單壁碳納米管包層平面光波導(dǎo)分析
2010-05-29 01:59:58
長江大學(xué)學(xué)報(自科版) 2010年4期
(長江大學(xué)物理科學(xué)與技術(shù)學(xué)院，湖北 荊州 434023)
超短脈沖激光在光纖通信、激光-物質(zhì)相互作用、光譜學(xué)、生物光子學(xué)、納米光子學(xué)等方面具有重要應(yīng)用[1,2]。產(chǎn)生超短脈沖激光的技術(shù)常稱為鎖模技術(shù)。實現(xiàn)鎖模的方法有很多種，但一般可以分成2大類：主動鎖模和被動鎖模。由于被動鎖模技術(shù)能產(chǎn)生fs(10-15s)量級的超短脈沖而倍受青睞。實現(xiàn)被動鎖模的關(guān)鍵器件是稱之為“鎖模器”的非線性可飽和吸收體。和傳統(tǒng)的半導(dǎo)體可飽和吸收鏡相比，單壁碳納米管可飽和吸收體具有超快恢復(fù)時間和高光損傷閾值以及通過選擇適當?shù)闹睆椒植寄苷{(diào)節(jié)其在近紅外光譜范圍的帶隙等優(yōu)點，而受到廣泛關(guān)注[3～6]，文獻[7]提出了一種基于單壁碳納米管可飽和吸收體的超短脈沖波導(dǎo)激光器。下面，筆者對單壁碳納米管包層平面波導(dǎo)的模式特性進行分析，討論波導(dǎo)結(jié)構(gòu)對單壁碳納米管包層平面波導(dǎo)模場的影響。
1 理論模型
圖1 波導(dǎo)示意圖
圖1為單壁碳納米管包層平面波導(dǎo)示意圖，其中Ⅰ區(qū)為波導(dǎo)區(qū)，折射率為n1，厚度為d1；Ⅱ區(qū)為碳納米管包層，折射率為n2=1.58，厚度為d2；Ⅲ區(qū)為空氣，折射率為n3=1；Ⅳ區(qū)為Er-Yb共摻磷酸鹽玻璃襯底，折射率為n4=1.5288。
根據(jù)光的電磁理論，在平面波導(dǎo)中對于沿Z方向以傳播常數(shù)β傳播的TE導(dǎo)模的橫向電場分布Ey(x)滿足橫向亥姆霍茲方程[8,9]：
(1)
式中，k0為光波在真空中的波數(shù)；ni(i=1,2,3,4)為介質(zhì)的折射率。
傳播常數(shù)β可以在k0n4<β 當k0n4<β 由邊界條件可以得到波導(dǎo)的本征方程： (2) 當k0n2<β 由邊界條件可以得到波導(dǎo)的本征方程: (3) 式(2)和式(3)均為超越方程，利用數(shù)值計算方法，可以求出波導(dǎo)模式的傳播常數(shù)β及其有效折射率N=β/k0。n4 利用Matlab軟件對單壁碳納米管包層平面波導(dǎo)在入射光波波長λ0=1.55μm時的模式特性進行了分析。 圖2表明了在波導(dǎo)區(qū)折射率n1=1.61時，波導(dǎo)TE0模的有效折射率N隨碳納米管包層厚度d2的變化情況。計算結(jié)果顯示，要在波導(dǎo)中激起TE0導(dǎo)模，波導(dǎo)區(qū)厚度d1不可小于0階導(dǎo)模的截止厚度，否則光場將以單壁碳納米管包層導(dǎo)模的形式傳輸。由圖2可以看出，當d1=1μm、d2<2μm時，波導(dǎo)出現(xiàn)TE0模截止；當d1=1.5μm、d2<0.4μm時，波導(dǎo)出現(xiàn)TE0模截止；但當d1=2μm時，波導(dǎo)未出現(xiàn)TE0模截止。此外，TE0模的有效折射率N隨碳納米管包層厚度d2的不斷增加而增加，在碳納米管包層厚度d2>1μm時逐漸趨于穩(wěn)定。這表明隨碳納米管包層厚度d2的不斷增加，空氣對有效折射率N的影響逐漸減弱，這時有效折射率N主要由波導(dǎo)區(qū)厚度d1和碳納米管包層厚度d2決定。因此，為使波導(dǎo)的模式特性達到穩(wěn)態(tài)，并且減小碳納米管的用量降低成本，碳納米管包層厚度d2取1μm即可。 圖3是波導(dǎo)區(qū)厚度d1對波導(dǎo)有效折射率N的影響曲線圖。在圖3中，波導(dǎo)區(qū)折射率n1=1.61，實線代表TE0模，虛線代表TE1模，由圖3可以看出，隨著波導(dǎo)區(qū)厚度d1的增加，波導(dǎo)的有效折射率N迅速增加，最后趨于穩(wěn)定。而且波導(dǎo)由單模傳輸變?yōu)槎嗄鬏?，因此為了保證波導(dǎo)的單模特性，波導(dǎo)區(qū)厚度d1應(yīng)小于4μm。當波導(dǎo)區(qū)厚度d1較大時，碳納米管包層厚度d2對有效折射率N的影響比較小，不同厚度的碳納米管包層對應(yīng)的有效折射率差別不大，波導(dǎo)的有效折射率主要由波導(dǎo)區(qū)厚度決定。 圖2 碳納米管包層厚度對波導(dǎo)有效折射率的影響 圖3 波導(dǎo)區(qū)厚度對波導(dǎo)有效折射率的影響 在波導(dǎo)區(qū)厚度和碳納米管包層厚度d1、d2一定時，波導(dǎo)有效折射率N隨波導(dǎo)區(qū)折射率n1的增大而增大，波導(dǎo)層和包層的功率分布也會發(fā)生變化。筆者所關(guān)心的問題是碳納米管包層中的光強能否滿足飽和吸收的要求。 圖4給出了碳納米管包層中的單位長度上的光功率隨波導(dǎo)折射率的變化關(guān)系。由圖4可見，波導(dǎo)層越薄，碳納米管包層越厚，包層中光功率越大。但碳納米管包層越厚，光斑面積也會相應(yīng)增大，導(dǎo)致單位面積上的光強反而減少(圖5)。由圖5可以看出，在n1=1.61、d1=2μm，碳納米管包層厚度d2由1μm增加到1.5μm時，包層內(nèi)功率約增加了3%，但光斑線性長度卻從0.085μm增加到0.16μm，光強大大減少。當波導(dǎo)折射率增大時，包層功率迅速減小，能量向波導(dǎo)區(qū)轉(zhuǎn)移，波導(dǎo)對光能的束縛能力增強。因此為了增加碳納米管包層的光強使之達到吸收飽和，碳納米管包層厚度應(yīng)在1μm左右，波導(dǎo)區(qū)的折射率應(yīng)在1.6～1.62之間。 圖4 波導(dǎo)折射率對包層光功率的影響 圖5 波導(dǎo)光強分布 從單壁碳納米管包層平面波導(dǎo)的本征方程出發(fā)，對單壁碳納米管包層平面波導(dǎo)的模式特性進行了數(shù)值分析，研究了波導(dǎo)介質(zhì)層厚度和折射率對波導(dǎo)的有效折射率、光強分布的影響。研究表明，通過對波導(dǎo)結(jié)構(gòu)參數(shù)進行優(yōu)化選擇，單壁碳納米管包層平面波導(dǎo)能夠?qū)崿F(xiàn)單模傳輸，并且碳納米管包層內(nèi)光強較大，有利于碳納米管包層飽和吸收，從而實現(xiàn)激光器的鎖模輸出，產(chǎn)生超短脈沖。研究結(jié)果為單壁碳納米管包層條形波導(dǎo)的分析奠定了基礎(chǔ)，對單壁碳納米管包層的鎖模波導(dǎo)激光器的結(jié)構(gòu)設(shè)計具有理論指導(dǎo)作用。 [1]Lim J,Knabe K,Tillman K A,etal.A phase-stabilized carbon nanotube fiber laser frequency comb[J].Optics Exp,2009,17(16):14115～14120. [2]Avouris P,Freitag M,Perebeinos V.Carbon-nanotube photonics and optoelectronics[J].Nature Photonics,2008,2:341～350. [3]Song Y W,Yamashita S,Maruyama S.Single-walled carbon nanotubes for high-energy optical pulse formation[J].Appl Phys Lett,2008,92：021115. [4]Chiu Jin-Chen,Lan Yi-Fen,Chang Chia-Ming,etal.Concentration effect of carbon nanotube based saturable absorber on stabilizing and shortening mode-locked pulse[J].Opt Exp,2010,18(4):3592～3600. [5]Kashiwagi K,Yamashita S.Deposition of carbon nanotubes around microfiber via evanascent light[J].Optics Exp,2009,17(20):18364～18370. [6]陳海燕，張印,黃春雄，等.脈沖摻鉺波導(dǎo)激光器研究進展[J].長江大學(xué)學(xué)報(自科版)，2008，5(1):N34～36. [7]Chen Hai-yan,Wang Qing.Passively mode-locked waveguide lasers using carbon nanotube saturable absorber[J].SPIE,2009,69981s1～69981s4. [8]蔡伯榮.集成光學(xué)[M].成都：成都電子科技大學(xué)出版社,1990.14～15. [9]馬春生,劉式墉.光波導(dǎo)模式理論[M].長春：吉林大學(xué)出版社，2006.86～90.1.1 k0n4<β
1.2 k0n2<β
2 結(jié)果分析
2.1 碳納米管包層厚度d2對波導(dǎo)的有效折射率N的影響
2.2 波導(dǎo)區(qū)厚度d1對波導(dǎo)有效折射率N的影響
2.3 飽和吸收
3 結(jié) 語
