黃蓉, 姚夢麗, 翁智峰

(華僑大學 數學科學學院, 福建 泉州 362021)

對流擴散方程描述的最優(yōu)控制問題被廣泛應用于許多領域,如水污染處理[1]、空氣污染[2]等.對流擴散方程模擬一個化學或生物過程,涉及的物種相互之間會發(fā)生擴散、對流,因此,尋找穩(wěn)定、高效的數值求解方法具有十分重要的實際意義.目前,許多學者已經提出許多數值求解格式,如間斷伽遼金方法[3]、雜交間斷伽遼金方法[4]、有限元方法[5-8]、雙線性偽譜方法[9]、勒讓德-伽遼金譜方法[10-11]、自適應間斷伽遼金方法[12]、譜伽遼金近似方法等[13-15].本文主要研究由對流擴散方程控制的最優(yōu)控制問題.

1 預備知識

設區(qū)域Ω∈Rn(n=1,2)是帶有利普希茨邊界?Ω的空間有界域.考慮以下無約束最優(yōu)控制問題,即

(1)

重心插值配點格式廣泛應用于數值求解各類微分方程,如平面彈性問題[16]、Volterra積分方程[17]、Allen-Cahn方程[18-19]、Burgers方程[20].重心插值配點格式是一種新型的無網格方法,能以機器精度任意逼近光滑函數,具有操作簡單、計算有效、精度高等優(yōu)勢.然而,對重心插值配點格式求解微分方程的研究相對較少.Yi等[21]采用重點插值配點格式求解時間分數階電報方程,并給出理論分析.文獻[22-23]采用重心有理插值配點格式分別求解熱傳導方程、電報方程,并給出格式的誤差分析.Darehmiraki 等[24]基于重心插值配點格式,求解橢圓對流擴散方程的最優(yōu)控制問題,并證明了配點格式的收斂性.

2 重心插值配點格式

2.1 重心Lagrange插值配點格式

假設存在n+1個互異節(jié)點xj,函數f(x)在節(jié)點xj處的函數值為fj(j=0,1,…,n).令插值多項式p(x)在節(jié)點處成立,p(xj)=fj,根據多項式的唯一性,p(x)可改寫為Lagrange插值形式,即

(2)

式(2)中:Lj(x)是Lagrange插值的基函數,滿足基函數的性質,有

(3)

(4)

將式(4)代入式(2),可得

(5)

當p(x)=1時,有

(6)

結合式(5),(6),則重心Lagrange插值公式為

(7)

2.2 重心有理插值配點格式

根據一維重心插值配點格式的推導過程,對于定義在區(qū)間[a,b]上的函數f(x),給定n+1個插值節(jié)點a=x0

(8)

將zk(x)改寫為Lagrange插值公式,即

(9)

(10)

結合式(8)～(10),重心有理插值公式為

(11)

2.3 重心插值配點格式的微分矩陣

設p(x)為函數f(x)的重心Lagrange插值公式,則p(x)關于x求導,可得

(12)

3 對流擴散方程最優(yōu)控制問題的離散格式

3.1 最優(yōu)性條件

針對對流擴散方程最優(yōu)控制問題,采用Lagrange乘子求導數法,推出最優(yōu)控制問題的最優(yōu)性條件.對于最優(yōu)控制問題(1),定義p為區(qū)域Ω上的Lagrange乘子,即

(13)

對式(13)進行泛函變分,對p求Frechet導數,推導得出狀態(tài)方程,即

(14)

對v求Frechet導數,導出伴隨方程為

(15)

類似地,對u求Frechet導數,則最優(yōu)性方程為

γu-p=0.

(16)

將對流擴散最優(yōu)控制問題轉化為代數方程組,即

(17)

3.2 對流擴散方程最優(yōu)控制問題的離散格式

采用重心插值配點格式離散方程組,求解對流擴散方程最優(yōu)控制問題的最優(yōu)化條件,選取區(qū)域Ω=[0,1]×[0,1],α=(α1,α2)T,則化簡后的最優(yōu)控制系統(tǒng)為

(18)

令空間x,y方向的節(jié)點分別是M,N,設v(x,y),p(x,y)的重心插值為

(19)

式(19)中:ψi(x),φj(y)分別是空間x,y方向上的基函數;vi,j=v(xi,yj);pi,j=p(xi,yj).

考慮v(x,y)對空間方向變量x,y求k+t階偏導數,即

(20)

偏導數在節(jié)點(xp,yr)處的函數近似值為

(21)

類似地,p(x,y)對空間方向變量x,y求k+t階偏導數,則偏導數在節(jié)點(xp,yr)處的近似值為

(22)

將式(21),(22)代入式(18)中,則對流擴散最優(yōu)控制系統(tǒng)的重心插值配點格式離散格式為

(23)

式(23)的微分矩陣形式為

(24)

3.3 相容性分析

設函數u(x,y)運用重心Lagrange插值法逼近的數值解為pK,S(x,y),誤差函數e(x,y)為

e(x,y)=u(x,y)-pK,S(x,y).

(25)

重心Lagrange插值公式的逼近性質,如引理1所示.

引理1[21]若u(x,y)∈C(n+1)(Ω),Ω是非空、具有Lipschitz連續(xù)邊界的開區(qū)域,則

(26)

類似地,有

(27)

根據引理1,可得定理1.

定理1設對流擴散方程最優(yōu)控制問題中的狀態(tài)變量函數、伴隨變量函數分別是v(x,y),p(x,y),且v(x,y),p(x,y)∈C(n+1)(Ω),Ω=[a,b]×[c,d], 數值解分別是v(xk,ys),p(xk,ys),則

(28)

證明:定義線性微分算子D1,D2為

(29)

式(29)對應的離散格式為

(30)

為簡化分析過程,僅先分析與狀態(tài)量函數v(x,y)相關的項,將式(29),(30)相減,可得

D1v(x,y)-D1(xk,ys)=-ε[v(x,y)-vx,x(xk,ys)]-ε[v(x,y)-vy,y(xk,ys)]+

α1[v(x,y)-vx(xk,ys)]+α2[v(x,y)-vy(xk,ys)]-

[v(x,y)-v(xk,ys)]=R1+R2+R3+R4+R5.

(31)

式(31)中:R1=-ε[v(x,y)-vx,x(xk,ys)];R2=-ε[v(x,y)-vyy(xk,ys)];R3=α1[v(x,y)-vx(xk,ys)];R4=α2[v(x,y)-vy(xk,ys)];R5=-[v(x,y)-v(xk,ys)].

根據引理1,有

(32)

類似地,可得

(33)

(34)

同理,可推得

(35)

文獻[22]的定理的推導過程類似定理1,采用重心有理配點格式求解二維最優(yōu)控制問題的相容性誤差,即定理2.

定理2設v(x,y),p(x,y)分別是對流擴散控制問題中的狀態(tài)量函數、伴隨量函數,v(x,y),p(x,y)∈C(n+1)(Ω),Ω=[a,b]×[c,d],v(xk,ys),p(xk,ys)分別是v(x,y),p(x,y)運用重心有理配點格式求解的數值解,則

(36)

式(36)中:C=c·max{ε,α1,α2,(1/γ)},c為常數;h1,h2分別是空間x,y方向的步長.

4 數值算例

4.1 算例1

為便于分析,定義最大相對誤差為

(37)

一維、二維的最優(yōu)控制問題分別采用切比雪夫重心插值配點格式、有限差分法兩種離散方法,比較算例的數值結果,驗證配點格式的有效性及高精度.對于一維最優(yōu)控制問題,選取的真解為

v(x)=x(x-1)ex,p(x)=2x2(x-1)ex.

(38)

選取區(qū)域Ω=[0,1],ε=10-6,α=10-3,γ=10-4,令節(jié)點數為M=12,重心Lagrange插值配點格式、重心有理插值配點格式的數值解圖,分別如圖1,2所示.

(a) v(x) (b) p(x) (c) u(x)

(a) v(x) (b) p(x) (c) u(x)

由圖1,2可知:對于狀態(tài)量、伴隨量、控制量,采用兩種重心插值配點格式求解的數值解圖均逼近解析解圖,表明該數值算法是穩(wěn)定的.

分別選取ε,α,γ的不同剖分,重心Lagrange插值配點格式、重心有理配點格式、差分法的最大相對誤差(e),如表1,2,3所示.狀態(tài)量的收斂階(R)對比,如圖3所示.

表1 重心Lagrange插值配點格式的最大相對誤差(M)

表2 重心有理配點格式的最大相對誤差(M)

表3 差分法求解的最大相對誤差(M)

圖3 狀態(tài)量的收斂階對比(m)

由表1～3可知:采用重心插值配點格式求解變量比差分法求解時的誤差更小,剖分少量節(jié)點,可達到格式高精度.當選取的節(jié)點數相同時,采用重心Lagrange插值比重心有理插值求解方程的誤差更小.由圖3可知:差分法格式的收斂階是二階,配點格式滿足指數收斂性質.

4.2 算例2

v(x,y)=sin(πx)sin(πy),p(x,y)=π2sin(πx)sin(πy).

(39)

(40)

選取區(qū)域Ω=[0,1]×[0,1],α=(1,1)T,γ=0.5,ε=0.1,令節(jié)點數為M=16,N=16,則重心Lagrange插值配點格式、重心整理插值配點格式的精確解、數值解與誤差,分別如圖4,5所示.由圖4,5可知:采用兩種重心插值配點格式求解狀態(tài)量、伴隨量的精確解圖像與數值解圖像逼近,且最大相對誤差精度高,可達到10-13量級,表明兩種重心插值配點格式均穩(wěn)定.

(a) 狀態(tài)量的精確解 (b) 狀態(tài)量的數值解 (c) 狀態(tài)量的誤差

分別選取不同的剖分節(jié)點數,重心Lagrange插值配點格式、重心有理配點格式、差分法的最大相對誤差,如表4,5,6所示.由表4,5可知:最大相對誤差可達到10-11量級,表明兩種重心插值配點格式均具有高精度,且前者的求解效果略優(yōu)于后者.隨著剖分變細,3種變量的最大相對誤差在逐漸減少.由表6可知:選取M=64,N=64,狀態(tài)量、伴隨量、控制量的最大相對誤差分別達到10-3,10-4,10-4量級;與經典的差分法比較,重心插值配點格式選取更少的節(jié)點,即可達到更高的精度.

表4 重心Lagrange插值配點格式最大相對誤差(M,N)

表5 重心有理配點格式的最大相對誤差(M,N)

表6 差分法求解的最大相對誤差(M,N)

(a) 狀態(tài)量的精確解 (b) 狀態(tài)量的數值解 (c) 狀態(tài)量的誤差

狀態(tài)量收斂階對比,如圖6所示.由圖6可知:采用差分法求解方程的收斂階為2階;重心Lagrange插值配點格式、重心有理配點格式的收斂階都呈現(xiàn)指數遞減的效果,前者的收斂效果優(yōu)于后者.

圖6 狀態(tài)量收斂階對比(m,n)

5 結束語

基于Lagrange乘子法,將對流擴散最優(yōu)控制問題轉化為由狀態(tài)方程、伴隨方程、最優(yōu)性方程三者聯(lián)立形成的代數方程組,再分別采用重心Lagrange插值配點格式、重心有理插值配點格式離散求解方程組中的狀態(tài)量v、伴隨量p,并對提出的配點格式進行相容性誤差分析.數值實驗結果表明,兩種重心插值配點格式均具有高精度的特性,選取切比雪夫節(jié)點時具有指數收斂的效果.此外,與經典的有限差分格式相比,該配點格式在剖分較少的節(jié)點數時,可達到很高的精度.