糾纏具有如下基本特征[5]：①量子純態(tài)中的可分離態(tài)糾纏度為0；②對(duì)于d維量子系統(tǒng)中，最大糾纏為E(Jm)=klogd；③等價(jià)的量子態(tài)的糾纏度相等，即E(UX?IY(JXY))=E(JXY)；④局部操作與經(jīng)典通信變換后其平均糾纏熵不增加；⑤當(dāng)量子態(tài)的密度接近0時(shí)，其糾纏度也接近0；⑥拷貝多份J態(tài)后形成的新態(tài)的糾纏也增加多倍；⑦ 2個(gè)量子體系的密度直積后的糾纏應(yīng)小于2個(gè)子系統(tǒng)各自的糾纏之和；⑧量子系統(tǒng)的糾纏度是凸函數(shù)，即E(lJ+(1-l)σ)≤lE(J)+(1-l)E(σ)，其中1≥l≥0。

2.2糾纏的度量

(21)

S(J‖σ)≡tr(Jlog2J)-tr(σlog2σ)

(22)

式中，Sep表示可分離的全集合。

可以將式(22)理解為糾纏態(tài)J和最近的可分離態(tài)σ之間的距離。要求量子態(tài)相對(duì)糾纏熵比較困難，其中涉及到對(duì)量子態(tài)空間的遍歷問題，因而相對(duì)熵糾纏不是一個(gè)很好的糾纏度。

從以上分析可知，上述討論的糾纏度量都有局限性，諾伊曼熵只適用于量子純態(tài)，施密特?cái)?shù)糾纏、相對(duì)熵糾纏等都要通過遍歷來計(jì)算，而在希爾伯特空間里計(jì)算分析遍歷是非常困難的。因此，尋找一個(gè)可操作性強(qiáng)、計(jì)算性好和包含了混合態(tài)和純態(tài)的量子糾纏度是非常有價(jià)值的問題。

3 結(jié) 語

通過對(duì)量子糾纏和量子消相干現(xiàn)象的動(dòng)力學(xué)分析和計(jì)算，得出了量子糾纏和消相干的度量和熵。闡述了量子糾纏在量子計(jì)算機(jī)中的應(yīng)用前景，討論了量子消相干影響。如何在量子計(jì)算領(lǐng)域運(yùn)用量子糾纏避免消相干的影響，是今后需要進(jìn)行深入研究的重要課題。

[1]羅均華.量子退相干與熵變[J].河西學(xué)院學(xué)報(bào)，2006,22(2)：40-41.

[2] 馬小三.量子退相干和量子糾纏動(dòng)力學(xué)的若干研究[D].合肥：中國科學(xué)技術(shù)大學(xué)，2007.

[3] 王靜.量子退相干的理論研究[D].長春：東北師范大學(xué)，2009.

[4] 錢辰.量子糾纏和量子計(jì)算[J].計(jì)算機(jī)科學(xué)，2006,33(12):231-233.

[5] 王成志.量子系統(tǒng)中的熵與糾纏[D].長沙：湖南師范大學(xué)，2002.

[編輯] 李啟棟

10.3969/j.issn.1673-1409.2011.10.004

O413.1

A

1673-1409(2011)10-0012-04