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        基于拍頻法的激光器數(shù)字化頻率跟蹤

        2023-12-18 08:58:12程晉亮林平衛(wèi)齊苗苗王海龍陳華才
        現(xiàn)代電子技術(shù) 2023年24期
        關(guān)鍵詞:時頻激光器鏈路

        程晉亮, 林平衛(wèi), 齊苗苗,3, 王海龍, 石 浩, 陳華才

        (1.中國計量大學(xué) 光學(xué)與電子科技學(xué)院, 浙江 杭州 310018; 2.中國計量科學(xué)研究院, 北京 100029;3.北京交通大學(xué) 電子信息工程學(xué)院, 北京 100044)

        0 引 言

        近年來,光纖作為一種具有傳輸損耗低、抗干擾能力強(qiáng)和穩(wěn)定性高等優(yōu)點的傳輸介質(zhì),被廣泛地應(yīng)用于高精度時頻傳遞技術(shù)中。在采用雙向傳輸?shù)墓饫w時頻傳遞方案中,若往返光纖鏈路采取不同波長,則存在色散引起的雙向時延不對稱性。這種不對稱性和傳輸距離有關(guān),距離越大,不對稱性越大,往往需要高精度且復(fù)雜的鏈路標(biāo)定技術(shù),并且標(biāo)定引起的時間傳遞不確定度隨光纖長度的增加而增加[1]。因此,對于包含主、從兩臺獨立激光器的光纖時頻傳遞系統(tǒng)而言,則需要采用激光頻率跟蹤技術(shù)使系統(tǒng)中的兩臺獨立激光器輸出的光信號頻率保持一致,達(dá)到互相鎖定以保證往返鏈路的雙向時延對稱性。

        目前常用的激光鎖頻技術(shù)主要包括飽和吸收穩(wěn)頻法、利用光學(xué)鎖相環(huán)(OPLL)的鎖頻技術(shù)和Pound-Drever-Hall(PDH)穩(wěn)頻技術(shù)。飽和吸收穩(wěn)頻法[2-3]用原子或分子超精細(xì)躍遷線作為參考頻率標(biāo)準(zhǔn)來實現(xiàn)激光頻率鎖定,然而由于躍遷譜線的頻率由原子分子的能級間隔決定,通常只是一些特定的頻率,因而對于其他波長的激光,很難找到與之對應(yīng)的原子分子躍遷譜線作為頻率參考[4-5]。光學(xué)鎖相環(huán)(OPLL)可實現(xiàn)超準(zhǔn)確度和穩(wěn)定度的激光頻率控制[6],該方法首先對參考激光源和待鎖定激光器進(jìn)行拍頻,接著采用鑒頻鑒相器(PFD)對該拍頻信號和頻率參考源提供的參考信號進(jìn)行鑒頻鑒相,然后通過環(huán)路濾波器(LF)和PID 控制電路處理后反饋至待鎖定激光器并對其波長進(jìn)行調(diào)諧,最終實現(xiàn)待鎖定激光器相對參考激光器的鎖定。然而,該方法對參考光源的頻率穩(wěn)定度有非常高的要求,而低性能激光器的拍頻信號頻率并非單一,因此,利用光學(xué)鎖相環(huán)(OPLL)搭建的反饋結(jié)構(gòu)實現(xiàn)低性能激光器鎖頻有一定難度。此外,對比模擬鎖相環(huán)(PLL)和數(shù)字鎖相環(huán)(DLL)技術(shù),在相同的環(huán)境噪聲和電路組件情況下,由于相位噪聲積累,模擬鎖相環(huán)有比數(shù)字鎖相環(huán)更高的抖動,而傳統(tǒng)全數(shù)字鎖相環(huán)又存在著鎖頻范圍較窄的問題,不適用于激光頻率變化范圍大的場景,采取其他手段解決這一問題無疑增加了系統(tǒng)的復(fù)雜度。PDH 穩(wěn)頻技術(shù)也是目前最常用的激光穩(wěn)頻手段之一,該技術(shù)中待鎖頻的激光進(jìn)行相位調(diào)制之后射入光腔中,與光腔相互作用后獲得誤差信號,通過反饋系統(tǒng)對該誤差信號進(jìn)行處理并作用到激光器上,使其頻率鎖定在光腔的諧振頻率上。然而,利用光腔穩(wěn)頻的激光沒有絕對的頻率參考,可以滿足短期內(nèi)單個激光器自身頻率高、穩(wěn)定的鎖定,但是難以保證激光器的長期穩(wěn)定性。

        由于在基于時分復(fù)用的同波長雙向時頻傳遞系統(tǒng)中,主、從兩臺低性能、低成本激光器分別配置在由長距離光纖連接的兩個時頻傳遞裝置中,而不再是處于同一裝置中,并且光纖中雙向傳遞的光信號并不是連續(xù)的,因此針對該場景和應(yīng)用,上述激光器鎖頻技術(shù)也存在各自的不適用性。鑒于此,本文提出一種激光器頻率跟蹤方案,該方案將分布式反饋激光器的波長調(diào)諧特性、激光拍頻技術(shù)和數(shù)字化跟蹤算法相結(jié)合,實現(xiàn)同一系統(tǒng)中兩臺獨立低成本激光器的頻率跟蹤,最終實現(xiàn)雙向光傳輸波長相同,以此保證長距離傳輸鏈路的雙向時延對稱性。

        本文方案中,首先對主、從激光器的輸出光信號進(jìn)行拍頻;其次,將拍頻信號和參考頻率進(jìn)行混頻和濾波,完成兩級拍頻;接著應(yīng)用數(shù)據(jù)采集卡對濾波后的信號進(jìn)行采集;最后,上位機(jī)對采集到的數(shù)據(jù)進(jìn)行算法處理后反饋至從激光器,并對其波長進(jìn)行調(diào)諧,最終實現(xiàn)從激光器相對主激光器頻率的跟蹤和鎖定。

        所設(shè)計方案實現(xiàn)了激光拍頻信號的數(shù)字化處理,避免了頻譜儀和其他大型模擬器件的使用,使得頻率跟蹤系統(tǒng)小型化、低成本化成為可能。

        1 拍頻理論基礎(chǔ)

        1.1 DFB 激光器

        分布式反饋激光器(Distributed Feedback Laser,DFB)內(nèi)置有布拉格光柵并集成在有源區(qū)內(nèi),依靠沿縱向等間隔分布的光柵所形成的光耦合來實現(xiàn)激光振蕩。分布式反饋半導(dǎo)體激光器的特點在于光柵分布在整個諧振腔當(dāng)中,其輸出的波長范圍主要由布拉格光柵的周期來決定,因此通過改變光柵周期可以在一定的范圍內(nèi)選擇激光器的發(fā)射波長[7]。除此之外,DFB 激光器具有波長可調(diào)諧特性,DFB 激光器的波長調(diào)諧方式有兩種,分別是溫度調(diào)諧和電流調(diào)諧。溫度調(diào)諧是指改變半導(dǎo)體的工作溫度,電流調(diào)諧是指改變向半導(dǎo)體有源區(qū)注入電流的大小。半導(dǎo)體材料溫度以及驅(qū)動電流的變化都會導(dǎo)致激光中心波長的偏移,因為溫度的變化影響PN 結(jié)的帶隙,而驅(qū)動電流會改變PN 結(jié)中的載流子濃度和瞬時溫度,從而改變了半導(dǎo)體材料有源區(qū)的折射率并最終實現(xiàn)激光器的波長調(diào)諧[8]?;诹咨榛夈熞约傲谆煵牧系腄FB 激光器的溫度調(diào)諧系數(shù)和電流調(diào)諧系數(shù)[9]約為 0.1 nm/℃和0.01 nm/mA。此外,DFB 激光器可以獲得比F-P 腔激光器更窄的線寬,現(xiàn)有的DFB 激光器普遍可以將線寬做到1 MHz 以內(nèi)[10]。

        1.2 拍頻原理

        光學(xué)時域拍頻是指兩列頻率相近且相位差穩(wěn)定的光波,其合振動的光強(qiáng)具有時域的差頻現(xiàn)象。本文中拍頻實驗使用的兩束激光分別來自兩臺獨立激光器,當(dāng)兩束光在傳輸過程中同時入射到光電探測器的光敏面上時可產(chǎn)生拍頻信號,根據(jù)振動疊加原理,疊加后合成光波的電場復(fù)振幅為:

        式中:假設(shè)兩者頻差很小且光波振幅均為E0;E、f和φ分別為激光器發(fā)射光波的振幅、頻率和相位。光電探測器輸出的光電流正比于兩束光的合成光強(qiáng),光電流為:

        兩束光波頻率接近時,式中前三項的頻率均超過了光電探測器的響應(yīng)頻率,而第四項頻率遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于光頻,處于光電探測的截止頻率內(nèi),因此該項可以被探測器響應(yīng)。當(dāng)拍頻信號頻率低于光電探測器截止頻率時,輸出光電流為:

        式中:Δf為拍頻信號的頻率;Δφ(t)為拍頻信號的相位[11]。

        綜上可知,拍頻光電探測器接收的是兩束光耦合后的合成光信號,拍頻信號則指的是經(jīng)拍頻探測后得到兩束光信號的差頻信號,該過程為光學(xué)拍頻。對電信號進(jìn)行混頻和濾波處理后同樣可以得到兩個電信號之間的差頻信號,該處理過程為電學(xué)拍頻,并且以上拍頻理論同樣適用于電學(xué)拍頻。

        本文將光學(xué)拍頻和電學(xué)拍頻結(jié)合起來,采用兩級拍頻對主、從激光器的差頻信號進(jìn)行處理。首先,通過光學(xué)拍頻獲得兩臺獨立激光器的拍頻信號。由于主、從激光器之間拍頻信號的頻率隨波長差的增大而增大,兩者呈現(xiàn)良好的線性關(guān)系[12],因此可以通過對從激光器進(jìn)行溫度調(diào)諧后將該拍頻信號控制在10 MHz 左右,避免了拍頻信號在0 附近時直流信號帶來的噪聲干擾;其次,將來自晶振的10 MHz 正弦波信號作為頻率參考源,并與10 MHz 光學(xué)拍頻信號和進(jìn)行混頻及濾波處理,以獲得激光器的頻差信息并反饋至從激光器,對其波長進(jìn)行調(diào)諧。在不考慮介質(zhì)折射率的情況下,波長和頻率之間的關(guān)系為:

        因此,對于波長均在1 552 nm 附近的兩束光波,其頻差穩(wěn)定地控制在10 MHz 左右時,理論上波長差能夠穩(wěn)定地控制在0.08 pm,足以滿足同波雙向時頻傳遞系統(tǒng)中光纖往返鏈路雙向時延對稱性的要求。

        2 系統(tǒng)搭建和實驗

        2.1 系統(tǒng)搭建

        根據(jù)上述理論基礎(chǔ)和實驗原理搭建了基于拍頻法的激光器頻率跟蹤系統(tǒng),整體方案如圖1 所示。

        圖1 基于拍頻法的激光器頻率跟蹤系統(tǒng)框圖

        主、從激光器分別位于光纖時頻傳遞系統(tǒng)的本、遠(yuǎn)地端裝置內(nèi),本、遠(yuǎn)地端裝置由50 km 實驗室盤纖連接且頻率跟蹤過程在遠(yuǎn)地端內(nèi)部實現(xiàn),結(jié)合該方案有如下處理流程:

        1) 激光器波長設(shè)置。通過溫度調(diào)諧的方式對主、從激光器的中心波長進(jìn)行設(shè)置,目標(biāo)波長為1 552.52 nm。然而,受限于溫度調(diào)諧精度以及光譜儀的測量誤差,在實驗中的溫度調(diào)諧方式實際上只能將激光器中心波長粗調(diào)至1 552.52 nm 附近。

        2) 進(jìn)行拍頻探測。使用光耦合器(OC)對兩臺DFB 激光器發(fā)射的光信號進(jìn)行合束,使用光電探測器(PD)對拍頻信號進(jìn)行探測,采用溫度調(diào)諧的方式將對從激光器進(jìn)行波長調(diào)諧并將拍頻探測后電信號的主頻粗調(diào)至10 MHz 左右。由于外界環(huán)境的影響會使激光器輸出激光存在噪聲,因而得到的并不是單一頻率的信號。此外,受限于DFB 激光器的性能,頻譜儀觀察到的拍頻探測信號的頻率實際也存在抖動。

        3) 對拍頻探測后的信號進(jìn)行混頻和濾波。首先,拍頻探測后的10 MHz 電信號和系統(tǒng)中來自晶振(OCXO)的10 MHz 正弦波信號經(jīng)過混頻器(FM)得到混頻信號;其次,混頻后信號再經(jīng)過截止頻率為1.9 MHz的低通濾波器(LPF)進(jìn)行處理,得到電學(xué)拍頻信號,其穩(wěn)定程度實際表征了兩路激光拍頻信號的穩(wěn)定程度,也即兩臺激光器波長差的穩(wěn)定程度。

        4) 應(yīng)用數(shù)據(jù)采集卡實現(xiàn)數(shù)據(jù)采集(DAQ)。經(jīng)過光學(xué)和電學(xué)兩級拍頻之后,信號的有效帶寬小于6 kHz。為保證對差頻信號分析的準(zhǔn)確性,系統(tǒng)中使用采樣速率為12 250 Hz 的數(shù)據(jù)采集卡對該頻差信號進(jìn)行采樣,并將采樣后的數(shù)字信號上傳給上位機(jī),該上位機(jī)應(yīng)用Linux 操作系統(tǒng)(OS)實現(xiàn)對數(shù)據(jù)的接收和算法處理,最終返回一個最佳反饋電壓值。

        5) 應(yīng)用可編程邏輯門陣列(FPGA)配合數(shù)模轉(zhuǎn)換器(DAC)芯片實現(xiàn)數(shù)模轉(zhuǎn)換。將該反饋電壓值轉(zhuǎn)換成模擬信號來控制從激光器有源區(qū)注入電流的大小,也即通過DFB 激光器的電流調(diào)諧(Current Tuning)方式改變光柵有效折射率,以實現(xiàn)對從激光器(DFB Slave)進(jìn)行波長調(diào)諧,最終通過頻率跟蹤使得兩臺獨立激光器的波長一致。

        2.2 上位機(jī)數(shù)據(jù)處理

        上位機(jī)對數(shù)據(jù)進(jìn)行處理的核心是計算拍頻值(Beat Frequency Value)VBF,并得到一個最佳反饋電壓值(Feedback Voltage)VFB。拍頻值最終反映的是拍頻效果(Beat Frequency Effect),即頻率跟蹤效果,也表征了兩臺獨立激光器拍頻后的10 MHz 信號和10 MHz 正弦波信號之間的頻差大小,即表征主、從激光器頻差穩(wěn)定程度。主、從激光器發(fā)射波長接近時,主、從兩路激光的拍頻信號越接近10 MHz,拍頻效果越好。本文提出使用拍頻值表征拍頻效果,拍頻效果越好,系統(tǒng)計算得出的拍頻值也就越大。上位機(jī)對數(shù)據(jù)的處理流程如圖2 所示。

        圖2 上位機(jī)數(shù)據(jù)處理流程

        系統(tǒng)正常運(yùn)行時,會在當(dāng)前反饋電壓值的作用下以12 250 Hz 的采樣率持續(xù)進(jìn)行數(shù)據(jù)采集,將每0.1 s 采集的1 225 個數(shù)據(jù)作為一組,上位機(jī)會根據(jù)當(dāng)前這組數(shù)據(jù)計算出一個拍頻值。在算法實現(xiàn)閉環(huán)反饋之前,會對反饋電壓值進(jìn)行初始化并定位到反饋電壓的初始值。上位機(jī)對反饋電壓的可調(diào)節(jié)范圍為-10~10 V,系統(tǒng)處于初始狀態(tài)時反饋電壓值VFB會持續(xù)掃頻,以初始值0 為起點,每0.1 s 遞增0.1 V 直至10 V,再以10 V 為起點每0.1 s 遞減0.1 V 直至-10 V,最后再遞增回初始值0 V。因此,拍頻值會每0.1 s 更新一次,激光器接收到的反饋電壓值也會每0.1 s 更新一次。系統(tǒng)初始化中掃頻和定位的過程如圖2 虛線部分所示。

        在系統(tǒng)初始化時,存在一個拍頻的門檻值(Threshold Value)Vth,該門檻值的選取由當(dāng)前系統(tǒng)的拍頻效果決定。若拍頻值大于該門檻值,則完成初始化;否則繼續(xù)進(jìn)行掃頻直至拍頻值大于門檻值,并定位到當(dāng)前拍頻值對應(yīng)的反饋電壓作為當(dāng)前最佳反饋電壓。

        在系統(tǒng)完成初始化之后,會進(jìn)入閉環(huán)反饋以跟蹤最佳反饋電壓,其跟蹤過程如圖2 實線部分所示。假設(shè)初始化后當(dāng)前最佳反饋電壓為Vt=0,0.1 s 前的反饋電壓為Vt=-1,0.1 s 后的反饋電壓為Vt=1,則三者滿足:

        在反饋電壓Vt=-1、Vt=0和Vt=1的作用下,會有3 組數(shù)據(jù)被采集,并通過上位機(jī)運(yùn)算得到3 個拍頻值,也即VBF(t=T)(T=-1,0,1),比 較 當(dāng)前3 個拍頻值得到最大值VBF(max)。由于拍頻值和反饋電壓值一一對應(yīng),因此最大拍頻值VBF(max)所對應(yīng)的反饋電壓Vt=T(T=-1,0,1)將會作為最佳反饋電壓值。算法返回的反饋電壓值VFB是為了控制DFB 激光器有源區(qū)注入電流的變化以實現(xiàn)電流調(diào)諧,最終實現(xiàn)激光器的波長調(diào)諧,達(dá)到頻率跟蹤的目的。

        以上最佳拍頻值的定位過程主要依賴于DFB 激光器電流調(diào)諧功能和頻率跟蹤算法的閉環(huán)反饋,該方法擺脫了高精度參考源的限制,將兩路激光信號的兩級拍頻信號進(jìn)行數(shù)字化處理和分析,一方面將激光器頻差轉(zhuǎn)化為低頻信號,有利于數(shù)據(jù)采集;另一方面,通過實時地反饋實現(xiàn)更加高效可靠的頻率跟蹤,同時也降低了系統(tǒng)的復(fù)雜度。

        2.3 數(shù)據(jù)分析和算法改進(jìn)

        實驗中,在拍頻效果由差到好的情況下分別采集了4 組數(shù)據(jù),時域表現(xiàn)如圖3 所示。

        圖3 拍頻效果不同的4 組時域數(shù)據(jù)

        然后,對采集到的每組數(shù)據(jù)計算其對應(yīng)的拍頻值,公式如下:

        按上式進(jìn)行算法反饋,結(jié)果發(fā)現(xiàn)從激光器的頻率相對主激光器出現(xiàn)緩慢漂移,頻率出現(xiàn)失鎖,頻差可達(dá)GHz 量級,這將極大影響往返鏈路的雙向時延對稱性。

        為了解決這一問題,對拍頻值計算方法進(jìn)行改進(jìn)。首先,對每組數(shù)據(jù)按序進(jìn)行相鄰相減,取其差值后再求平方和,拍頻計算公式如下:

        然后,取圖3d)中拍頻效果最好的一組時域數(shù)據(jù)在頻譜集中處進(jìn)行放大,對應(yīng)的FFT 處理結(jié)果如圖4 所示。放大后各高點及其橫坐標(biāo)數(shù)據(jù)如圖5 所示。

        圖4 拍頻效果最好數(shù)據(jù)的FFT 處理結(jié)果

        圖5 譜線集中處放大后的頻譜圖

        需要注意的是,0 附近的頻譜無需關(guān)注,直流分量體現(xiàn)不出與頻譜相關(guān)的有效信息。由于采樣速率為12 250 Hz,該數(shù)值除以516.6 并就近取整后為24,由此在改進(jìn)后的拍頻值計算方法中須對每組數(shù)據(jù)相隔24 個數(shù)進(jìn)行相減并取各差值的平方和,即:

        如此以來計算得到的拍頻值能夠更直接、更真實地表征當(dāng)前采集到的時域數(shù)據(jù)對應(yīng)的系統(tǒng)拍頻效果。

        值得注意的是,當(dāng)時頻傳遞系統(tǒng)使用其他激光器時需要重新計算間隔數(shù),但是對于一套既定系統(tǒng)而言,只需要處理一次即可,因為在實際系統(tǒng)開始工作后,拍頻值VBF只要大于門檻值Vth即視為拍頻成功,此時系統(tǒng)可進(jìn)行掃頻動作并進(jìn)入頻率跟蹤的反饋狀態(tài),拍頻成功后便可不必對FFT 處理得到的間隔數(shù)做精確要求。因此,盡管不同組時域數(shù)據(jù)對應(yīng)的FFT 變換結(jié)果不同,理論上也不必對拍頻值計算公式中的取數(shù)間隔進(jìn)行實時更新。

        在實際光纖時頻傳遞系統(tǒng)中,主、從激光器分別位于本地端、遠(yuǎn)地端裝置內(nèi)。實驗中本地端、遠(yuǎn)地端裝置由50 km 實驗室盤纖連接,未應(yīng)用頻率跟蹤算法的系統(tǒng)在一定時間后主、從激光器頻率出現(xiàn)漂移,通過對兩路激光的拍頻信號進(jìn)行探測得知,頻差可達(dá)GHz 量級。

        光纖時延和光波長之間的關(guān)系如下:

        式中:L為光纖鏈路長度;c 為光速。由此可知,當(dāng)在光纖往返鏈路中采用不同波長的光進(jìn)行傳輸時,光的頻率不同會導(dǎo)致折射率不同,因而光纖往返鏈路的時延也不相等。

        此外,由于激光器發(fā)光波長在1 550 nm 出現(xiàn)0.1 nm 偏移,通過對應(yīng)的色散系數(shù)可計算得到信號傳輸100 km 后,系統(tǒng)將增加332 ps的同步誤差[13]。然而,根據(jù)光纖時延和光波長之間的關(guān)系,10 GHz 的主、從激光器頻差信號對應(yīng)的激光器波長差已經(jīng)達(dá)到0.08 nm,兩路激光信號的頻差過大,為本文實驗中50 km 光纖連接的時頻傳遞系統(tǒng)帶來的鏈路延時已經(jīng)達(dá)到了百皮秒量級,已經(jīng)較大地影響了往返鏈路的雙向時延對稱性。

        采用本、遠(yuǎn)兩地時間同步百秒時差表征兩地的時間同步精度,其中,百秒時差為100 個秒時差數(shù)據(jù)的平均值,時差數(shù)據(jù)由相位測試儀進(jìn)行測量。在應(yīng)用頻率跟蹤算法前后,50 km 光纖連接的光纖時頻傳遞系統(tǒng)分別運(yùn)行60 h,時間同步時差記錄結(jié)果如圖6 所示。

        由圖6 可知,兩地時間同步百秒時差分別約為44 ps 和8 ps,可見在頻率跟蹤算法的反饋下,本、遠(yuǎn)兩地時間同步精度提高了36 ps。實際上,光纖距離越長,在未進(jìn)行頻率跟蹤下,系統(tǒng)時間同步時差越大,應(yīng)用頻率跟蹤方案后系統(tǒng)時間同步精度提高得也越明顯。利用本文提出的激光器頻率跟蹤方案在降低系統(tǒng)的復(fù)雜度同時,時間同步精度也能夠達(dá)到時頻領(lǐng)域內(nèi)同波雙向時頻傳遞方案的較先進(jìn)水平。

        3 結(jié) 語

        本文提出一種基于拍頻法并結(jié)合激光器波長調(diào)諧特性和數(shù)字化跟蹤算法的激光器頻率跟蹤方案,大大提高了頻率跟蹤效率以及系統(tǒng)級時間同步精度。在該方案中,通過算法跟蹤可以將拍頻信號的頻率穩(wěn)定地控制在10 MHz 附近,與之相對應(yīng)的,主、從兩獨立激光器的波長間隔能夠被穩(wěn)定控制在0.08 pm。使用實驗室50 km 光纖組成的時頻同步系統(tǒng)進(jìn)行對比實驗,同樣運(yùn)行60 h,未使用頻率跟蹤算法進(jìn)行反饋的系統(tǒng)時間同步百秒時差約為44 ps,而使用頻率跟蹤算法的系統(tǒng)時間同步百秒時差優(yōu)于8 ps,相比前者時間同步精度提高了36 ps。本文提出的頻率跟蹤方案能夠?qū)⒂蛇h(yuǎn)距離光纖連接的低性能、低成本的主、從DFB 兩臺激光器應(yīng)用在光纖雙向時頻傳遞中,并在往返鏈路上實現(xiàn)單波長傳遞,可以滿足同波長時頻傳遞系統(tǒng)對往返鏈路雙向時延對稱性的要求。

        注:本文通訊作者為陳華才。

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        家紡“全鏈路”升級
        天空地一體化網(wǎng)絡(luò)多中繼鏈路自適應(yīng)調(diào)度技術(shù)
        移動通信(2021年5期)2021-10-25 11:41:48
        激光器發(fā)明60周年
        科學(xué)(2020年6期)2020-02-06 09:00:06
        一體化半導(dǎo)體激光器的ANSYS熱仿真及結(jié)構(gòu)設(shè)計
        基于注入鎖定法激光器的研究
        基于時頻分析的逆合成孔徑雷達(dá)成像技術(shù)
        基于3G的VPDN技術(shù)在高速公路備份鏈路中的應(yīng)用
        對采樣數(shù)據(jù)序列進(jìn)行時頻分解法的改進(jìn)
        雙線性時頻分布交叉項提取及損傷識別應(yīng)用
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