鄧躍龍

(益陽醫(yī)學高等專科學校, 湖南 益陽 413000)

左手介質中能流傳輸研究

鄧躍龍

(益陽醫(yī)學高等?？茖W校, 湖南 益陽 413000)

研究了平面電磁波從各向同性且均勻的非色散的右手介質入射到各向同性且均勻的色散的左手介質中的傳播規(guī)律. 為了解釋色散影響, 選用了兩種信號光譜, 分別是兩個頻率稍有差異的平面電磁波和高斯光束, 它們分別從右手介質入射到左手介質中, 在理論上求出了在左手介質中場和坡印亭矢量的表達式, 并計算了玻印亭矢量對時間的平均值, 從能流流向的角度證明了波從右手介質入射到左手介質中發(fā)生負折射.

右手介質; 左手介質; 坡印亭矢量

引言

左手介質(left-handed metamaterials) 是一種人工的周期結構材料[1], 其特性受控于結構單元幾何形狀及其空間分布, 有效介電常數(shù)和磁導率同時小于零[2]. 左手材料中傳播的電磁場量與波矢滿足“左手定則”, 電磁波的相速度與群速度方向相反, 從而呈現(xiàn)出許多奇異的物理光學特性, 如反常Doppler 效應、反常Cherenkov效應、完美透鏡效應、負折射效應等[3].

我們知道, 無論是在色散介質還是非色散介質中, 能流的方向都是由坡印亭矢量決定的[4]. 本文將研究平面電磁波從各向同性且均勻的非色散的右手介質入射到各向同性且均勻的色散的左手介質中的傳播規(guī)律. 為了解釋色散影響, 選用兩個頻率稍有差異的平面電磁波和高斯光束從右手介質入射到左手介質中, 在理論上求出在左手介質中場和坡印亭矢量的表達式, 并通過求解坡印亭矢量對時間的平均值, 旨在從能流流向的角度證明電磁波從右手介質入射到左手介質中發(fā)生負折射.

1 左手介質的基本原理

電磁波在介質中的傳播行為是由其介電常數(shù)ε和磁導率μ決定的. 一束平面波在各向同性均勻介質中傳播, 其波矢和頻率ω滿足色散關系其中n代表折射率,c是真空中光速. 如果不考慮任何能量的損耗, 在正常的介質中,n,ε,μ均為正實數(shù). 若ε和μ同時變?yōu)樨搶崝?shù), 從表面看, 這個色散關系不受任何影響. 但從根本上看, 則是來源于電磁場的Maxwell 方程組. 平面單色波在各向同性無源介質中傳播時滿足的Maxwell方程組及介質方程為

由此可見, 當ε和μ同時大于零時, 電磁波的波矢電矢量和磁矢量三者構成右手關系; 而當ε和μ同時小于零時, 三矢量構成左手關系, 且波矢與坡印亭矢量的方向相反, 即相速度和群速度方向相反[5,6]. 介電常數(shù)ε和磁導率μ同時為負的物理本質可由Drude-Lorentz 模型來解釋[5,7]. 假定材料中的原子和分子可以看作以某一固有頻率諧振的束縛電子諧振子. 在外電場作用下, 當外電場的頻率電子相對于原子核產生1個位移, 并且在外電場方向上誘導1個極化, 即極化方向同外電場方向一致, 此時介電常數(shù)為正. 當時, 諧振子同外電場發(fā)生諧振, 外場誘導的極化很大, 諧振子內積累了很大的能量, 從而使外電場方向發(fā)生反轉時, 諧振子的極化方向幾乎不受影響. 即當頻率接近于諧振頻率時, 諧振子的極化由與外電場同相位轉變?yōu)榕c外電場反相, 從而出現(xiàn)了負效應.

2 能流在左手介質中的傳輸

如圖1 所示, 入射的平面電磁波(TE波), 在y方向偏振. 介質1是各向同性均勻的非色散的右手介質, 參數(shù)為且介質2 是各向同性均勻的左手介質, 介質的參數(shù)為

圖1 入射到右手介質與左手介質界面的TE波

設入射波是由大量頻率組成的, 則有

在界面z=0上沒有自由電流,因此電場E和磁場H的切向分量都是連續(xù)的, 于是由邊界條件可以得到在界面處的透射系數(shù)和反射系數(shù)

2.1 兩不同頻率的電磁波入射

考慮入射電磁場由兩個分離頻率構成, 即

這樣,x方向和z方向合成的能流對時間的平均值為

2.2 高斯光束入射

為了不失一般性地觀察能流在左手介質中的傳播方向, 另外選擇高斯光束入射

由光學原理可知積分形式具有一般性[10]:

如此, 對應于方程式(12)、(13)式, 有

將(15)和(16)式求導后代入方程(14)式我們可以得到電場E,H的表達式. 利用(1)式即可得到的解析表達式, 其折射角度為

3 結論

無論是色散還是非色散左手介質, 如果入射電磁波由兩個分離頻率構成, 電磁波在其中傳播時, 能流的方向由兩個分離頻率的平均方向決定, 而電磁波傳播的正負角由共同決定,當它們都小于零時, 將發(fā)生負折射. 使用高斯光束入射, 也證實了左手介質中發(fā)生負折射.

[1] Yoshino J , Imamoto T , Kwkimoto H , et al .The study of Galnp on GaAs substrate[J] . Journal Application of Physics, 1981 , 20(4) : 290～292

[2] Oriyuki Watanabe , Hiroshi I.Mechanism of Carbonin corporation from Carbon tetrabromide in GaAs grown by metalorganic chemical vapor deposition[J]. Journal of Crystal Growth, 1997, 178: 213～219

[3] 徐耿釗, 張偉華, 朱 星. 奇妙的左手材料[J]. 物理, 2004, 11: 1～3

[4] 郭碩鴻. 電動力學[M]. 第2版. 北京: 高等教育出版社, 1997

[5] Veselago V G. Sov. Phys. Usp. 1968 ,10: 509

[6] 蔡定平. 物理(臺灣) , 2002, 24(4): 558

[7] Seddon N , Bearpark T. Science , 2003, 302:1537

[8] Born M , Wolf E.Principles of optics[M] . Cambridge: Cambridge University Press , 1980: 1～25

[9] Shellby R A , Smith D R , Schultz S.Experimental verification of a negative index of refraction[J]. Science, 2001, 292: 77～79

[10] 廖臘梅. 光在負折射率介質中的傳輸特征研究[J]. 陜西師范大學學報, 2005(2): 1～5

[11] 馬中團, 魯擁華, 曹 勇. 左手性材料研究進展[J]. 物理. 2004(7): 2～3

Power Flow Propagation in the Left-handed Medium

DENG Yue-long
(Yiyang Medical College, Yiyang 413000, China)

The transmission at a boundary between a right-handed mediumand a frequency dispersive left-handed mediumboth homogeneous and isotropic are expounded. In order to express the influence of dispersion, chooses two kinds of signal spectrum, which are plane electromagnetic waves and Gaussian beam that exist little difference in frequency, they incident from right-handed medium to left-handed medium respectively and offers explicit expression for the field and Poynting vectors theoretically, and calculate the time-domain fields and time-averaged Poynting vector. From the direction of power flow vector it is proved that waves will exist negative refraction at a RHM-LHM interface.

right-handed medium; left-handed medium; Poynting vector

O441.4

A

1672-5298(2010)03-0051-04

2010-05-15

湖南省教育廳科研基金資助項目(06C225)

鄧躍龍(1964- ), 男, 湖南益陽人, 益陽醫(yī)學高等?？茖W校物理學高級講師. 主要研究方向: 負折射材料的理論與應用